Главное сечение

Если рассечь червячную передачу плоскостью, перпендикулярной к оси колеса и содержащей ось червяка, то в этом сечении при эвольвентном очертании профилей получим рейку а, сцепляющуюся с плоским колесом 2 (рис. 7.14). Эта плоскость называется плоскостью главного сечения. Червячное зацепление как в главном сечении, так и в любом, параллельном ему, может быть представлено как плоское реечное зацепление. Вращение червячного колеса 2 с угловой скоростью можно воспроизвести поступательным движением рейки а вдоль оси 0 . [c.148]

Точки касания сопряженных профилей червячного зацепления образуют весьма сложную линию зацепления, которая может быть всегда построена, если рассечь червячную передачу плоскостями, параллельными плоскости главного сечения, и рассмотреть полученные таким образом реечные зацепления. [c.488]

Нормальные сечения N и N2, проведенные в главных направлениях, называют главными сечениями. [c.410]

Чтобы убедиться в этом, направим на кристалл линейно-поляризованный свет с амплитудой Е. Угол между плоскостью колебания в падающем свете и главным сечением кристалла обозначим через а. Очевидно, что электрические векторы необыкновенного и обыкновенного лучей образуют соответственно углы а и 90 —сс с плоскостью колебания падающего линейно-поляризованного света. Тогда амплитуды колебания электрического вектора для обыкновенного ( ). и необыкновенного [Ее) лучей соответственно будут [c.231]

В необыкновенном луче электрический вектор расположен в главном сечении (плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и падающий луч). В результате этого в зависимости от направления распространения необыкновенной волны угол между электрическим вектором и оптической осью меняется от О до 90 , что приводит к изменению скорости распространения необыкновенного луча = Vg от некоторого максимального или минимального (в зависимости от знака кристалла) значения скорости Ve до значения скорости обыкновенного луча t o- Соответственно показатель преломления для необыкновенного луча в зависимости от направления распространения в кристалле принимает значения между и п . Например, для исландского шпата (отрицательный кристалл) По — 1,658 п, = 1,486. [c.260]

Оба луча, возникающие в кристалле при двойном лучепреломлении, полностью поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Это явление легко продемонстрировать на опыте пусть свет по выходе из кристалла падает на какой-либо анализатор (поляроид, призма Николя). Повернув его на некоторый угол, мы гасим один луч и пропускаем второй, а повернув анализатор еще на Tt/2, полностью пропускаем первый луч и гасим второй. Анализ таких экспериментов показывает, что колебания вектора Е в обыкновенном луче перпендикулярны плоскости главного сечения, а в необыкновенном луче вектор Е колеблется в плоскости главного сечения (рис. 3.1). [c.115]

По терминологии, часто используемой в литературе по оптике, обыкновенный луч поляризован в плоскости главного сечения . [c.115]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Для этой волны Ед = О, а отношение ,/ 2 " tgO. Эта необыкновенная волна поляризована в плоскости главного сечения и волновая поверхность [см. (3.13) является эллипсоидом вращения, уравнение которого [c.128]

Мы рассматривали ход лучей, плоскость падения которых перпендикулярна к ребрам призмы эта плоскость носит название главного сечения призмы. Если лучи падают под углом к главному [c.313]

Параллельный пучок, исходящий из центра щели, лежащей на оптической оси коллиматора, имеет плоскостью падения главное сечение призмы пучки, исходящие от других точек щели, падают под углом к главному сечению и преломляются тем сильнее, чем дальше от центра отстоит соответствующая точка щели. Поэтому прямолинейная щель изображается в виде дуги, обращенной выпуклостью к красному концу спектра. Это искривление спектральных линий тем значительнее, чем выше щель и короче фокус объектива коллиматора. [c.339]

Таким образом, оптическая ось представляет собой определенное направление в кристалле, а не какую-то избранную линию, что вполне понятно, ибо отдельные участки кристалла должны обладать идентичными свойствами. Итак, через любую точку исландского шпата можно провести оптическую ось. Плоскость, проходящая через оптическую ось и волновую нормаль распространяющихся волн, носит название плоскости главного сечения или, короче, главной плоскости. [c.382]

