Пропускание кварца

КИ 0,1 мм кварц прозрачен до 1470 А [3, 4]. Синтетический кварц обладает более высоким коэффициентом пропускания, чем природный кристаллический кварц [4, 5]. Коэффициент пропускания кварца зависит от температуры [6, 7] (рис. 2.2). [c.77]

С ростом электрической мощности происходит сдвиг максимума спектрального распределения КПД излучения ла.мны в УФ-область. Следствием этого является ухудшение относительной эффективности накачки неодимовых стекол при больших уровнях электрической мощности, вводимой в лампу. При этом происходит также увеличение потерь света в кварцевых стенках колб ламп, так как граница пропускания оптического кварцевого стекла (довольно значительно изменяющаяся у конкретных образцов ламп) лежит в области 0,2—0,22. мкм. При больших электрических мощностях, вводимых в разряд, выделение тепла в стенке колбы лампы может приводить к испарению кварцевой оболочки. В результате сильного разогрева стенки происходит сдвиг границы пропускания кварца в область А, 0,25 мкм [29] с соответствующим увеличением потерь излучения, проходящего сквозь стенку. [c.65]

Поляризационные измерения занимают важное место в спектроскопии твердого тела и в молекулярной спектроскопии. Это исследования анизотропии оптических свойств кристаллов, измерения дисперсии оптического вращения и кругового дихроизма в молекулярной физике и др. Поляризационная техника для ВУФ-области спектра пока мало разработана, и основные измерения проводились в области прозрачности материалов, используемых в качестве поляризаторов, обычно до границы пропускания кварца, т. е. в ультрафиолете. Поляризаторы для БУФ-обла- [c.240]

Кварц является одноосным кристаллом, так что при пропускании света вдоль оси он должен был бы вести себя как изотропное тело. Однако опыт показал следующую особенность. Пусть (рис. 30.1) параллельный пучок света от источника S, поляризованный при помощи поляризатора Л/j и сделанный приблизительно монохроматическим (светофильтр F), падает на пластинку кристаллического кварца Q, вырезанную перпендикулярно к оптической оси, так что свет распространяется вдоль оси кварца. [c.609]

Помимо области пропускания важной характеристикой призм является показатель преломления, ибо именно о определяет зависимость дисперсии с1п/с1Я, от "к. Кварц — наиболее подходящий материал для ближней ультрафиолетовой обла- [c.168]

Интерферометр Фабри—Перо. Интерферометр, или эталон Фабри—Перо, является в настоящее время основным прибором в спектроскопии высокой разрешающей силы. Его действие основано на интерференции большого числа лучей, получаемых при многократном отражении световой волны между двумя параллельно расположенными плоскими зеркалами, обладающими частичным пропусканием (рис. 26). В современных интерферометрах, как правило, используют многослойные диэлектрические зеркальные покрытия, которые наносят на подложки из оптического стекла или кварца в вакууме. Они позволяют получать высокие коэффициенты отражения света при малой величине потерь на поглощение. Худшие характеристики имеют покрытия из тонких пленок серебра и алюминия. [c.76]

Стекло кварцевое оптическое (плавленый кварц). Плотность 2,21 г/см , предел прочности при изгибе 400 кгс/см , сжатии 6000 кгс/см2, ударном изгибе 2—3 кгс/см2. Температура спекания массивного стекла 1250° С, температура начала деформации под нагрузкой 1220° С для марки КИ и 1160° С —для остальных. Поставляют в заготовках размером (диаметр или диагональ) не более 500 мм. В зависимости от основной области спектрального пропускания устанавливаются (ГОСТ 15130—69 ) шесть марок [c.405]

Так, у кварца при пропускании лучей желтого света а=122 м-. Зависимость вращательной способности от длины волны (вращательная дисперсия) приблизительно определяется законом Био [c.224]

При проведении экспериментов изолируют боковые поверхности кварца 3, 4 от возможных пробоев по поверхности (рис. 11.6.5), так как при давлении 2000 МПа электрическое поле в кварце достигает величины 10 В/см. Временная разрешающая способность датчика определяется симметрией фронта ударной волны и временем установления измерительного тракта. Сигнал от кварцевого датчика регистрируется осциллографом (полоса пропускания 20...150 МГц, i = 50 Ом и входная емкость 20 п . Точность измерения давления 5 %. [c.306]

