Поток излучения (лучистый

Энергия излучения Поток излучения (лучистый по- джоуль Дж J [c.93]

Поток излучения (лучистый поток) [c.613]

Однако в настоящее время положение существенно изменилось. Хорошо известны и во многих случаях подробно изучены излучения в ультрафиолетовой и в инфракрасной областях спектра часто говорят также о рентгеновском и гамма-излучениях, энергия которых в большинстве случаев относительно мала. В связи с этим появилась потребность в оценке общей мощности излучения не только со зрительной (визуальной), но и с физической точки зрения, н наряду со световым потоком все большую роль начинает играть поток излучения, который иногда называют также лучистым потоком. Под потоком излучения (лучистым по- [c.32]

Спектральная плотность потока излучения (лучистого потока) [c.10]

Поток излучения (лучистый поток) L MT-s ватт Вт W [c.39]

Потенциал, удельный термодинамический Потенциал, электрический Поток звуковой энергии Поток излучения (лучистый поток) [c.220]

Геращенко О. А. Методы и приборы для измерения потоков излучения.— В кн. Лучистый теплообмен (методы и приборы исследования лучистого теплообмена). Калининград нзд-во КГУ, 1974, с. 52—69. [c.293]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Закон Ламберта устанавливает связь между потоком излучения и его направлением. Поток лучистой энергии, распространяющийся в данном направлении (Р, 0) (рис. 33.6), можно представить в форме (33.4), где элементарный телесный угол do) по [c.407]

Вырал<ение (33.28) практически остается справедливым для воздуха и некоторых других га зов, у которых показатель преломления близок к единице. При объяснении (33.28) Планк впервые сделал допущение о дискретном испускании лучистой энергии квантами света, или фотонами, и, таким образом, заложил основы квантовой механики. На рис. 33.8 зависимость (33.28) представлена графически. Из рисунка видно, что максимум кривых ол = /( ) по мере увеличения температуры Т абсолютно черной поверхности смещается в сторону коротких волн. При температуре порядка 5800 К максимум спектральной плотности потока излучения Едх приходится на видимую часть спектра. Из сказанного следует, например, что вольфрамовая нить лампы накаливания (Т 3000 К) расходует большую часть энергии излучения на инфракрасную (невидимую) область спектра, т. е. большая часть энергии тратится не по назначению (идет на нагревание [c.408]

С ростом температуры доля потока излучения в общем потоке энергии, падающем на поверхность тела, неуклонно возрастает. В связи с этим лучистый тепловой поток необходимо учитывать при решении задачи о тепловой защите гипер -звукового аппарата, так как в окрестности лобовой критической точки аппарата образуется слой ударно-сжатого газа, температура которого очень велика (выше 10 000 К, если тело летит с первой космической скоростью, т. е. о скоростью 11,8 км/с). [c.439]

Расчет теплового режима системы тел с лучистым теплообменом. В ряде случаев расчет результирующих потоков излучения необходимо проводить в рамках общего анализа теплового режима системы тел, при котором задаются мощности источников теплоты, действующих в них, а температуры тел подлежат определению. В главе 1 была приведена одна из возможных постановок такой задачи при допущении о равномерности температурных полей входящих в систему тел. Система нестационарных уравнений теплового баланса для определения среднеобъемных температур Г с учетом лучистого теплообмена имеет вид [c.181]

Обработка результатов измерений. Измерения производятся на стационарном режиме установки, соответствующем определенному значению температуры поверхности исследуемой проволоки, поэтому проволока и оболочка (внутренняя поверхность калориметра) участвуют в процессе установившегося лучистого теплообмена. В этом случае количество энергии, затраченное в процессе нагревания проволоки, представляет собой результирующий поток излучения, а так как / i< < р2, то коэффициент излучения определяется соотношением [c.181]

Лучистым потоком (или потоком излучения) называют отношение лучистой энергии ко времени излучения [c.383]

Отношение потока излучения, приходящегося на элемент площади поверхности излучающего тела, содержащей заданную точку, к площади этого элемента представляет собой поверхностную плотность лучистого потока (в точке поверхности) и называется излуча-тельностью [c.383]

