Джонсона модель

Модель Райса—Джонсона [397] основана на решении задачи о распределении деформаций перед трещиной с учетом изменения геометрии ее вершины в результате пластического течения. В отличие от ранее полученных в приближении малых геометрических изменений вершины решений учет затупления приводит к предсказанию концентрации деформаций в области порядка раскрытия б перед вершиной. Деформационный критерий бхх = е/ можно записать с использованием полученного в работе [397] решения e = Ехх г18) в виде соотношения б = = air, где ai —константа, связанная с е/. Принимая, как обычно, в качестве дополнительного условия распространения трещины [c.228]

При получении соотношений (38)—(40) Гринвуд и Джонсон не задавались определенным атомным механизмом деформации. Известны попытки установить механизм пластической деформации при термоциклировании через интервал полиморфных превращений. Так, Вайс [381], учитывая зависимость величины трансформационной деформации от темпа температурных колебаний и отсутствие в образцах шейки, использовал модель вязкого поведения металла под нагрузкой, описываемого уравнением [c.74]

В модели Джонсона за размер зоны пластичности принимается ее диаметр, поэтому [c.433]

В модели Джонсона влияние минимальных нагрузок на скорость роста трещины учитывается путем уменьшения эффективного коэффициента интенсивности напряжений при перегрузке. Учет производится с помощью коэффициента р, который вычисляется каждый раз, когда встречается минимальная нагрузка. Для определения р требуется вычислить два параметра у w. z для данного материала так же, как и параметры А и В. Таким образом, в модели Джонсона учитываются явления замедления, ускорения роста трещин и влияние минимальных нагрузок. [c.434]

Расчеты распределения напряжений при плоской деформации в локальной пластической зоне вокруг трещины проводятся на основе выбранной физической модели поля деформаций у вершины трещины. Наиболее достоверные результаты получены Райсом и Джонсоном [25] (см. гл. II, раздел 12). Особое внимание было уделено выбору формы конечного элемента. [c.85]

Гринвуд и Джонсон [140] предложили механическую модель пластичности превращения, которая объясняет экспериментальные данные, но не дает никакого микроскопического механизма. [c.240]

Более сложные, но вместе с тем в большей мере отвечающие реальной картине деформирования тел под нафузкой, модели вязкоупругих тел учитывают сплошность среды. Решения задач о качении вязкоупругих тел выполнены И.Г. Горячевой, М.Н. Добычиным, К. Джонсоном, А.В. Орловым и С.В. Пинеги-ным [5, 17, 19, 22]. [c.126]

Миндлин и его сотрудники [42, 105]- попытались объяснить влияние сухого трения на связь сил и смещений для сферической упаковки и вместе с Джонсоном [76] сравнили эти соотношения с экспериментальными данными на стальных и стеклянных сферах. Свойства сферической упаковки, рассмотренные в разделе Модель сферической упаковки для зернистых пород , могут служить отправной точкой. В частности, рассмотрим пару сфер (см. рис. З.б, б), прижатых друг к другу силой G и контактирующих по кругу радиуса Ь. Нормальные напряжения определяют по формуле [c.135]

В случае использования модели упругого основания вместо уравнения (13.53) для определения объемных перемещений Шь, а также экспоненциальной функции распределения высот шероховатостей решение можно получить, как показал Джонсон [194], в замкнутом виде. [c.472]

Официально фирма Локхид приступила к полномасштабному проектированию высотного скоростного и малозаметного самолета-разведчика 29 августа 1959 года. Всего через два дня, 31 августа, Джонсон распорядился строить макет скоростного разведчика и его модель в масштабе 1 8. Фронт работ резко расширялся. [c.107]

Григгса аппарат 25 Гринвуда и Джонсона модель пластичности превращения 240, 248, [c.279]

В работах Ч. Г. Мустафина [21], Джонсона [41] и Зигфрида [43] приведены данные по экспериментальному исследованию реальных замковых соединений и их моделей на длительную прочность Б условиях ползучести. При этом в работе [43] даны результаты испытаний различных форм зубьев и зубьев из различных материалов. В замковых соединениях, испытания которых освещены в работе [21], погрешность шага была настолько большой, что результаты испытаний вызвали сомнение и у автора этой работы. [c.8]

