Теория смешения

По изложенной в настоящем параграфе теории смешения можно предполагать, что, согласно формуле (31) для переноса импульса и аналогичным соотношениям для переноса тепла и вещества, будут справедливы равенства [c.557]

Я приступил к решению этой задачи, анализ которой казался мне сам по себе новым и интересным, так как одновременно надо решать уравнения, число которых не является определенным. К счастью, метод, которым я воспользовался, дал мне формулы не слишком сложные, если учесть большое число операций, которые пришлось проделать. Я рассматриваю эти формулы сначала в том случае, когда число движущихся тел конечно, и я легко получаЮ всю теорию смешения простых и правильных колебаний, которую г-н Даниил Бернулли нашел только с помощью частных и косвенных примеров. Я перехожу к случаю бесконечного числа движущихся тел, и, показав недостаточность предыдущей теории в этом случае я извлекаю из моих формул то же построение для решения проблемы колеблющихся струн, которое дал г-н Эйлер и которое так энергично оспаривалось г-ном Даламбером В последнем замечании Лагранж имеет в виду графическое построение Эйлера, которое [c.268]

ТЕОРИЯ СМЕШЕНИЯ КРОККО—ЛИЗА [c.61]

Брауэр [42] развил теорию смешения Чепмена [43] и произвел расчеты с использованием вычислительной машины. [c.214]

Теория смешения Крокко — Лиза [10] (гл. I) может быть использована для приближенного расчета донного давления в сжимаемом потоке. Эта теория предполагает, что падение давления на донном срезе обусловлено целиком диффузией импульса поперек вязкого слоя, однако концепция простой диффузии импульса, удовлетворительная для сверхзвукового течения, недостаточна для несжимаемого потока, поскольку для несжимаемого потока (кроме диффузии импульса по ширине вязкого слоя) важным фактором является также динамика вихрей [3, 5]. Тем не менее следует отметить, что донное давление при сверхзвуковых скоростях можно рассчитать по донному давлению при дозвуковых скоростях, хотя и существует естественный предел для отрицательного коэффициента донного давления при сверхзвуковых скоростях. Например, максимальный коэффициент донного сопротивления задается в функции числа Маха [6] в виде =-( ) = [c.18]

ТЕОРИЯ СМЕШЕНИЯ КРОККО-ЛИЗА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДОННОГО [c.36]

Крокко Л.,Лиз Л., Теория смешения для определения взаимодействия диссипативных и почти изэнтропического потоков, Вопросы ракетной техники, № 2 (1953). [c.271]

Крокко — Лиза теория смешения 39, 47, 57, 61, 275 (1), 18, 36—47, 66 (3) Кромка задняя 13 (1) [c.325]

Трудность разработки таких теорий составляет оценка распределения смешиваемых материалов от исходного (для системы, состоящей из разных ингредиентов, между которыми имеются поверхности раздела) до конечного (в идеальном случае системы со статистическим распределением ингредиентов в каучуковой фазе). Даже нри условии, что они идеально описывают перемешивание, т. е. изменение взаимного расположения частей разнородных материалов, это изменение необходимо ка-ким-то образом ввести в уравнение состояния. Последнее должно быть уравнением первоначально анизотропного материала и характеризоваться существенно большим числом констант , чем изотропные системы. Фактически смешение сопровождается диспергированием, т. е. изменением первоначальных размеров таких частиц или агломератов смешиваемых материалов, как сажевые частицы (частичным разрушением их первичной структуры), что не учитывается в теориях смешения. Кроме того (и это — важный фактор), смешение сопровождается интенсивными механохимическими явлениями в полимерной фазе, а также на границе раздела фаз, например между каучуком и наполнителем. Описание изменений свойств, происходящих в результате механохимических явлений, пока еще недостаточно даже для характеристики первоначально гомогенных систем. Тем более затруднительно характеризовать многокомпонентные системы в стадии смешения. [c.94]

