Амплитуда колебательной скорости частиц

При Г. в у. п. жидкого топлива воздействие акустич. колебаний сводится к ускорению испарения капель под влиянием акустич. микропотоков, возникающих около них. При горении твёрдых частиц подобные микропотоки способствуют подводу окислителя к реагирующей поверхности. Диффузия к поверхности частицы в этом случае увеличивается пропорционально амплитуде колебательной скорости частиц и падает с частотой [c.96]

V — амплитуда колебательной скорости частиц, р — плотность среды, с — скорость звука в ней. В сферической бегущей волне И. з. обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника. В стоячей волне / = О, т. е. потока звуковой энергии в среднем нет. И. з. в гармонич. плоской бегущей волне равна плотности энергии звуковой волны, умноженной на скорость звука. Поток звуковой энергии характеризуют т. и. вектором Умова — вектором плотности потока энергии звуковой волны, к-рый можно представить как произведение И. 3. на вектор волновой нормали, т. е. единичный вектор, перпенди- [c.150]

В акустике под М. ч. понимается величина = и/с, где и — амплитуда колебательной скорости частиц в звуковой волне, с — скорость звука. М. ч. можно также записать в виде = р /р, где р — избыточная плотность, обусловленная проходящей волной, р — равновесное значение плотности, откуда следует, что М. ч. характеризует степень возмущения среды, вызванного проходящей в ней звуковой волной. Поскольку предметом изучения акустики являются процессы, в к-рых возмущения среды малы, соответственно малы и значения М. ч. (М С 1) это условие является количественным критерием применимости акустич. представлений. Напр., для звука в воздухе, интенсивность которого соответствует громкому разговору, М. 10 . [c.209]

Амплитуда колебательной скорости частиц-14, 16, 119 [c.714]

Характерной чертой нелинейных эффектов явл. их зависимость от амплитуды волны, в отличие от явлений линейной акустики (напр., дифракции волн, рассеяния звука), определяемых лишь частотой и скоростью звук, волны. Их относит, вклад характеризуется безразмерной величиной — Маха числом Л/=г /с=р7р, где V — амплитуда колебательной скорости частиц, с — скорость звука, р — обусловленная волной избыточная плотность, р — равновесное значение плотности. Учёт нелинейных членов в ур-ниях гидродинамики и ур-ниях состояния приводит не только к нелинейным поправкам порядка М, малым при М< 1, но и к накапливающимся при распространении волны эффектам, к-рые радикально изменяют картину распространения волны даже при малых М. Пример такого накапливающегося эффекта — искажение формы волны при её распространении, обусловленное разницей в скоростях перемещения разл. точек профиля волны. Точки, соответствующие областям сжатия, бегут быстрее точек, соответствующих областям разрежения. Происходит это от того, что скорость звука в области сжатия больше, чем в области разрежения, а также из-за увлечения волной среды, к-рая в области сжатия движется в направлении распространения волны, а в области разрежения — в противоположном. Для волн малой интенсивности, когда Л/ 1, эта разница скоростей пренебрежимо мала и волна успевает затухнуть, прежде [c.458]

Диференцированием ур-ия (1) или (2) по i получаем колебательную скорость частиц, амплитуда к-рой а = ам повторным диференцированием получаем ф-лу для ускорения частиц o—г и амплитуды ускорения а" = w a. Остаток энергии, проходящей в единицу времени (ск.) через единицу площади, перпендикулярной к направлению распространения волны, носит название силы или интенсивности звука и определяется в плоской волне выражением [c.255]

Амплитуду колебательной скорости (максимальную скорость, с которой частицы среды дви тся в процессе колебаний) II и амплитуду ускорения В определяют так [c.280]

Как видно, разница между абсолютным порогом слышимости и болевым порогом (динамический диапазон слуха) достигает 140- -- 160 дБ. Колебательная скорость на пороге слышимости составляет всего 5 стомиллионных долей метра в секунду на болевом пороге колебательная скорость частиц — все еще малая доля скорости звука в воздухе. Столь же малы и смещения частиц среды из положения равновесия. Так, при абсолютном пороге слышимости на частоте 1000 Гц амплитуда этих смещений составит [c.6]

Напомним основные соотношения линейной акустики покоящейся среды. Звуковая волна сжатия и разрежения характеризуется рядом изменяющихся во времени и пространстве параметров. Это — амплитуда избыточного, или звукового давления р р—р , где р — давление в возмущенной среде, а — среднее или равновесное давление. Другой величиной, характеризующей звук, является колебательная скорость частиц жидкости или газа . Отметим, что колебательная скорость в большинстве рассматриваемых в акустике задач значительно меньше скорости распространения возмущений с (скорости звука). Даже для очень сильного звука —шума реактивного самолета — и 10 м/с, в то время как скорость звука в воздухе с- 340 м/с. Поэтому акустическое число Маха Ы =ь с обычно много меньше единицы. Звуковая волна сопровождается также отклонением плотности р =р—р от ее равновесного значения Ро. [c.34]