Длина волны его излучения (i = 0,85 мкм) попадает в диапазон, в котором мы имеем минимум потерь в оптическом волокне из плавленого кварца (первое окно пропускания). В настоящее время усиленно разрабатываются лазеры с двойной гетероструктурой, работающие на длине волны либо X [c.413]

РИС. 136. Спектры пропускания (Т) осадков высокодисперсных частиц Ag на кварце, полученных испарением металла в Аг при давлении 0,4 Тор (а) и в остаточном воздухе при давлении ОД Тор (б) [c.306]

Рис. 31.3. Пропускание кристаллического кварца толщиной 5 мм в инфракрасной области [101

Рис. 2.10. Спектр пропускания света ультрафиолетового, видимого и ближнего инфракрасного диапазонов пластинкой плавленого кварца толщиной 1,1 мм

Спектры пропускания излучения УФ, видимого и ИК диапазонов плавленым кварцем были даны в гл. 2. В таблице 3.5 приведены коэффициенты поглощения света с длинами волн Л = 0,27 мкм и Л = = 3,4 мкм плавленым кварцем разных марок в температурном диапазоне 204-1500 °С. [c.84]

Граница прозрачности кварца сдвигается на 0,28 А в длинноволновую область при нагревании на 1°. При температуре кипения кварца (2500°К) граница пропускания смещается до [c.77]

Коротковолновая граница пропускания фильтра (см. 10) определяется коэффициентом пропускания кристалла (кварца или фтористых соединений кальция, бария, магния, стронция и лития). [c.119]

Пьезокварцевый элемент (в виде резонатора) как колебательный контур может быть использован и в качестве полосового электрического фильтра, предназначенного для пропускания частот, близких к собственной частоте колебаний этого контура. Высокая добротность и избирательность кварца позволяют строить кварцевые фильтры с узкой полосой пропускания в области частот от единиц до [c.134]

Линзы рефракторных телескопов изготовляются из стекла, кварца и флюорита. Коэфициент пропускания этих материалов зависит от длины волны падающего излучения. Оптические стекла, из которых изготовляются объективы телескопов, хоре-шо пропускают инфракрасные лучи с длиной волны до 2,5 ц, далее пропускание их быстро падает и для излучения с длиной волны около 5 и они становятся практически непрозрачными. В видимой части спектра поглощение стекол колеблется от 1 до 3% (для пластинки толщиной 1 см), возрастая к фиолетовому концу спектра. Ультрафиолетовая граница пропускания стекла лежит в пределах от 0,35 до 0,4 ц. Коэфициент суммарного пропускания обычных оптических стекол колеблется от 0,3 до 0,6 при изменении температуры черного тела от 1000 до 2000°К. [c.330]

Рис. 123. Пропускание изл> чения различными материалами а — видимый спектр длинноволновые границы пропускания б — перекоса в — оптического сте. ла г--кварца д — флюорита

Рассмотрим характерные кривые пропускания и отражения для сильно поглощающих веществ. На рис. 2.4.7, а представлены контур линии поглощения Х2 в некоторой области длин волн и кривая дисперсии в этой же области Лг для плавленного кварца. [c.70]

Метод фокальной монохроматизации предложен Рубенсом и Вудом [Л. 117]. Он основан на использовании пропускания кварца для излучений с длиной волны более 50 мкм. Кварц создает в инфракрасной области спектра две полосы поглощения при 8,5 и 20,75 мкм. При больших значениях длины волны он становится непрозрачным с увеличением длины волны его показатель преломления возрастает и доходит до 2,14, в то время как тот же показатель преломления составляет только от 1,5 до 1,41 между видимой частью спектра и излучениями с к = 5 мкм. Между 60 и 80 мкм кварц полностью непрозрачен, но становится вновь прозрачным при большей длине волны. Метод фокального выделения пользуется различием показателей преломления кварца с обеих сторон его области поглощения. В такой установке (рис. 32) лучи от источника 5 (горелка Ауэра в оригинальном выполнении по Рубенсу и Вуду) падают на линзу Ьу Придя к линзе Ьу излучения с короткой длиной волны расходятся, в то время как излучения с большой длиной волны образуют изображение в центре экрана Е (отверстие диаметром 15 мм). Установка только с одной линзой не могла бы достаточно хорошо выделить нужные излучения, так как в ней рассеивались бы также более коротковолновые излучения. Поэтому на пути лучей нужно поместить вторую линзу 2 и маленький экран О из черной бумаги, диаметром 25 мм, препятствующий прохождению центральных лучей с длиной волны меньше 8,5 мкм, которые могли бы пройти [c.58]