Для того чтобы можно было применить рассмотренные в разделе 1-2 теории смешения, необходимо знать удельные сопротивления отдельных составляющих горных пород. [c.15]

В основе общей теории турбулентного переноса лежит представление о том, что одни и те же объемы жидкости илн газа, участвуя в пуль-сационном движении, одновременно переносят количество движения, тепло и вещество. При этом, казалось бы, коэффициенты переноса Ах, Ад й Л , должны быть равны между собой. И это действительно было бы так, если бы переносимая субстанция (количество движения, тепло, примесь вещества) не взаимодействовала с окружающей средой, вела себя пассивно в процессе переноса. Но на самом деле это не так. Если представить себе, что на некотором пути смешения 1%, как этого требует теория Прандтля, количество движения сохраняется, то отсюда еще не следует, что на том же пути 1% будет сохраняться и количество тепла и вещества, заключающиеся в переносящем их жидком объеме. Естественнее предполагать, что для тепла имеется свой путь смешения а для вещества также свой путь смешения С- По изложенной в настоящем параграфе теории смешения можно предполагать, что, согласно формуле (31), для переноса импульса и аналогичным соотношениям для переноса тепла и вещества, будут справедливы равенства [c.701]

Расчет развития закромочного следа между выходным фронтом решетки и течением на бесконечности за решеткой должен учитывать эффекты смешения. Для этой цели наиболее целесообразно использовать теорию смешения в контрольном объеме закромочного следа, разработанную Стюартом [7.71]. [c.219]

Развитая в трудах О. А. Есина и его школы (Свердловск) теория регулярных ионных растворов, учитывающая энергетическое различие ионов (энергия смешения) и образование комплексных анионов SuO/ в результате захвата молекулами ЗЮг ионов 0 ", позволила теоретически определить взаимодействие между ионами и дала метод расчета коэффициентов активностей компонентов исходя из основных положений статистической термодинамики. Основы этой теории изложены в монографии [c.355]

Из существующих теорий цветного зрения лучше других объясняет известные факты трехцветная теория Гельмгольца. В отношении первичного рецепторного механизма она является даже единственно возможной. Действительно, непосредственно экспериментально доказана возможность получения излучения любого цвета (с небольшими оговорками) смешением излучений красного, зеленого и сине-фиолетового цветов. Согласно трехцветной теории это есть следствие существования в сетчатке глаза трех светочувствительных приемников, у которых различны области спектральной чувствительности. Поэтому сине-фиолетовый свет (коротковолновый) возбуждает по преимуществу только один из трех приемников, зеленый (средняя часть спектра) возбуждает главным образом второй, а красный свет — почти исключительно третий. Поэтому смешивая излучения трех цветов в разных количествах, мы можем получить практически любую комбинацию возбуждений трех приемников, а это и значит получать любые цвета. Приведенные соображения несколько схематичны, и в действительности все обстоит сложнее. [c.681]

Для сведения к минимуму как времени исследования, так и размера модели эксперименты проводились в пористых средах с большой проницаемостью, средние значения которой составляли 310, 94 и 13 дарси. Более правильно было бы для достижения указанной цели применить математическую теорию эксперимента, в частности планирование. Принятые геометрические размеры модели пласта (длина 120 см и диаметр 4,97 см) в условиях эксперимента обеспечивали полное смешение любых заданных объемов смешивающихся оторочек, изменявшихся от 5 до 40% от объема пор, с вытесняемой жидкостью в пределах длины пути фильтрации. [c.24]

Лучшее, чем (5), согласование с опытными данными для слоя смешения начального участка струи дает профиль скорости, полученный Толмином из теории турбулентности Прандтля. [c.366]