В классической работе Джонсона и Нахбара [83] предложена одномерная модель горения с ламинарным адиабатическим пламенем в газовой фазе и с учетом потерь тепла из твердой фазы для объяснения явления погасания при низком давлении. В ряде публикаций отмечается важность процессов, протекающих в конденсированной фазе. К ним относятся работа [170J, в которой использовался сканирующий дифференциальный калориметр, и работа [50J, в которой исследовалось влияние добавки 0,5% хромата меди в качестве катализатора горения, позволившей увеличить вдвое скорость реакции. В работе [181] измерена температура конденсированной фазы и установлено, что в зоне тепловыделения существует область, в которой достигается температура фазового перехода в ПХА (240 °С). Разработана также упоминавшаяся выше общая теория горения ПХА, основанная на предположении, что большинство гетерогенных реакций происходит в расплавленном слое над поверхностью [61]. [c.67]

Модель Джонсона представляет модификацию модели Уилленборга. В ней применяется уравнение скорости роста "грещины [c.433]

Остаточный коэффициент интенсивности напряжений Kr в модели Джонсона вычисляется через остаточный коэффициент интенсивности напряжений в модели Уиллен-борга (4.2.35) [c.434]

В модели Джонсона учитывается влияние количества перегрузок, действующих подряд, на замедление скорости роста трещины за счет деления параметра В на количество действующих подряд перегрузок п . Это означает, что чем больше циклов перегрузок, действующих подряд, тем больше замедление роста трещины. Установлено, что подрастание трещины во время цикла перегрузки превышает подрастание трещины при регулярном нахружении. Это явление названо ускорением роста трещины, для которого остаточный коэффициент интенсивности напряжений определяется как [c.434]

Имеется множество уравнений, описывающих отдельные процессы в выпарных установках, например системы уравнений тепловых и материальных балансов И. А. Тищенко и других авторов, системы уравнений, примененные Н. И. Гельнерипым, уравнения Г. Н. Костенко для расчета процессов снижения производительности установки в связи с накипеобразованиями. Получены математические модели для расчета динамики изменения некоторых параметров одноступенчатого выпарного аппарата (уравнения А. Г. Левачева, Джонсона и Лея). Однако отсутствует достаточно полное математическое описание МВУ, позволяющее получать математические модели различных выпарных установок. [c.12]

Основы динамики удара изучались Граймом и Джонсоном [6]. Они составили основные уравнения для описания поведения модели автомобиля, в качестве которой использовалась модель, имеющая длину 4,19 м, ширину 1,6 м и массу 1045,8 кг, включая массу пассажиров. Изучение европейских и американских автомобилей, проведенное авторами работы [6], показало, что отношение ширины к длине автомашины колеблется в диапазоне 0,35—0,41 и что для большинства машин наиболее часто встречающимся является отношение 0,38. [c.120]

Хотя одна из первых моделей размножения дислокаций была предложена Франком и Ридом [320] еще в 1950 г., более поздгше исследования [115, 116, 321, 322] показали, что этот механизм не является таким всеобщим, как это предполагалось ранее. Так, Дэш [321] наблюдал приповерхностные дислокационные полупетли в Si, которые не были связаны с источниками Франка-Рида. Действие аналогичных приповерхностных источников, испускающих полупетли, наблюдали в LiF Гилмэн и Джонсон [115]. При этом напряжение, необходимое дош возникновения таких полу-петель в LiF, оказалось равным приблизительно 1 гс/мм , чю по крайней мере в 1000 раз меныие расчетного значения, соответствующего схеме источника Франка Рида. Кроме того, эксперименты [115, 321] показали, П О чаще всего в кристалле легче создать свежие дислокации, чем сдвинуть старые, блокированные примесями. [c.85]

Наибольшее внимание было обращено на дефекты упаковки типа вычитания, и расчеты, выполненные на основе идеализированной модели, показали, что такие дефекты должны приводить к уширению и смещению линий на рентгенограмме. Это предсказание было экспериментально подтверждено на большом числе чистых металлов (Си, Ag, Au, Pb, Ni и др.) и сплавов (главным образом на основе благородных металлов Си, Ag и Au). Теоретическое рассмотрение влияния двойниковых дефектов и дефектов упаковки типа внедрения показывает, что в обоих случаях уши-рение линий на рентгенограмме должно быть асимметричным и что смещение интерференционных максимумов при наличии дефектов внедрения, должно пpiJи xoдить в направлении, противоположном смещению, вызываемому дефектами вычитания (Джонсон [59]). Результаты опубликованных работ показывают, что в металлах преобладают дефекты упаковки типа вычитания. Однако в некоторых других материалах, например в кремнии [1, 2], энергия дефектов упаковки внедрения и вычитания может иметь практически одинаковые значения. К этому следует добавить, что если рассматривать менее идеализированные случаи, когда распределение плотности дефектов упаковки в пределах образца изменяет-ея, то предсказание общей картины при рентгеноструктурном анализе становится очень сложным. Тем не менее рентгеноструктурный анализ является наиболее употребительным средством для сравнения характера изменения дефектов упаковки различных металлов и сплавов в зависимости от состава и температуры. [c.205]