Ещё одна весьма важная особенность УЗ — возможность получения высоких значений интенсивности при относительно небольших амплитудах колебательного смещения, т. к. при данной амплитуде интенсивность прямо пропорциональна квадрату частоты. (Амплитуда колебательного смещения на практике лимитируется прочностью акустич. излучателей.) Существенно возрастает с частотой и роль нелинейных эффектов в звуковом поле, поскольку при заданном значении амплитуда колебательной скорости V и, следовательно, акустич. число Маха М растут с частотой / для гармонич. волн V = 2я/5 В УЗ-вом поле большой интенсивности развиваются значительные акустич. течения, скорость к-рых, как правило, мала в сравнении с колебательной скоростью частиц. Течения могут быть обусловлены поглощением звука, могут возникать в стоячих волнах или в пограничном слое вблизи препятствий разнообразного вида. Радиационное давление также возрастает с увеличением частоты, т. к. величина его пропорциональна интенсивности звука в УЗ-вом диапазоне частот оно используется в практике акустич. измерений для определения интенсивности звука. Пондеромоторные силы как акустич., так и гидродинамич. происхождения, действующие на находящиеся в звуковом поле тела, приобретают в УЗ-вом диапазоне частот заметную величину, поскольку онп пропорциональны либо квадрату колебательной скорости, либо колебательной скорости в первой степени, как, напр., в случае звукового давления. Для того чтобы определяющие разнообразные эффекты звукового поля параметры — интенсивность звука, звуковое давление, колебательная скорость, радиационное давление — достигли заметной величины, с увеличением частоты требуется всё меньшее значение амплитуды колебательного смещения (см. табл. 1). [c.12]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СКОРОСТЬ ЧАСТИЦ - - скорость, с к-рой движутся частицы среды, колеблющиеся при прохождении звуковой волны около положения равновесия, по отношению к среде в целом. К. с. ч. v следует отличать как от скорости движения самой среды, так и от скорости распространения звуковой волны, или скорости звука с. Единицей измерения К. с. ч. в системе СИ является м/с, в системе СГС — см/с. Термины мгновенная К. с. ч., эффективная К. с. ч., амплитуда К. с. ч. имеют тот же смысл, что и соответствующие термины для звукового давления. [c.165]

Концентратор стержневой (К. с.) — устройство для увеличения амплитуды колебательного смещения частиц колебательной скорости частиц) в низкочастотном УЗ-вом диапазоне представляет собой твёрды стержень переменного сечения или переменной плотности, присоединяемый к излучателю более широким концом или частью с большей плотностью материала. Принцип де1 ствия К. с. основан на увеличении амплитуды колебательного смещения частиц стержня вследствие уменьшения его поперечного сечения или плотности в соответствии с законом сохранения количества движения. При этом увеличение амплитуды смещения будет тем больше, чем больше различие диаметров или плотностей противоположных торцов стержня. К. с. применяются в УЗ-вой технологии. Они являются составной частью УЗ-вых колебательных систем, работающих в диапазоне частот от 18 до 100 кГц. [c.170]

УПРУГИЕ ВОЛНЫ — упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах. Напр., волны, возникающие в земной коре прп землетрясениях, звуковые п УЗ-вые волны в жидкостях, газах и твёрдых телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформации в отсутствии потока вещества (последний возникает только в особых случаях — см. Акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, частотой колебаний, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.351]

Это значит, что амплитуда смещения частиц среды А должна быть малой по сравнению с длиной волны Л. Можно сказать иначе отношение и /с амплитуды колебательной скорости к скорости звука (акустическое число Маха) должно быть малой величиной. Таким образом, малый параметр задачи—это акустическое число Маха М = и /с . Перейдем в уравнении (2.2) от X, t к новым переменным х т согласно предположению (1). Вычисляем производные [c.128]

Если амплитуда смещения частиц при распространении синусоидальной волны с циклической частотой <а имеет величину Хо, то амплитуда колебательной скорости будет иметь значение [c.81]

Благодаря постепенному уменьшению площади поперечного сечения амплитуды колебаний и колебательные скорости частиц в рупоре возрастают по мере его сужения. Мерой скорости сужения рупора служит величина р, определяемая выражением [c.130]

Колебательная скорость v — величина, равная произведению амплитуды А колебаний частиц среды, через которую проходит звук, на угловую частоту со [c.16]

Направления движения в различных точках поля можно сделать наглядными, нанеся линии тока , представляющие собой линии, идущие от точки к точке в направлении мгновенной скорости. В интересующем нас преимущественно случае малых амплитуд колебательного движения каждая частица осциллирует взад и вперед в пределах малого участка по некоторой линии. Если обозначить через 6г, г6G соответственно радиальную и трансверсальную проекцию. элемента такой линии, то эти величины должны быть пропорциональны соответственно радиальной и трансверсальной [c.293]

