Импульс тела

Пусть далее за промежуток времени от t до тело А приобретает в /(-системе импульс mdv. Этот импульс тело А получит, во-первых, вследствие присоединения (отделения) массы Ьт, которая приносит (уносит) импульс 6т-и, и, во-вторых, вследствие действия силы F со стороны окружающих тел или силового поля. Таким образом, можно записать, что [c.76]

Иначе говоря, в этом частном случае — и только этом — действие силы Р определяет изменение импульса тела с [c.77]

Импульс тела. Выражение [c.40]

Изменение импульса тела равно импульсу силы, вызывающей [c.40]

Для изменений импульсов тел при их взаимодействии на основании равенства (16.2) можно записать [c.40]

N — сила реакции опоры (X — коэффициент трения Ft — импульс силы ти — импульс тела (количество движения) [c.55]

Изотермический процесс 81 Изотопы 315 Изотропность 88 Изохора 82 Изохорный процесс 81 Импульс силы 40 Импульс тела 40 Индуктивное сопротивления 242 Индуктивность 190 Индуктор 196 [c.361]

Эту силу надо приравнять производной по времени от импульса тела. Таким образом, приходим к следующему уравнению движения [c.53]

Мо=(0, О, /з зо) — вектор собственного момента импульса тела. Момент сил, действующих со стороны оси на подшипники движущегося объекта, LW=[MoQ]. Вектор называется гироскопическим моментом [85]. Он определяет нормальную составляющую силы, действующую на подшипник Q I — [c.200]

Время отсчитывается по часам того или иного типа. Если применяются обычные часы, то отсчет сводится к определению положения стрелок часов в то мгновение, когда выбранная точка движущегося тела занимает определенное положение. Другими словами, должна быть установлена одновременность двух событий прохождения какой-то точки тела мимо определенного деления линейки и прохождения стрелки через определенное деление циферблата часов. Если для отсчета времени применяются, например, кварцевые часы, то отсчет времени также сводится к определению одновременности двух событий прохождения точки тела мимо определенного деления линейки и прихода одного определенного электрического импульса. Тело отсчета, опирающаяся на него система координат и инструменты, служащие для измерения времени, вместе образуют так называемую пространственно-временную систему отсчета . Для краткости ее называют просто системой отсчета или системой координат. [c.32]

Зная массу тела т и его скорость о, мы можем найти импульс тела (количество движения) [c.94]

Так как импульс тела р = inv, то кинетическая энергия тела может быть выражена через его импульс [c.138]

Чтобы найти момент импульса тела относительно какой-либо неподвижной оси, нужно учесть все импульсы отдельных элементов тела, находящихся на разных расстояниях от оси. Но если размеры тела малы по сравнению с расстоянием до выбранной оси, то радиусы-векторы, проведенные к различным элементам тела, практически будут совпадать и тело можно рассматривать как материальную точку. Так как мы изучаем сейчас механику точки, то мы ограничимся только этими случаями. [c.299]

Так же как и для всякой системы материальных точек, производная по времени от общего импульса тела равна сумме всех внешних сил, действующих на тело. Но в случае твердого тела это уравнение, как мы увидим, гораздо больше говорит о движении тела, чем оно говорило о движении системы материальных точек. Обусловлено это тем, что в твердом теле расстояния между отдельными точками (отдельными элементами тела) всегда остаются неизменными, в то время как в системе материальных точек они могут изменяться. [c.400]

В рассматриваемом случае вращения вокруг неподвижной оси момент импульса тела легко выразить через угловую скорость вращения. Элемент массы А/п,- (рис. 193) обладает элементарным моментом импульса [c.403]

Полный момент импульса тела N = У AN , причем сумма должна быть взята по всем элементам, на которые разбито тело. Так как тело [c.403]

Так как моменты импульса всех элементов направлены по оси вращения и (О для всех элементов одно и то же, то полный момент импульса тела [c.404]

Если вектор импульса силы совпадает по направлению с вектором силы, то вектор импульса тела направлен так же, как и вектор его скорости. [c.39]

Воспользовавшись определением импульса тела, уравнение (10.1) можно записать в таком виде [c.39]

Предположим, что тело замкнуто. Тогда наряду с энергией сохраняются полный импульс и полный момент импульса тела [c.168]

