Скорость волны средняя

Наконец, можно менять величину фазовой скорости волны в секции волновода. Уменьшение скорости волны приводит к снижению средней энергии ускоренных электронов и некоторому уменьшению ширины энергетического спектра. Иная картина будет при увеличении фазовой скорости волны. Средняя энергия возрастает, однако энергетический и фазовый спектры расширяются а захват частиц уменьшается. [c.43]

Решение. Основная диссипация энергии будет происходить в пристеночном слое жидкости, где скорость меняется от нуля на самой стенке до значения о = которое она имеет в волне Средняя диссипация энер- [c.135]

Для монохроматической падающей волны среднее значение квадрата второй производной от скорости но времени пропорционально четвертой степени частоты. Таким образом, сечение рассеяния звука телом, размеры которого малы по сравнению с длиной волны, пропорционально четвертой степени частоты. [c.419]

При постоянном модуле упругости импульс напряжений может распространяться на значительное расстояние без изменения формы, изменение модуля упругости приводит к искажению импульса напряжений конечной амплитуды. Для большинства деформируемых тел уменьшается за пределом упругости и в материале при достаточно больших деформациях возникают пластические волны, распространяющиеся со скоростью, меньшей скорости распространения упругой волны. Однако существуют такие деформируемые тела (резины, полимерные материалы), в которых большие деформации приводят к ориентации длинных молекулярных цепочек, что вызывает возрастание модуля упругости . Поэтому при распространении возмущений в таких материалах зарождаются волны особой природы, называемые ударными волнами. В деформируемых телах ударные волны возникают и в том случае, когда распространяются волны расширения большой амплитуды. Как показано Бриджменом, зависимость между средней деформацией е и средним напряжением а в твердых телах может иметь вид е = (—аа + Ьо )/3, где а, Ь — постоянные величины. Модуль объемного сжатия К при малых давлениях стремится к постоянной 1/а, при высоких давлениях принимает значение 1/(а — 2Ьа) (т. е. при высоких давлениях К растет). Упругие волны расширения распространяются со скоростью а , но модуль К при высоких давлениях возрастает, это приводит к тому, что скорость волны большой амплитуды больше скорости волны малой амплитуды. В результате образуется ступенчатый фронт, характерный для ударной волны. Модуль сдвига G в этом случае играет незначительную роль, так как задолго до достижения достаточно высокого давления предел текучести будет пройден и материал ведет себя подобно жидкости. [c.38]

Далее в опытах измерялись значения фазовой скорости волн (т.е. скорость перемещения гребней по поверхности пленки). Оказалось, что фазовая скорость лежит в диапазоне (1,7—3,0) Wq, где Wq = = Гд/<5> — средняя скорость жидкости в волновой пленке. Этот результат означает, что гребни волн бегут в направлении стека- [c.164]

Как видно из рис. 7.1.6, отношение средней скорости волн Сгз на поверхности пленки к средней скорости жидкости Vs в ней в развитом турбулентном режиме (Рез>10 ) при увеличении Reg стремится к 1,1, т. е. близко к единице [c.181]

В линейных резонансных ускорителях частицы разгоняются прямолинейно переменным электрическим полем. Ускоряющая камера электронного ускорителя представляет собой волновод, Б котором возбуждается волна электрического типа, т. е. такая, у которой электрическое поле имеет компоненту, направленную по оси камеры. Фазовая скорость этой волны подбирается так, чтобы она все время совпадала со скоростью частиц, а частицы подаются в камеру в такие моменты, чтобы они все время сидели близко к максимуму электрического поля. Таким образом, сгустки частиц движутся на гребнях волн. Имеются и другие варианты линейных резонансных ускорителей. Например, у ускорителей протонов и других тяжелых заряженных частиц фазовая скорость волны может быть бесконечной. В этом случае в камеру вставляются металлические дрейфовые трубки, размеры и расположение которых таковы, что частицы прячутся внутрь трубок, когда поле направлено против движения. Трубки экранируют поле, так что внутри них частицы движутся свободно (рис. 9.1). В линейных ускорителях удается получать прирост энергии до 10—15 МэВ на метр длины. Теоретически можно, построив достаточно длинный ускоритель, получить пучок сколь угодно большой энергии. Практические ограничения связаны с конструктивной сложностью и высокой стоимостью длинных ускорителей. Линейный резонансный ускоритель является импульсным. Средний ток обычно составляет несколько мкА (иногда до 20—30 мкА), а ток в импульсе — до 50 мА. [c.471]

