Поток вектора излучения

Поток вектора излучения [c.286]

Величину (9-27) в векторном анализе называем потоком вектора через поверхность. Таким образом, поток вектора излучения через поверхность дает величину результирующего теплообмена через нее. [c.287]

Вектор излучения. Вектор излучения (радиации) определяет направление наиболее интенсивного переноса лучистой энергии в рассматриваемой точке поля излучения. Численно он равен потоку результирующего излучения, переносимого в единицу времени через единицу поверхности, ортогональной произвольному направлению переноса излучения, т. е. равен разности значений потоков излучения, падающих с двух сторон на указанную поверхность. Это видно из следующего. Элементарный поток, проходящий через площадку dF (рис. 16-5), выразится скалярным произведением вектора излучения на dF [c.369]

Если поверхность облучается с одной стороны, то проекция вектора излучения определяет поток падающего излучения. [c.369]

Составляющие плотности потока результирующего излучения в направлении осей координат Ох, Оу, Ог являются компонентами вектора излучения [c.369]

Интенсивность излучения 8 — плотность потока энергии излучения, если единичная площадь поверхности, сквозь которую проходит поток, расположена перпендикулярно направлению излучения. Интенсивность излучения электромагнитных волн определяется вектором Пойнтинга [c.284]

Рассмотрим в общих чертах задачу о рассеянии и поглощении теплового излучения на отдельной сферической частице. Поток теплового излучения является, как известно, потоком электромагнитной энергии в определенной области длин волн. Величина его, т. е. количество энергии, протекающее в единицу времени через единицу поверхности, расположенной перпендикулярно направлению потока, определяется, как известно из электродинамики, вектором Умова — Пойнтинга [c.12]

Поток теплового излучения является, как известно, потоком электромагнитной энергии в определенной области длин волн. Величина его, т. е. количество энергии, протекающее в единицу времени через единицу поверхности, расположенной перпендикулярно направлению потока, определяется, как известно, из электродинамики, вектором Умова — Пойнтинга [c.145]

Вектор плотности потока падающего излучения будет при этом [c.145]

Составляющая этого вектора в любом заданном направлении п называется плотностью монохроматического потока результирующего излучения в направлении п и определяется выражением [c.40]

Дивергенция вектора плотности потока результирующего излучения характеризует изменение в единицу времени энергии излучения, заключенной в единице объема среды, по всему спектру частот вследствие испускания излучения во все сферическое пространство и поглощения падающего из него излучения. Чтобы вывести соотношение для V-q " рассмотрим уравне-, ние переноса излучения (8.10) в следующем виде [c.274]

Теплообмен вынужденной конвекцией при течении прозрачной жидкости в канале в настоящее время изучен достаточно хорошо. Основные теоретические положения и обзор имеющихся в литературе работ можно найти в ряде известных монографий, например [1—3]. В случае вынужденной конвекции при течении излучающей, поглощающей и рассеивающей жидкости при температурах, встречающихся в технических приложениях, уравнения неразрывности и движения остаются неизменными по причинам, изложенным в гл. 13. В уравнении энергии, однако, появляется дополнительный член — дивергенция вектора плотности потока результирующего излучения. [c.581]

Рис., 147. Схемы лучистых потоков к определению понятия (Вектора излучения

Если лучистые потоки падают на площадку не по всем направлениям, а внутри какого-нибудь телесного угла со, то вектор излучения [c.284]

Таким образом, оказывается, что при диатермической среде поток единичного вектора излучения через поверхность есть ни что иное, как взаимная поверхность между излучающей и облучаемой поверхностями. [c.287]

По формуле (9-31) левая часть равенства равна потоку единичного вектора излучения, создаваемого поверхностью к через поверхность г, т. е. Фед (I, к) правая часть равенства равна потоку единичного вектора излучения, создаваемого поверхностью г через поверхность к, т. е. Ф ед [c.287]

Таким образом, поток единичного вектора излучения с поверхности [c.287]

Представим себе, что в поле цилиндра помещена прямоугольная поверхность АВ, параллельная оси цилиндра. Высота ее по оси цилиндра/. Линия АВ в плане пересекается т трубками. По высоте она пересекается р1 трубками. Следовательно, общее число пересекаемых трубок составляет /пр/. Умножим эту величину на энергию каждой трубки, получим поток единичного вектора излучения с цилиндра на облучаемую поверхность [c.292]

