Направление фазового сдвига

Направление фазового сдвига [c.152]

Направление фазового сдвига 153 [c.153]

Одним из наиболее интересных свойств динамической голограммы является направленная перекачка энергии между взаимодействующими в объеме голографической решетки световыми волнами вплоть до сложения двух падающих пучков в один выходящий. В частности можно наблюдать перекачку энергии в направлении от сильного пучка к слабому и тем самым усиление последнего. Этот эффект максимален, когда фазовый сдвиг между интер- [c.66]

На рис. 170 приведена векторная поляризационная схема, соответствующая условию полного подавления аддитивной составляющей сигнала при полуволновом фазовом сдвиге (б = я). Здесь оси X я у совпадают с направлениями векторов поляризации расщепленных пучков на выходе призмы-анализа-тора Eji, Еа= Es2. Легко видеть, что проекции векторов Е и Eg на [c.293]

Если падающий свет линейно поляризован вдоль медленной или быстрой оси пластинки, то в соответствии с (5.4.11) свет будет оставаться линейно поляризованным вдоль локальной медленной или быстрой оси. В этом смысле вектор поляризации отслеживает вращение локальной оси, при условии что вектор поляризации направлен вдоль одной из осей. Действие матрицы Джонса на любой вектор поляризации можно разделить на два этапа. Сначала матрица фазовой задержки действует на вектор Джонса падающей волны, причем для света, линейно поляризованного вдоль одной из главных осей, действие этой матрицы приводит только к фазовому сдвигу светового пучка, а состояние его поляризации сохраняется неизменным. Затем матрица R (ф) поворачивает вектор Джонса на угол ф. В случае линейно поляризованного света такой поворот приводит к тому, что вектор поляризации оказывается параллельным главной оси на выходной грани пластинки. Таким образом, если падающий пучок света поляризован вдоль направления нормальных мод во входной плоскости (г = 0), то вектор поляризации световой волны будет отслеживать вращение главных осей и оставаться параллельным локальной медленной (или быстрой) оси, при условии что коэффициент кручения мал. Это явление называется адиабатическим отслеживанием и имеет важные применения при создании световых затворов на жидких кристаллах. Ниже мы рассмотрим принцип работы таких световых затворов. [c.158]

Если пластинку нужно использовать в качестве фазового модулятора, то свет должен быть поляризован в направлении либо оси х, либо . При этом фазовый сдвиг, индуцированный приложенным напряжением, дается выражением [c.301]

В голографической интерферометрии, как и в классической, для устранения неоднозначности, связанной с невозможностью отличить положительный фазовый сдвиг от отрицательного, полезно применять интерферограммы ограниченных полос. В случае интерферограмм стационарных явлений этой неоднозначности можно избежать путем наклона плоскости волнового фронта на некоторый угол ь известном направлении между экспозициями дважды экспонируемой голограммы. В результате будет образовываться фон в виде прямых полос, которые можно использовать для определения того, насколько изменяется длина оптического пути в образце, Положительные и отрицательные отклонения величины А/ вызывают смещения полос в противоположных направлениях аб- [c.519]

В количественном отношении ослабление поля и фазовый сдвиг зависят от материала электрода, диаметра и толщины его стенки. В стенке электрода происходит поглощение части энергии электромагнитного поля, при этом она нагревается. Ослабление поля внутри электрода снижает скорость вращения ножки дуги, однако этот эффект можно легко устранить, увеличивая число витков катушки и силу тока (т.е. число ампервитков). Сложнее обстоит дело с фазовым сдвигом. Он приводит к тому, что в некоторые промежутки времени ножка дуги будет двигаться в сторону, противоположную основному направлению вращения, т.е. возникает тот же эффект, что и при применении постоянного магнитного поля. Сказанное поясняет рис. 6.2. на котором показаны синусоиды тока дуги и напряженности магнитного поля //. сдвинутые на фазовый угол (/ . а также кривая электромагнитной силы F iH, Видно, что эта сила меняет знак два раза за период, причем при достаточно большом р нулевые значения силы почти совпадают по времени с амплитудными значениями силы тока. что. естественно, усугубляет проблему стойкости электрода. [c.165]

С поляризационной точки зрения элементарный слой в поперечном сечении активного элемента представляет собой фазовую пластинку с переменными по сечению направлениями главных осей, характеризуемых углом 0 (для аморфных материалов главные оси фазовых пластинок совпадают с направлениями главных напряжений в данной точке) й фазовым сдвигом б, определяемым разностью нормальных напряжений в данной точке. [c.37]

