Поток излучения полный полный

Поток излучения полный 248 [c.551]

Средние интегральные коэффициенты поглощения. В инженерной практике при решении широкого круга задач уравнение переноса энергии излучения обычно записывается в интегральном виде, т. е. для плотности потока излучения в полном спектре. В этом случае вместо спектрального коэффициента поглощения используется интегральный коэффициент поглощения а. [c.14]

Спектральная структура потоков излучения. Наиболее полное представление об условиях теплообмена излучением дает распределение по тепловоспринимающим поверхностям нагрева основных видов потоков излучения падающего ( ). эффективного эф (К) и результирующего рез (X). На рис. 6-2 показаны спектральные распределения плотности этих потоков в различных зонах по высоте бокового экрана топки. Из рисунка видно, что наибольшей селективностью обладает поток результирующего излучения. Как в камере горения, так и в камере охлаждения величина рез (Я) имеет три четко выраженных максимума при длинах волн 1,75, 2,75 и 4,25 мкм, совпадающих с полосами поглощения топочных газов. Эти же максимумы являются характерными и для потока падающего излучения W в камере охлаждения. Исчезновение пика при X = 4,25 мкм и усиление его при X — 1,75 мкм при пере-ходе от камеры охлаждения к камере горения обусловлено более высокими температурой и степенью черноты пламени при длине волны излучения 1,75 мкм для камеры горения. [c.221]

В тех случаях, когда излучение распространяется в виде сферической волны от точечного источника, для характеристики про-странственно-угловой плотности потока излучения вводят энергетическую силу света, или силу излучения. Силой излучения /(0, ф) в некотором направлении, задаваемом углами 0 и ф сферической системы координат, называется отношение потока излучения d0 в элементарный телесный угол di2, содержащий данное направление, к этому углу /(0, ф)=dФ/di2. Размерность силы излучения совпадает с размерностью потока, но в наименовании ее единицы (Вт/ср) указывается единица телесного угла — стерадиан. Полный поток Излучения (т. е. поток через замкнутую поверхность, окружающую [c.67]

Суммарная энергия, излучаемая с поверхности тела во всем интервале длин волп спектра в единицу времени, называется интегральным или полным потоком излучения, Вт [c.216]

Необходимо отметить, что доля энергии лазерного излучения, поглощенная в зоне прогрева, должна быть такой, чтобы можно было считать эту зону прозрачной для лазерного излучения. В описанном выше численном расчете поглощение в зоне прогрева составляет около 5% от полного потока излучения. [c.116]

Средний угловой коэффициент излучения — это отношение потока излучения от поверхности одного тела на поверхность другого тела к полному потоку полусферического излучения поверхности первого тела. [c.192]

Пусть Q — полный поток излучения излучающей плоскости 1 (рис. 4.18), Ql2 — та часть потока <5ь которая попадает на ряд параллельных труб 2. Тогда средний угловой коэффициент излучения в системе излучатель — трубы будет равен [c.192]

Таким образом, система зеркал реализует обратную связь, вызывая поток излучения на нужной частоте в заданном направлении, т. е. усиливает долю вынужденных переходов. После нескольких проходов (число проходов, необходимых для полного снятия возбуждения во всех ионах активатора зависит от природы активного материала) почти все возбужденные ионы излучают кванты света в заданном направлении. Отметим, что одно из зеркал при каждом проходе пропускает порядка 5% падающего на него излучения, т. е. через очень короткий срок вся запасенная в системе энергия будет лавинообразно излучена в заданном направлении (рис, 32, г, д). Излучаемая системой мощность [c.62]

Пленочная конденсация 124 Пленочный режим кипения 122 Плотность потока излучения 126 Политропный процесс 24 Полный КПД реактивного двигателя 279 [c.423]

Метод эффективных потоков излучения и метод сальдо основываются на исследовании лучистого теплообмена с помощью величин, характеризующих конечные эффекты теплообмена между телами данной излучающей системы, поэтому оба метода относятся к методам полных потоков. [c.378]

Интегральный метод является методом, синтезирующим представления методов многократных отражений и полных потоков излучения. В основу его кладутся интегральные уравнения, которые составляются применительно к отдельным видам излучения Интегральные уравнения. описывают процессы переноса излучением с произвольным распределением оптических свойств излучающей системы тел и промежуточной среды, непрерывно зависящих от координат точки. Они имеют общий и строгий характер, дают возможность составить полное представление [c.378]