Таким образом, поле вектора излучения может быть разделено на векторные трубки семейством плоскостей, нормальных к образующим поверхности, и семейством софокусных гиперболических цилиндров. Чтобы энергии всех трубок были одинаковы, гиперболы должны быть проведены так, чтобы точки пересечения их с отрезком СО делили его на одинаковые части, а плоскости, нормальные к образующим, были проведены на равном расстоянии Друг от друга. Если ширина полосы равна а, то поток единичного вектора излучения аа I м ее равен а м /м. [c.293]

Весь отрезок СО разделен в нашем примере векторными трубками на 20 участков. Следовательно, каждая векторная трубка на 1 ж по образующей несет 0,05 а потока энергии единичного вектора излучения. Поместим в таком поле цилиндрическую поверхность АВ, образующие которой параллельны полосе СО, с длиной по образующей, равной [c.293]

I. Пусть число трубок, пересекающих АВ в плоскости чертежа, равно т. Очевидно, поток единичного вектора излучения, проходящий через поверхность АВ, равен [c.293]

В отличие от статических полей в оптике иногда имеет смысл говорить о потоке энергии (т. е. потоке вектора S) через незамкнутую поверхность. Подробный анализ показывает, что такая локализация потока энергии допустима, если размеры площадки велики по сравнению с длиной волны. С помощью непрозрачного экрана с большим (по сравнению с длиной волны) отверстием можно выделить и измерить энергию, переносимую излучением через отверстие. Можно утверждать, что в падающей волне и при отсутствии непрозрачного экрана через площадку, совпадающую с отверстием, будет проходить та же энергия. [c.33]

Вычисляя поток вектора Пойнтинга через поперечную плоскость аналогично тому, как это было сделано в п. 1.3, получаем частотно-угловое распределение интенсивности излучения на далеких расстояниях от пластины. Для излучения вперед имеем [c.57]

Для характеристики дифракционной решетки широко используют понятие эффективности, которую определяют как отношение потока излучения в каком-либо порядке к падающему потоку монохроматического излучения. Эффективность зависит от профиля решетки и от плотности штрихов. На рис. 6.14 показана спектральная зависимость эффективности типичной дифракционной решетки с плотностью 1200 штрихов на миллиметр и углом блеска а = 17°27 для р- и s-волн, причем у р-волны вектор поляризации направлен параллельно штрихам решетки, а у s-волны — перпендикулярно им. [c.438]

Проекция этого вектора на произвольное направление п, проходящее через точку г, суть поток полусферического излучения [c.69]

Для того чтобы записать в полной форме уравнения, выражающие законы сохранения импульса и энергии системы, состоящей из вещества и излучения (в общем случае неравновесного), удобно исходить из дивергентной формы уравнений, эквивалентных уравнениям непрерывности для соответствующих величин. Для движения идеального газа без учета излучения эти уравнения были сформулированы в гл. I (см. формулы (1.7), (1.10)). Уравнения для системы вещество полюс излучение легко записать путем непосредственного обобщения уравнений (1.7), (1.10) (заметим, что мы рассматриваем только нерелятивистские движения). Именно, к плотности импульса вещества добавим плотность импульса излучения 6 , а к тензору плотности потока импульса вещества П д — тензор плотности потока импульса излучения Т1 . Как известно, последняя величина эквивалентна тензору максвелловских напряжений электромагнитного поля. Точно так же к плотности энергии вещества добавим плотность энергии излучения С/, а к плотности потока энергии — поток энергии излучения /5, представляющий собой вектор Пойнтинга (импульс излучения связан с вектором Пойнтинга соотношением 6г = 8 с ). [c.146]

Например, для нахождения величины гелиоцентрического радиуса-вектора корабля можно использовать измерение углового диаметра Солнца последний убывает пропорционально квадрату расстояния корабля от Солнца. Аналогично поток солнечного излучения, также убывающий пропорционально квадрату расстояния от Солнца, образует еще одну измеримую величину, которая характеризует значение радиуса-вектора корабля. С приближением корабля к сфере действия планеты назначения измерение углового диаметра планеты позволит оценить планетоцентрическое расстояние. [c.443]