Методом эффективных потоков может быть также решена задача лучистого теплообмена серых тел, одно из которых находится внутри другого. Результирующий поток излучения, идущий от поверхности / к поверхности 2, [c.129]

Отношение плотности лучистого потока, испускаемого в бесконечном малом интервале длин волн, к величине этого интервала длин волн называется спектральной плотностью потока излучения [c.363]

Рассмотренные виды поверхностных и объемных плотностей потоков излучения являются основными характеристиками лучистого теплообмена на граничных поверхностях и в объеме среды, заполняющей излучающую систему. [c.368]

Вектор излучения. Вектор излучения (радиации) определяет направление наиболее интенсивного переноса лучистой энергии в рассматриваемой точке поля излучения. Численно он равен потоку результирующего излучения, переносимого в единицу времени через единицу поверхности, ортогональной произвольному направлению переноса излучения, т. е. равен разности значений потоков излучения, падающих с двух сторон на указанную поверхность. Это видно из следующего. Элементарный поток, проходящий через площадку dF (рис. 16-5), выразится скалярным произведением вектора излучения на dF [c.369]

Метод эффективных потоков излучения и метод сальдо основываются на исследовании лучистого теплообмена с помощью величин, характеризующих конечные эффекты теплообмена между телами данной излучающей системы, поэтому оба метода относятся к методам полных потоков. [c.378]

К аналитическим методам исследования лучистого переноса относится еще резольвентный метод 17-11). В этом методе решения интегральных уравнений представляются через так называемую резольвенту излучения, откуда исходит и его название. Тогда вместо решения интегральных уравнений для различных потоков излучения требуется найти лишь решение уравнения для резольвенты, что существенно облегчает задачу. [c.379]

Радиационный метод является относительным методом. Он основан на сравнении излучения исследуемого тела с излучением абсолютно черного тела или другого тела с известным коэффициентом излучения (эталона). Для восприятия лучистой энергии служит приемное устройство, внутри которого помещается дифференциальная термопара. Один из спаев термопары воспринимает излучение, падающее с исследуемого тела другой — с поверхности эталонного тела Результирующий поток излучения определяется по термо-э. д. с. дифференциальной термопары, измеряемой гальванометром. [c.386]

В опытном исследовании углового коэффициента излучения лучистые потоки заменяются световыми, так как оба случая относятся к электромагнитному излучению. Однако световое моделирование обладает рядом преимуществ. В нем устраняются трудности, связанные с измерением лучистых потоков, особенно в условиях высоких температур устраняются побочные явления, к которым относятся перенос тепла конвекцией и теплопроводностью опыты могут проводиться при комнатных температурах. [c.419]

Величина определяется по соотношениям гл. 3 без учета излучения. Лучистый тепловой поток дл может быть найден по приближенной формуле [c.179]

Виды лучистых потоков. Суммарное излучение, проходящее через произвольную поверхность F в единицу времени, называется потоком излучения Q, Вт. Лучистый поток, испускаемый с единицы поверхности по всем направлениям полусферического пространства, называется плотностью потока излучения Е, Вт/м [c.162]

Приведенный способ расчета применяется в тех случаях, когда температура и плотность потока излучения окружающих тел неизвестны. В теплотехнических же расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, качество поверхности, размеры и температура которых известны. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. В этом случае задача сводится к учету влияния формы и размеров тел, их взаимного расположения, расстояния между ними и их степени черноты. [c.173]

Явление лучистого теплообмена — это сложный процесс многократных затухающих поглощений и отражений. Часть энергии, будучи излучена, вновь возвращается на первоисточник, тормозя этим процесс теплообмена. В качестве примера рассмотрим перенос лучистой энергии в простейшем случае теплообмена между двумя параллельными поверхностями, спектр излучения которых является серым. Температуры, плотности потоков излучения и поглощательные способности этих поверхностей заданы Т , Ei, 11 Т2, и Л 2- [c.173]

Когда спектры излучения поверхностей значительно отличаются от серого излучения, расчет по формуле (5-14) неправомерен, он может приводить к значительным погрешностям. В этом случае необходимо знать спектральную плотность потока излучения и поглощательную способность тел при соответствующих температурах Ti и Та- Эти сведения могут быть получены экспериментальным путем. Расчет лучистого теплообмена между такими плоскостями проводится по соотношению [c.176]

