Квадрупольная линия

Особый интерес представляет эффект Зеемана на квадрупольных линиях, которые спонтанно излучаются с нарушением правил отбора (например, линии ш,елочных металлов, см. 73). Теорию эффекта Зеемана на этих [c.351]

Квадрупольная линия 351, 427 Квантовая механика 87, 9в, 147 [c.637]

Вблизи квадрупольных линий поглощение может быть слабым. Кроме того, если разность показателей преломления новой и обычной волн оказывается малой, то это будет приводить к сравнительно медленным осцилляциям интенсивности с изменением толщины пленки. Поэтому появление новых волн вблизи квадрупольных линий [21] и их обнаружение по осцилляциям интенсивности в принципе возможно. Согласно работе [22] именно ролью новой волны объясняются осцилляции интенсивности с изменением толщины пленок закиси меди при наблюдениях в области квадрупольной ли- [c.19]

Последнее означает, что квадрупольная линия вносит в е вклад, сравнимый с вкладом дипольных линий. Соответствующее значение отношения 10 °, что отве- [c.142]

Оптическая анизотропия кубических кристаллов. Квадрупольные переходы. Перейдем теперь к рассмотрению анизотропии дисперсии и поглощения света вблизи квадрупольных линий поглощения, в окрестности которых о( ) изменяется плавно, но по крайней мере одна из компонент тензора (ш) имеет резонанс (полюс). С этой целью воспользуемся разложением тензора ,/(ш, к) (см. (4.20)) [c.199]

Новые волны вблизи квадрупольных линий поглощения. Продольные волны. До сих пор, используя разложение (8.10), мы неявно предполагали, что компоненты тензора зависят только от частоты световой волны, но не зависят от ее волнового вектора к. Как уже указывалось в п. 4.2, более общим является разложение (см. (4.24)) [c.216]

ЛИНИЙ возможно только при поляризациях волн, когда имеет место их квадрупольное поглощение. Так, например, для волны, распространяющейся вдоль диагонали грани куба, новая волна в окрестности экситонного перехода, соответствующего представлению может появиться, только если вектор Е перпендикулярен грани куба (см. п. 8.3) (если вектор Е лежит в плоскости грани, то v = 0, см. (8.52)). Некоторые результаты рассмотрения анизотропии оптических свойств в кристаллах класса 0/ в окрестности квадрупольных линий поглощения сведены в табл. V. Ее содержание иллюстрирует также сказанное об условиях появления добавочных волн. [c.218]

Аналогичная ситуация ( возгорание ) имеет место для квадрупольных линий, волновые функции которых при отсутствии поля имеют симметрию представлений , и Р , поскольку под влиянием электрического поля эти термы расщепляются (см. приложение II) [c.223]

Остановимся более подробно на исследованиях оптической анизотропии в окрестности квадрупольных линий в закиси меди. На длинноволновом крае основного поглощения [c.287]

В соответствии с (8.53) при г О (окрестность резонанса) имеем 2 0, = — v/[x. Поэтому, если величина ец примерно равна отношению v/[x, разность и, — может быть очень малой. Поскольку, однако, величина ец и отношение v/ x для различных квадрупольных линий, а также в различных кристаллах могут, вообще говоря, независимо принимать различные значения, столь малые значения разности I ] — г являются крайне маловероятными. С другой стороны, столь малая разность коэффициентов преломления может наблюдаться в окрестности квадрупольных линий для [c.291]

Отражение от сред, где ожидается пространственная дисперсия 2-го порядка, исследовалось экспериментально для ряда веществ, однако истолкование результатов не однозначно (подробно об этом см. в 34). Следует отметить, что единственным бесспорным экспериментальным доказательством существования эффектов 2-го порядка является анизотропное поглощение в кристалле СигО в области квадрупольной линии. Эффекты, связанные с объемными экситонами, наблюдены при отражении в жидком и твердом Хе [25], однако наблюдения в основном качественные (см., впрочем, [5]). [c.159]

