Поперечная квази SV-волны

Параметр здесь характеризует величину скорости распространения акустических волн (ст — скорость распространения обычных поперечных упругих волн), а — скорость распространения оптических мод, измененную начальной поляризацией. Соотношение (7.10.19)1 связано с акустической модой, а про соотношение (7.10.19)2 можно сказать, если следовать гл. 1, что оно дает решения поляритонного типа (здесь имеется взаимодействие между оптической и электромагнитными ветвями). Одно из этих решений соответствует нижней оптической ветви или так называемой мягкой моде, а другое — верхней (со1 10 рад/с). Для больших значений 2 скорости волн, соответствующие последней ветви, приближаются к скорости света с и, таким образом, эта ветвь является квази-электромагнитной. Заметим, что при данных выше оценках > 8 > еР, так что ветвь, описываемая соотношением (7.10.19) 1, может пересекаться с ветвью мягкой моды, отвечающей (7.10.19)2, в точках [c.497]

Коснемся теперь некоторых особых направлений распространения упругих волн. Для плоскости (100) кубических кристаллов (рис. 9.3) такими направлениями являются [010] и [100], для которых скорости поперечных волн равны. По аналогии с кристаллооптикой такие направления называются акустическими осями. Вдоль них, так же как и в изотропном твердом теле, возможно распространение поперечных волн с произвольной поляризацией. Акустическими осями являются, например, оси третьего, четвертого (в том числе и уже упомянутые направления [010] и [100]) и шестого порядка в кубических кристаллах, оси Z (или С) ) в тетрагональных, гексагональных и тритона льных кристаллах. Кроме того, ими могут быть и несимметричные направления, если соответствующая комбинация упругих модулей такова, что обеспечивается равенство скоростей двух квази-поперечных волн. В процессе проведения акустических экспериментов обычно стараются направлять волны вдоль направлений высокой симметрии, которыми, в частности, могут быть и акустические оси. Это связано с тем, что структуры волн в таких случаях оказываются наиболее простыми. При некоторой разориентации вектора волновой нормали относительно симметричного направления в полной мере начинают проявляться особенности, характерные для анизотропных кристаллов. Например, в случае малых отклонений волнового вектора относительно [c.218]

Вторая комбинация может быть названа по аналогии квази-поперечной волной У [c.48]

В случае слабой анизотропии уравнения (3.12) определяют особенности поляризации соответствующих волн соотношение (3.12) характеризует отклонение смещений частиц в Р-волне по отношению к лучу, а соотношения (3.12 ) и (3.12с) - отклонение смещений соответствующих поперечных волн по отношению к нормали к лучу. (У волн 8Н отклонения от нормали к лучу лежат в плоскости, нормальной к оси симметрии, поэтому не принято использовать приставку квази .) [c.86]

Суффиксы Н л V указывают, что соответствующая поперечная волна поляризована, соответственно, в горизонтальной или в вертикальной плоскости. Приставка q (квази-) означает, что волна является почти поперечной (имеется смещение, перпендикулярное направлению распространения волны). [c.18]

Будем полагать, что в ЛП распространяются Т- или квази-Т-волны. В этом случае путем введения потенциала ф анализ однородной многопроводной ЛП сводится к решению двумерного уравнения Лапласа в заданной области поперечного сечения ЛП. На границах областей с различными магнитными и диэлектрическими свойствами должны выполняться условия непрерывности соответствующих компонентов электрического и магнитного полей [34]. Примем, что относительная магнитная проницаемость заполнения ЛП Цг=1, потери в диэлектрике и металлических проводниках отсутствуют. Получим интегральные уравнения для анализа ЛП с однородным и кусочно-однородным диэлектрическим заполнением. Для упрощения выкладок будет рассмотрена ЛП с одним внутренним проводником и одним диэлектрическим включением (рис. 4.1,а, б). [c.113]

Волны S в трансверсально-изотропных средах расщепляются на две волны с разными плоскостями поляризации. Одна из двух б -волн поляризована в плоскости оси симметрии. Она названа квази б К-волной (квазиеертикально поляризованной), так как принято считать ось симметрии вертикальной, если не оговорено иное, и обозначается qSV. Приставка квази введена потому, что в таких средах смещения частиц волны SVне строго ортогональны лучу. Вторая поперечная волна (названная Я-волной) поляризована в плоскости симметрии строго ортогонально лучу. Для нее приставка квази не требуется. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...