Если нормаль N располагается в главном сечении эллипсоида диэлектрической проницаемости (например, хОу), то одно особое направление вектора О лежит в том же сечении, а другое — перпендикулярно ему, т. е. параллельно третьей оси (Ог). Для последнего [c.500]

Еще яснее представление о поверхности волны можно составить из рис. 26.7, й и б, где изображены трехмерная модель и перспективное изображение трех главных сечений лучевой поверхности. Внешняя поверхность отдаленно напоминает эллипсоид, но обладает четырьмя воронкообразными углублениями в точках, соответствующих М иЛГ на рис. 26.6, в, и похожих на углубления в яблоке. Точки пересечения и Л1 на рис. 26.6, в соответствуют точкам рис. 26.7, где внешняя и внутренняя полости встречаются, так что по направлениям МЛ1 и М М обе скорости распространения светового возбуждения одинаковы (о = и"). Эти направления называются оптическими осями ) кристалла они располагаются симметрично относительно главных направлений кристалла. [c.504]

Рубиновый лазер может давать линейно-поляризованное излучение без помощи какого-либо поляризатора. Если рубиновый стержень лазера вырезан из кристалла рубина таким образом, что оптическая ось кристалла перпендикулярна к оси стержня или составляет с ней угол 60 , то излучение линейно-поляризовано, причем вектор индукции О перпендикулярен плоскости главного сечения кристалла. [c.788]

Сечения волновой поверхности тремя плоскостями, перпендикулярными к главным осям диэлектрической проницаемости, принятым за оси координат, представляют собой сочетания эллипса и круга. В перспективе изображение трех главных сечений волновой поверхности в двуосном кристалле представлено на рис. 17.19. [c.46]

Допустим, что через систему проходит параллельный пучок света. Здесь рассмотрим два случая когда главные сечения поляризаторов П] и Пт взаимно перпендикулярны (поляризаторы скрещены ) и когда их главные сечения параллельны. [c.58]

Главные сечения кристалла — это плоскость, проходящая через ось и луч, и плоскость, перпендикулярная к первой. В рассматриваемом случае (см. рис. 18.12) для любого азимута это будут сечения, проходящие вдоль радиуса и перпендикулярно к нему (на рис. 18.12 они обозначены I и II). Из рис. 18.12 видно, что для азимутов Р и Рг одно из главных сечений кристалла совпадает с плоскостью колебания Рь так что для этих азимутов двойное лучепреломление не имеет места и свет выходит линейно поляризованным с первоначальным направлением колебаний вдоль Р[. В случае скрещенных поляризаторов он будет задержан (темный крест), а в [c.62]

Теперь нетрудно понять, как на практике осуш,ествляют генерацию второй гармоники. Для этого берут подходящий кристалл и вырезают образец так, чтобы падающий на него нормально лазерный пучок частоты со образовывал угол синхронизма 0 с оптической осью кристалла ОА (рис. 9.11, е). При этом надо позаботиться о поляризации падающего светового пучка он должен быть линейно поляризован перпендикулярно плоскости главного сечения (перпендикулярно плоскости рисунка), с тем чтобы сыграть в кристалле роль обыкновенной световой волны. Вот, собственно говоря, и все. В нелиней юм кристалле возникает световая волна частоты 2со, линейно поляризованная в плоскости главного сечения. [c.234]

Сечения плоскостями л 0г(г/=0) и у02 х=6) главные сечения) представляют собой параболы [c.191]

На рис. 267 показаны главные сечения эллипсоида [уравнение (2)1, лежащие соответственно в плоскостях [c.215]

Второе главное сечение проходит черед нормаль п и перпендикулярно меридиональной плоскости. Радиус кривизны плоской кривой ц указанном сечении равен R2, центр кривизны лежит па оси вращения в точке Oq. [c.542]