Термически индуцированная деполяризация линейно поляризованного света. При прохождении линейно поляризованного света через активный элемент цилиндрической формы происходит частичная деполяризация, выражающаяся в появлении света с ортогональной поляризацией. Напомним, что с поляризационной точки зрения такой активный элемент представляет собой фазовую пластинку с переменными по сечению направлениями главных осей, характеризуемых углом 0(г, ф) и величиной фазового сдвига б(г, ф) (см. п. 1.2). В соответствии с этим доля поляризованного света может быть определена методом Джонса. [c.46]

При прохождении света через те участки поперечного сечения элемента, в которых плоскость первоначальной поляризации света не совпадает с какой-либо осью главных напряжений, происходит расщепление каждого луча на два луча с взаимно ортогональными поляризациями, соответствующих направлениям главных напряжений в образце. Образование относительного фазового сдвига колебаний в этих лучах при прохождении через исследуемый элемент и сведение этих колебаний в одну плоскость после прохождения анализатора приводят к образованию картины светлых и темных интерференционных полос (например, см. участки концентрических колец на рис. 1.17,в). Каждая из таких полос, получивших название изохром, соответствует геометрическому месту точек поперечного сечения элемента, в которых разности главных напряжений имеют одинаковые значения. Следовательно, ширина этих полос и их число Na определяются в отличие от картин, наблюдаемых в интерферометрах (см. рис. 3.2 и 4.5), разностью приращений оптических путей для двух ортогональных поляризаций, соответствующих главным направлениям в исследуемом образце [см. п. 1.3 и рис. 1.13]. [c.184]

Интерференционная картина (х), образованная в объеме ФРК исходной волной накачки Ri и возникающей в процессе ее само-дифракции сигнальной волны всегда находится в самосогласованном положении относительно записанной голограммы, т. е. при используемом диффузионном механизме записи смещена на четверть пространственного периода. В случае, если платформа с размещенным на ней гироскопом покоится, то фазовые сдвиги, приобретаемые световыми волнами, проходящими через оптическое волокно в противоположных направлениях, оказываются равными [c.237]

Прпнциниальной особенностью А. р. является возможность управления ее ДН при изменении ко.мплекс-ных амплитуд и поляризации волн, излучаемых элементами. Для формирования узкого луча в заданном направлении фазовые сдвиги между элементами должны соответствовать распределению фая, создаваемому на А. р. плоской волной, приходящей в это.ч направлении. Для изменения ориентации луча достаточно изменить сдвиги фаз. Управление ДН можно осуществлять, изменяя частоту излучаемых колебаний (частотное сканирование) либо ирименяя в элементах А. р. перестраиваемые фазовращатели (фазовый способ управ.иония). И в том, и в др. случае изменяется сдвиг фаз возможно сочетание. этих способов управления. [c.104]

В ряде процессов (релаксация полимеров, процессы диффузии и т. п.) необходимо оценить изменение подвижности и средний размер частей, составляющих среду, в различные моменты времени. Если эти процессы протекают медленно (1 — 10 с), то единственным способом контроля является метод голографической коррелометрии (МГК), который основан на получении с помощью двулучевой схемы голограммы рассеивающей среды в отраженном свете (при одностороннем доступе). Направление освещения между экспозициями меняется на угол 0, что вызывает регулярный фазовый сдвиг Дфо на элементах рассеивателя и появление в изображении системы эквидистантных интерференционных полос. Так как состояние среды за время т между экспозициями изменится, уменьшится контраст полос. Случайный сдвиг фазы отдельной частицы Дф (G, т) = к Дг (т), где О — угол между направлениями падающей и рассеянной волн Дг — вектор сме-, 2я [c.114]

При резонансных колебаниях, частота которых определяется жесткостью испытуемого образца, в колебательной системе необходим фазовый сдвиг между усилием возбуждения и усилием, действующим на испытуемый образец, равный 90°. Для соблюдения этого условия напряасение на выходе фазового детектора 22 отсутствует при фазовом сдвиге в 90° между сигналами на его входе, При измеие-нни фазового сдвига входных сигналов на выходе детектора появляется сигнал постоянного тока, величина и полярность которого отражают направление и величину фазового сдвига. Сигнал с выхода фазового детектора, усиленный усилителем 23, служит для управления электродвигателем устройства сканирования частоты задаю- [c.132]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