Колебательная скорость. Колебательной скоростью v звука называют величину, равную произведению амплитуды Л колебаний частиц среды, через которую проходит звук, на круговую частоту со колебаний, т. е. [c.103]

Выводы. Цилиндр, расположенный в жидкости вблизи твердой стенки, под действием радиационных сил акустического поля совершает колебательные движения. Колебания происходят относительно положений устойчивого равновесия, которые определяются как волновым числом акустической волны, так и отношением плотностей жидкости и материала цилиндра. Период колебаний цилиндра в его движении под действием радиационных сил зависит от длины волны, амплитуды скорости частиц жидкости, отношения плотности жидкости к плотности материала цилиндра, расположения цилиндра в начальный момент относительно положения устойчивого равновесия. В то же время он не зависит от радиуса цилиндра. [c.348]

Эта величина так же, как период колебаний и связанные с ними через скорость звука длина волны и волновое число, является основной величиной, характеризующей звуковое колебание. Другой основной характеристикой колебания является его амплитуда (размах) А . Амплитуда равна максимальному значению величины Г/ за половину периода колебаний. Можно говорить об амплитуде колебательного давления р , об амплитуде колебательного смещения, скорости и ускорения воздушных частиц в звуковой волне — [c.238]

Пространство, где распространяются ультразвуковые волны, — акустическое (ультразвуковое) поле — описывается с помощью колебательного смещения А частиц от положения равновесия, скорости частиц и акустического давления р. Амплитуда давления связана с амплитудой смещения частиц среды следующим соотношением [c.144]

На рис. 2.15 даны амплитуды давления, колебательной скорости смещения, нормированные к 1 м. Показаны также значения фазового сдвига скорости частицы относительно давления. Фаза смещения частицы отличается от фазы колебательной скорости на дополнительную величину 90°. [c.58]

При резонансе г = 1) заглушение получается бесконечно большим лишь теоретически на практике, вследствие наличия ференции установившегося потока w 50 м1сек), заглушение составляет лишь около 20 дб (фиг. 13). Глушители в виде параллельных акустических фильтров могут быть успешно использованы лишь при наличии газовых потоков с небольшой амплитудой колебательного смещения частиц, т. е. в тех случаях, когда колебательная скорость очень мала по сравнению со скоростью звука и когда имеется линейная зависимость между давлением и скоростью. Вследствие этого параллельные акустические фильтры заглушают шум выпуска при работе двигателя на холостом ходу лучше, чем при его работе на режиме полной нагрузки. Поэтому во многих случаях предпоч-тение отдается последовательному фильтру. В этом случае заглушение, даваемое одной ячейкой неподвижной газовой среде, выразится уравнением (фиг. 12, б) [c.271]

ПРИЕМНИКИ И ИНДИКАТОРЫ УЛЬТРАЗВУКА. Индикаторы УЗ (И. у.) позволяют обнаружить акустич. колебания и волны в газообразных, жидких и твёрдых средах. Приёмники УЗ (П. у.) служат, кроме того, для измерения тех или иных параметров колебаний и волн, напр, амплитуды колебательного слгещения частиц, колебательной скорости частиц, ускорения, звукового давления, интенсивности звука. П. у. всегда представляют собой специальные устройства, предназначенные для указанных выше целей в качестве И. у., помимо спе- [c.269]

Оценка времени сближения частиц с расстояний =100—200 а при амплитуде колебательной скорости С/ц=2 м сек и частоте звука 1 кгц дает величину 10 —10 сек. Таким образом, гидродинамическое взаимодействие частиц в осееновском режиме обтекания должно приводить к бы- [c.652]

Правильнее было бы говорить о зависимости силы взаимодействия от амплитуды колебательной скорости, поскольку настоящие результаты относятся к исследованию взаимодействия частиц в пучности колебательной скорости. Определяющая роль именно колебательной скорости, а не звукового давления становится ясна после сравнения взаимодействия частиц в узле и пучности волны при малом коэффициенте бегучести [c.662]

Скорость звука никоим образом не следует смешивать с колебательной ско-рестью частиц среды. Колебательная скорость частиц среды в зависимости от различных условий (иапример, от амплитуды, частоты колебаний источника звука) может иметь разные значения, при этом во много раз меньшие скорости распространения звука. Процессы колебаний частиц среды и распространения звука. различны и по суш,еству. В то время как звук при отсутствии препятствий может распространяться в среде сколь угодно далеко от источника, частицы среды колеблются около своего положения равновесия и поступательного движения ие имеют. [c.12]

