Анализ вращательный

Такая тонкая структура спеклов, безусловно, по-разному скажется на виде интерференционных полос, формируемых средствами голографической и спекл-интерферометрии, в зависимости от величины взаимного смещения спеклов. Позтому представляет. интерес анализ вращательного смещения спекл-по лей, при котором обеспечивается центральная симметрия и линейность приращения относительного смещения спеклов в радиальном направлении. [c.188]

Фиг. 17. Анализ вращательного гистерезиса.

При анализе вращательного движения тела вместо силы выступает момент ее, вместо массы тела — момент инерции тела относительно оси но какая величина будет аналогична количеству движения точки Такой величиной является момент количества движения тела относительно оси. [c.184]

Ряд геофизических и динамических задач, связанных с освоением и изучением космического пространства, требует анализа вращательного движения искусственных космических объектов относительно центра масс. Так, например, исследование излучений Солнца возможно лишь при наличии освещения Солнцем приборов, установленных на искусственном спутнике, а условия освещенности зависят от движения спутников относительно центра масс. От положения спутника относительно набегающего потока зависят показания различных приборов, предназначенных для изучения состава и строения верхней атмосферы положение спутника относительно магнитного поля Земли влияет на показания магнитометров. Движение около центра масс влияет также на средний коэффициент аэродинамического сопротивления и, следовательно, на параметры орбиты и время существования спутника есть также ряд других задач, требующих знания ориентации спутника в пространстве. [c.9]

Ряд геофизических и динамических задач, связанных с изучением и освоением космического пространства, требует анализа вращательного движения искусственного космического объекта относительно его центра масс. Без такого анализа трудно правильно интерпретировать показания приборов, установленных на спутнике движение около центра масс влияет на параметры орбиты и время существования спутника существует также ряд других задач, требующих знания ориентации спутника в пространстве. Особо следует отметить круг вопросов, связанный с возможностью получения пассивной ориентации спутников, т. е. ориентации, обусловливаемой влиянием моментов внешних сил. В этих задачах существенным является нахождение естественных ориентированных положений спутника, анализ устойчивости этих положений и движения в их окрестности. [c.287]

Разумеется, анализ вращательных спектров молекул Н О и ВаО являлся бы в принципе также возможным и если бы не были известны вращательные постоянные. Можно, например, было бы начать анализ с рассмотрения двух серий линий, отмеченных иа фиг. 21. Выше мы показали, что два самых высоких и два самых низких уровня энергии для каждого значения квантового числа У приблизительно подчиняются формулам (1,67) и (1,68) и что расстояние между составляющими дублетов быстро убывает с ростом У. Поэтому для соответствующих переходов У-]-1—У (например, 4+4 — 3+а, 4+3 — 3 3 и 4 з — 3 з, 4 4 — 3 а на фиг. 20, б) справедливы приближенные формулы [c.73]

Как было упомянуто в разделе 6 гл. И, частоты и молекул Н З и 0..3 дают прекрасное согласие с правилом произведений (см. табл. 52 и соответствующий текст). Однако частоты этих двух молекул дают расхождение, которое превышает расхождение, обусловливаемое пренебрежением ангармоничности. Причиной этого расхождения является, повидимому, неточность определения начала полосы (отсутствует анализ вращательной структуры). [c.307]

Анализ вращательной структуры выполнен для этих полос повидимому, они интенсивны данных для интенсивности нет. [c.162]

Для более высоких колебательных состояний картина расщепления значительно искажается сильным вращательным резонансом /-типа. Необходимые для анализа вращательных уровней формулы приведены в [51. [c.178]

ОСОБЕННОСТИ КИНЕМАТИЧЕСКОГО АНАЛИЗА МЕХАНИЗМОВ ДЛЯ ПЕРЕДАЧИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ [c.46]

