Матрица когерентности

Шпур Sp М матрицы когерентности, равный сумме диагональных членов, определяет полную интенсивность излучения в рассматриваемой точке поля [c.42]

Когерентная связь особенно устойчива при малой упругой деформации. Скорость роста частиц зависит от поверхностной энергии и коэффициента диффузии на границах фаз. В никелевых сплавах упрочняющая фаза Ы1з(А1, Ti) или у изоморфна матрице, когерентно с ней связана, а периоды их решеток различаются всего на Избыточная энергия на границе не велика и структура отличается большой стабильностью. В более простом никелевом сплаве (нимоник) упрочняющая фаза у также связана когерентно с матрицей, но во втором случае разница в параметрах решетки обеих фаз больше и структура сплава менее стабильна. [c.393]

Рассмотрим образование небольшой области новой фазы (Р) внутри материнской фазы (а) и предположим пока, что эти две фазы имеют одинаковый состав. Когда обе фазы твердые, образование 3-области может приводить к возникновению в системе внутренних напряжений результирующая упругая энергия равна ггА .где п — число атомов в зародыше. Эта энергия будет гораздо больше в случае зародыша, который связан с матрицей когерентно, чем в случае некогерентного зародыша она будет зависеть также от формы Р-области. Площадь поверхности зародыша может быть записана в виде где tj — геометрический фактор, зависящий [c.237]

Что такое матрица когерентности квазимонохроматической волны [c.193]

Таким образом, у неполяризованного света степень когерентности взаимно перпендикулярных проекций напряженности электрического поля равна нулю, а матрица когерентности имеет вид [c.195]

Линейно поляризованный свет определяется условием i =тп (т = 0, 1, 2,. .. ). Матрица когерентности (30.36) принимает вид [c.196]

Рассмотрим теперь вопрос об описании состояния поляризации отдельной волны. Вообще говоря, направление электрического вектора может флуктуировать со временем сложным детерминированным или случайным образом. Здесь подходит способ описания, основанный на так называемой матрице когерентности, введенной Винером [4.8] и Вольфом [4.7]. [c.130]

Такая матрица Л называется матрицей когерентности волны. Элементы главной диагонали матрицы Л — это, очевидно, средние интенсивности X- н У-компонент поляризации. Недиагональные же элементы — это взаимные корреляции двух компонент поляризации. [c.130]

Некоторые фундаментальные свойства матрицы когерентности можно установить чисто математически. Во-первых, из [c.130]

Когда оптическая волна проходит через поляризационное устройство, ее матрица когерентности, вообще говоря, изменяется. Пусть Л — матрица когерентности на выходе устройства, а Л — матрица когерентности на входе. Как Л и соотносятся друг с другом Ответ легко найти в случае узкополосного света, подставив выражение (4.3.2), описывающее преобразование волновых компонент, в определение (4.3.11) матрицы когерентности. Получим [c.131]

Конкретные формы матрицы когерентности, отвечающие различным условиям поляризации, могут быть легко выведены из определения их элементов. Вот некоторые очевидные примеры [c.131]

Нетрудно показать (задача 4.3), что если свет, характеризующийся матрицей когерентности (4.3.28), проходит через некоторое устройство, описываемое унитарной поляризационной матрицей (например, матрицей поворота координат или фазовой пластинки), то матрица когерентности сохраняет форму (4.3.28). Следовательно, если матрица когерентности имеет такую форму, то никаким устройством, описываемым унитарной поляризационной матрицей, невозможно ввести корреляцию между X- и У-компонентами поля. [c.133]

В заключение укажем еще, что элементы матрицы когерентности являются измеряемыми величинами. Ясно, что элементы Лхх и Луу, т. е. средние интенсивности X- и У-компонент поляризации, могут быть прямо измерены при помощи анализатора поляризации, ориентированного в направлении осей X п У. Чтобы измерить комплексный элемент Лху, потребуется два измерения. Если анализатор поляризации установлен под углом 45° к оси X, то интенсивность проходящего света равна (задача 4.4) [c.133]

В чем существенные различия между матрицами когерентности для света, который мы логически назвали бы полностью поляризованным (например, линейно или по кругу), и для света, который мы логически назвали бы неполяризованным (например, естественного света) Эти различия не только в наличии или отсутствии недиагональных элементов, ибо такие элементы равны нулю как в формуле (4.3.19), так и в формуле (4.3.28), хотя первая из них соответствует полностью поляризованному свету, а вторая — неполяризованному. [c.134]