В самом деле, в случае колеблющейся пластинки первоначально накопленный запас энергии находится внутри самой пластинки. При ее колебаниях поток вектора Умова направлен на пластинки наружу. В случае антенны первоначальный запас энергии находится вне антенны, в ее ближайшей окрестности (т. е. в окружающем ее электрическом поле. Речь идет о свободных колебаниях пластинки и антенны, так что в начальный момент пластинка деформирована, например сжата, а антенна—или вибратор—разноименно заряжена на концах). Когда происходит процесс излучения, поток вектора Умова—Пойнтинга на поверхности антенны направлен внутрь антенны (если она обладает конечной проводимостью.) Излучение уносит энергию не из антенны, а из окружающего ее поля. [c.353]

Как мы уже говорили, в стационарном режиме мощность излучения МОЖНО рассчитывать разными способами. Будем следовать традиционному методу расчета по формуле потока вектора Пойнтинга [c.103]

Из (16-35) следует, что проекция вектора излучения на нормаль, к поверхности выражаёт поток результирующего излучения Л. 118]. [c.369]

Элёментарным вектором излучения называется вектор, направление которого совпадает с направлением элементарного лучистого потока и модуль которого равен Вс <й [c.283]

В теории излучения при определении лучистых потоков с поверхности на поверхность встречаются две группы вопросов определение локальных угловых коэффициентов и угловых коэффициентов с поверхности на поверхность. Для решения первой группы вопросов наиболее эффективным является использование векторных цредставлений. Этот метод обладает несомненными преимуществами по сравнению с методами, обычно применяемыми теплотехниками. Исходными для определения локальных угловых, коэффициентов являются соотношения (9-59) — (9-61). Определим для какого-нибудь многоугольника 1, 2, 3 я 4 в точке Р единичный вектор излучения и угловые коэффициенты с элементарных площадок, расположенных в точке Р, на многоугольник (рис. 155, а). [c.296]

Ватт иа квадратный метр — [ Вт/м W/m ] - единица поверхностной плотности теплового потока, плотности потока энергии (интенсивности) волн (ф-ла , 33 в разд. V.3), интенсивности (силы) звука (ф-ла V.3.26 в разд. V.3), вектора Пойнтинга (фла V.4.94), поверхностной плотности потока излучения (лучистого потока, интенсивности излучения) (ф-ла V.5.12 в разд. V.5), энергетической светимости (иэлучательности), а т. ч. тепловой (ф-ла V.5.14 в разд. V.5), энч>гет. освещенности (облученности) (ф-ла V.5.15 в разд. V.5), плотности потока энергии (интенсивности) ионизирующего излучения (ф-лы V6.13, V.6.14, в разд. V.6).e H. По ф-ле У.2.2б в разд. V.2 при Ф= 1 Вт, 5 = 1 м имеем 4j= 1 Вт/м . 1 Вт/м2 равен поверхностной плотности теплового потока, при к-рой через поверхность площадью 1 м проходит равномерно распределенный тепловой поток, равный 1 Вт (т. е. за 1 с переносится энергия 1 Дж). К применению рекомендуются кратные ед. мегаватт (киловатт) на кв. метр — (МВт/м MW/m ], [кВт/м kW/m ] и дольные ед. милливатт (микроватт, пиковатт) на кв. метр — (мВт/м mW/m ], [мкВт/м /LtW/m ], (пВт/м pW/m ]. [c.244]

Полученный выше результат, часто называемый законом Брюстера, можно пояснить следующим, более прямым рассуждением. Поле падающей волны вызывает колебания электронов в атомах второй среды, которые совершаются в направлении электрического вектора прошедшей волны. Колеблющиеся электроны вызывают отраженную волну, которая распространяется обратно в первую среду. Но линейно колеблющийся электрон излучает в основном в направлении, перпендикулярном к направлению колебаний (см. ниже, п. 2.2.3), так что в послед1гем направлении поток энергии излучения отсуто-вует. Отсюда следует, что когда отраженный и прошедший лучи перпендикулярны друг другу, то в отраженном луче энергия колебаний в плоскости падения равна нулю. [c.59]

Для определения амплитуды вектора электрического поля 0 выразим поток электромагнитного излучения, который определяется действительной частью вектора Пойнтинга, через энер-п Ю фотонов Я — Гго). Для , определяемого выражением (3.3.23), из соотноптения (2.2.14) получаем следующее выражение для магнитного вектора Ж. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...