Поток импульса электромагнитного излучени

Если рассматривать электромагнитное излучение как поток отдельных квантов, то можно прийти к понятию идеального приемника, т. е. такого приемника, в котором каждый квант энергии производит измеримое действие. При потоках большой энергии дискретный поток квантов усредняется, так что получается непрерывный сигнал. Идеальный квантовый счетчик с квантовым выходом, равным 100%, дает измеримый выходной сигнал для каждого кванта и не дает никакого сигнала в отсутствие квантов. Практически к приемникам такого типа относятся в основном квантовые счетчики. Их характеристика отличается от идеальной в силу того, что квантовый выход приемника меньше 100% и зависит от длины волны. Даже при отсутствии квантов обнаруживаются ложные сигналы от различных источников шума. Шумовые импульсы редко можно отличить от реального сигнала даже тогда, когда учитываются статистические характеристики сигнала и шума. [c.109]

Среди астрофизических источников нейтрино особый интерес представляет их образование при гравитационном коллапсе звезд. В этом драматическом событии в истории массивных звезд, наступающем после прекращения в них термоядерных реакций вследствие исчерпания ресурсов горючего, их плотность возрастает до 10 —10 г/см , а температура — до 10 —10 К, после чего они взрываются. Эти взрывы наблюдаются как вспышки сверхновых звезд . Иногда такие вспышки бывают настолько яркими, что видны невооруженным глазом . Однако основную долю энергии при взрыве уносит не электромагнитное излучение, видимое и невидимое, а поток нейтрино. При этом нейтрино должны испускаться в виде короткого 10 с) импульса, предшествующего излучению света. [c.232]

Электромагнитное излучение ЭМИ) в радиоволновом диапазоне изменяет интефальную интенсивность огибающей ЭМИ и аномалии потока импульсов за несколько суток или часов перед рядом сильных землетрясений. [c.615]

Для того чтобы записать в полной форме уравнения, выражающие законы сохранения импульса и энергии системы, состоящей из вещества и излучения (в общем случае неравновесного), удобно исходить из дивергентной формы уравнений, эквивалентных уравнениям непрерывности для соответствующих величин. Для движения идеального газа без учета излучения эти уравнения были сформулированы в гл. I (см. формулы (1.7), (1.10)). Уравнения для системы вещество полюс излучение легко записать путем непосредственного обобщения уравнений (1.7), (1.10) (заметим, что мы рассматриваем только нерелятивистские движения). Именно, к плотности импульса вещества добавим плотность импульса излучения 6 , а к тензору плотности потока импульса вещества П д — тензор плотности потока импульса излучения Т1 . Как известно, последняя величина эквивалентна тензору максвелловских напряжений электромагнитного поля. Точно так же к плотности энергии вещества добавим плотность энергии излучения С/, а к плотности потока энергии — поток энергии излучения /5, представляющий собой вектор Пойнтинга (импульс излучения связан с вектором Пойнтинга соотношением 6г = 8 с ). [c.146]

Лазер — генератор электромагнитных волн оптического диапазона, излучающий когерентный световой поток с малым углом расхождения за счет перехода атомов с высшего энергетического уровня, на который они переводятся под действием мощных импульсов света или электри-ческого разряда, на более низший в газовых лазерах используется, например, смесь атомов гелия и неона, а в твердотельных лазерах — кристаллы некоторые типы лазеров могут работать в непрерывном режиме излучения, но их средняя мощность излучения меньше, чем в импульсе 19]. [c.146]

Показано, что в нестационарных задачах с ударными волнами, ионизующими находящийся в электромагнитном поле газ, впереди ударной волны может распространяться электромагнитная волна. При этом оказывается [1], что если за ударной волной известна, например, скорость движения газа (задача о поршне), то граничных условий на ударной волне, выражающих непрерывность касательной составляющей электрического поля, а также потоков вещества, импульса и энергии, недостаточно для одновременного определения интенсивности ударной волны и интенсивности излученной электромагнитной волны. Рассмотрение структуры ударных волн такого типа дает дополнительное соотношение, связывающее величины до и после ударной волны. Это соотношение, а следовательно, изменение всех величин на ударной волне существенным образом зависят от отношений диссипативных коэффициентов (вязкости, теплопроводности и магнитной вязкости) друг к другу в переходной зоне. [c.215]

Волны, как и всякий движущийся объект, переносят энергию в процессе своего распространения. Энергия эта самая разная в зависимости от природы волн весьма значительная — у морских волн, перемещающих при шторме огромные каменные глыбы, сравнительно небольшая — у электромагнитных световых волн, доходящих до Земли от Солнца (мощность на 1 м поверхности около 1 кВт) и т. п. Подобно движущимся частицам, волны обладают импульсом. Хотя существование импульса у волны не может вызвать сомнений, проявляется он менее заметно, чем энергия волны например, световое давление потока излучения Солнца на орбите Земли составляет очень малую величину — всего р = 4,5 Ю Па [1, 2]. [c.190]

Электромагнитный импульс определяется созданием электронных потоков в атмосфере за счет ее ионизации гамма-излучением. [c.149]

