Излучение запыленных потоков

Расчетный коэффициент теплоотдачи излучением запыленного потока определяется по формуле [c.131]

Номограмма рис. 8-18 для определения коэффициента теплоотдачи, излучением запыленного потока a построена в зависимо г,ти лт силы поглощения потока kps и температур потока и стенки. Необходимая для расчета величины а эффективная толщина излучающего слоя s зависит в основном от формы газового объема. [c.133]

Приведенные данные по суммарному пропусканию запыленных потоков дают возможность определить суммарный коэффициент ослабления лучей к или полное эффективное сечение ослабления К. Однако эти данные недостаточны для расчетов собственного излучения запыленных потоков, так как поглощательная способность а численно совпадает с 1 — t лишь при отсутствии рассеяния (S = 0). [c.84]

Излучение запыленных потоков 239 [c.239]

Излучение запыленных потоков [c.239]

Нами получено уравнение, которое дает возможность для определенного материала и определенных режимных условий найти высоту труб теплообменника, при которой будет обеспечено достаточно близкое к максимуму значение коэффициента излучения запыленного потока. [c.350]

По формуле (7-49) построена номограмма 19 для нахождения коэффициента теплоотдачи излучением запыленного потока ал в зависимости от температур потока и стенки, а также от степени черноты продуктов сгорания, определяемой по номограмме 2. / Для получения коэффициента теплоотдачи излучением незапыленного газового потока значение п, найденное по номограмме 19, умножают на коэффициент Сг, определяемый по вспомогательному полю этой номограммы. [c.43]

Коэффициент теплоотдачи излучением для продуктов сгорания при запыленном потоке газов, Вт/(м2-К) или ккал/(м -ч-°С), подсчитывают по формуле [c.94]

Рис. 8-18. Коэффициент теплоотдачи излучением. Расчетные формулы для запыленного потока л = в ф [ет/м -град]-,

Излучательная способность такой среды непосредственно связана с эмиссионными свойствами твердых частиц, их рассеивающей и поглощательной способностями. Эти радиационные характеристики частиц являются основными исходными данными при любых расчетах теплообмена излучением. С ними непосредственно связаны эмиссионные свойства пламен, запыленных потоков и других дисперсных систем, в которых важную роль в процессах переноса энергии излучения играют твердые взвешенные частицы. [c.5]

Как видно из приведенных данных, в характерных для котельных установок областях длин волн спектра теплового излучения и размеров частиц рассматриваемые запыленные потоки не являются серыми излучателями. Спектральная пропускаемость таких запыленных потоков увеличивается с ростом длины волны падающего излучения [c.51]

Здесь, однако, следует иметь в виду, что влияние крупных частиц на пропускаемость запыленного потока сравнительно невелико. При постоянном значении безразмерного коэффициента ослабления лучей, близком к двум, средняя удельная поверхность, приходящаяся на эти фракции пыли, пренебрежимо мала по сравнению, например, с поверхностью, приходящейся на частицы <10 мк, содержащиеся в рассматриваемых опытных пробах пыли. Наибольшее влияние на ослабление оказывают мелкие частицы, у которых размеры соизмеримы с длиной волны падающего излучения или несколько меньше ее, а средняя удельная поверхность достигает сравнительно высоких значений. [c.51]

Увеличение температуры абсолютно черного источника излучения приводит при прочих равных условиях к росту суммарной ослабляющей способности запыленного потока вследствие того, что падающее излучение в [c.68]

Характер влияния фракционного состава частиц наиболее наглядно иллюстрируется кривыми рис. 3-6 и 3-7, на которых представлены данные о зависимости ослабляющей способности запыленного потока от произведения jxl для золы каменного угля при двух температурах источника излучения и различных значениях средней удельной поверхности частиц F. Кривые рис. 3-6 относятся к температуре 1473° К, а рис. 3-7 — к температуре 673° К. [c.69]