При воздействии умеренных температур — менее 1075 К в течение 4000 ч сплав ЭИ867 упрочняется, и характеристики сопротивления усталости повышаются па 15—20 % за счет довыделеиия у -фазы и незначительного подрастания ее первичных частиц. Высокое сопротивление деформации при циклическом нагрунгении при умеренных температурах обусловлено однородным распределением в матрице когерентных частиц у -фазы в виде плотной объемной сетки, аффективно тормозящих дислокации. При температуре 1075 К, составляющей примерно 0,6 Тпл, пределы выносливости стабильны и сохраняют г, ) Сокий уровень. Стадия, соответствующая диапазону высоких температур, отличается разупрочнением и снижением ограниченных пределов выносливости на 20—25 % в связи с коагуляцией частиц, изменением их морфологии и частичны.м растворением. [c.378]

Кроме ДН по амплитуде и. мощности часто используют поляризационные и фазовые ДН. Поляриаад. ДН е 0, ф) — это зависимость поляризации поля (ориентации вектора JS) от направления в дальней зоне (векторы И п И в дальней зоне лежат в плоскости, нормальной к направлению распространения). Различают линейную и эллиптич, (в частности, круговую) поляризацию (см. Поляризация волн). Если нлоскость, проходящая через е ж п (направление распространения), с течением времени не меняет своей ориентации, то поляризация поля линейная, если конец вектора е описывает в плоскости, перпендикулярной и, эллипс или окружность (по часовой стрелке относительно п — правое вращение, против — левое), то поляризация эллиптическая или круговая. В общем виде поляризац. свойства полей излучении А. удобно описывать такими энер-гетич. параметрами, как матрица когерентности или Стокса параметры. Последние имеют размерность плотности потока энергии и могут быть непосредственно измерены, что позволяет экспериментально исследовать поляризац. ДН. [c.96]

Д. м. м, не применяется для неоднородных волн и для световых пучков больших апертур. Д. м. м. непригодеп также для цекогерентного света, но формализм его можно использовать для построения матрицы когерентности [4]. Для описания состояния поляризации неко-герептного света используются методы Стокса параметр ров и Мюллера матриц. [c.604]

МАТРИЦА КОГЕРЕНТНОСТИ — (2 X 2)-матрица, характеризующая полнризац, структуру эл.-магн. поля, элементами к-рой являются корреляц. ф-ции [c.69]

Компоненты вектора Стокса связаны линейно с матрицей когерентности, компоненты к-рой и явной форме описывают корреляц. свойства компонент волны [c.67]

Матрица когерентности в сочетании с матрицами Джонса служит для описания преобразования частично паляриаованного света, распространяющегося через линейную недеполяризугощую среду. Для описания распространения света через деполяризующие среды используются матрицы Мюллера. [c.67]

Причины 475 °-ной хрупкости в настоящее время еще недостаточно изучены. К наиболее популярным версиям о природе этого явления относятся гипотезы об упорядочении твердого раствора в характерном интервале температур и о расслоении железохромистых твердых растворов. Методом рентгенофазового анализа показано, что в стали с 27 % Сг после выдержки при 482 С образуются комплексы, богатые Сг. Они имеют химическое сродство с матрицей (когерентно связаны с ней), ОЦК решетку с параметром а = 2,878 А, что соответствует сплаву, содержащему 70 % Сг и 30 % Fe. Формирование богатых Сг комплексов не соответствует состоянию предвыделения а - фазы в сплаве, так как она образуется при более высоких температурах вследствие дендритной ликвации при затвердевании. [c.21]

Геометрически плотно упакованные (г.п.у.) фазы имеют формулу А3В, где А — атом меньшего размера фаза образует в аустенитной г.ц.к. матрице когерентные выделения, обладающие упорядоченной кристаллической структурой. В никелевых суперсплавах основной упрочняющий агент— зг -фаза, Nij A Ti). В современных высоколегированных никелевых сплавах выделения этой упорядоченной фазы могут содержать и другие элементы. Ni может замещаться Со, Fe и в малой степени Сг. Ti и А1 замещаются Сг и тугоплавкими элементами. У никелевых сплавов, применяемых в настоящее время и содержащих наибольшую объемную долю зг -фазы, температура сольвус для зг -фазы может достигать 1204°С. Анализ свойств и поведения этой важнейшей фазы более плотно и подробно изложен в гл.4. [c.191]

