Волна степень поляризации

Формула Рэлея перестает быть справедливой, если размеры рассеивающих частиц превосходят одну двадцатую часть длины световой волны. В этом случае наблюдаются следующие отступления от рэлеевского рассеяния а) интенсивность рассеянного света становится обратно пропорциональной не а б) рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации определяется размерами и формой рассеивающих частиц в) индикатриса рассеяния несимметрична по отношению к направлению первичного пучка света и перпендикулярна ему. [c.314]

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

Если угол падения отличается от угла Брюстера, то вдоль ОВ может распространяться волна, содержащая наряду с компонентой р и компоненту а, доля которой будет тем больше, чем больше угол между направлением а и направлением отраженной волны. Таким образом, отраженный свет будет частично поляризован, и степень поляризации возрастает по мере приближения к углу Брюстера. [c.482]

Зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны для таких более крупных частиц становится меНее заметной, т. е. рассеянный свет оказывается менее голубоватым, чем в случае мелких частиц. Рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации зависит от размеров и формы частиц. Распределение интенсивности рассеянного света по углам приобретает также более сложный характер диаграмма [c.581]

Наблюдение и измерение степени поляризации отраженного света удобно производить на приборе, схема которого изображена на рис. 16.12. В качестве отражающих зеркал лучше всего использовать черные стекла, так как преломленная волна в них полностью поглощается и нет отражения от второй поверхности стекла. Можно применять также какой-либо полированный диэлектрик, например мрамор. Использование металлических покрытий искажает результат, так как отражение света от металла происходит иначе (см. 16.6). [c.20]

Относительная степень поляризации представляет собой отношение разности интенсивностей пучков лучей с длиной волны Л, поляризованных ортогонально, к их сумме. Величина Pi— безразмерная. [c.769]

Поляризаторы. Поляризующее действие голограмм основано на разных значениях ц трёхмерных голограмм для ТЕ- и ТМ.волп (см. Поляризация волн.. Волновод). В обычных условиях Цте > < тМ- Случай 1г/И = 0 реализуется, когда угол между освещающим и дифрагированным пучками достигает 90°, что выполняется лишь для сред с п<]/ 2. При я>у 2 предельная степень поляризации [c.505]

Для поляризации инфракрасных лучей приходится прибегать к различным приемам, из которых классическим является использование очень тонких пленок из селена [Л. 27, 28]. Из этих пленок, толщиной всего в несколько микронов, нужно сложить многослойную стопку, расположив ее под углом падения приблизительно в 65°. Этим достигается хорошая поляризация пропущенных излучений с длиной волны приблизительно до 7 мкм. Такой поляризатор можно смонтировать на спектрометре, не меняя оптической системы. Тонкие селеновые пленки получают, осаждая селен на пленке коллодия, который затем растворяют. Стопка из шести пленок обладает степенью поляризации до 98% для излучений с длиной волн между 2 и 14 мкм. Отрицательными сторонами поляризатора из селена являются, во-первых, недостаточная пропорциональность поляризованного света и, во-вторых, неудобные габариты. [c.21]

При описании поля излучения с учетом поляризации введенных выше двух составляющих интенсивности / и h становится недостаточно. Чандрасекар [8] сформулировал уравнения переноса поляризованного излучения в общем виде, представив интенсивность излучения как четырехкомпонентный вектор с помощью четырех параметров Стокса. Другими словами, четыре величины /, Q, U, V, называемые параметрами Стокса, кш //, /г, V, V, известные под названием модифицированных параметров Стокса, дают полное описание поляризационных свойств пучка электромагнитных плоских волн. Обычно представляют интерес следующие параметры средняя по времени интенсивность, плоскость поляризации, эллиптичность и степень поляризации. Интенсивность поляризованного излучения в общем случае является четырехкомпонентным вектором [c.17]

Однако имеется одно важное обстоятельство, позволяющее до известной степени обойти эту трудность. Дело в том, что при Q< oi, сог поперечный размер а области, занимаемой волной нелинейной поляризации на частоте Q , имеет порядок A 2n /Q, а Л. Поэтому область, занятая волной нелинейной поляризации, и область, где формируется электромагнитное поле на разностной частоте, в значительной мере пространственно разнесены. [c.130]