В первоначальных работах Джонсон и Марч [35], Джонсон, Хатчинсон и Марч [7] исследовали непосредственно радиальную функцию распределения gf(r). Было не ясно, что малые углы рассеяния являются столь значительными, как это показано исследованиями f K) в гл. I. Ограничимся распространением прямой корреляционной функции в /С-пространстве, которая приводит к виду с дальним пределом для жидких металлов в г-пространстве. Таким образом, получение более точных результатов следует отложить до проведения подробных экспериментальных исследований, предпочтительнее для переменной температуры. Хотя авторы и нашли некоторые колебательные свойства (рассмотрим их численные результаты для А1 и РЬ ниже) и длина волны колебаний была одного порядка с длиной волны, предсказанной моделью точечных ионов (см. гл. Г), т.е. я/й/, приведенное Эндерби и Марчем [11] доказательство не подтверждает того, что парный потенциал определяется в области вокруг 2kf, вплоть до самых больших расстояний, для которых и оценивался потенциал. Тем не менее первая область отталкивания в Ф(г) в конце концов, по-видимому, сливается с областью, ограниченной резко очерченной поверх- [c.41]

После краткого обзора термодинамики и кинетики фазовых переходов приводится экспериментальное подтверждение существования пластичности превращения в металлах и керамиках. Рассмотрена макроскопическая модель Гринвуда и Джонсона, которая является развитием моделей мягкой, или предельной, ползучеста . В этой модели внутренние напряжения, вызванные изменением объема зерен, превышают предел текучести твердого тела и вызывают в нем пластическое течение при малых внешних напряжениях. Представлены микроскопические модели, в которых внутреннее напряжение ослабдеа дислокациями, перемещающимися под действием приложенного напряжения. [c.238]

Гринвуд и Джонсон [140] предложили общую макроскопическую модель пластичности превращения, основанную на чисто механических понятиях. В поликристалле, подвергающемся фазовому изменению первого рода, преобразуемые зерна испытывают изменение объема ДУ. Это вызывает появлениб внутренних напряжений между зернами. Когда напряжения достигают предела текучести (предела упругости) более слабой фазы, то поликристалл ведет себя так, как будто его предел упругости пренебрежимо мал, т. е. начинает пластически деформироваться под влиянием внешнего приложенного напряжения, которое само по себе слишком мало, чтобы непосредственно вы- [c.250]

В противоположность этим моделям, в которкх внутреннее напряжение не ослаблено и не уменьшается в процессе ползучести, Пуарье [293] предложил микроскопическую модель, где полная деформация превращения (изменение формы и объема) релаксирует и сопровождается возникновением дополнительных дислокаций, которые могут передвигаться под действием приложенного напряжения и давать добавочную скорость ползучести. В модели не предполагается, что высокотемпературная ползучесть мала, и учитывается кинетика фазового перехода. Для простого случая, рассмотренного Гринвудом и Джонсоном (нулевая высокотемпературная ползучесть, а деформация превращения чисто дилатационная), скорость ползучести превращения сводится к величине [c.253]

Соответствующая модель структуры углеродного волокна, предложенная Д. Джонсоном и С. Тайсоном [9-41], показана на рис. 9-28. Фибриллы образуют изгибы и пустоты, составляющие около 8% объема. Взаимное переплетение слоев позволяет рассматривать вычисленный по рентгенограмме размер слоя La как показатель его неискривленности [9-38]. [c.177]

Для того чтобы оценить роль перечисленных выше источников сопротивления качению в различных условиях взаимодействия, используют как экспериментальные методы, так и методы математического моделирования, включающие выбор модели материалов, условий взаимодействия и т.д. Известные в настоящее время подходы к решению этой проблемы можно найти в монографиях С.В. Пине-гина, К. Джонсона. И. Калкера, И.Г. Горячевой, Ю.М. Лужнова [5, 12, 16 - 19, 22 - 25]. Некоторые чисто механические модели, используемые для изучения влияния микропроскальзывания и несовершенной упругости тел на сопротивление качению, приведены ниже. [c.123]