Гидравлический прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемещения. Если, например, поток, находящийся в бурном состоянии, внезапно преградить, уровень воды перед преградой резко повысится (рис. 21.1). Создастся волна, которая будет распространяться вверх по течению (обратная положительная волна). Высота и скорость перемещения волны будут постепенно уменьшаться вверх по течению. При скорости волны с , равной средней скорости у, волна остановится и примет форму гидравлического прыжка. Такое возможно только в потоке, находящемся в бурном состоянии (Як >1). Если поток находится в спокойном состоянии (Як < 1), волна по мере удаления вверх по течению постепенно будет затухать, кривая свободной поверхности перед препятствием останется непрерывной, плавной. Гидравлический прыжок образуется при обтекании потоком, находящимся в бурном [c.95]

Касательные напряжения на поверхности раздела рассчитываются по относительной скорости Uqj, которая может быть принята равной uoi в случае гладкой поверхности или когда высота волн мала и не оказывает влияния на величину силы трения на поверхности раздела фаз. Для стекающих пленок отношение фазовой скорости волн к средней по толщине пленки 2 = Уф.в/у составляет [c.162]

На рис. 2.33 приведены опытные данные по средним скоростям жидкости в пленке (а) и фазовой скорости воли Сф (б) в зависимости от числа RGj и Rej в качестве параметра. Видно, что средняя скорость Wo увеличивается по мере роста расхода в пленке, причем, поскольку при переходе от трехмерных волп к перекатывающимся толп ина уменьшается, средняя скорость Лл идкости в пленке резко возрастает. С увеличением скорости газа происходит также увеличение фазовой скорости волн, движущихся за счет кинетической энергии газа но межфазной поверхности раздела, причем относительное увеличение фазовой скорости оказывается сначала большим, а затем (п[ и Re 200) меньшим, чем относительное увеличение [c.83]

Они учитывают фактическое или потенциальное пространственное положение перехода, его обтекание потоком морской волны, среднее значение скорости ветра для его территориального района. [c.555]

Роль неизвестных в уравнениях (6.23)—(6.26) выполняют компоненты векторов sf,. .., Sm- Число неизвестных, таким образом, равно общему числу независимых компонент этих векторов. Уравнение же каждый раз получаем одно. Этот факт является центральным во всей проблеме сочетания нагрузок, что уже отмечалось в связи с прогнозированием ресурса на стадии проектирования (см. гл. 5). Примером служат штормовые нагрузки на суда и морские сооружения (например, на платформы для разработки континентального шельфа). Эти нагрузки характеризуют по меньшей мере четыре параметра расчетная высота волн, расчетный период или расчетная длина волны, средняя расчетная скорость штормового ветра, расчетная скорость порывов ветра. Фазы сильного ветра и сильного волнения не обязательно совпадают во времени. [c.227]

Средняя скорость волн решетки слабо зависит от температуры, но средняя величина свободного пробега должна изменяться как 1/7 64], если величина Л по порядку величины близка к размерам образца. [c.168]

Волновая механика позволяет интерпретировать то же явление в терминах локализованных частиц при условии, что такую частицу мы рассматриваем как волновой пакет локализация Б пространстве достигается в предположении, что волновой пакет представляет собой суперпозицию многих плоских волн, а средняя скорость частицы идентична групповой скорости волн. [c.302]