При расчете конических передач с криволинейной линией зуба (см. рис 14,3) эквивалентная цилиндрическая передача является не прямозубой, а имеет винтовые зубья. Поэтому профили зубьев рассматривают в соответствующих нормальных сечениях. Прямозубое цилиндрическое зубчатое колесо, размеры и форма зубьев которого в главном сечении практически идентична размерам и форме зубьев конического зубчатого колеса с тангенциальными и криволинейными зубьями в сечении, нормальном к средней линии зуба, называют биэквивалентным цилиндрическим колесом, число зубьев которого обозначают (соответственно z i и 2 2). [c.389]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Обыкновенный и необыкновенный лучи. Анализ поляризации света показал, что элект зический вектор в обыкновенном луче расположен перпенднкулярно главному сечению, а в необыкновенном — лежит U самом сечении, т. е. обыкновенный луч поляризован в главном сечении одноосного кристалла, а необыкновенный — в плоскости, перпендикулярной главному сечению. [c.231]

Уд сстпо обратить внимание на следующий факт. Если при вращении пластинки // вокруг оси луча (при неподвижных /v l и Л., ) направление 0G или периен-дикулярное ему направление АА станут параллельными главному сечению одного пз николей N, и N , то интерфере И1И0н-ная картина полностью исчезает. Это объясняется тем, что при параллельности главного сечения (или N ) к 00 или А А из системы (см. рис. 9.22) выходит только один луч, следовательно, интерференция не имеет места. Это важное обстоятельство позволяет определить главные направления кристалла 00 и А А. [c.243]

Пусть из некоторой точки внутри кристалла распространяется свет по разным направлениям. Если по любому выбранному направлению отложить из этой точки отрезки, равные Vst и v st (где t — время распространения света внутри кристалла, us и ws — лучевые скорости по данному направлению), то геометрические места концов этих отрезков для разных направлений образуют двухполостную, так называемую лучевую, поверхность. Она, вообш,е говоря, имеет сложный вид, и поэтому ее рассмотрение производят в основном по трем ее главным сечениям, нормальным к главным осям лучевого эллипсоида. Двухполостная лучевая поверхность обладает в общем случае четырьмя точками встречи внешней и внутренней полости. Две прямые линии, соединяющие эти четыре точки попарно и расположенные симметрично относительно главных направлений кристалла (рис. 10.8), обладают особым свойством — вдоль каждого из них свет распространяется с единственной для данного направления лучевой скоростью. Эти две линии являются оптическими осями первого рода. [c.257]

I о е I оказывается наибольшей. Следовательно, если на кристалл перпендикулярно его оптической оси падает линейно поляризованная волна ( в которой Е колеблется не в п.лоскости главного сечения и не перпендикулярно ей), то в нем в одном и том же направлении будут распространяться две волны с разными скоростями (ui = с/пц и U2 = jng), поляризованные в двух взаимно перпендикулярных направлениях. В зависимости от тол- [c.115]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Рассмотрим более подробно вопрос об интенсивности плоско-поляризованного света, прошедшего через произвольную кристаллическую пластинку. Обозначим через ВВ направление колебаний вектора Е в обыкновенном луче (рис.3.5). Тогда ОО будет направлением колебаний Е в необыкновенном луче. Очевидно, что ОО 1 ВВ и лежит в плоскости главного сечения кристалла. Пусть на кристалл падает плоская волна, в которой g направление колебаний АЛ вектора Е составляет угол а с ВВ. Тогда, обозначая через (Ro),i и (Ь о, амплитуды колебаний векторов Е в обык1Ювеиной и необык-3.5. К выводу правил новенной волнах, имеем Мал ю [c.118]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Первый случай PiJ-P2- Изобразим положение главных сечений поляризаторов линиями Р и Яг (рис. 18.6). Тогда в луче, прошедшем через поляризатор Пь электрический вектор совершает колебания в направлении Р]. Амплитуду этого колебания определим вектором А]. Луч, вошедший в пластинку К, разобьется на два — обыкновенный и необыкновенный, которые будут распространяться в одном и том же направлении, но с разными скоростями. Электрический вектор в необыкновенной волне совершает колебания в направлении оптической оси 00, а в обыкновенной — в направлении, перпендикулярном к 00. Обозначим вектор амплитуды первого из них через Aie, второго — через А ,. Значения обоих векторов Aie и Alo получим, спроекти1)овав вектор А] соответственно па направление 00 и направление, перпендикулярное к 00. Если главное сечение пластинки составляет угол а с главным сечением поляризатора Пь то [c.58]