Конечная стабильная фаза в сплаве А1 — Си ( uAlj или 0) имеет тетрагональ 1ую решетку, с матрицей когерентно не связана и ее появление соответствует разупрочнению сплава при старении. Как указывалось ранее, в зависимости от условий старения и степени пересыщения 0 фаза может либо образоваться из 0, либо выделяться непосредственно из матрицы. [c.226]

Рассмотрим подробнее структуру межфазной границы на атомном уровне. Известно, что в твердых растворах всегда имеются области ближнего порядка, которые можно отождествить с концентрационными флуктуациями. В результате таких флуктуаций в локальных областях твердого раствора возникают кластеры — области с расположением атомов, отличающихся от матричного. Так как кристаллические решетки кластера и матрицы изоморс ны, то четкой границы между ними фактически не существует. Здесь имеет место полностью когерентное сопряжение кристаллических решеток матрицы и кластера. Кластер отделен от матрицы когерентной межфаз-ной границей — поверхностью, на которой расположение атомов и расстояния между ними близки для обеих кристаллических структур. Состав кластера и матрицы различен, поэтому в случае различия в атомных радиусах компонент вокруг кластера возникают упругие (когерентные) искажения (рис. 10.3, а). [c.202]

Матрица когерентности квазимонохроматической плоской волны. Вычислим интенсивность световых колебаний в направлении, составляющем угол 0 с положительньш направлением ОСИ X. Проекция напряженности электрического-поля на указанное направление представляете формулой [c.194]

Полностью поляризованный свет. Прежде всего рассмотрим монохроматические волны. Они описываются формулами (30.22) и (30.23) с независимыми от времени Еох, Еоу, цы, Фу В этом случае средаие равны мгновенным значениям величин и матрица когерентности имеет вид [c.195]

Если же вектор напряженности электрического поля волны колеблется в направлении биссектрис-углов между осями координат, т. е. под углами я/4 и Зя/4 к оси X, то Еох = Еоу, т = 0 и Еох = Еоу, т = 1, а матрицы когерентноста имеют вид [c.196]

У поляризованного по кругу света Еох = Еоу, 1 = тп12 (т = , 3,...) и, следовательно, матрица когерентности записывается так [c.196]

Степень поляризации световой волны. Независимые световые волны между собой не интерферируют и, следовательно, средние значения произведелий проекций различных волн равны нулю. Это приводит к заключению, что матрица когерентности результирзтощей волны равна сумме Матриц когерентности слагаемых волн. Для доказательства рассмотрим суперпозицию независимых волн. Проекции напряженностей электрического поля результирующей волны даются равенствами [c.197]

Параметр, которым определяется степень статистической зависимости между двумя компонентами поляризации, идеально подощел бы для нащей цели. Но, вообще говоря, такой параметр требует, чтобы было известно совместное распределение компонент их 1) и щ 1). Для простоты пользуются менее общей характеристикой поляризации, требующей измерения только корреляционных параметров Лхх, Луу и Лху матрицы когерентности. Такого определения степени поляризации полностью достаточно для большинства приложений, особенно если мы имеем дело с тепловым излучением. Однако нетрудно найти пример световой волны, которая имеет такую же матрицу когерентности, как и естественный свет, при полностью детерминированном и предсказуемом поведении направления своей поляризации (задача 4.6). Учитывая возможность таких затруднений, мы рассмотрим определение степени поляризации основанное на свойствах матрицы когерентности. [c.134]

Можно сделать следующие замечания физического характера. В случае света, поляризованного под углом 45° к оси X, матрица когерентности диагонализуется путем простого поворота координат, приводящего, например, от формулы (4.3.21) к формуле (4.3.19). Аналогично в случае света, поляризованного по кругу, четвертьволновая пластинка, дополненная поворотом системы координат на 45 , приводит к свету, линейно-поляризованному вдоль оси X, и к диагональной матрице когерентности. В обоих случаях недиагональные элементы исключаются путем преобразования (без потерь энергии поляризации). Поэтому основная разница между поляризованным и неполяризованным светом, вероятно, — в той форме, которую матрица когерентности приобретает после диагонализации. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...