КОЙ оболочки, дана теория явления. Установлено также образование волн в окружном направлении и катастрофическое разрушение тонкостенной оболочки. Изучено динамическое поведение мягких оболочек в потоке жидкости и газа, в том числе выполнено моделирование процесса раскрытия парашюта. Были применены методы физического и численного эксперимента и качественного анализа. Созданы экспериментальные модели волновых движителей и перистальтических насосов, определены их средние скорости и средняя тяга. Разработана теория волнового взаимодействия. [c.61]

Если возвышение волны сравнительно со средней глубиной не мало, то даже в канале постоянного прямоугольного сечения распространение волны совершается не без изменения ее формы. Эта задача была сначала разобрана Эри методом последовательных приближений. Он нашел, что в прогрессивной волне различные части движутся с различными скоростями, причем скорость волны, соответствуюш,ая возвышению , приближенно дается формулой (6) 175. [c.349]

Первый член в правой части этого уравнения можно назвать средней скоростью обоих течений. Относительно этой средней скорости волны обладают скоростями распространения с, которые даны формулой [c.467]

С физической точки зрения групповая скорость, пожалуй, важнее, чем скорость волны. Последняя может быть больше или меньше, чем первая, н даже возможно представить такую среду, в которой обе имеют различное направление это будет тогда обозначать, что какое-то возмущение могло бы распространяться из некоторой средней точки во внешнее пространство в виде группы, в то время как отдельные волны, из которых состоит группа, сами будут двигаться в обратном направлении, зарождаясь на передней стороне и затухая при приближении к задней стороне ). Необходимо, кроме того, указать на то, что даже при наиболее простых явлениях акустики и оптики скорость волны, главным образом, постольку имеет значение, поскольку она совпадает с групповой скоростью. В случае необходимости более строгого различения мы можем заимствовать из новейшей физики термин, фазовая скорость для обозначения того, что мы в большей своей части в настоящем руководстве именуем скоростью волны. [c.479]

Ввиду большой важности этого явления для понимания действительных движений жидкости рассмотрим его подробнее. Пусть вследствие каких-нибудь колебаний в притоке жидкости поверхность раздела на рис. 39 приняла слегка волнообразную форму (рис. 40). Возникшие волны распространяются со скоростью, равной среднему значению первоначальных скоростей над и под поверхностью раздела (на рис. 39 эта средняя скорость отмечена пунктиром). На рис. 40 взята такая система отсчета, которая движется с этой средней скоростью. Следовательно, в этой системе отсчета гребни и впадины волн остаются неподвижными, верхний поток движется вправо, а нижний — влево. Предполагая, что это течение — установившееся, применим к нему результаты предыдущих параграфов. Из уравнения Бернулли (19), а также из уравнения (20) следует, что на гребнях волн каждого отдельного потока давление повышено, а во впадинах, наоборот, оно понижено (на рис. 40 это отмечено при помощи знаков - - и —). Такое распределение давления показывает, что рассматриваемое точение не может быть установившимся. В самом деле, из тех мест, где давление повышено, жидкость будет перетекать в те места, где давление понижено, но это [c.75]

Видно, что фазовые скорости гребней и впадпи даже в сильно турбулизо-ванных и волнистых пленках (6 r/6th 5) различаются не очень сильно. Поэтому имеет смысл ввести среднюю скорость волн на поверхности топкой пленкн [c.181]

Поперечные волны рефрагируют значительно сильнее, чем продольные, вследствие ряда факторов, главными из которых являются большая (в среднем на 9 дБ) амплитуда максимума диаграммы направленности и большее изменение скорости волны в закаленном слое. В связи с этим дальнейшие исследования и разработки проведены для поперечных волн. [c.423]