При анализе устойчивости широко используется метод Рэлея [196], основанный на анализе условий активного и пассивного влияния центробежных сил. При активном характере центробежная сила способствует развитию случайных возмущений в потоке, а значит приводит к усилению турбулентных пульсаций. С использованием этого метода для плоского вращательного движения показано, что центробежные силы активно воздействуют [c.144]

Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным сдвигом. Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным градиентом скорости, сообщает ей вращательное движение, в результате чего она вытесняется под действием силы Магнуса (разд. 2.3). Развивая приведенный выше анализ, находим момент, действующий на сферу со стороны множества частиц [c.222]

Кинематические диаграммы используют главным образом для звеньев с вращательным или прямолинейно-поступательным движением а) при анализе и проектировании кулачковых механизмов [c.27]

Так как дифференцирование такой матрицы непосредственно на основании известных правил (см. гл. 5) сложно, то скорости и ускорения точки захвата получают, пользуясь выражениями (18.16) и (18.17). Кинематический анализ манипулятора с вращательными и поступательными кинематическими парами производится операторной функцией [c.231]

Тензор инерции принимает наиболее простой вид, когда оси координат совпадают с главными осями тензора инерции. Главные оси тензора инерции перпендикулярны друг другу. В главных осях тензор инерции диаго-нален. Диагональные элементы называются главными моментами инерции молекулы относительно соответствующих осей. Они имеют смысл момента инерции при вращении вокруг соответствующей оси. Нумеруя оси декартовой системы координат, совпадающие с главными осями тензора инерции, индексами / = 1, 2, 3, обозначим момент инерции относительно оси /. Главные моменты инерции и направление главных осей инерции раз гачны для разных точек молекул (как в твердом теле). Если главные оси проходят через центр масс молекулы, они называются центральными главными осями. В этом случае начало декартовой системы координат, оси которой совпадают с главными осями тензора инерции, совпадает с центром масс молекулы. При анализе вращательного движения молекул, так же как и при анализе вращательного движения твердых тел, целесообразно рассматривать вращение в главных центральных осях, что и подразумевается в последующем. [c.318]

В ряде случаев имеет смысл упростить полные уравнения движения тела, для этого введём некоторые несущественные, с точки зрения анализа вращательного движения, допущения. В задачах о спуске в атмосферу Земли неуправляемых летательных аппаратов баллистического или полубаллистического типа можно полагать, что дальность и продолжительность атмосферного участка невелики по сравнению с орбитальным участком, в связи с чем Землю можно рассматривать как невращающийся шар с центральным полем притяжения. Если не ставится специальной задачи, то, как правило, ветровые возмущения также не учитываются. При указанных допущениях для описания поступательного движения тела целесообразно воспользоваться траекторной OXkYkZk и нормальной OXgYgZg системами координат (рис. 1.5), связь между которыми осуществляется с помощью двух углов угла наклона траектории -д и угла курса фа- Уравнения движения центра масс тела можно представить в виде [1 [c.26]

В некоторых работах например, [26, 33, 34]) специальные канонические переменные X, С, Н, I, g, Ь несправедливо называют переменными Депри. Это связано, вероятно, с тем, что в одной из работ Депри [15], где вводятся эти переменные, отсутствуют ссылки на другие источники. Однако специальные канонические переменные давно применялись в небесной механике при анализе вращательного движения небесных тел (см., например, трактат А. Андуайе [16]). [c.54]