Селективные П. с. пропускают излучение только в узком спектральном интервале. К ним относится изобретённый в 1933 В. Лио (В. Lyot) П. с., представляющий собой последовательность к поляризаторов (с идентично ориентированными поляризующими направлениями) и расположенных между ними (/г — 1) фазовых пластин. Каждая последоват. тройка элементов (поляризатор —фазовая пластинка — поляризатор) представляет сооой простейший описанный выше П. с. Толщина первой фазовой пластинки выбирается такой, чтобы обеспечить полное пропускание первой тройкой элементов фильтра Лио на заданной длине волны Ха (т. е. фазовый сдвиг кратен 2л). Толщина каждой следующей пластинки точно вдвое превышает толщину предыдущей, сохраняя, т, о., указанную кратность фазового сдвига на длине волны В результате все компоненты фильтра обеспечивают полное пропускание на длине волны Хо, тогда как на остальных участках спектра по мере роста числа пластин пропускание всё в большей степени подавляется. Практически таким способом удаётся создать П. с. со спектральной шириной полосы пропускания до 10 нм. Недостатки П. с. Лио — малая угл. рабочая апертура и сильная температурная зависимость спектральных характеристик, что приводит к необходимости тщательной термо-стабилнзацип всего устройства, [c.64]

Ф. э. проявляется в том, что линейно поляризованное эл.-магн. излучение после прохождения слоя изотропного твёрдого вещества, помещённого в магн. поле, в направлении, перпендикулярном магн. полю, становится эллиптически поляризованным. Это обусловлено возникающей в магн. Лоле оптической анизотропией вещества с выделенным направлением вдоль магн. поля. Составляющие эл.-магн. волны, линейно поляризованные вдоль и поперёк магн. поля, имеют разную скорость распространения, поэтому при прохождении слоя вещества они приобретают разность фаз и выходящее из слоя излучение оказывается эллиптически поляризованным (обычно выбирают свет, линейно поляризованный под углом, близким к 45 относительно магн. поля). Фазовый сдвиг й, определяющий параметры эллипса подяризаиии, пропорционален толщине слоя I и разности показателей преломления лц и для волн, поляризованных соответственно вдоль и поперёк магн. поля [c.330]

Более сложная модель системы показана на рис. 5 она представляет собой систему с двумя степенями свободы перемещения резца в плоскости действия силы резания. Показан типичный случай, когла система имеет разную жесткость в различных направлениях и сила резания по направлению не совпадает пи с одной из главных осей жесткости. В этом случае смещение вершины резца не совпадает с направлением действия силы. Возникает связь (координатная, статическая, упругая) между перемеще-чиями по направлению действия силы и в перпендикулярном к ней направлении (в системе возможны другие виды связей — инерционная, скоростная). Учитывая сказанное, нетрудно представить себе возникновение фазового отставания танген-ВДальной составляющей силы резания от перемещения вершины резца в направлении действия этой силы. Величина силы зависит от толщины срезаемого слоя, определяе-ого смещением вершины резца в направлении, нормальном к этой силе, и происходящем с фазовым сдвигом по отношению к тангенциальному смещению. Вершина резца Рч Этом движется по эллиптической траектории (рис. 5, а). При движении (рис. 5, 6) д Рону действия силы резания (положения 1—3) резец врезается на большую Hii увеличивая тем самым силу. При движении в обратном направлении (положе- ) резец снимает слой меньшем толщины и сила уменьшается. За цикл колеба-ц, совершает работу (рис. 5, в), пропорциональную площади эллипса переме- [c.123]

В огличис от датчика с направленными инерционными элементами в данном датчике комплексные векторы s (р) и (о) в общем случае не являются простыми, т. е. у них векторы вещественной и мнимой частей не имеют общего направления (см. гл. I, раздел 3). Вектор (/со) становится простым только при одинаковых фазовых сдвигах по всем осям датчика [c.158]

Величины ki, ij)i имеют следующий механический смысл. Пусть цепи электромагнита разомкнуты и токи и электромагнитные силы отсутствуют, а к якорю и сердечнику электромагнита вдоль линии действия эле.чтромагнитных сил приложены две равные по величине и противоположные по направлению гармонические силы, амплитуды которых равны единице, а частота — oj Определим периодические колебания под действием этих сил, найдем амплитуду изменения расстояния между сердечником и якорем и сдвиг фаз между относительным перемещением и силами Найденные амплитуда п фазовый сдвиг равны соответственно fej и ilJi. Аналогичный смысл имеют величины 2 и только следует рассматривать колебания под действием единичных сил частоты 2(о Величина ko равна перемещению якоря относительно сердечника при равновесии под действием двух статически приложенных к ним единичных сил. [c.207]

