Поляризация электромагнитной волны круговая

В качестве поляризаторов чаще используются ножевые решетки из тонких металлических пластин потому, что они могут одновременно полностью пропускать ортогональные компоненты падающей плоской электромагнитной волны (см. гл. 2). Другие типы решеток для этого сравнительно мало пригодны, так как решетки, от которых отражается значительная часть энергии падающей волны, создают многократные переотражения в системе облучающая антенна — поляризатор. Например, от плоской ленточной решетки с размерами, необходимыми для преобразования линейной поляризации в круговую, отражается около половины мощности падающего поля. Решетка из круглых металлических брусьев хотя и обеспечивает при некотором фиксированном наборе параметров х, s и ф преобразование линейной поляризации в круговую, однако этот эффект не является в достаточной мере широкополосным по частоте и углу сканирования. [c.197]

Все сказанное о поведении вектора Е в волне круговой поляризации можно отнести и к вектору В. В самом деле, в бегущей электромагнитной волне векторы Е и В лежат в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, в любой момент и в любой точке они перпендикулярны, друг другу, а их модули связаны соотношением (1.31). [c.22]

Перейдем теперь к объяснению расщепления спектральных линий в магнитном поле. Колеблющийся электрон излучает электромагнитные волны. Излучение максимально в направлении, перпендикулярном к ускорению электрона, а в направлении ускорения отсутствует. Согласно классической теории, частота излучаемого света совпадает с частотой колебания электрона. Но последняя меняется при включении магнитного поля. Поэтому должна измениться и частота излучаемого света. При наблюдении вдоль магнитного поля колебание в том же направлении излучения не дает. Излучение создается только круговыми вращениями электрона. В результате наблюдаются две 0-компоненты с круговой поляризацией и частотами о -f Q и соо — Q. Если свет идет в направлении вектора В, то поляризация первой линии будет левой, а второй — правой. При изменении направления магнитного поля на противоположное меняется на противоположную и круговая поляризация каждой линии. При наблюдении поперек магнитного поля В колебания электрона, параллельные В, дают максимум излучения. Им соответствует несмещенная п-компонента, в которой электрический вектор параллелен В. Оба круговых движения совершаются в плоско- [c.568]

Считая заданными значения фазовых скоростей для левой Ил и правой о круговой поляризации, вывести формулу, определяющую угол поворота плоскости поляризации волны на участке пути длиной Ь для электромагнитной волны с заданной частотой и. [c.54]

Две плоские электромагнитные волны с левой и правой круговой поляризацией в плоскости г = О имеют векторы напряженности электрического поля [c.58]

Плоская электромагнитная волна о круговой поляризацией [c.71]

Найти вид поляризации преломленной волны для углов падения 20, 45, 60 и 80°, если падающая на границу раздела между вакуумом и средой с показателем преломления л = 1,Б плоская электромагнитная волна имеет круговую поляризацию. [c.71]

Сравнение комплексных коэффициентов отражения различно поляризованных волн лежит в основе поляризационного метода исследования диэлектриков в свободном пространстве. Суть этого метода заключается в следующем. Если на поверхность раздела двух сред падает электромагнитная волна с круговой или эллиптической поляризацией, то отраженная волна меняет поляризационную структуру. Комплексный коэффициент поляризации отраженной волны р равен отношению коэффициентов Френеля для параллельно и перпендикулярно поляризованной волны [c.59]

Согласно квантовой механике, электромагнитную волну с частотой V можно рассматривать как состоящую из очень большого числа фотонов, каждый из которых имеет энергию /IV (где /1 = 6,626-10 Дж-с — постоянная Планка). Внутренний, или спиновый, момент количества движения каждого фотона равен - -Й, или —ЙВ пучке света с чисто левой круговой поляризацией спины всех фотонов выстроены в направлении рас- [c.30]

Фиг. 10.3. Распространение энергии электромагнитной волны с круговой поляризацией в постоянном магнитном поле

Здесь (1( — кругов-ая частота внешнего электромагнитного поля, определяемая длиной волны падающего потока излучения шо — круговая частота собственных колебаний свободных электронов атомов вещества, зависящая от их природы (Oft — круговая частота собственных колебаний электронов поляризуемости е, т — заряд и масса электрона соответственно /V, Nk — число атомов в единице объема, испытывающих поляризацию среды, соответствующее различным собственным частотам (Ds gn, gk — коэффициенты сопротивления среды для частот, близких к (Оо и (о соответственно. [c.767]