На рис. 3-9 в качестве примера приведены данные, показывающие зависимость оптической толщины запыленного потока т от произведения il при различных значениях температуры источника излучения Т и средней удельной поверхности пыли F для золы каменного угля. Аналогичные зависимости имеют место и для других топлив. [c.72]

На рис. 3-10 показана зависимость эффективного интегрального сечения ослабления К от комплекса TF Iy, охватывающая все приведенные на рис. 3-1—3-5 опытные данные по суммарной ослабляющей способности запыленных потоков в широком диапазоне изменения температуры источника излучения, фракционных составов пыли и рода топлива. [c.75]

Как было показано в первой главе, спектральный коэффициент ослабления лучей в запыленном потоке кх зависит от соотношения между длиной волны падающего излучения % и размером частицы d, а также от величины комплексного показателя преломления вещества частиц т [c.78]

Определим поток результирующего излучения в системе из двух зон стенки 1 и факела пламени или запыленного потока 2. С этой целью удобно воспользоваться известным методом лучистых сальдо Г. Л. Поляка. [c.87]

Из этой формулы следует, что поток результативного излучения зависит от степеней черноты и поглощательных способностей стенки и факела (пламени, запыленного потока). Одновременно с указанными радиационными параметрами весьма существенное влияние на процесс теплообмена оказывают геометрия факела и его положение в камере, учитываемые величиной коэффициента облученности ф 2- Последний в известной мере характеризует относительное заполнение факелом объема камеры. [c.89]

Аналогичное решение было принято в [Л. 2] для оценки влияния спектрального состава падающего излучения на поглощательную способность запыленного потока. Различие состояло лишь в том, что вместо длины волны использовалась длина волны o, отвечающая максимуму спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при заданной температуре Т. [c.151]

На рис. 5-32 приведены данные, показывающие изменение оптической толщины потока частиц углерода больших размеров в зависимости от произведения il. Эти данные были получены на основании измерений спектральной и полной пропускаемостей запыленных потоков, не содержавших частиц углерода размерами менее 40 мк. В качестве источника излучения использовалось абсолютно черное тело при температурах от 700 до 1500° К. [c.172]

Непосредственные измерения монохроматической прозрачности запыленных потоков показывают, что такие потоки не являются серыми, а спектральный коэффициент поглощения зависит от длины волны к. Как видно из приведенных на рис. 5-13 опытных данных, монохроматическая поглощательная способность запыленного потока уменьшается с ростом длины волны падающего излучения X. [c.197]

При прохождении через запыленный поток излучения от абсолютно черного тела интегральное ослабление в таком потоке должно зависеть от температуры этого тела, так как она определяет спектральный состав падающего на запыленный поток излучения. [c.207]

С ростом температуры максимум спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела смещается в сторону малых длин волн, вследствие чего излучение обогащается коротковолновыми компонентами, а поглощательная способность запыленного потока возрастает. [c.207]

Рис. 5-24, Зависимость интегральной оптической плотности запыленного потока 1п (1 — йп) от силы поглощения р./ для различных фракционных составов пыли и разных температур источника излучения.

Оценка коэффициента поглощения запыленного потока производилась на основании измерения пропускания этим потоком излучения от абсолютно черного тела высокой температуры. [c.191]

В опытах на первой установке исследовалось излучение запыленных продуктов сгорания, и поэтому для оценки степени черноты последних требовалось знать температуру пылегазового потока. В опытах на второй установке изучалось поглощение холодным пылевоздушным потоком излучения от постороннего абсолютно черного источника высокой температуры. Поэтому здесь для оценки коэффициентов поглощения необходимо было знать температуру черных излучателей. Последняя измерялась десятью термопарами, заделанными на внутренней поверхности керамических цилиндров. [c.193]

Первым этапом исследования являлось определение излуча-тельной способности газового потока, запыленного инертными золовыми частицами. Излучение такого потока в общем случае определяется излучением трехатомных газов и взвещенных в них твердых частиц. Степень черноты потока золовой пыли можно определить, выделив из суммарного излучения пылегазового потока собственное излучение трехатомных газов. Для этой цели для каждой толщины слоя измерения излучения производились дважды—одно при наличии инертной пыли в потоке горячих трехатомных газов (Q ), а другое при подаче в горелки незапыленного газа (Q"j. [c.202]