G, и — их центры тяжести к т, т — соответствующие массы. Изменения кинематических характеристик движения данных тел под действием приложенных импульсов можно определить, прибегая для каждого из тел к основным уравнениям (с полюсом в соответствующем центре тяжести) и вводя в виде вспомогательного неизвестного реактивный импульс / тела S на S, которому, естественно, соответствует импульс—I тела S на S. В силу этого будем иметь пятнадцать неизвестных (т. е. изменения проекций двух пар характеристических векторов данных твердых тел и три проекции импульса /) для того чтобы сделать определенной задачу, достаточно присоединить к двум парам основных уравнений, относящихся к S и S (которые дают двенадцать скалярных уравнений), три дальнейших уравнения, выражающих то, что внезапное изменение вектора скорости точки О будет [c.525]

Аналогично, размерности импульса силы и импульса тела [c.80]

Уравнения (4.107) и (4.112) являются основными уравнениями движения твердого тела. Первое из них выражает тот факт, что центр масс твердого тела движется так, как если бы вся масса тела была сосредоточена именно в этой точке и все силы действовали бы на нее. Второе уравнение определяет производную по времени от момента импульса тела, которая равна полному моменту сил, действующих на тело. Обе эти величины — полный момент импульса и полный момент сил — вычислены относительно одной и той же точки, за которую выбрано начало координат как в (4.113), так и в (4.114). [c.102]

КИЛОГРАММ-МЕТР В СЕКУНДУ (кг.м/с, kg m/s) -единица СИ импульса (кол-ва движения) равный импульсу тела массой 1 кг, движущегося поступательно со скоростью 1 м/с. [c.350]

Второй закон гласит, что скорость применения импульса тела равна действующей на тело силе. Импульсом тела называют произведение массы тела на его скорость. Рассмотрим частицу тела в состоянии покоя с массой т (рис. 6.17). На частицу действует сумма внешних сил с результирующей силой Л. Если направления ускорения а и силы 7 совпадают, то, согласно второму закону Ньютона, К=та. Разложив вектор сил Л на составляющие в системе прямоугольных координат с направлениями х, у, г, получим систему уравнений [c.285]

ИМПУЛЬС ТЕЛА (КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ) — произведение массы тела m на его скорость v q — mv. [c.105]

Пример. Небольшое тело массы т, подвешенное на нити, равномерно двпгкется по горидонтальной окружности (рис. 5.9) под действием СИЛЫ тяжести пщ и силы натяжения Т со стороны нити. ОтиО сительио точки О момент импульса тела — вектор L — находится в одной плоскости с осью г и нитью, и при движении тела вектор L под действием момента М силы тяжести все время поворачивается, т. е. меняется. Проекция же Lz остается при этом постоянной, так как вектор М перпендикулярен оси г и Mz = 0. [c.137]

Релятивистский импульс тела можно рассматривать как произведение релятивистской массы т тела на скорость его двилсения. Релятивистская масса т тела возрастает с увеличением скорости по закону [c.288]

Чтобы определить изменение импульса тела под действием переменной силы за конечный интервал времени, нужно проинтегри- [c.40]

Из уравнений (18.5) следует, что если момент внешних сил равен нулю (Л1 = 0), то момент импульса тела остается постоянным (6Т = 0, Т = сопз1), т. е. [c.65]

Проекция на иеиодвижиую ось момента импульса относительно любой точки оси — величина скалярная и равна /ы. Момент импульса тела является динамической характеристикой механического движения, учитывающей положение тела по отношению к данному центру. [c.73]

Напомним, что с точки зрения инерциальной системы координат тело участвует в двух движениях переносном и относительном, или, более точно, скорость каждой точки тела складывается из относительной и переносной. Соответственно имеют смысл выражения относительный импульс (в наших обозначениях Ротн = =Afs) и переносный импульс тела — тот импульс, который имеет тело относительно инерциальной системы отсчета, когда оно неподвижно относительно системы Oxyz. Легко видеть, что Pnep = Al(vo+tS2x05]). Имеют смысл выражения относительный и переносный собственные кинетические моменты [c.73]

В перем. эл.-магн. поле объёмная плотность П, с. отличается от суммы выражений (1) и (2) дополнит, слагаемым ( ер — 1)/4яс]б[ЕН]/бг, называемым с и-лой Абрагама. Одной из разновидностей П. с. являются силы давления эл.-магн. волн (передача импульса и момента импульса телу при поглощении, ся- раженни и преломлении эл.-магн. волн), в частяоств даеление света и Садовского эффект. [c.86]

ИНЕРЦИОННЫЙ АККУМУЛЯТОР — движущееся звено, импульс тела которого превышает импyлJtл любых внешних сил воздействующих на это тело. И. в частности, представляет собой маховик, который накапливает энергию за определенный промежуток времени (разгоняется), а затем отдает ее в следующий промежуток времени (замедляется) подсоединенному к нему исполнительному устр. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...