Несмотря на значительную неравномерность полей скорости и давления в поперечных сечениях нерасчетной сверхзвуковой струи, одномерная теория дает правильное приближенное представление об истинных размерах и форме начальной части такой струи. Одномерная теория нерасчетной сверхзвуковой струи приводится ниже. Газ полагаем совершенным, параметры газа на срезе сопла считаем постоянными по сечению, векторы скорости газа на срезе сопла — параллельными оси сопла. Смешением газа в начальном участке с газом окружающей неподвижной среды пренебрегаем. [c.412]

Здесь Ь — толщина слоя смешения, х — продольная криволинейная координата, отсчитываемая вдоль границы струи, определенной но изложенной одномерной теории без учета вязкости, = [c.427]

Васильев Ю. Н. Теория сверхзвукового эжектора с цилиндрической камерой смешения Ц Лопаточные машины и струйные аппараты, вып. 2.— М. Машиностроение, 1967. [c.519]

Формула (11.71) совпадает со знаменитым соотношением Прандтля для длины пути смешения. Это соотношение было высказано Прандтлем в виде гипотезы, причем коэффициент пропорциональности между / иг, т. е. величина имеющая основное значение в теории турбулентности, являлась неопределенной и подлежала вычислению из опыта. [c.417]

Уместно отметить, что различие в значениях пути смешения для пульсаций скорости и пульсаций температуры не является неожиданным. Уже из кинетической теории газов становится очевидным, что длина свободного пробега для внутреннего трения может иметь иную величину, чем для теплопроводности [c.423]

Вопрос о дополнительном уравнении для определения турбулентной вязкости Vт можно решить путем использования полуэмпирических теорий турбулентности, простейшей из которых является теория пути смешения Л. Прандтля основные положения этой теории и метод определения величины Vт рассмотрены в примере 14.2. [c.363]

Физическое, или как его нередко называют, термодинамическое направление в теории растворов в конце XIX века получило весьма прочный теоретический фундамент благодаря тому, что в 1893 г. Нернст и Томсон заменили понятие диссоциирующая сила растворителя , неопределенность которого вызывала справедливую критику представителями химической теории растворов, понятием диэлектрическая проницаемость . С другой стороны, химическая теория растворов быстро накопляла факты, свидетельствующие о химическом взаимодействии между растворенным веществом и растворителем. Именно в это время были выполнены классические работы Д. П. Коновалова, установившего факт (который на несколько десятилетий стал краеугольным камнем химической теории растворов) образования электролитного раствора при смешении не проводящих в индивидуальном состоянии ток компонентов. Тогда же В. Ф. Тимофеев нашел, что между растворимостью и химическими свойствами растворителя существует тесная связь. [c.173]

На основании теории пути смешения турбулентное напряжение трения [c.688]

В последнее время были экспериментально исследованы еще несколько генерационных схем взаимного обращения некогерентных световых пучков (рис. 4.21). Во всех этих конфигурациях взаимно некогерентные световые пучки А и В каждый вместе со своим рассеянным светом записывают последовательность пропускающих решеток, преобразующих А в пучок, сопряженный по отношению к В (и наоборот). Исследования структуры, возникающей в области пересечения пучков, показали [46], что в кристалле возникает не одна решетка, а непрерывный ряд решеток, при дифракции вызывающих плавное искривление пучков. Для описания этого явления, по-видимому, потребуется модификация элементарной теории смешения четырех плоских волн. [c.150]

В [30, 36] было обнаружено, что при формировании обращающего зеркала возможна конкуренция каналов обратной связи в кристалле, сопровождающаяся биениями частот генерации и самопульсацией ее интенсивности. Все это показывает, что природа эффекта самосвипирова-ния спектра генерации является достаточно сложной и требует индивидуального подхода к типу обращающего зеркала, нелинейной среде и свойствам лазера накачки. Необходимо также развитие более детальной теории смешения волн, в частности отказ от приближения плоских волн. [c.210]