Эксперименты по испытанию в ударной трубе композита, состоящего из карбон-фенольной матрицы, армированной слоями высокомодульных волокон, были проведены Уиттиром и Пеком [80]. Одна из поверхностей образца мгновенно нагружалась давлением, возникающим при отражении от этой поверхности газодинамической ударной волны. Средняя скорость Частиц свободной поверхности поперечного сечения композита из.адерялась емкостным датчиком. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с аналитическими решениями, полученными Пеком и Гёртманом [55]. Было установлено также, что испытания в ударной трубе являются наилучшим методом исследования дисперсионных свойств композита, поскольку уровень возникающих здесь напряжений столь низок (около 70 фунт/дюйм Si 4,9 кГ/см ), что влияние нелинейности. материала заведомо исключается. [c.384]

Найдем среднюю скорость движения катящейся гибкой нити, сформированной из полуокружностей радиусом i , и сравним ее со скоростью качения колеса того же радиуса. Как известно из предыдущих расчетов, горизонтальное перемещение Ах точки за время поворота образующего колеса на угол ф = 2it равно Ах = = 2Щп - 2). Так как за это время точка колеса проходит горизонтальный путь 2nR, то коэффициент редукции средней горизонтальной скорости волны по отношению к скорости колеса равен 2nRI(2R(n - 2)) = л/(я — 2) = = 2,75, т. е. рассматриваемая волна движется при прочих равных условиях в 2,75 раза медленнее, чем колесо. [c.98]

Условия распространения трещины определяются напряженно-деформированным состоянием в области перемещающейся вершины разрыва и динамическими значениями вязкости разрушения материала. В отличие от высокопрочных сталей, для трубного металла обычной и средней прочности характерно скачкообразное уменьшение сопротивления распространению разрушения при переходе от вязкого (по внешнему виду) разрушения к хрупкому. Это приводит к существенному увеличению скоростей распространения хрупких трещин по сравнению с вязкими разрывами. В результате скорость распространения хрупкого разрушения обычно превышает скорость волны декомпрессии, снижающей давление в газопроводе. Вследствие этого теоретически разрушение может распространяться неограни- [c.24]

I эрг/см =10 Дж/м . Для гармонич. плоской deryiilni звуковой волны средняя по времени плотность знер1 равна < = (1/2)руй = (1/2)р/> . где Uq и Ро—амплитуды колебательной скорости и давления. [c.614]

Значения средней, минимальной и максимальной толщин пленки определялись с помощью статистической обработки осциллограмм. Частотные характеристики волн определялись по анализу осциллограмм. Фазовая скорость волн определялась с помощью датчиков III и IV, установленных на расстоянии 25 мм друг от друга. В этом слу чае на шлейфовый осциллограф подавались одновременно выходные сигналы от обоих датчиков и по полученным для каждого датчика осциллограммам локальных толщин пленки рассчитывалась фазовая скорость. На рис. 2.30 приведена одна из осциллограмм, используемых для нахождения величины Сф. Если известно расстояние между датчиками Az и время прохождения этого расстояния волнами А<, то в этом случае Сф определяется следующим образом Сф = LI(AzlU), где L — измеренное по осциллограмме расстояние между одноименными пиками v — скорость движения ленты осциллографа. [c.80]

При взаимокомпенсации прочих видов энергии и установивщем-ся режиме наиболее устойчивым будет режим, при котором W минимально. Теоретически найдено, что при одинаковом расходе Gi средняя толщина пленки бо при волновом режиме на 7% меньше толщины пленки б при ламинарном режиме (бо = 0,936). Следовательно, волновой режим оказывается более устойчивым. Теоретические исследования показали, что амплитуда волны при всех расходах имеет величину, равную 0,46бо, а фазовая скорость волны Сф = 2,4Со (где o = Q/6o — среднеобъемная скорость, Q — объемный 286 [c.286]