Форма края поглощения и его температурный сдвиг существенно зависят от состава стекла. Плавленый кварц КУ имеет более коротковолновую границу пропускания (по уровню 0,85) в ультрафиолетовой области (Лп11п 180 нм) по сравнению с кварцем КИ Хщш 230 нм). В инфракрасной области граница пропускания кварца КИ находится при Лщах 2,8 мкм, а для кварца КУ — при Лщах 2,6 мкм. Однако в обоих случаях при повышении температуры диапазон прозрачности сужается коротковолновая граница пропускания сдвигается в сторону длинных волн, а длинноволновая граница, наоборот, в сторону коротких волн. [c.84]

Наиболее удобным способом возбуждения люминесценции веществ при дефектоскопии является излучение ртутно-кварце-вой лампы. Ртутно-кварцевые лампы помещают в специальные закрытые металлические экраны. Для пропускания ультрафио- [c.265]

Первоначально была проведена тарировка без кварцевого стекла, а затем с оптически прозрачным кварцем с полированной поверхностью. В обоих случаях получена была линейная зависимость елуч=/(< о). При работе зонда в слое ввиду интенсивного трения частиц о поверхность стекла происходило матирование его поверхности. Поэтому после окончания работ была проведена вторичная тарировка зонда для трех стекол с полированной поверхностью — точки 2 после 12 ч работы в слое частиц I—1,5 мм MgO и ЗЮг (поверхность с мелкими штрихами) — точки 3 и после 12 ч работы с частицами К( рунда 1,5—2 мм (поверхность с глубокими штрихами)— точки 4. Точки в пределах погрешности опыта легли на одну и ту же прямую, что свидетельствовало о практической неизменности коэффициента пропускания. В работе [Л. 260] была проведена серия экспериментов по измерению собственного лучистого потока внутри слоя для различных материалов, фракций, чисел псевдоожижения и температур. В табл. 3-1 сведены условия этой серии опытов, а на рис. 3-16 нанесены опытные значения теплового лучистого потока дл.оп, как функции лучистого потока для абсолютно черного тела 9л.р, рассчитанного по температуре ядра слоя. Последняя измерялась оголенной платино-платинородиевой термопарой. Прямая под углом 45° соответствует расчетному потоку. Измеренный собственный лучистый поток внутри слоя всегда оказывается ниже, чем расчетный, как для абсолютно черного тела. Точки, соответствующие одному материалу, с отклонениями не более 13% ложатся на одну прямую. По отношению тангенсов углов наклона опытных и расчет- 1ых прямых определены средние значения е слоев. [c.93]

В контур образцового генератора 7 (частота 3,184 МГц) вводят исследуемый образец. Опорный генератор 2 генерирует частоту 2,264 МГц, на выходе умножителей 3, 4 частоты 101 и 88 МГц соответственно. Смеситель 5 — три индуктивности с детектором из кристаллического кварца. Усилитель низкой частоты 6 имеет полосу пропускания 5—5000 Гц. Измерение осуществляется частотометром 7 и осциллографом 8. [c.311]

Для плавленого кварца (рис. 46) характерно постоянное пропускание от 1 до 4 мкм (приблизительно 90%) с двумя узкими спектральными полосами (Драйш) при 2,75 и 3,75 мкм] затем имеется слабая полоса между 4,2 и 4,6 мкм. В дальнейшем кривая спускается с резким наклоном до вторичного максимума у 5,7 и 6,5 мкм. От 8 до 10 мкм плавленый кварц непрозрачен (металлическое отражение). Максимум пропускания появляется при 11 мкм при толщине слоя 2 мм. Рубенс и Вуд отметили пропускание 12,5% при ПО мкм. [c.76]