При наличии экрана интенсивность лучистого теплообмена между этими поверхностями изменится. Вследствие стационарности процесса потоки излучения, передаваемые от первой поверхности к экрану и от экрана ко второй поверхности, будут одинаковы. Следовательно, [c.181]

Исследования показали, что средний глаз по-разному реагирует на разные участки спектра. Чувствительность глаза растет, начиная от самых коротких волн (порядка 400 нм), достигает максимума при длине волны около 555 нм и затем снова убывает. Эту зависимость характеризуют световой эффективностью (световой отдачей) или, как раньше называли, видностью. При этом под абсолютной световой эффективностью (или, просто, световой эффективностью) понимают отношение светового потока (т.е. оцениваемой нашим глазом мощности) к полному потоку излучения (т.е. к полной мощности лучистой энергии) [c.299]

Лучистый поток 227 Лучистый теплообмен — см. Теплообмен излучением Лютеций — Свойства 400 [c.717]

Понятию светового потока обычной оптики соответствует поток излучения. Этот поток характеризуется скоростью, с которой лучистая энергия проходит через поверхность. Он измеряется в единицах мощности, т. е. в ваттах. Плотность потока излучения характеризует интенсивность излучения, испускаемого поверхностью, и в системе МКС измеряется в ваттах на 1 м . [c.501]

Ватт иа квадратный метр — [ Вт/м W/m ] - единица поверхностной плотности теплового потока, плотности потока энергии (интенсивности) волн (ф-ла , 33 в разд. V.3), интенсивности (силы) звука (ф-ла V.3.26 в разд. V.3), вектора Пойнтинга (фла V.4.94), поверхностной плотности потока излучения (лучистого потока, интенсивности излучения) (ф-ла V.5.12 в разд. V.5), энергетической светимости (иэлучательности), а т. ч. тепловой (ф-ла V.5.14 в разд. V.5), энч>гет. освещенности (облученности) (ф-ла V.5.15 в разд. V.5), плотности потока энергии (интенсивности) ионизирующего излучения (ф-лы V6.13, V.6.14, в разд. V.6).e H. По ф-ле У.2.2б в разд. V.2 при Ф= 1 Вт, 5 = 1 м имеем 4j= 1 Вт/м . 1 Вт/м2 равен поверхностной плотности теплового потока, при к-рой через поверхность площадью 1 м проходит равномерно распределенный тепловой поток, равный 1 Вт (т. е. за 1 с переносится энергия 1 Дж). К применению рекомендуются кратные ед. мегаватт (киловатт) на кв. метр — (МВт/м MW/m ], [кВт/м kW/m ] и дольные ед. милливатт (микроватт, пиковатт) на кв. метр — (мВт/м mW/m ], [мкВт/м /LtW/m ], (пВт/м pW/m ]. [c.244]

Джоуль иа ивадретиый метр — [ Дж/м J/m ] — единица ударной вязкости, удельной поверхностной энергии, энергетической экспозиции (лучистой экспозиции, энергет. кол-ва освещения), спектральной плотности поврхностной плотности потока излучения (лучистого потока), энергетической светимости (иэлучательности) и освещенности (облученности) по частоте переноса энергии ионизирующего излучения в СИ [c.262]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Отдельные слагаемые правой части уравнения (3.40) имеют следующий смысл. Первое слагаемое — J (Z, fi) характеризует уменьшение потока вдоль оси вследствие его поглощения и рассеяния. Второе учитьь вает приращение лучистой энергии, вызванное собственным излучением среды. Последнее слагаемое выражает увеличение потока излучения вдоль оси, обусловленное излучением, падающим на точку со всех направлений сферического пространства и рассеиваемым средой в направлении оси. [c.61]

Отношеиие плотности интегрального лучистого потока, испускаемого в бесконечно малом интервале дли 1 воли, к величине этого интервала называется спектральной плоптостью потока излучения, Вт/м [c.217]