В результате отражения на конце пружины , по которой распространяется волновой пакет с круговой поляризацией по -4-z (направление фиксировано в пространстве), возникнет отраженная волна с круговой поляризацией по тому же направлению. Это справедливо как для свободного, так и для закрепленного конца (или для любой другой нагрузки на конце). Таким образом, при отражении направление вращения относительно фиксированного в пространстве направления Z остается прежним. Это следует из закона сохранения момента импульса на закрепленном или свободном конце пружины не может возникнуть момент скручивания (сам по себе), и поэтому при отражении момент импульса относительно фиксированного направления + z сохраняется. Конечно, спиральность отраженной волны меняется на противоположную, так как после отражения меняется направление распространения. Электромагнитное излучение ведет себя так же, как пружина . Под этим мы подразумеваем, что направление вращения относительно фиксированного направления z поляризованного по кругу света или микроволн (или любого другого электромагнитного излучения) не меняется при отражении на 180°, но спиральность, т. е. направление вращения относительно направления распространения, меняется на обратную. [c.359]

Это есть квадратное уравнение относительно v , поэтому мы имеем два случая вращательной поляризации, соответствующие двум парам противоположно направленных волн с круговой поляризацией каждая составляющая пары означает появление линейно поляризованной волны с вращающимся направлением поляризации. Эти два случая можно назвать соответственна оптическим и акустическим, если представить дисперсионное уравнение Z)( , у) = 0 в виде разложения на электромагнитную и электромеханическую составляющие. Такое разложение основано на большой величине отношения частот (порядка 10 ), при которых можно наблюдать эти эффекты. [c.478]

Эксперименты по циклотронному резонансу в полупроводниках при использовании циркулярно поляризованного электромагнитного излучения позволили установить (см. гл. 11), что дырки и электроны вращаются в магнитном поле в противоположных направлениях, как и следовало ожидать для зарядов противоположного знака. Кроме того, было установлено, что прн одном направлеиии круговой поляризации электромагнитные волны поглощаются электронами, а при обратном—дырками. [c.343]

Из формулы для дифференциального сечения, которую мы не приводим из-за ее сложности, следует, что электроны, освобождающиеся при фотоэффекте, распределены симметрично (по закону os ф) относительно направления электрического вектора Е падающей электромагнитной волны (рис. 82, а). Для неполяризованного излучения (или при круговой поляризации) это приводит к такому угловому распределению, которое пол> -чается вращением рис. 82, а вокруг направления распространения фотонов (пунктирная кривая на рисунке). Из рисунка видно, что электроны могут иметь отрицательную величину проекции импульса на направление распространения фотонов. Очевидно, что это не противоречит закону сохранения импульса, так как фотоэффект идет на электроне, связанном с атомом, который уносит дополнительный импульс. [c.243]

Плоскополяриаованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а) Е,, поляризованного по кругу вправо, и Еа, поляризованного по кругу влево. В каждый момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например е, < Са, то колебание Ej будет отставать от колебания Ез и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз S. Складываясь, колебания Ei и Е дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Ej (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в [c.307]

Рассмотрим для простоты случай распространения через вещество плоской монохроматической линейно-поляризованной электромагнитной волны с угловой частотой со. Любую линейно-по-ляризованную волну можно представить в виде суммы двух составляющих— правой и левой круговых поляризаций. Если оптические свойства вещества характеризовать комплексным показателем преломления п = п — 1к, где пик — вещественные показатели преломления и поглощения, то распространяющаяся в веществе вдоль оси Z плоская волна может быть описана следующим выражением [c.193]

Распространение электромагнитных волн в замагниченной плазме определяется известными уравнениями Эпплтона [1]. Одним из основных выводов из этих уравнений является возможность представления электромагнитной волны, проходящей в анизотропной однородной плазме, как суперпозицию двух так называемых характеристических волн, каждая из которых распространяется без изменения поляризации и имеет свои постоянные распространения (скорость и затухание). Из этих же уравнений следует, что при продольном распространении характеристические волны имеют круглую поляризацию, причем одна из этих волн имеет правостороннее вращение вектора электрического поля, а другая — левостороннее. При этом на выходе плазмы в общем случае образуется эллиптически поляризованная волна. Практическая реализация продольного зондирования осуществляется путем выделения из эллиптически поляризованной волны на выходе плазмы круговых компонентов — лево- и правополяризованной волн — и регистрации амплитуд и фаз этих компонентов. [c.184]