Комплексное сопротивление излучения состоит из двух компонент 2изл= из.ч+] изл. Из них действительное излучение в пространство образуется посредством отдачи энергии активной составляющей 7 изл- Излучаемые колебания распространяются в виде плоской волны в направлении рабочей оси. Компонента изл вы-звана наличием расходящихся волн, для которых характерно убывание амплитуды колебательной скорости с расстоянием. Тут в процессе упругого соударения частиц возникают реактивные силы отталкивания частиц в направлении, обратном распространению (как движущийся шар, ударяющий шар большей массы, приводит ( го в движение, а сам приобретает реактивную силу). При этом вблизи диффузора возникает определенный запас энергии, выражающийся в инерционном соколебании дополнительной массы среды в смежных с поверхностью диффузора объемах. [c.95]

Ясно, например, что при / = onst амплитуда колебательной скорости и и соответственно колебательная скорость частиц среды не зависят от частоты f, амплитуда колебаний А обратно пропорциональна f, а амплитуда ускорения В и соответственно [c.10]

УПРОЧНЕНИЕ металлов, повышение сопротивляемости металлов и сплавов лластич. деформации или разрушению в результате затруднения движения дислокаций и их размножения. У. явл. лроцессом повышения предела текучести при пластич. деформации. УПРУГАЯ ДЕФОРМАЦИЯ, см. Деформация механическая. УПРУГИЕ ВОЛНЫ, упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах, напр, волны, возникающие в земной коре при землетрясениях, звук, и ультразвук, волны в жидкостях, газах и ТВ. телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформацид в отсутствие потока в-ва (исключая особые случаи, напр, акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, колебательной скоростью частиц, переменным механич. напряжением и деформацией (к-рые в общем случае явл. тензорными величинами), частотой колебаний ч-ц среды, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.787]

Визуализация движения потока позволяет раскрыть некоторые структурные особенности этого движения. При числах Рейнольдса, близких к критическим (Ке Ке,,р), наблюдаются волнообразные (колебательные) перемещения частиц среды поперек потока. С увеличением числа Рейнольдса амплитуды волн растут, при этом волны взаимодействуют, создавая хаотическое движение вязкой среды во всех направлениях. Возникшие в ламинарном потоке турбулентные центры сравнительно быстро увеличиваются в поперечном направлении, образуя так называемые турбулентные пробки . Э. Р. Лингрен, наблюдая продвижение турбулентной пробки через два сечения трубы, а также измеряя давление в этих сечениях, определил местную скорость турбулентной пробки /322 - 364/. Измерения показали, что местная скорость на переднем конце турбулентной пробки больше местной скорости на заднем конце пробки. Турбулентные пробки по мере своего продвижения по трубе растут, сливаются друг с другом и образуют ра ши-тое турбулентное движение /128, 238, 328/. [c.11]

С этой точки зрения три аггрегатных состояния материи соответствуют трем типам движения, которые, смотря по обстоятельствам, могут совершать молекулы. Если речь идет о простом колебательном движении вокруг средних неподвижных положений, для чего, конечно, требуется, чтобы различные молекулы действовали друг на друга с некоторыми силами, то мы имеем дело с состоянием, характерным для твердого тела. При возрастании температуры растут точно так же амплитуды и интенсивность молекулярных движений, которые могут сделаться такими, что уже нельзя более говорить о колебаниях каждая частица участвует в общем хаотическом движении, однако движения всех частиц еще достаточно стеснены, чтобы были невозможны их свободные движения. Динамические действия и удары беспрестанно изменяют прямолинейное и равномерное движение, в котором находилась бы каждая частица, если бы не было других мы имеем жидкое состояние. При дальнейшем увеличении температуры, а вместе с ней и скоростей частиц, частицы делаются все более и более свободными, и прямолинейное и равномерное движение их становится правилом, а причины, нарушающие это движение (силы взаимодействия и удары) оказываются теперь только исключением. Таким образом мы приходим к кинетической модели газообразного состояния. [c.531]

Движение, определяемое уравнением (16.11), называется простым гармоническим колебательным движением. Частица колеблется около центра притяжения наибольшее отклонение её от центра равно с и называется амплитудою. Величина k называется угловой частотой, аргумент синуса, носит название фазы колебаний, y называется начальной фазой. Гармонические колебания служат примером движений периодических, т . е. таких, в которых движущаяся частица в моменты времени, отстояш,ие друг от друга на постоянный промежуток т (называемый периодом), занимает одно и то же положение и имеет одну и ту же скорость. В нашем случае период равен [c.146]

Колебательной скоростью называют амплитуду скорости, с которой движутся по отношению к среде в целом частицы (бесконечно малые части среды), колеблющиеся около положений равновесия при прохождении звуковой волны. Колебательная скорость равна произ-ведейию амплитуды колебаний частиц среды на угловую частоту колебаний [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...