Третье необходимое условие — это близкая к максимуму величина коэффициента излучения запыленного потока, отнесенного к поверхности теплообменника (при степени черноты стенки теплообменника, равной 0,8, максимальное его значение равно 3,97 ккал1м час град). Коэффициент излучения запыленного потока зависит от рода и формы материала, от его фракционного состава (резко возрастает с уменьшением диаметра частиц), от высоты труб теплообменника. [c.350]

Для таких дисперсных систем, как туман, дым, запыленный поток, характерна малая концентрация рассеивающих частиц, и предположение о независимости рассеяния излучения отдельными частицами оказывается справедливым [125]. В ряде работ [153—167] урав- нение перепоса было использовано для определения оптических свойств двух разновидностей концентрированной дисперсной системы плотного и псевдоожижен-ного слоя. При этом были получены следующие качественные результаты для дисперсной среды в отличие от сплошной яркость в направлении касательной к по- [c.144]

Если в газе имеются взвешенные частицы с1ажи, золы и другие мелкие механические примеси, то степень черноты такого запыленного потока значительно возрастает. В топках котлов и других камерах сгорания на теплообмен, кроме того, значительное влияние оказывает излучение пламени. Расчет теплообмена в топках и камерах сгорания проводится по специальным эмпирическим нормативным методам, которые периодически уточняются и совершенствуются. [c.179]

Если, например, принять, что концентрация пыли в запыленном потоке достигает такой большой величины, как 200 г м , то для размера частиц d= 10 жк среднее расстояние между частицами М будет составлять 170 мк, что значительно превышает как размер частиц, так и основные длины волн теплового излучения при обычно встречающихся в теплотехнической практике температурах. В силу изложенного, для рассматриваемого круга задач частицы можно считать не взаимодействующими, тем более, что по Хюлсту [Л. 36] это условие должно выполняться уже при Д/>1,5 d. [c.12]

В зависимости от фракционного состава пыли изменяется относительное содержание в запыленном потоке больших и малых частиц, что заметно сказывается на величине его монохроматической пропускаемо-сти. Угрубление фракционного состава пыли приводит к ослаблению зависимости спектральной пропускаемо-сти запыленного потока от длины волны падающего излучения. [c.52]

При значениях р>30 спектральный коэффициент ослабления лучей золовыми частицами перестает зависеть от р, а пропускательная способность запыленного потока h целиком определяется для каждой заданной концентрации пыли величиной средней удельной поверхности частиц F. Этому условию отвечает полидис-персная система, которая может рассматриваться в указанном диапазоне фракционных составов частиц и длин волн теплового излучения как полупрозрачное серое тело. [c.53]

Эта формула описывает зависимость эффективного интегрального сечения ослабления от температуры источника излучения Т, среднего по удельной поверхности пыли диаметра частиц d и рода топлива. Она используется в дальнейшем при расчетах излучения запыленных газовых потоков в котельных газоходах, а также при расчетах излучения полусветящихся пылеугольных пламен в топочных камерах. [c.81]

При этом решение Линдмарка применительно к золе воркутского угля соответствует такому осредненному значению параметра ро 1,6, которое не согласуется с действительными размерами частиц и длинами волн теплового излучения пылеугольных пламен и запыленных потоков в котельных установках. [c.82]

Эта зависимость для различных фракционных составов и разных концентраций пыли показана на рисунках 5-19 и 5-20. Как видно из приведенных на этих графиках данных, влияние фракционного состава пыли и длины волны падающего излучения на спектральную поглощательную способность запыленного потока удовлетворительно описывается единой для всех фракционных составов пыли и длин волн зависимостью /г от при р = onst. [c.205]

Методика экспериментальной оценки степени черноты запыленного потока сводилась к определению изменения энергии излучения потухших трехатомных газов вследствие их запыле-ния инертными золовыми частицами. [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...