Димерная модель поверхности Пенди 169 Джонсона уравнение 35 Дифракция атомов и молекул 133 [c.280]

Джонсон и др. [122] получили также выражение для J при 1/2 < X < Г и обнаружили, что формулы (10.10.12) и (10.10.13) не выполняются при X > 21 /3. Такое поведение типично для вычислений немаксимальных собственных значений трансфер-матрицы восьмивершинной модели результаты, полученные при значениях X из разных частей интервала (О, / ), оказываются различными. Отчасти это обусловлено группами нулей, имеющими длину, большую, чем период 21 функции q(v), и появляющимися поэтому по другую сторону прямоугольника периодичности. Это свойство сильно затрудняет изучение немаксимальных собственных значений. [c.245]

Решение аналогичной проблемы для анизотропной цепочки потребовало значительно больших усилий. В 1966 г. Янгом и Янгом [173, 174] с помощью анзатца Бете была решена задача с Jx = Jy h (так называемая XXZ-модель, в отличие от изотропной ХХХ-модели с Jx = Jy = Jz)- Наконец, только в 1972 г. Бакстер [79] дал решение для энергии основного состояния в XyZ-модели (/ = /у а Джонсон, Кринский и Маккой [108] нашли спектр возбуждений. Полное исследование основного состояния и спектра возбуждений анизотропной цепочки было дано недавно Тахтаджяном и Фаддее-вым [67] на основе регулярного метода исследования одномерных дискретных систем — так называемого квантового метода обратной задачи рассеяния (сокращенно — КМОЗ). [c.186]

Возбуждения в ZFZ-модели были исследованы Бакстером [78, 79] и Джонсоном, Кринским и Маккоем [108]. Обнаружено два типа состояний свободные частицы (спиновые волны) и связанные состояния частиц. Энергии этих состояний выражаются в терминах эллиптических функций Якоби. При импульсе р = О они даются формулами [108 [c.252]

Большинство технических приложений использовалось для самолетов [например, системы увеличения устойчивости, которые устанавливаются на высокоскоростные самолеты в форме электромеханических компенсационных устройств, улучшающих их управляемость (Уиер и Джонсон [114] Холлис и др. [37]). В таких приложениях важно, чтобы разработчик знал границы достоверности модели либо выполнил имитационные эксперименты для их определения. Это равносильно определению границ области (в многомерном пространстве входа и параметров процесса), в которой общая форма переходной модели не обеспечивает адекватного представления эмпирических данных. [c.221]

Одним из подходов к моделированию преследующего управления, применимым только для достаточно близких к периодическим форм сигналов, является использование двух режимов в одном из них образец входного сигнала запоминается, через несколько циклов включается в правильной фазе и повторяется во втором режиме ошибка управления обрабатывается для образования вторичных коррекций. Другой тип преследующей модели по существу обеспечивает обратное Ус преобразование сигнала г, что в конечном итоге аналогично приспособлению для характеристики, даваемой простой переходной моделью. Магдалено, Джекс и Джонсон [591 рассматривают оба типа таких моделей в связи с их гипотезой Последовательной организации восприятия в любой задаче слежения человек-оператор сначала действует просто как регистратор ошибки, затем он добавляет операцию над входом (если он может отделить вход от ошибки, например, если отображение не просто компенсационное) и наконец, используя преимущество рекуррентной связи образов на входе, добавляет заранее запрограммированный генератор образов к двум управляющим операциям. Таким образом он переходит от компенсационного управления к преследующему и далее к предсказывающему управлению (см. параграф 9.5). Особенно интересным подтверждением предсказывающей обработки узкополосного сигнала является то, что человек-оператор предсказывает огибающую максимальных значений, используя фильтрацию Кальмана—Бьюси и вставляя по существу избыточную информацию в промежутки. [c.242]

Миллер [70] и позднее Томизука [105] применили методы оптимального управления к моделям задач предвидящего отслеживания. Джонсон [44] сообщил о широких лабораторных экспериментах в области предвидящего отслеживания. Эти исследования дали как теоретическую, так и практическую основу для демонстрации преимуществ предвидящего отображения информации по сравнению с преследующим отображением. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...