Примеры, моменты инерции и расстояния между ядрами. Мекке и его сотрудники [612, 130, 333] были первыми, кому удалось дать полный анализ вращательно-колебательного спектра молекулы, являющейся асимметричным волчком, а именно молекулы Н.20. Этот пример и до сих пор остается единственным примером сильно асимметричного волчка, дли которого произведен действительно полный анализ спектра. Существенное преимущество в данном случае заключается в том, что благодаря сильному поглощению в атмосфере солнечного спектра парами воды удается получить очень полный спектр Н О с высокой дисперсией в области спектра, доступной для фотографирования. Было обнаружено, что все полосы в фотографической области спектра принадлежат к типу Л. В качестве примера в табл. 134 приведены значения частот и интерпретация линий полосы 8227А, которая была воспроизведена на фиг. 151, б. Читатель может использовать эти даниые и проверить, как выполняются приведенные выше комбинационные соотношения. Табл. 135 иллюстрирует как совпадение некоторых комбинационных разностей для нижнего состояния рассматриваемой полосы, так и их совпадение с соответствующими комбинационными разностями для других полос и с надлежащим образом выбранными разностями для чисто вращательного спектра в далекой инфракрасной области. Мы видим, что, за исключением одного случая 3 —2 , совпадение разностей, полученных для данной пары уровней из разных полос и из вращательного [c.517]

При введении солей кальция в пламя или дугу наблюдаются интенсивные системы полос в инфракрасной, крайней красной, оранжевой и зеленой областях спектра при дуговом разряде и в разрядной трубке с полым катодом появляется несколько более слабых систем в синей, фиолетовой и ближней ультрафиолетовой областях. Маханти и Кинг приписали полосы в зеленой и оранжевой областях молекуле Сзг, но это противоречит нашему опыту, указывающему на СаО как на их источник. Бродерсен, повидимому, включает зеленую систему в свою схему термов для СаО, но опускает оранжевые полосы. Желательны дальнейшие исследования этих оранжевой и зеленой систем, возникающих очень легко и появляющихся часто в дуговых спектрах вследствие наличия примесей решающие результаты мог бы дать анализ вращательной структуры спектров, полученных при большой дисперсии. [c.112]

Условия появления. Разряд с высокой плотностью тока в азоте. Вид. Фиолетовое оттенение. Полосы с одинарными кантами. Переход. Ван дер Циль произвел анализ вращательной структуры этих полос, но с достоверкостью неизвестно, есть ли это переход JE или [c.162]

Следующим важным примером является система полос поглощения НоСО в близкой ультрафиолетовой области (эта молекула обладает несколько более высокой симметрией). Анализ полос был впервые проведен Дике и Кистяковским [277] еще в 1934 г. (в действительности это был первый успешный анализ вращательной структуры электронного спектра многоатомной молекулы). Анализом занимались также Дайн [332], Робинсон [1075] н Калломон и Иннес [178]. Спектр в данном случае также состоит из типичных перпендикулярных полос. Происходит четкое чередование интенсивности по К более интенсивны подполосы с нечетными значениями К", откуда следует, что нижнее электронное состояние относится к типу А или А 2,. Хотя на основании структуры полос и нельзя решить, относится ли состояние к типу Al или к типу Az, рассмотрение электронной конфигурации молекулы [c.259]

С8г. В спектре молекулы сероуглерода, имеющей такое же количество валентных электронов, что и молекула СОг, наблюдается весьма характерная область поглощения в интервале длин волн от 4000 до 3500 А, которая ири увеличении давления расширяется как в сторону коротких, так и в сторону болое высоких длин волн. Даже на спектрограммах, полученных на приборах со средней дисперсией, эта область поглощения имеет вид линейчатого спектра. Дн<енкинс [626] впервые отметил, что каждая линия представляет собой кант полосы с простой тонкой структурой. Детальный анализ вращательной структуры ряда полос этой системы был выполнен Либерманом [746]. Несмотря на то что молекула СЗг в основном состоянии имеет линейную структуру, колебательный анализ полос встретил значительные трудности. Клеман [680] получил спектр Sg [c.513]

Малликен [892, 914] высказал предположение, что верхние состояния наблюдаемых систем полос S2 являются аналогами соответствующих состояний систем полос поглощения СО2, расположенных вблизи 1475 и 1330 A (см. выше), т. е. являются, вероятно, состояниями типа и отвечающими электронной конфигурации линейной конфигурации. Действительно, анализ вращательной структуры первой системы согласуется с предположением о том, что верхнее состояние системы представляет собой состояние типа Лг. Однако Дуглас [293] показал, что в рассматриваемых полосах S2 наблюдается заметное зеемановское расщепление, свидетельствующее о наличии в возбужденном состоянии магнитного момента, что позволяет в свою очередь сделать вывод о том, что возбужденное состояние должно быть триплетным. Следует тем не менее отметить, что ни в одной из исследованных нолос поглощения триплетное расщепление не было найдено. [c.515]