Интерференционный фильтр характеризуется узкой полосой пропускания,которая может практически располагаться в любой части спектра — от видимой до инфракрасной. Он представляет собой последовательно напыленный на стеклянную полированную поверхность металлический полупрозрачный слой, прозрачный промежуточный слой из неметалла (кварц, криолит, флюорит) и металлический слой. Вместо металлического слоя могут оыть испиЛьзоБаКЫ СЛОИ из вв коэффициентом преломления, например издвуоки-Напыленные слои закрываются еще [c.352]

СВЕТОПРОЗРАЧНОСТИ КОЭФФИЦИЕНТ — отношение интенсивности света, прошедшего без изменепия направления через слой материала толщиной 1 см, к интенсивности падающего света. При этом имеется в виду прохождение света через самое вещество без участия поверхностей, ограничивающих слой. Понятие прозрачности но следует смешивать с понятием пропускания света. Так, для белой бумаги С. к. равен нулю, хотя она и пропускает много света. Для плавленого кварца С. к. равен 0,999 для оптич. стекла 0,990—0,995. Л. с. лрксс. [c.158]

Кроме цилиндрической симметрии волноводных резонаторов в лазерах были использованы и другие структуры волноводов. Например, волноводный резонатор, образованный параллельными металлическими плоскостями. Более подробно с применением волноводных резонаторов и волноводных методов в создании и исследовании ГЛОН можно ознакомиться в работе [141]. Особенностью резонаторов F/i -лазеров (открытых и волноводных) является необходимость регулировки их длины. В отличие от M/D-излучения ширина линии усиления F/i -лазера составляет всего несколько МГерц, что значительно меньше промежутка между соседними продольными типами колебаний резонатора (Av = /2L для L = 1 м, Av == 150 мГц). Для такой регулировки в лазерах одно из зеркал должно быть смонтировано на подвижном устройстве (плунжере). Можно выделить еще одну особенность в существующих f/i -лазерах. Эта особенность касается конструкции зеркал. В идеальном случае выходное зеркало должно полностью отражать излучение накачки и частично пропускать F/i -излучение, причем пропускание должно быть равномерным по всему сечению резонансного объема. В существующих системах пока наиболее распространенным остается самый простой и дешевый на практике способ вывода излучения генерации из резонатора через отверстие. Обычно отверстие в выходном зеркале герметически закрывается окном из кварца или другого материала, не пропускающего излучение накачки. К числу недостатков такого вывода относится большая угловая расходимость излучения генерации и потери мощности излучения накачки. Кроме того, трудно добиться максимально возможной мощности [c.140]

Прецизионные фильтры на захвате энергии изготовляют главным образом из термостабильного Л Г-среза монокристаллического кварца (см. 5.2). Пьезоматериалом для монолитных фильтров в аппаратуре широкого применения (где не требуется особенной стабильности параметров) служит различного типа пьезокерамика (см. табл. 5.3). Перспективными кристаллами для высокостабильных фильтров являются берлинит AIPO4, танталат лития LiTaOs и тетраборат лития Li2B407. У этих пьезоэлектриков высокая (как у кварца) термостабильность сочетается с большими коэффициентами электромеханической связи, что позволяет существенно улучшить характеристики монолитных фильтров, в частности ширину полосы пропускания. [c.148]

Для фильтровых устройств можно ожидать успеха и при использовании в широкополосных фильтрах монокристаллов типа таллиевого сульванита, танталата и тетрабората лития, у которых установлено наличие срезов с нулевыми ТКЧ при довольно высоких k, что обеспечивает существенно расширение полосы пропускания по сравнению с кварцем. Для узкополосных фильтров в области радиочастот кварц пока не имеет конкурентов. [c.267]

Собственно многолучевой интерферометр представляет собой пару диэлектриков (слюдяные пластинки, плавлень1Й кварц, кристаллический кварц и др.), обработанных с оптической точностью. На диэлектрики нанесены тонкие металлические пленки (серебро), прозрачные для видимого участка спектра, но практически полностью отражающие световую энергию в более длинноволновом диапазоне (63, 64]. Чтобы обеспечить пропускание зеркал, на металлические пленки нанесены тонкие прозрачные штрихи по всей поверхности зеркал. Ширина штрихов 20—400 мкм, расстояние между ними 1—5 мм. Пропускание зеркал, представляющих собой дифракционную решетку, определяется расположением вектора электрического поля и направлением штрихов решетки. Пропускание отражателей имеет максимальную величину, если вектор электрического поля ориентирован перпендикулярно штрихам решетки. При параллельной ориентировке штрихов и вектора электрического поля пропускание зеркал минимальное. Следовательно, в такого рода многолучевом интерферометре оказывается возможным варьировать коэффициенты отражения и пропускания интерферометра. [c.186]