Спектральная плотность потока излучения —величина, равная отношению плотности лучистого потока, испускаемого в иитервале длин волн dX,, к величине этого интервала [c.402]

Напомним, что угловой коэффициент равен OTiioLiieiinro лучистого потока Pji, падающего на i-ю поверхность с /-и, к полному потоку, излученному с /-Й поверхности по всем направлениям. Он зависит только от геометрии системы. Переизлучение после отражений при определении ф не учитывается. Если /-я поверхность вогнутая, то следует учитывать и коэффициент самооблученности fPii (слагаемое при / = i). [c.178]

Основной характеристикой ОИ является поток излучения (мощность светового потока) Ф = dQldt, где Q — энергия, Дж, t — время, с. Пространственные характеристики ОИ описываются силой излучения / = с1Ф/(1ч> (Вт/ср) (лучистый поток в единице те- [c.48]

К задачам лучистого теплообмена может относиться определение потоков различных видов излучения по заданным температурам, оптическим свойствам поверхностей тел, их геометрической форме и размерам (прямая задача) определение температур поверхностей тел по заданным потокам излучения, оптическим и геометрическим свойствам тел (обратная задача) решение смешанных задач, когда для одних тел излучаюш,ей системы заданы потоки излучения, а для других — температуры и необходимо найти для некоторых тел температуры, а для других —лучистые потоки. Здесь будут рассматриваться лишь прямые задачи. В этих задачах наиболее важное практическое значение имеет определение потоков результирующего излучения. [c.378]

Такие величины в теории лучистого теплообмена называют локальными угловыми коэффициентами излучения [9, 11]. Легко убедиться в том, что, например, Фои равен отношению потока излучения от i-ro элемента площадки объекта, попадающего на поверхность источника S , ко всему пото ку излучения, выходящему с i-ro элемента объекта по всевозможным направлениям в пределах полусферического угла [И]. [c.136]

Поток излучения (поток лучистой знергии, мощность излучения). Поток излучения — отношение энергии излучения, проходящей в данном направлении, к промежутку времени, в течение которого энергия проходила. Как по физическому смыслу, так и по единицам и размерностям поток излучения совершенно аналогичен потоку энергии, рассмотренному в гл. 6. Напомним, что единищ>1 и размерности потока энергии совпадают с единицами и размерностями мощности. Заметим лишь, что, наряду с единицами ватт и эрг в секунду, при измерении потока излучения раньше пользовались тепловыми единицами калория в секунду, килокалория в час. [c.284]

Применяемые в теплоизоляционных конструкциях материалы в большинстве случаев непрозрачны дня тепловснх) излучения, однако в общем случае некоторая доля D n падающего на поверхность лучистого потока плотностью (рис. 2.1) может пропускаться через нее (D- коэффициент пропускания). Оставшаяся доля частично поглощается на поверхности Aq ) и частично отражается (Rq ), причем А + D + R = I, где Аи R - коэффициенты поглощения и отражения. Отраженное излучение, скалываясь с собственным tq (е - коэффициент теплового излучения поверхности q = OqT - плотность потока излучения абсолютно черного тела с температурой поверхности Г Oq = 5,75 10 Вт/(м К )-постоянная Стефана-Больцмана) и пропускаемым изнутри q излучениями, дает плотность эффективного излучения [c.22]

Опыты по исследованию лучистого теплообмена в запыленном газовом потоке проводились на двух установках. Первая установка (I) была выполнена таким образом, чтобы иметь возможность исследовать излучение пылевых частиц, взвешенных в потоке потухишх трехатомных газов при высоких температурах. На второй установке (II) исследовалось поглощение холодным запыленны.м потоком излучения от постороннего абсолютно черного источника. [c.189]

Вакуумно-порошковая и вакуумно-волокнистая типы изоляции отличаются от высоковакуумной прежде всего тем, что лучистый теплообмен между стенками сокращается, поскольку порошок (или волокна) частично поглощает, частично рассеивает поток излучения. Одновременно появляется тепловой поток вследствие теплопроводности изоляционного материала и контактного теплообмена между частицами (или волокнами) нзоляционного материала. Некоторую долю в общий тепловой поток вносит и теплопроводность остаточных газов. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...