На микроскопическом масппабе невозможно достоверно определить, чем является материя - волной или частицей. Например, свет при распространении в пространстве ведет себя как волна (явления отражения, дифракции, интерференции), при контакте же с большим количеством конденсированного вещества - как поток частиц (явление фотоэффекта). Элементарные частицы при столкновении могут аннигилировать с выделением энергии -электромагнитного излучения определенной частоты. Согласно принципу неопределенности Гейзенберга, в пределах атома невозможно одновременно точно определить Местоположение и импульс электрона. Он ведет себя подобно волне, распространяющейся внутри сферы с радиусом, равным радиусу атома. С другой стороны, на больших масштабах все конденсированное вещество состоит из элементарных частиц, и они ведут себя, как и положено частицам. [c.138]

Для трещин отрыва можно считать, что О21 - О22 = О на + 2 . Величина >2 Ех 82 Hi, интеграл от которой равен потоку энергии-импульса электромагнитного поля через соответствующую площадь, может быть отличной от нуля только при наличии весьма большой плотности электромагнитного излучения в полости трещины отрыва. Это излучение существенно в тех о1учаях, когда механизм роста трещины связан с непосредственным разрезанием тела мощным потоком элементарных частиц (электронов, фотонов, протонов, электронной плазмы и т.п.). [c.13]

Правая часть (1.8) представлена в виде двух слагаемых одно из них связано с излучением веществом электромагнитного поля, другое связано с поглощением веществом электромагнитного поля. Если радиационную энергию, излучаемую единицей объема вещества в единицу, времени, обозначить /,.изл. а поглощаемую энергию /г оглощ> то, учитывая общее соотношение между плотностью импульса и потоком энергии электромагнитного поля, находим, что соответствующие произведения излучаемой и поглощаемой энергий на единичный вектор 8 представляют собой силу, действующую со стороны вещества на поле излучения. В случае, когда удельные интенсивности излучаемой и поглощаемой энергий не зависят от 8, излучение и поглощение называются изотропными и, естественно, общая сила их взаимодействия с веществом равна нулю. [c.11]

Поток импульса в бегуньей волне давление электромагнитного излучения. Когда электромагнитное излучение поглощается без отражения веществом, последнему передается энергия W, а также импульс (вдоль направления распространения). покажем, что величина передаваемого импульса равна Wj . Если пучок отражается на 180° от зеркала (без какого-либо поглощения), то зеркалу передается удвоенное значение иьЛтульса, равное 21Г/с. Таким образом, излучение оказывает давление на предметы, которые поглощают илн отражают его. Это давление называется давлением излучения. Бегущей электромагнитной плоской волне с энергией W соответствует импульс Р, равный [c.324]

При любых телшературах выше абсолютного нуля все тела обладают способностью непрерывно посылать в окружающее их пространство электромагнитные волны различной длины. Электромагнитные волны представляют собой поток элементарных частиц, называемых фотонами, обладающих энергией, и шyль oм и нулевой массой покоя. Источниками фотонов являются атомы и молекулы излучающего тела. При излучении фотоны отрываются от атомов и молекул излучающего тела и движутся в пространстве со скоростью света (в вакууме). Попадая на другое тело, фотоны передают свой импульс и свою энергию атомам и молекулам этого тела, преобразуясь при этом в другую форму материи. [c.165]

Путем разложения быстропеременных электромагнитных полей в интегралы Фурье поля можно представить в виде суперпозиции гармонических колебаний различных частот. При усреднении по времени членов, квадратичных по составляющим полей, которые содержатся в формулах для и, 1, Т 1к, произведения величин, относящихся к различным частотам, исчезают, и остаются только квадратичные члены с произведениями компонент Фурьё, отвечающих одной и той же частоте. Поэтому энергия, импульс, потоки энергии и импульса излучения представляются в виде линейной суперпозиции членов, соответствующих разным частотам. Это позволяет ввести понятие интенсивности излучения данной частоты 1у (Я, г, I) и выразить макроскопические величины через интегралы [c.147]

Процесс деления ядер и взаимодействие нейтронов взрыва с некоторыми материалами приводит к наработке гамма-излучения, сопровождающего взрыв боеприпаса. Этот вид ПФЯВ характеризуется распределением потока энергии гамма-квантов в зависимости от расстояния до центра взрыва, а также параметрами длительности. При взаимодействии гамма-излучения взрыва с атмосферой возникает ток комптоновских электронов, который может приводить к формированию электромагнитного импульса ядерного взрыва. [c.130]

О выборе величин, входящих в эту таблицу, нужно сделат несколько замечаний. Внешняя объемная сила f (например, сила тяжести) предполагается непрерывной на поверхности ст(/), Мы предполагаем, что нет ни внутреннего спина, так что Ф в уравнении импульсов состоит только из орбитального момента импульса г X V, ни поверхностных пар, так что электрические квадрупольные моменты, эффекты электричества и ферри-магнетизма выбрасываются. Рассмотрение, например, эффектов ферромагнетизма требует другой формулировки, которая будет дана в гл. 6. Приток тепла за счет излучения, например по закону Стефана — Больцмана, может быть включен как в вектор потока тепла я, так и в вектор Пойнтинга, входящий в уравнение для да . Мы предпочитаем включить этот приток тепла за счет излучения в член р/г, исключив, тем самым, из электромагнитных членов в балансном уравнении для энергии электромагнитные величины, связанные с этим типом излучения. Поэтому электромагнитные поля не содержат высокочастотных компонент, существующих при излучении тепла. Однако некоторые авторы включают эту часть излучения в я. Наконец, надо сказать, что, за исключением обсуждавшегося слагаемого в р/г, как объемные, так и поверхностные электромагнитные источники энтропии считаются отсутствующими. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...