Для определения результирующих потоков излучения необходимо располагать данными по коэффициентам излучения. Коэффициент излучения является сложной функцией, зависящей от природы излучающего тела, его температуры, состояния поверхности, а для металлов — от степени окисления этой поверхности. Для чистых металлов с полированными поверхностями коэффициент излучения имеет низкие значения. Так, при температуре 100 °С коэффициент излучения по отношению к его величине для абсолютно черного тела не превышает 0,1. Металлы характеризуются высокой отражательной способностью, так как из-за большой электропроводности луч проникает лишь на небольшую глубину. Для чистых металлов коэффициент излучения может быть найден теоретическим путем. Относительный коэффициент (степень черноты) полного нормального излучения для них связан с удельным электрическим сопротивлением рэ зависимостью [c.385]

Средняя взаимная поверхность излучения первого тела относительно второго тела представляет собой долю поверхности первого тела, полное излучение которой эквивалентно потоку излучения, испускаемого первым телом на второе. [c.395]

Из уравнения (5-8) следует, что плотность потока излучения в направлении нормали в я раз меньше полной плотности потока излучения тела. После подстановки значения из уравнения (5-8) в уравнение (5-7) последнее принимает вид [c.171]

На основе уравнения (и) можно вычислить также полное излучение с единичной поверхности газового слоя Е. Для этого нужно знать зависимость коэффициента поглощения от частоты v в полосах поглощения — излучения для данного газа при заданных температуре и давлении. Вычисление сводится к интегрированию обеих частей уравнения (и) по всему спектру, практически — по полосам поглощения, так как вне их излучение отсутствует. В итоге плотность потока излучения с поверхности газового слоя можно [c.188]

Исследования показали, что средний глаз по-разному реагирует на разные участки спектра. Чувствительность глаза растет, начиная от самых коротких волн (порядка 400 нм), достигает максимума при длине волны около 555 нм и затем снова убывает. Эту зависимость характеризуют световой эффективностью (световой отдачей) или, как раньше называли, видностью. При этом под абсолютной световой эффективностью (или, просто, световой эффективностью) понимают отношение светового потока (т.е. оцениваемой нашим глазом мощности) к полному потоку излучения (т.е. к полной мощности лучистой энергии) [c.299]

Вектор полного потока излучения находится интегрированием (1-86) по всему спектру частот [c.50]

Расхождение вектора полного потока излучения соответственно равно [c.51]

Умножая спектральный и полный тензоры напряжений излучения, компоненты которых определяются согласно (1-91) и (1-93), на величину скорости электромагнитных волн в вакууме с, получаем выражение для спектрального и полного тензоров потока излучения (или просто тензоров излучения) и П, имеющих компоненты [c.52]

Проанализируем некоторые свойства термодинамически равновесного излучения в вакууме. В соответствии с (2-2) и определением вектора полного потока излучения (1-87) спектральная интенсивность равновесно, го излучения в вакууме /д должна удовлетворять уравнению [c.61]

Подставляя величину U согласно (5-70) в (5-44), получаем выражение для вектора полного потока излучения в приближении радиационной теплопроводности вида [c.164]

Выражение (6-15) для вектора полного потока излучения в силу стационарности процесса i(5qp/5T=0) и одномерности задачи записывается [c.176]

Коэффициент преобразования, или чувствительность, 5 — коэфф., связывающий поток излучения Ф, падающий на П. и., с величиной сигнала V, возникающего на выходе П. и. V = Ф. Если Ф — полный поток излучения, то 5 наз. интегральным коэфф. преобразования, или просто чувствительностью если же Ф ( ) — поток монохроматич. излучения длиной волпы X, то 1 (Я,) паз. спектральным коэфф. преобразования, или спектральной чувствительностью. Величины S и S (к) определяются природой вещества приемного элемента П. и., характером взаимодействия излучения с веществом и конструкцией П. и. При практич. применении П. и. большое значение имеет сохранение линейной связи V = SФ в широком диапазоне мощностей Ф, т. е. независимость 5 от Ф. Однако у многих видов П. и. эта линейная связь соблюдается лишь в ограниченном дианазоне Ф, а для нек-рых видов П. и., напр, фотоэмульсии, характер связи между Ф я V более сложный. В большинстве практически используемых П. и., в т. ч. и тепловых, на выходе П. и., в конечном счете, возникает электрич. сигнал и поэтому величину б" выражают в в/вт или мка/лм. Поскольку 1 зависит от спектрального состава излучения источника, то для сравнения различных П. и. необходимо применять стандартные источники света. Так, для П. и. инфракрасной области спектра применяют искусств, абсолютно черное тело с темп-рой 100 или 300° С, а для П. и. видимой области спектра — вольфрамовую лампу накаливания с цветовой температурой 2854° К (стандартный источник типа А). [c.198]