В 1960 г. Константинов и Перель [87] показали, что в чистых щелочных металлах, помещенных в сильное магнитное поле, перпендикулярное их поверхности, при гелиевой температуре могут распространяться электромагнитные волны с круговой поляризацией, и волны получили название геликонов. В 1961 г. Бауэрс, Ледженди и Роуз [88] экспериментально обнаружили геликоны в натрии. [c.186]

При рассмотрении плоских электромагнитных волн (п. 7.4) мы выяснили, что поляризованные по кругу плоские волны несут момент импульса J = W (u)z, где W — энергия, а со — угловая частота. Знак момента определяется направлением вращения полей. Так, момент импульса направлен по +z для волны с круговой поляризацией по +Z. То же справедливо и для направления —z. Волиы с круговой поляризацией в струне и пружине также переносят момент импульса. На рис. 8.2 показано смещение г(з(/) для колебания, поляризованного по кругу (при фиксированном г). [c.357]

Согласно квантовой теории электромагнитного поля, фотон можно рассматривать как частицу с нулевой массой покоя, имеющую спин Ь и определенный импульс и энергию. Фотон всегда движется со скоростью света с. Из-за того, что фотон не имеет массы покоя, спин фотона может иметь только две независимые ориентации параллельнр или антипараллельно импульсу фотона. Фотон в определенном спи новом состоянии соответствует плоской электромагнитной волне с правой или левой круговой поляризацией. Можно, однако, взять линейную суперпозицию двух таких фотонных состояний, чтобы получить состояние с линейной поляризацией, которое не является [c.278]

Плоская электромагнитная волна о круговой поляризацией падает из вакуума на пОверхносгь плавленого кварца. [c.71]

Приведем некоторые подробности эксперимента с атомарным цезием, проведенного в Высшем педагогическом институте в Париже группой Бушья с сотрудн. На рнс. 8.14 представлена схема опыта. В парах цезия создается электрическое статическое поле, направленное вдоль оси Ох. Поляризованный по кругу монохроматический лазерный луч света направляется вдоль оси Оу. Электрический вектор электромагнитной волны вращается по окружности в плоскости, перпендикулярной направлению волны. Можно вращать вектор вправо или влево, получая таким образом поляризованный пучок света с правой или левой круговой поляризацией. Спин возбужденного до уровня 75 атома ориентируется вдоль вектора Р, равного векторной сумме трех векторов Рх, Ра, Рпар (см. рис. 8.14). Два первых вектора Рх и Рз сохраняют четность. Вектор Рпар обязан своим происхождением интерференции между амплитудами [c.222]

Физически сущность предлагаемого комплекс про ванного СВЧ метода определения комплексной диэлектрической проницаемости, толщины диэлектрических пластин и их удельной проводимости поясняется следующим. С помощью устройства возбуждения электромагнитной волны 1 (рис. 3.6), представляющего собой внешнюю рупорную антенну, с линейной поляризацией (или специальную двухрупорную крестовую антенну с круговой поляризацией), возбуждают падающую на диэлектрическую пластину 2 электромагнитную волну с вертикальной поляризацией - -волну, где вектор электрического поля Е лежит в плоскости падения электромагнитной волны. [c.149]

Как известно, в природе существует два состояния излучения поляризованное и неполяризованное (естественное). Реальные источники всегда излучают частично поляризованный свет. С точки зрения классической физики свет представляет собой поперечные электромагнитные волны. Поляризованное излучение — это излучение с преимущественным направлением колебаний электрического вектора Е относительно одного из поперечных направлений или с определенным направлением (Вращения. Поляризованное излучение. может иметь линейную, круговую или эллиптическую поляризацию. Если направление электрического вектора постоянно, а во времени меняется только его величина, то такое излучение называют линейноноляризованны.м (или нлоскополяризованны.м). Поляризацию условно называют горизонтальной, если вектор Е полностью лежит в произвольно выбранной плоскости Х01 и вертикальной, если Е лежит в плоскости YOZ. В результате сложения двух волн с горизонтальной Ех и вертикальной Еу поляризацией, сдвинутых одна относительно другой на фазовый угол а, получаем [c.55]

Весьма полезные представления о двух типах рассеяния можно получить из рассмотрения взаимодействия электромагнитной волны = 0 os со/ с атомной системой, которая имеет поляризуемость = -4-((Зё/< А )х ол -f. ... где л — смещение заряда от равновесного положения (д = 0), — равновесная поляризуемость, а (dildx)x o—поляризуемость, индуцированная полем. Если атомную систему можно рассматривать как простой гармонический осциллятор с собственной круговой частотой шь то можно записать, что л = д о os oii, и в результате поляризация, атомной системы будет равна [c.117]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...