Положительный квадрупольный момент у дейтона означает, что распределение заряда в нем вытянуто вдоль оси, совпадающей с направлением спина дейтона. Это указывает на существование связи между осью дейтона (линия, проходящая через протон и нейтрон) и спином. Другими словами, ядерные силы получаются максимальными и приводят к образованию связанной системы (дейтона) только тогда, когда спины обоих нуклонов направлены вдоль его оси. Таким образом, ядерные силы в общем случае носят нецентральный характер, так как они зависят не только от расстояния между частицами, но и от взаимной ориентации спинов и линии, на которой расположены частицы. Взаимодействие такого рода называется тензорным. [c.98]

Центральная частота квадрупольно-расщепленного спектра, состоящего из семи линий (/= 7/2) [82]. [c.680]

Значение центральной частоты квадрупольно-расщепленного спектра, состоящего из семи линий со средним интервалом между линиями Ду =2,1 МГц [87]. [c.681]

Магнитно-дипольное излучение происходит при Д/г = 0 и Дш. = 0, 1, т. е. при переходах между компонентами тонкого или сверхтонкого расщепления линий (например, переход Ф -> Р ,). Возможны и смешанные квадрупольные электрические и дипольные магнитные переходы, например переход в конфигурации р2. [c.427]

Из всего сказанного видно, что для определения магнитного и квадрупольного моментов ядра необходимо по экспериментально изученной сверхтонкой структуре спектральных линий определить постоянные А vi В, [c.554]

Как будет указано в следующей главе, запрещенные" линии могут не носить характера квадрупольных, но излучаться благодаря наличию внешних возмущающих полей. Такие линии должны отличаться по своему типу магнитного расщепления от действительных квадрупольных линий. Так, Сегре [c.353]

На появление анизотропии порядка (а/Х)" в кубических кристаллах Лоренц обратил внимание еще в 1878 г. (см. [10]). Это заключение было повторено в работе [11] на основе микроскопического рассмотрения квадрупольных переходов в кристаллах и в работе [5] на базе использования выражений (10) — (И). Только в 1960 г. оптическая анизотропия негиротропных кубических кристаллов была наблюдена [12] в закиси меди (СидО) в области квадрупольной линии поглощения. При учете пространственной дисперсии кубический кристалл СидО обладает семью оптическими осями (три оси 4-го порядка и четыре пространственные диагонали куба). Учет пространственной дисперсии сказывается, разумеется, и на оптических свойствах кристаллов с более низкой симметрией (например, одноосный кристалл при этом становится многоосным), а также существен при исследовании влияния внешних электрического и магнитного полей и напряжений. [c.17]

Аналогичные эксперименты были проведены в [22] на кристалле СизО. Отличие этих экспериментов от проведенных в [18] состоит в том, что в закиси меди осцилляции наблюдались в области экситонного поглощения для квадрупольной линии Х = 6125А. Эту линию относят, как мы уже ранее указывали, к желтой экситонной серии СпзО, приписывая ей значение главного квантового числа п= . Измерения [22] велись при Т = 93° К. причем расстояние между абсциссами максимумов осцилляций оказалось равным примерно 0,2 мм, что на три порядка больше периода осцилляций, который имел бы место, если бы осуществлялась интерференция многократно отраженных волн (Дй = Хо/2 —мм). Если же допустить, что наблюдаемые в этом случае осцилляции вызваны проявлением новой волны, следует считать, что расстояние между максимумами М — кд12 п — г) где 1 и 2 — коэффициенты преломления обычной и новой волн. Поэтому при .й 2- 10 см и Хо 6- 10 ° см, получаем, что п- — з 10 [c.291]

СИИ. В ЭТОМ направлении уже проведена определенная работа и в области эксперимента, и в области теории, но еще многое предстоит сделать. В частности, заслуживают внимания новые волны в гиротропных и негиротропных кристаллах, дисперсия и поглощение вблизи квадрупольных линий поглощения в кристаллах, влияние на оптические свойства кристаллов внещних электрического и магнитного полей, а также напряжений и деформаций. [c.355]

В 6 МЫ говорили о том, что Дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с раопределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между опином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы долл<ны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. [c.507]

В 6 мы говорили о том, что дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с распределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между спином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы должны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. 21, случаю а соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю б). Такилг образом, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие i п /. [c.47]

