Вектор Джонса

В общем случае два ортогональных вектора Джонса описывают две эллиптически поляризованные волны, эллипсы к-рых противоположны по направлению обхода и имеют взаимно перпендикулярные оси (т. е. наиболее общий случай полной поляризации когерентных световых потоков). [c.603]

При аналитич. описании П. с. обычно не рассматривают временные и пространственные изменения эл.-маш. волны. Наиб, простое аналитич. описание полностью эллиптически поляризованного света осуществляется с помощью вектора Джонса, представляющего собой столбец из двух величин, определяющих комплексные амплитуды ортогональных компонент Волны в данной точке пространства [c.66]

РЕЗОНАТОР АНИЗОТРОПНЫЙ — оптический резонатор, содержащий анизотропные оптич, элементы. Исследование поляризац. свойств Р. а. проводится обычно Джонса матричным методом. В соответствии с этим методом для нахождения вектора Джонса [c.317]

Поляризацию плоской волны можно достаточно хорошо представить с помощью вектора Джонса, введенного в 1941 г. Р. Джонсом [1]. В этом представлении плоская волна (3.2.1) описывается вектор-столбцом, составленным из ее комплексных амплитуд [c.71]

Заметим, что вектор Джонса является комплексным, т. е. его элементы задаются комплексными числами. Кроме того, J не является вектором в реальном физическом пространстве. Он представляет собой вектор в абстрактном математическом пространстве. Например, для получения вещественной величины х-составляющей электрического поля, необходимо выполнить операцию Re[/ e ] = = КеИ е < "+ - )]. [c.71]

Вектор Джонса содержит полную информацию об амплитудах и фазах составляющих вектора электрического поля. Если нас интересует только состояние поляризации волны, то удобно пользоваться нормированным вектором Джонса, который удовлетворяет условию [c.71]

Частный случай ф = О соответствует линейно поляризованным волнам, вектор электрического поля которых колеблется вдоль осей координат. Векторы Джонса при этом имеют вид [c.72]

Световые волны с правой и левой круговой поляризацией описываются векторами Джонса [c.72]

Поскольку вектор Джонса представляет собой столбец из двух элементов, любую пару ортогональных векторов Джонса можно выбрать в качестве базиса в пространстве всех векторов Джонса. Любая поляризация при этом может быть представлена как суперпозиция двух взаимно ортогональных поляризаций х и у, или Й и L. В частности, базисные линейные поляризации х и у можно разложить на две круговые поляризации к и L и наоборот. Эти разло- [c.72]

До сих пор мы рассматривали векторы Джонса для некоторых простых частных случаев поляризации. Нетрудно показать, что в общем случае эллиптическую поляризацию можно представить следующим вектором Джонса [c.73]

Этот вектор Джонса отвечает некоторому состоянию поляризации, описываемому комплексным параметром х = В табл. 3.2 [c.73]

ТАБЛИЦА 3.2. Векторы Джонса для некоторых типичных [c.74]

Соответствующие состояния поляризации можно представить векторами Джонса [c.110]

Эти векторы Джонса отвечают двум эллиптически поляризованным волнам, которые ортогональны друг другу. Поскольку первая компонента вектора является вещественной, а вторая — чисто мйи-мой, главные оси эллипсов поляризации параллельны невозмущенным поляризациям D, и Dj (рис. 4.10). Направления их вращений противоположны друг другу. Эллиптичность поляризационного эллипса (определяемая как отношение длин главных осей) дается выражением [c.110]

Используя формализм связанных мод, можно также получить распространяющиеся нормальные моды при наличии возмущения. Для этого нам понадобится определить вектор Джонса для электрического поля, чтобы записать состояние поляризации волны следующим образом [c.118]

Соответствующие векторы Джонса для состояния поляризации нормальных мод даются выражением [c.123]

Фазовые пластинки (называемые также волновыми пластинками) и фазосдвигающие устройства выполняют роль преобразователей состояния поляризации. С помощью подходящей фазовой пластинки состояние поляризации светового пучка можно преобразовать в любое другое состояние поляризации. В формализме матриц Джонса предполагается, что отражение света от любой поверхности пластинки отсутствует и что свет полностью проходит через пластинку. Практически же любая пластинка всегда имеет конечный коэффициент отражения, несмотря на то что большинство фазовых пластинок имеют специальное покрытие, чтобы уменьшить потери на отражение от поверхностей. Френелевские отражения на поверхностях пластинки не только уменьшают интенсивность прошедшего излучения, но и влияют также на его тонкую спектральную структуру вследствие интерференции при многократном отражении (см. разд. 5.5). Опираясь на рис. 5.1, рассмотрим падающий пучок света, состояние поляризации которого описывается вектором Джонса [c.133]