Дуглас [293] показал, что в полосах первой системы наблюдается заметный эффект Зеемана, свидетельствующий о том, что верхнее состояние должно быть триплетным состоянием. На этом основании будем обозначать соответствующий переход как а — X-переход. Мерер [822] проанализировал вращательную структуру ряда полос рассматриваемой системы и нашел ясные доказательства триплетного характера расщепления, хотя он и не смог обнаружить некоторые из ожидаемых ветвей (см. стр 268). Он установил, что система связана с электронным переходом так как в спектре наблюдаются только подполосы с АК = 1. Представляется вероятным, что система А —X соответствует переходу 51—однако это предположение пока не подтверждено детальным анализом вращательной структуры полос. Другая интересная особенность системы при 3900 А заключается в появлении для колебания Vз (антисимметричное валентное колебание) полосы 1—О, интенсивность которой сравнима с интенсивностью полосы 0—0. Согласно Ван дер Ваальсу [1248а], появление такой запрещенной компоненты нри электронном переходе не может быть обусловлено простым электронно-колебательным взаимодействием с другим триплетным состоянием (типа В ), а должно быть связано с колебательным спин-орбитальным расщеплением. При этом расщеплении, если колебание Гз (Ьг) возбуждается нечетным числом квантов, Лг-ком-понента состояния смешивается с 1Д1-состоянием и электронный переход Вх — сопровождается появлением полос 1—О, 3—О,. . ., заимствующих интенсивность у соседнего перехода [c.522]

Вторая более слабая система в электронном спектре NH3 состоит из длинной прогрессии очень четких полос, расположенных в области 1690—1400 А. Эта система впервые исследована Дунканом [317] и Дунканом и Гаррисоном [322], а позже получена с высоким разрешением Дугласом и Холласом [295] и Дугласом [294]. Последние авторы выполнили полный анализ вращательной структуры ряда полос прогрессии и убедительно показали, что полосы являются перпендикулярными, а в верхнем электронном [c.525]

Анализ вращательной структуры показывает, что в возбужденном состояшш имеет место сильное кориолисово расщепление первого порядка со значением (гл. I, разд. 3,6), изменяющимся от 0,873 для у = 1 до 0,804 для v = 8. Кроме того, одна из кориолисовых компонент уровней К = i верхнего состояния [(-1-/)-уровни] испытывает значительное у-удвоение (гл. I, разд. 3,6). Электронная природа кориолисового расщепления была доказана Дугласом в результате исследования эффекта Зеемана в этих полосах. [c.526]

Две интенсивные системы полос, характер которых обсуждался выше, представляют собой первые члены двух довольно длинных ридберговских серий, наблюдаемых Прайсом [1013]. Система, являющаяся вторым членом первой серии и расположенная при 1250 А, была исследована на приборе с высоким разрешением Герцбергом [523], который нашел, что эта система связана с переходом Пц — Zg. Анализ вращательной структуры подтверждает линейное строение молекулы в возбужденном состоянии. В горячих полосах, сопутствующих основным полосам, наблюдается ясно различимое расщепление Репнера — Теллера. Логичным представляется заключение, что верхние состояния и других членов ридберговской серии также представляют собой состояпия тппа Пц. Предел этой серии расположен при 91 950 см , в то время как вторая серия [c.527]

В основном состоянии имеет частоту 1723. По направлению к коротковолновой части спектра интенсивность быстро увеличивается в прогрессии 1265 см- . В то же время полосы становятся более диффузными и в конце концов сливаются в непрерывное поглощение. Холас [565] независимо пришел практически к такому же результату аналпза колебательной, структуры и дополнительно выполнил частичный анализ вращательной структуры. [c.554]