Наблюдаемую несимметрию водородной линии Яр, заключающуюся в превыщении синего максимума над красным , можно объяснить теоретически, если учесть квадрупольные и октупольные взаимодействия частиц. Если расширение линии велико, должны приниматься во внимание и более простые причины—множитель в теоретическом выражении для интенсивностей отдельных штарковских компонент, нелинейность при переходе от шкалы частот к шкале длин волн и больцмановское распределение частиц по возбужденным состояниям. [c.272]

Положение сверхтонких подуровней для ряда атомов хорошо определяется формулой (5). Однако поскольку отступления от правила интервалов могут, как сказано, вызываться и возмущениями, то нельзя считать, что эти отступления являются сами по себе окончательным доказательством существования у атомных ядер квадрупольных моментов. Влияние квадрупольного момента ядра на положение подуровней удалось вполне убедительно показать Шюлеру и Шмидту [ 4] в результате изучения сверхтонкой структуры на линиях европия. Этот элемент обладает двумя изотопами и [c.553]

По экспериментально наблюденной сверхтонкой структуре линий, пользуясь формулами (5) и (6), можно определить две постоянные Л и 5, а па ним соответственно моменты ядра и Q. Квадрупольный момент Q вычисляется по формуле (3), в которой должна быть сначала определена величина сруу(О), равная, по расчетам Казимира, [c.553]

ЗАПРЕЩЁННЫЕ ЛЙНИИ в спектроскопии — спектральные линии, соответствующие квантовым пе реходам, запрещённым отбора правилами. Обычно запрещёнными наз. линии, для к-рых не выполняются правила отбора для дипольпого излучения, иапр. линии, соответствующие переходам, разрешённым для квадрупольного пли магн. излучения. Такие, 3. л. связаны с переходами между уровнями энергии одинаковой чётности, запрещёнными для дппольного излучения. Вероятности запрещённых иереходов (по сравнению с вероятностями разрешённых дипольных переходов) малы, но не равны нулю, и в благоприятных условиях интенсивность 3. л. может быть зиачи-тел ьной. [c.52]

Рис. 3. Скоростной спектр резонансного поглощения отя нерас-щеплённой линии 14,4 кэВ Ре (поглотитель РеЗО -ТНгО) Д/ — квадрупольное расщепление возбуждённого уровня = = 14,4 кзВ в поглотителе, в — изомерный сдвиг. Источник при температуре Т = 300 К, поглотитель при Т = 14 К.

В результате в мёссбауэровских спектрах СТС наблюдается уширение отд. линий и уменьшение расстояний между ними как результат частичного усреднения Для малых времён релаксации т < Тд (Tj,—период лар-моровой прецессии ядерного спина в поле Яст) магн. часть СТС полностью усредняется, и в мёссбауэровских спектрах наблюдается только квадрупольное расщепление. Такая релаксац, трансформация спектров наблюдается и в магнитоупорядоченных образцах в виде порошков из микрочастиц достаточно малых размеров суперпарамагнетизм), и в магнитных жидкостях. М. с. используется для изучения релаксац. процессов в таких системах. [c.106]

Эмиссионная М. с. расширяет класс исследуемых объектов и физ. явлений. Метод обладает высокой чувствительностью. Можно исследовать образцы с чрезвычайно малой концентрацией радиоакт. ядер (порядка 10 %). В процессе ядерных превращений и каскада у-переходов электронная оболочка иона или его электронное окружение оказываются в неравновесном зарядовом состоянии. Если время жизни неравновесного состояния меньше времени жизни возбуждённого состояния ядра, то в спектрах испускания наблюдаются дополнит, линии с хим. сдвигом и квадрупольным сцеплением, соответствзтощими неравновесному зарядовому состоянию. [c.106]

Смотреть страницы где упоминается термин Квадрупольная линия : [c.352] [c.637] [c.187] [c.26] [c.140] [c.144] [c.144] [c.168] [c.200] [c.200] [c.219] [c.287] [c.96] [c.670] [c.7] [c.353] [c.353] [c.427] [c.427] [c.481] [c.410]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...