Будем рассматривать одноосные кристаллы (точнее, отрицательные одноосные кристаллы). Напомним, что в одноосном кристалле существует особое направление, называемое оптической осью, оптические свойства кристалла одинаковы для всех направлений, составляющих с этой осью один и тот же угол. Плоскость, проходящую через оптическую ось и направление волнового вектора световой волны, называют плоскостью главного сечения. Попадая в кристалл, световая волна превращается в две волны обыкновенную и необыкновенную. Первая линейно поляризована перпендикулярно плоскости главного сечения, а вторая линейно поляризована в этой плоскости. Показатель преломления для обыкновенной волны не зависит от направления ее волнового вектора обозначим этот показатель преломления /г" (индекс о есть начальная буква английского слова ordinary — обыкновенный). У необыкновенной волны показатель преломления зависит от угла 0 между направлением волнового вектора и оптической осью кристалла обозначим его через п (9) (индекс е есть начальная буква слова exiraordinary — необыкновенный). Графически зависимость п (0) имеет вид эллипса (рис. 9.11, а) здесь О А — оптическая ось кристалла, длина отрезка ОД1 есть значение п (0) для угла 0. Там же изображена окружность радиуса п° (для обыкновенной волны). Видно, что в наиравлении оптической оси показатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн совпадают п 0) = п°. В направлении же, перпендикулярном оптической оси (9=90°), показатели преломления указанных волн различаются наиболее скльно. [c.233]

Из рассматриваемых поверхностей кцентральным поверхностям второго порядка относятся поверхности (2), (3), (4) начало координат служит центром симметрии этих поверхностей, а плоскости координат — плоскостями симметрии, Таким образом, эти поверхности второго порядка имеют три плоскости симметрии, совпадающие с координатными плоскостями х=0, (/=0, и 2=0. Сечения поверхностей этими плоскостями, называемые их главными сечениями, а также плоскостями, им параллельными, можно легко построить по уравнениям. [c.215]

При этом для центральных поверхностей (№ 1, 2, 3 в табл. 2) надо выбирать те плоскости симметрии, которые определяют действительные главные сечения (например, для двуполостного гиперболоида не следует брать горизонтальную плоскость проекций). Для нецентральных поверхностей (№ 4 и 5) используют обе имеющиеся плоскости симметрии. [c.216]

КС А Ot — центр кривизны дуги меридионального сечении. Через нормаль тс поверхности mojkho нровссти мпогиество плоских сечений (среди них — два главных). Одним из главных сечений является меридиональное. [c.542]

В зависимости от способа образования поверхности червяка различают два основных типа червячной передачи а) передача с архимедовым червяком, имеющим прямобочный профиль в осевом сечении б) передача с эвольвентным червяком, имеющим прямобочный профиль на некотором расстоянии от оси и криволинейный — выпуклый профиль в осевом сечении. При расположении валов червячной передачи с архимедовым червяком под прямым углом в плоскости главного сечения аЬ, проходящего через ось червяка перпендикулярно к оси колеса (рис. 255), получается простая картина зацепления в виде рейки, сцепляющейся с плоским колесом. Профили витков червяка в этом сечении прямолинейны, и червяк представляет собой рейку с трапецевидной 1 рмой зубьев, а зубья колеса имеют эвольвентяый профиль. Таким образом в сечении аЬ зацепление может быть представлено как плоское реечное зацепление. Цилиндр, для которого начальная прямая КК ревки (рис. 255) является образующей, будет начальным цилиндром червяка. Радиус его r i является радиусом начальной окружности червяка. Начальная окружность эвольвентного ко- [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...