Однако закон Бугера Бера, определяющий перенос лучистой энергии, приложим лишь к таким поглоп ающим средам, в которых переизлучение незначительно, а распределение температуры но объему газа равномерно. Тогда очевидна неправомерность использования такого метода применительно к потокам газовзвеси (кроме слабо запыле шых), к флюидным потокам, а также к падающему, псевдоожиженному и плотному слою, где невозможно игнорировать переизлучение, рассеивание и неравномерность поля температур частиц. Можно полагать, что использование методики, основанной на выражениях (8-24), (8-26), приводит в подобных случаях к завышению ал, так как, помимо игнорирования нереизлучения и рассеивания энергии, молчаливо предполагается, что все частицы одинаково (или примерно так же, ка в котельных газах, характерных весьма незначительной запыленностью) видят стенки канала, обладая одинаковой по сечению трубы температурой. Характерно, что доказательство неправильности таких позиций содержится в самой работе [Л. 230]. Здесь при проверке показаний термопар выявлено, что для незапыленного воздуха различие, вызванное излучением стенок в показаниях термопар диаметром 0,1 0,3 и 0,5 мм, составляло 100— 150° С, а в потоке газовзвеси — всего лишь +5° С. Таким образом, имела место практически полная тепловая экранировка спая термопар частицами. [c.268]

Эта температура соответствует энергии порядка 10 эВ, достаточной для полной ионизации атомов с малым атомным номером. Но если атомы водорода и гелия ионизованы, то общее число частиц N надо увеличить, прибавив к нему число свободных электронов, и, как следует из уравнения (117), средняя температура окажется в 2—3 раза ниже значения, полученного в (118). Имеются данные, что Солнце не изотермично во всем его объеме, т. е. не находится при постоянной температуре. Тем не менее результат нашей оценки близок к тому, что получается при более обоснованных расчетах средней температуры ядра Солнца. Температура на его поверхности намного ниже, как показывает подсчет по потоку излучения, испускаемо.му Солнцем, эта температура составляет около 6-10 К. Наш результат (118) для средней температуры Солнца более чем в 10 раз превышает визуально оцениваемую температуру его поверхности. [c.303]

Одномерное аэротермохимическое явление имеет место, если векторы среднемассовой скорости, массовых сил и полного потока излучения направлены вдоль одной из трех взаимноортогональных координатный осей, а все термодинамические параметры потока остаются постоянными на поверхностях, ортогональных этой оси. [c.219]

Конвективная составляющая плотности теплового потока выражается разностью полной плотности теплового потока и плотности теплоЪого потока излучения [c.148]

Напомним, что угловой коэффициент равен OTiioLiieiinro лучистого потока Pji, падающего на i-ю поверхность с /-и, к полному потоку, излученному с /-Й поверхности по всем направлениям. Он зависит только от геометрии системы. Переизлучение после отражений при определении ф не учитывается. Если /-я поверхность вогнутая, то следует учитывать и коэффициент самооблученности fPii (слагаемое при / = i). [c.178]

Определение плотностей потоков, а затем полных потоков других видов излучения производится по падг ИЗ зависимостей классификации излучения ( 16-2) [c.400]

Источник излучения характеризуется энергетической светимостью (излучательностью) Л3, т.е. полным потоком излучения с единицы поверхности источника. Применяются также названия излучательная или лучеиспускательная способность источника . [c.285]

Разложив далее тензор излучения 11 на две составляющие (первая из них является скаляром и линейно связана с плотностью энергии излучения, а вторая дает распределение интенсивности излучения по различным направлениям), автор проанализировал их величины. В результате оказалось, что для звездных фотосфер с большой оптической плотностью второй составляющей тензора можно пренебречь по сравнению с первой, а состояние среды и излучения в фотосфере можно считать близким к термодинамическому равновесию. Оба эти фактора позволили С. Росселанду представить вектор полного радиационного потока, исходя из (5-1), в виде диффузионной формулы [c.143]

Уравнения диффузионного приближения для полного (интегрального) излучения выводятся из (3-18), как и в случае спектрального излучения. Аналогичное векторное интегрирование уравнения оереноса по всем направлениям в пределах сферического телесного угла 4я и одновременное интегрирование всех членов этого уравнения но всему спектру частот от v = 0 до оо приводит к уравнению для вектора полного потока излучения [c.155]

Таким образом, приходим к системе уравнений тензорного приблил<ения (6-15), (6-20), (6-21) для полного излучения с граничными условиями (6-25) или (6-26). Эта система аналогична системе уравнений для спектрального излучения. Она также оказывается незамкнутой, поскольку состоит из шести скалярных уравнениц и содержит 11 неизвестных переменных величин [три составляющих вектора полного потока излучения q ,,i 174 [c.174]

Вследствие выбранной ориентации оси х направление внешней нормали п на первой граничной поверхности слоя совпадает с отрицательным направлением оси х, а на второй граничной поверхности — с ее положительным направлением. Кроме того, вектор полного потока излучения вследствие одномерности задачи направлен вдоль оси X. В этом случае уравнения граничных условий на обеих поверхностях слоя на ооноиании (6-26) будут иметь вид [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...