Течение в области отрыва характеризуется взаимодействием между вязким, или диссипативным, течением около поверхности твердого тела и внешним , почти изоэнтропическим течением. Перенос количества движения от внешнего течения к диссипативному можно рассматривать как фундаментальный физический процесс, определяющий давление. Теория смешения Крокко — Лиза [8] основана на этой концепции (будет рассмотрена более подробно ниже в этой главе и в гл. IX), которая была модифицирована Гликом [36]. На основе теории Крокко — Лиза были рассчитаны характеристики отрывного течения, вызванного уступом, обращенным навстречу потоку [37]. [c.47]

Теория смешения в упрощенной форме, как уже упоаминалось, была развита Крокко и Лизом [81 и применена не только к отрывным и присоединяющимся течениям, но также и к течениям в следе. С помощью этого метода было достигнуто качественное совпадение между результатами теоретических расчетов зависимости донного давления от числа Рейнольдса и экспериментальными данными [52, 53] для тел вращения и данными [54] для профилей с тупыми задними кромками. Таким образом, теория Крокко — Лиза чаще применялась к задачам о донном давлении, хотя она представляет собой общее решение задачи об отрывном течении. Было установлено, что отрывное и присоединяющееся течения в состоянии поддержать значительный рост давления при больших скоростях. До появления теории Крокко — Лиза расчеты вязкого течения в следе и струе выполнялись на основе предположения о постоянном статическом давлении. В действительности такое простое предположение не выполняется. Крокко и Лиз установили, что в отрывном течении градиент давления вдоль поверхности может достигать лгаксимального значения вблизи точки отрыва и затем постепенно уменьшаться, а при присоединении течения в следе градиент давления пренебрежршо мал на некотором расстоянии вверху по потоку от точки присоединения и быстро возрастает при приближении к этой точке. [c.61]

Чепмена теория смешения 214 (2) Чепмена — Корста модель 35 (2) Чепмена — Ларсона механизм переноса массы 51 (1) [c.331]

Теория смешения [107], развитая Мором, относится к процессу распределения сыпучих материалов, состоящих из частиц одинаковых размеров она основана на рассмотрении статистического распределения. Мор распространяет ее на ламинарное, бездиффузное смешение частиц в высоковязкой среде при сдвиге и рассчитывает смесительное воздействие как степень поверхности раздела между перемешиваемыми материалами, оценивая предельное значение s/sj равным 1 /3, где S, о — конечная и исходная площади поверхности раздела у — деформация сдвига. При этом он показывает различие периодического и непрерывного смешения. Была проведена проверка теории Мора [225]. В монографии [39] приведен расчет простого смешения при ламинарном течении в экструдерах по теории Мора. Критическое рассмотрение определения смешиваемости проведено Пирсоном [104]. Показано, что следует уточнить понятие однородности и дать ему строгую трактовку. [c.95]

Обзор применимости положений теории смешения к практическим процессам и попытки расчета линий тока на вальцах нри симметричном и несимметричном процессах смешения, а также некоторые оценки смесителей Бенбери и червячных машин проведены Бергеном [261]. Так, например, рассмотрено течение вблизи кромки лопасти закрытого смесителя для ньютоновской жидкости, что, очевидно, имеет только оценочный характер. [c.95]

В далы1ейшем огибающая пучка перемещается вдоль луча с углом отражения 0 0- В литературе формулу (13.8) часто называют классическим выражением для смешения. Отметим, что теория смешения острошшравленного пучка при отражении имеет много аналогий в теории распространения ква-зимонохроматического импульса в диспергирующей среде (см., например [83, 21]). В 16 будет показано, что смешение при отражении 03.8) нужно приписывать и отдельным лучам. [c.280]

УЖЕ САМЫЕ ПЕРВЫЕ РАБОТЫ В ЭТОМ ПАПРАВЛЕПИИ [23 - 28] ПОДТВЕРДИЛИ ПРАВОМОЧНОСТЬ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ МОДЕЛИРОВАНИЯ В ПОСТРОЕНИИ ТЕОРИИ СМЕШЕНИЯ, МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ РАБОТЫ ОДПОШПЕКОВЫХ ЭКСТРУДЕРОВ, [c.9]