Зная энергию падающей волны, измеряя распределение энергии за объектом, измеряя возникающие разности фаз, определяя направление и степень поляризации, зная законы отражения и преломления электромагнитных волн, можно извлечь всю возможную информацию об интересующем нас объекте о толщине пластин, показателе преломления пластин, угле наклона пластин по отношению друг к другу. [c.17]

Скорости фотоэлектронов, образовавшихся в фотоэлектрических приемниках, пропорциональны квадрату амплитуды волны. Таким образом, флуктуации амплитуд взаимодействующих волн вызывают избыточный шум (сверх дробового шума) в выходном фототоке приемника [23—25]. Газовый лазер является прекрасным источником для фотоэлектрических исследований явления взаимодействия волн. В качестве примера можно указать три применения этого метода определение степени поляризации [26], обнаружение интерференционных эффектов с некогерентными световыми источниками [27] и измерение узких спектральных линий [28, 29]. [c.466]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

Рис. 1.25. Зависимость степени поляризации света, прошедшего через монохроматор нормального падения от длины волны.

Дифракция света происходит на частицах, размеры которых одного порядка с длиной волны падающего на них света. Угловое распределение интенсивности и степень поляризации рассеянного света являются функциями размера частицы, показателя прелом-.гения частицы (из нрозрачного вещества) и длины волны падающего света [3941. Для измерения углового распреде.ления и поляризации рассеянного света существует специальное оборудование [293]. Сущность дифракционного метода описана в гл. 5. [c.28]

Управление параметрами лазерного излучения представляет собой процесс, обеспечивающий изменение одного или нескольких параметров, характеризующих луч. К ним относятся мощность излучения для лазеров, работающих в непрерывном режиме, энергия излучения и длительность импульса, определяющие мощность излучения лазеров в импульсном режиме, плотность лучистого потока, угловая расходимость и распределение интенсивности по поперечному сечению пучка, частота или длина волны излучения, поляризация. В ряде случаев необходимо учитывать модо-вый состав излучения и степень когерентности. [c.69]

Ср. отражательная способность всей лунной поверхности 12,44%, материковых областей 13,45%, морских областей 7,30%. Поверхностный слой Л. по своим оптнч. свойствам в большой степени однороден. Отражённый Л. поток излучения частично поляризован. Максимум поляризации лунного света наступает при фазовых углах 100—110° и достигает степени поляризации для всего освещённого диска примерно 6—8%. Максимум отражённого излучения Л. приходится на длину волны примерно 0,6 мкм, т. е, по сравнению с солнечным светом имеет несколько красноватый оттенок. Степень покраснения варьирует в зависимости от типа поверхности. Максимум собственного излучения Л. приходится на область 7 мкм. Темн-ра поверхности в подсолнечной точке достигает 400 К. К концу лунной почи новерхность остывает до 100 К. [c.614]

Для неск. сотен звёзд изучена зависимость степени поляризации от длины волны к. В большинстве случаев зависимость Р Х) достаточно хорошо описывается змпи-рич. ф-лой К. Серковского (К. Serkowski) [c.82]

Если решение этого ур-ния ищут в виде ряда по степеням Е, то поляризация среды тоже записывается в виде ряда, а коэф. этого ряда являются Н. в. Из решения этого ур-ния следует, что гармонич. эл.-магн. волна индуцирует поляризацию в системе ангармонич. [c.310]

Если в непоглощающей среде тензор — величина комплексная, что указывает на сдвиг по фазе между напряжённостью и индукцией, то такая среда оптически активная (см. Гиротропия). Если при этом веществ, часть тензора изотропна, т. е. Нее = еб г, то в ней волны круговых поляризаций распространяются не преобразуясь, а плоскость поляризации линейно по-ляризов. волн поворачивается безотносительно к направлению их распространения. Оптич. активность связана с локальным кручением структуры вещества, к-рое характеризуется псевдовектором. В намагниченной среде этот псевдовектор задаётся локальным магн. полем. В немагн. средах оптич. активность есть проявление пространств, дисперсии, причём направление псевдовектора зависит от направления распространения света, а кручение определяет псевдотензор, значение к-рого зависит от степени локальной зеркальной диссимметрии среды (молекул). [c.428]