PHg В работе [1485] выполнен анализ вращательной структуры полосы ООО—020 (Vo = 16 083,04 JH-1) в электронном сиектре испускания радикала РНа. Показано, что полоса связана с электронным переходом A Ai — вычислены вращательные постоянные в обоих состоя)]иях, в частности для состояния A Ai они равны /1о == 20,360 + 0,008, Вд = 5,610 0,005, Со = - 4,310 0,005, 0,0333 + 0,0004, —0,0014 0,0004, [c.683]

С, Нейгель и Пальмер [1476] наблюдали систему полос в области 4000—5000 А, которую ранее Асупди, Карим и Самуэль [82] идентифицировали как связанную с радикалом 8пС г- Авторы работы [1476] измерили положения кантов более 30 полос и в результате анализа колебательной структуры нашли частоты симметричных (350 и 240 см- ) и деформационных (120 и 80 см- ) колебаний соответственно в основном и возбужденном состояниях. Анализ вращательной структуры полос не проводился. [c.686]

Для наиболее высоких колебательных состояний картина расщепления значительно искажается сильным вращательным резонансом /-типа. Необходимые для анализа вращательных уровней формулы можно найти в таблице ЕХ монографии [23]. Практическое использование формул, подобных (2.30) и (2.31), затрудняется громоздкостью выражений, связывающих вращательные центробежные постоянные и константы удвоения с молекулярными параметрами. Шэден и Цигла [28] предложили использовать для вывода этих выражений ЭВМ и реализовали предложение для анализа спектра молекулы СО2 в 4-м порядке теории возмущений. [c.38]

Решение задач кинематического анализа открытых цепей будет пояснено на примере схемы, представленной на рнс. 8.17 и обычно используемой в манипуляторах в качестве механизма так называемой руки . Все звенья этой цепи — стойка О и шесть подвижных звеньев /, 2.....6 — соединены между собой вращательными парами. Оси соседних пар A4B, iiD,EKF взаимно перпендикулярны и пересекаются между собой. Точки В, С и Е лежат в одной плоскости с осью шарнира А этой плоскости (на рис. 8.17 она не показана) перпендикулярны оси шарниров В и С. [c.178]

Обратимся теперь к более подробному анализу свойств релаксационных уравнений состояния, предложенных в литературе. Олдройд [25] исследовал поведение материалов, описываемых уравнениями (6-4.39) или (6-4.47) для частного случая, когда а = Ь = с = О, т. е. когда в обеих частях уравнения состояния используется вращательная производная [c.245]

Со второй половины XIX столетия наряду с продолжающимися строгими и изящными аналитическими исследованиями в механике под влиянием чрезвычайно быстрого роста техники возникает и все более и более интенсивно разрастается другое направление, связанное с решением реальных практических задач при этом важным методом исследования в механике наряду с математическим анализом и геометрией становится эксперимент. Выдающимися представителями этого направления являются творец теории вращательного движения артиллерийского снаряда в воздухе Н. В. Майеаский (1823—1892) основоположник гидродинамической теории трения при смазке И. П. Петров (1836—1920) отец русской авиации Н. Е. Жуковский (1847—1921) создатель основ механики тел переменной массы, нашедшей важные приложения в теории реактивного движения, И. В. Мещерский (1859—1935) известный исследователь в области ракетной техники и теории межпланетных путешествий К. Э. Циолковский (1857—1935) автор выдающихся трудов во многих областях механики, непосредственно связанных с техникой, основоположник современной теории корабля А. Н. Крылов (1863—1945) один из крупнейших отечественных ученых автор ряда фундаментальных работ по аналитической механике и аэродинамике, создатель основ аэродинамики больших скоростей С. А. Чаплыгин (1869—1942) и многие другие ). [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...