В первом из них Л ехр(гб ,) является комплексной амплитудой распределения волнового фронта, который первоначально бьш испущен объектом при формировании голограммы. Сам по себе он должен обеспечить построение (мнимого) изображения объекта в его исходном положении. Однако умножение на Л(,ехр(- 12шх) вызывает фазовый сдвиг, эквивалентный вращению, вызывая необходимость просмотра голограммы в направлении -0 (рис. 5.12,6). Во втором члене y4jexp(-i5 () соответствует (действительному) изображению, комплексно сопряженному объекту, и умножение на Ло ехр ((27госх) означает, что он наблюдается с направления 9. Будучи комплексно сопряженным объекту (обратите внимание на знак минус в экспоненте), это последнее изображение обращено таким образом, что становится видимым изнутри (специалисты называют его псевдоскопическим). [c.108]

Отметим, что при увеличении eg дифференциальный фазовый сдвиг сохраняет знак, т. е. при заполнении решетки диэлектриком направление враш,ения векторов поля не изменяется и совпадает со случаем eg = 1. Диапазонность поляризатора с л > 0,7 с изменением частоты при нормальном падении несколько хуже. Однако даже для eg = 3 поляризационная решетка обеспечивает поляризацию, близкую к круговой, при девиации частоты +10 %. [c.210]

В предельном случае, когда коэффициент отражения переднего зеркала равен нулю (R = 0), мы имеем Ф = —2ф, т. е. фазовый сдвиг совпадает с полным оптическим фазовым сдвигом светового пучка, прощедшего через резонатор в прямом и обратном направлениях. Если коэффициент отражения больше нуля (R > 0), то в асимметричном резонаторе Фабри — Перо фазовый сдвиг Ф существенно возрастает из-за многократных отражений (см. рис. 8.7). [c.314]

Осуществим развертку этих двух волн, перенеся первую на промежу ток —L, 0) с изменением направления распространения и уничтожением упомянутого фазового сдвига. Нетрудно видеть, что для этого достаточно у первого члена сменить общий знак и знак г, после чего этот член начинает по форме совпадать со вторым. Итак, искомая развертка , представляющая собой единую волну, заданную на промежутке (— , /.), описывается формулой [c.174]

Резонаторы с компенсацией анизотропии активного элемента. Принцип работы оптических схем таких резонаторов поясняется на рис. 3.22. Свет, проходящий через любую точку а поперечного сечения активного элемента, претерпевает набег фаз внутри активного элемента 1, компенсирующего элемента 2 и отражается от призмы 3 в обратном направлении, симметрично смещаясь относительно ребра прямого двугранного угла и преобретая фазовый сдвиг при полных внутренних отражениях свет далее проходит в обратном направлении через компенсирующий и активный элементы, покидая последний в точке а поперечного сечения торца, симметричной относительно точки входа. [c.151]

Приведем некоторые соображения о модах гибридного лазера. Если исходить из его трактовки [1] как лазера с резонатором, образованным обычными зеркалами с двусторонним обращающим зеркалом внутри, то ясно, что в своей основе спектр добротности мод должен быть эквидистантным, как у обычного резонатора, однако с двумя существенными особенностями. Во-первых, при фиксированной частоте накачки нелинейного злемента реализуются лишь добротные моды, попадающие в полосу пропускания двустороннего обращающего зеркала Д о,5 = 2тгс// [7], так как только для них излучение, попадая на нелинейный злемент, испытывает дифракцию в направлении вдоль оси резонатора. Во-вторых, существенную роль должен играть добавочный фазовый сдвиг, возникающий в процессе смешения волн. Так как он зависит, от типа нелинейности, схемы взаимодействия и др., то его роль в каждом конкретном типе гибридного лазера требует внимательного анализа. [c.194]

Смотреть страницы где упоминается термин Направление фазового сдвига : [c.58] [c.191] [c.349] [c.482] [c.508] [c.179] [c.417] [c.269] [c.271] [c.330] [c.206] [c.288] [c.202] [c.322] [c.174] [c.48] [c.125] [c.118] [c.219] [c.233] [c.551]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...