Выше мы определили, что совместное движение жидкости п газа в трубах сопровождается при определенных условиях возникновением спектра волн на поверхности раздела, причем скорость распространения каждо11 волны зависит от ее амплитуды. Очевидно, средняя скорость спектра должна быть определена как некоторая средняя интегральная всех его скоростей. Однако в теории волнового движения в подобных случаях искомые величины определяются по волне с максимальной амплитудой, а расхождения учитываются поправочным коэффициентом. На этом основании для среднеинтегральной скорости волны в нашем случае можем написать [c.76]

При измерениях таким методом возникают две трудности создание чисто синусоидального изменения температуры на одном из концов образца и постепенный рост средней температуры. Последнюю проблему решили Грин и Коулее [88], у которых нагрев и охлаждение осуществлялись током, пропускаемым через контакт между р- и п-типами теллурида висмута, причем направление тока периодически менялось на противоположное. Вследствие эффекта Пельтье тепло выделялось в контакте при одном направлении тока и поглощалось при другом. Выделяемое джоулево тепло компенсировалось за счет пропускания большого тока в направлении, вызывающем охлаждение образца. Этот метод нагрева также помогает создавать синусоидальное изменение температуры. Конец образца вместе с нагревателем имеет температуру, периодически меняющуюся со временем, которую можно разложить в ряд Фурье с небольшим числом гармоник. Главные члены тогда имеют частоты со, Зсо и т, д., но, так как поглощение волны больше при высоких частотах, волна становится почти строго гармонической уже на небольшом расстоянии от нагревателя. Затем можно найти поглощение и скорость волны и с помощью этих величин вычислить коэффициент [c.21]

На рис. 4.150 сравниваются наклоны линий, соответствующих средним деформациям в опытах Альтера и Картиса при наличии и отсутствии нарастающей волны. Значение скорости волны было ограничено малостью начальной деформации меньшие скорости волн пластической деформации влияют на деформации выше этого значения. Эти наблюдения ) стали главным моментом в экспериментах с нарастающими волнами в 60-х гг. XX века. [c.242]

Рис. 4.225. Опыты Хартмана. Значения коэффициента параболической функции отклика, полученные на основании опытов по определению скоростей волн с помощью дифракционной решетки для а-латуни 70-30. Усредненные экспериментальные значения для каждой группы сравниваются со значением, предсказываемым по Беллу на основе параболической аппроксимации при указанных значениях индекса формы г / — экспериментальное значение Р, II — среднее экспериментальное значение Р,,редн. III — предсказанное значение (О К).

Рис. 4.232. Опыты Белла (1962). Начальная часть графика зависимости деформация — время, абсциссы которого получены путем вычитания абсцисс кривой зависимости деформация — средняя продолжительность прохождения волны от ударяемого тЬрца до сечения, находящегося от него на расстоянии, равном длине 1/4 диаметра, из аналогичной величины для сечения, находящегося на расстоянии 1/2 длины диаметра. Нижняя ступень, начерченная штриховой линией, соответствует гипотетическому фронту удара. Верхняя ступень, изображенная штриховой линией, соответствует элементарной теории стержня, в которой скорость волны t>=yE Pq 1 — наибольшая деформация 2,6% 2 — ударяемый торец 3 — разность между усредненными данными для сечения, находящегося на расстоянии 1/2 диаметра от ударяемого торца, и усредненными данными для сечения, находящегося на расстоянии 1/4 диаметра от ударяемого торца.

Скорость упругих волн в образцах из параплекса постепенно уменьшалась по мере их распространения, как показывает изменение наклона волнового фронта на рис. 6. Для вычисления Ео использовалось среднее значение скорости волны следовательно, фактический волновой фронт опережал соответствующее положение фронта, полученное расчетом на ЦВМ, вплоть до мгновения, когда фронт уходит из поля зрения и далее. Следовательно, мгновенное распределение механических переменных следует сравнивать не для одного и того же момента времени, а для одинаковых положений фронта упругой волны. [c.225]

Относительная скорость волн, котор 1и иакладываегся па среднюю скорость потоков ( 232). будет равна с, лричем [c.576]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...