Фотоэлектряч, П. для измерения степени поляризации состоит из вращающейся полуволновой фазовой пластинки Пли пластинки в четверть длины волны (для определения степени линейной или циркулярной поляризации соответственно), анализатора и фотоприёмника. Отношение амплитуд переменной и постоянной составляющих фоТотока непосредственно даёт величину р. [c.76]

Обычно Р. и. поляризовано. В общем случае степень поляризации и её характер определяются поляризацией возбуждающего излучения, направлением паодюдения по отношению к направлению распространения возбуждающей волны, давлением и составом излучающего газа, ориентацией и величиной внеш, электрич. и магн. полей. Особенно сильно на поляризацию влияет магв. поле (см. Зеемана эффект). [c.313]

В действительности степень поляризации отраженного пучка всегда меньше единицы из-за того, что падающая волна, строго говоря, никогда не будет находиться в точном резонансе со структурой. Это может быть связано, например, с ошибкой в периоде МИС или с конечной угловой шириной падающего хучка. [c.112]

С другой стороны, путь части световой волны, проходящей через наклонную пластинку, больше, и, следовательно, между волнами, проходящими через нормально ориентированную и наклонную пластинки, возникнет разность фаз. Следовательно, такой объект осуществляет и фазовую модуляцию световой волны. И, наконец, поместив за объектом анализатор, можно, ориентируя его, установить, что свет, проходящий через наклонную пластинку, линейпо-поляризован в соответствующей плоскости. Если угол падения света на наклонную пластинку не равен углу Брюстера, то с помощью анализатора можно установить степень поляризации проходящей волны. [c.17]

Установлено, что люминесценция рентгенизованных монокристаллов фторидов оказывается частично поляризованной при возбуждении линейно поляризованным светом. Степень поляризации резко зависит от длины волны возбуждающего света и относительного расположения кристаллографических осей кристалла и электрического вектора возбуждающего света. Из этих опытов следует, что в отношении поглощения и излучения сложные электронные центры окраски в исследованных кристаллах необходимо рассматривать как анизотропные образования. [c.70]

Поляроид — поляризационный светофильтр — представляет собой очень тонкую поляризующую свет пленку, вклеенную между пластинками из стекла или прозрачной бесцветной пластмассы. Поляризация с помощью дихроизма в некотором участке спектра достигает 100%. Для изготовления поляроидов применяются преимущественно поли-иодиды сульфата хинина или поливинилового спирта [14, 112]. Герапати-товые поляроиды изготовляются из полииодида сульфата хинина, чаще всего в виде суспензии ультрамикроскопических иглообразных кристалликов в иитро- или ацетилцеллюлозной пленке. Поливиниловые поляроиды получаются обработкой пленок из поливинилового спирта, подвергнутых растяжению в одном направлении. Степень поляризации зависит от длины волны (табл. 25). [c.88]

Степень поляризации световой волны. Независимые световые волны между собой не интерферируют и, следовательно, средние значения произведелий проекций различных волн равны нулю. Это приводит к заключению, что матрица когерентности результирзтощей волны равна сумме Матриц когерентности слагаемых волн. Для доказательства рассмотрим суперпозицию независимых волн. Проекции напряженностей электрического поля результирующей волны даются равенствами [c.197]

Степенью поляризации Р волны называется отношение интенсивности поляризованнрй части к полной интенсивности [c.198]

Ввиду того что Ixy = lyx, рсшение уравнения (30.77) дает два взаимно ортогональных направления, для которых интенсивности Ixx и ly y одинаковы, а степень когерентности достигает максимального значения, равного значению степени поляризации Р волны. [c.200]

Смотреть страницы где упоминается термин Волна степень поляризации : [c.89] [c.43] [c.583] [c.103] [c.426] [c.56] [c.57] [c.57] [c.60] [c.65] [c.67] [c.71] [c.276] [c.484] [c.312] [c.190] [c.33] [c.181] [c.182] [c.184] [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...