Турбулентная струя. Турбулентные струи были исследованы Толмином [8161, расширившим теорию пути перемешивания Прандтля [6861, и Хоуартом [3541, использовавшим вихревую теорию турбулентного смешения. Льюис и др. [4821 провели экспериментальное исследование струи воздуха, содержащей твердые частицы диаметром от 0,295 до 0,15 мм. Они рассматривали задачу в рамках турбулентной диффузии и применили метод Толмина, показав, что наилучшее согласие получается при С = = (длина смешения/г) яй 0,0086 и = г1гС 1 . Сравнение отношения массовых расходов (ррП7р)г/(ррЦ р)г=о с экспериментальными результатами показано на фиг. 8.16. Авторы работы [4821 показали, что [c.379]

Рассмотрим философское определение понятия, константы [22]. Это такой из объектов в некоторой теории, значение которого в рамках этой теории считается всегда одним и тем же. Наличие констант при выражении многих законов природы отражает относительную неизменность тех или иных сторон реальной действительности, проявляющуюся в наличии закономерностей . Однако последующую часть определения, относящуюся к понятию мировая константа , трудно признать безупречной Те из констант, которые считаются в современной физике (в рамках соответствующих ее теорий) имеющими значение для всей наблюдаемой части Вселенной, назьшаются мировыми (или универсальными) таковы с, h, G и др. . Вновь встречается смешение эпитетов — hmpoBMe или универсальные список констант, приводимый в [22], не грешит определенностью. И все же об одном замечании к этой части хотелось бы поговорить особо. [c.34]

Смешение одинаковых газов, таким образом, физически выделено по сравнению со смешением любых газов. Если учитывать, что экспериментально трудно раз1шчить близкие газы друг от друга, то, очевидно, рассматриваемого скачка плотности газа не будет. Но это ни в коей мере не устраняет тех следствий теории, которые получаются в идеальном случае полной возможности установления различия сколь угодно близких газов (скачок плотности газа, парадокс Эйнштейна, парадокс Гиббса и др.). [c.321]

При уменьшении давления величины lnvi,2, определенные из (8.239), практически остаются постоянными, в то время как выражение (8.240) предполагает не только их уменьшение, но и равенство нулю для разреженных газов. Кроме того, абсолютные значения коэффициентов активности, полученных методом неравновесной термодинамики с использованием термодиффузионных данных, оказались существенно больше коэффициентов, рассчитанных по соотношению (8.240). Подтверждением достоверности полученных результатов могло бы быть прямое калориметрическое определение теплот смешения и сравнения их с предсказанными теорией. Такое определение было выполнено [18] и, как следует из сравнения рис. 8.2 и 8.5, рассчитанные и экспериментальные теплоты смешения совпадают. [c.235]

Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля (теория пути смешения) основана на аналогии между свободной длиной пробега молекул и длиной пути смешения — этот путь проходит турбулентный моль от своего зарождения до распада. Скорость движения моля на пути мешения равна пульсации скорости потока [c.370]

Кривая ликвидуса как функция может быть легко определена экспериментально, так же как и АЯ и удельные теплоемкости металла 1. Тогда неизвестными в (IV-4) остаются лишь относительная парциальная молярная свободная энергия вещества 1 и коэффициент активностиСтандартным состоянием для этих величин является переохлажденная чистая жидкая фаза компонента 1, т. е. Г,)=0 и/ > = О, Г,) =1. Однако необходимо отметить, что (IV-4) не дает или в функции при постоянной температуре, поскольку разным равновесным температурам отвечают разные составы. Коэффициент активности при постоянной температуре может быть получен, если также известна парциальная молярная теплота смешения 1333]. Уравнение (IV-4) применялось без упрощающих приближений, в соответствии с современной теорией электролитов. Для металлических растворов можно ввести следующие приближения. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...