Вектор Джонса состояния поляризации выходящего пучка в системе координат ху получается с помощью обратного преобразования из кристаллической системы координат sf [c.135]

Чтобы определить, какое влияние оказывает последовательность фазовых пластинок и поляризаторов на состояние поляризации света, необходимо записать вектор Джонса входного пучка, а затем матрицы Джонса различных элементов. Вектор Джонса выходного пучка получается путем последовательного умножения матриц, описывающих эти элементы. [c.136]

Вектор Джонса для выходящего пучка получается перемножением матриц (5.1.14) и (5.1.13), что дает [c.137]

Вектор Джонса выходного пучка получается умножением матрицы [c.138]

Если повернуть анализатор, изображенный на рис. 5.4, на угол 90°, то поляризаторы, помещенные на входе и выходе системы, окажутся скрещенными. В этом случае вектор Джонса для прошедшего пучка запишется в виде [c.142]

Если падающий свет линейно поляризован вдоль медленной или быстрой оси пластинки, то в соответствии с (5.4.11) свет будет оставаться линейно поляризованным вдоль локальной медленной или быстрой оси. В этом смысле вектор поляризации отслеживает вращение локальной оси, при условии что вектор поляризации направлен вдоль одной из осей. Действие матрицы Джонса на любой вектор поляризации можно разделить на два этапа. Сначала матрица фазовой задержки действует на вектор Джонса падающей волны, причем для света, линейно поляризованного вдоль одной из главных осей, действие этой матрицы приводит только к фазовому сдвигу светового пучка, а состояние его поляризации сохраняется неизменным. Затем матрица R (ф) поворачивает вектор Джонса на угол ф. В случае линейно поляризованного света такой поворот приводит к тому, что вектор поляризации оказывается параллельным главной оси на выходной грани пластинки. Таким образом, если падающий пучок света поляризован вдоль направления нормальных мод во входной плоскости (г = 0), то вектор поляризации световой волны будет отслеживать вращение главных осей и оставаться параллельным локальной медленной (или быстрой) оси, при условии что коэффициент кручения мал. Это явление называется адиабатическим отслеживанием и имеет важные применения при создании световых затворов на жидких кристаллах. Ниже мы рассмотрим принцип работы таких световых затворов. [c.158]

Обсудим случай нематического жидкого кристалла с кручением в четверть оборота (ф = ж/2). Если слой такого кристалла поместить между двумя параллельными поляризаторами, оси пропускания которых (х) параллельны оси с жидкого кристалла во входной плоскости z = 0), то для волны, прошедшей первый поляризатор, можно записать следующий вектор Джонса [c.158]

ЧТО такая задерживающая пластинка является преобразователем состояния поляризации. В рассматриваемом случае фазовая задержка пластинки пропорциональна приложенному напряжению. Следовательно, с помощью внешнего электрического поля мы можем преобразовывать состояние поляризации падающего пучка в состояние поляризации, которое нам хотелось бы иметь. Для иллюстрации этого предположим, что падающий пучок света линейно-поля-ризован под углом 45° к оси х (рис. 7.2). Тогда состояние поляризации падающего пучка в плоскости г = О можно представить с помощью вектора Джонса [c.258]

Поскольку в рамках линейной оптики величина абс. иптенсивиости не существенна, для упрощения ф-л можно нормировать векторы, полагая В таких обозначениях вектор Джонса волны, линейно поляризованной по оси X пли у, будет соответственно [c.603]

Наиболее важное применение векторы Джонса находят при вычислениях состояния поляризации. Это мощный метод, используемый при исследовании распространения плоских волн с произвольным состоянием поляризации через произвольную последовательность двулучепреломляющих элементов и поляризаторов. В гл. 5 мы рассмотрим данный вопрос более подробно. [c.73]

Здесь знак как и выше, означает эрмитово сопряжение. Если вектор Джонса выходящего пучка после его прохождения через анализатор записать в виде [c.140]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор Джонса : [c.603] [c.456] [c.57] [c.66] [c.66] [c.67] [c.317] [c.71] [c.72] [c.72] [c.73] [c.74] [c.76] [c.106] [c.130] [c.130] [c.136] [c.137] [c.138] [c.140] [c.142] [c.142] [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...