Из табл. IX, 2 видно, что пропускание нагретых частиц по нагретому лотку приводит к значительному изменению величины и даже знака заряда, что не может не сказаться на силах адгезии пыли. С увеличением температуры наблюдается рост величины зарядов для кварца, окиси бария и в какой-то степени кальцита. В этом случае следует ожидать увеличения сил прилипания с ростом температуры. В ряде случаев происходит уменьшение электрических зарядов с ростом температуры. Экспериментальные данные В. Н. Глазапова подтверждаются исследованиями Е. М. Балабанова , также измерившего величину трибозаряда частиц минералов в зависимости от их темпе р а туры. [c.285]

Наибольшие изменения коэффициентов отражения и пропускания наблюдаются именно в области края поглош,ения. Для разных материалов положение этого края суш,ественно меняется например, при температуре 300 К для монокристалла германия край находится в области Л 1,8 мкм, для монокристалла СаАз — в области Л 0,87 мкм, для более широкозонных полупроводников (СаР, ZnSe и т.д.) край поглош,ения лежит в видимой области спектра, для кристаллических (сапфир, кварц, ниобат лития, алмаз и т. д.) и аморфных диэлектриков край поглош,ения находится в ультрафиолетовой области спектра. [c.31]

На рис. 2.10 приведен спектр пропускания света пластинкой плавленого кварца толш,иной 1,1 мм в диапазоне от жесткого ультрафиолетового до ближнего инфракрасного диапазона. При уменьшении длины волны пропускание пластинки уменьшается, поскольку с приближением к области поглош ения растут показатель преломления и френелевы потери, а при Л 230-ь250 нм заметную роль играет поглош,ение света. В области вакуумного ультрафиолета (Л 185 нм) основной вклад в ослабление проходяш,его света вносит поглош,ение, и при Л 160-Ь170 нм миллиметровая пластинка становится совершенно непрозрачной. [c.31]

На рис. 2.11 показаны спектры пропускания той же пластинки кварца, а также монокристаллов и СаАз в средней инфракрасной области. Поглош,ение ИК-излучения колебаниями кристаллической решетки в этих материалах велико, поскольку межатомные связи 81-0, [c.31]

Рис. 2.11. Спектр пропускания инфракрасного излучения (Л = 2,1-ь25 мкм) пластинкой плавленого кварца толщиной 1,1 мм 1), монокристаллом толщиной 3 мм 2) и монокристаллом СаАз толщиной 0,43 мм (5) при нормальном падении

В лазерных системах используются также вращатели поляризации на основе оптической активности в различных веществах и эффекта Фарадея. В качестве оптически активного вещества чаще всего используется кварц г-среза, для которого угол поворота 11)= =90° на длине волны 1,060 мкм достигается па толщине 13,95 мм, причем вектор поляризации может поворачиваться как влево, так и вправо в зависимости от типа кристалла. Для невзаимных вращателей на основе эффекта Фарадея угол поворота р определяется величиной и направлением магнитного поля Н (/ — длина магнитоактивного вещества, Ув — постоянная Верде). В качестве магнитооптических материалов чаще всего используются магнитооптические стекла с большой постоянной Ув=(0,04—0,08) мин/(Э-см) (отечественные МОС-101, МОС-31, зарубежные РК-4, РК-5). Нетрудно оценить, что при длине стекла / 10 см поворот на угол ф=45° осуществляется при Я 3 кЭ. Такая напряженность магнитного поля достигается при пропускании через катушку соленоида тока силой I, пропорциональной диаметру катушки. При — 4 см характерное значение силы тока, зависящее от числа витков на 1 см длины стекла, составляет 1 кА. Для ячеек Фарадея небольшого диаметра (0,5—2 см) могут использоваться постоянные магниты [88]. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...