Поляризация света элемента

Чтобы определить, какое влияние оказывает последовательность фазовых пластинок и поляризаторов на состояние поляризации света, необходимо записать вектор Джонса входного пучка, а затем матрицы Джонса различных элементов. Вектор Джонса выходного пучка получается путем последовательного умножения матриц, описывающих эти элементы. [c.136]

Помимо лазера, дефлекторов пучка, составителя страниц, среды для записи голограмм и матрицы фотодетекторов, для соединения главных элементов схемы необходимо множество других оптических элементов и электронных устройств. Некоторые из необходимых оптических элементов показаны на рис. 4—7. Как правило, приходится использовать большое число линз. Одни из них формируют пучок, другие осуществляют преобразование Фурье. При этом линзы должны быть высококачественными, чтобы не вносить больших искажений в волновой фронт. Если применяются акусто-оптические дефлекторы, то приходится использовать также цилиндрические линзы, причем их светосила должна быть больше, чем у сферических линз (см. рис. 8). Кроме простого светоделителя, расположенного под углом Брюстера, как показано на рис. 4—7, применяются светоделители, чувствительные к поляризации света. [c.437]

В областях, прилегающих к вертикальному и горизонтальному диаметрам стеклянного цилиндрического активного элемента, направление линейной поляризации падающего света близко к главным осям эквивалентных фазовых пластинок и состояние поляризации света не изменяется, что приводит к появлению фигуры мальтийского креста. Концентрическое кольцо -го порядка (считая от оси) возникает на таком расстоянии от центра, где разность фаз б между ортогональными собственными поляризациями, на которые раскладывается свет заданной при падении поляризации, кратна 2л, Разность температуры центра активного элемента и кольцевой зоны поперечного сечения, соответствующей середине k-vi полосы, равна [c.48]

Так как в точках сечения образца, соответствующих изоклинам, главные направления однозначно определяются плоскостью поляризации света, то по семейству изоклин, снятых при различных углах поворота элемента вокруг оси полярископа, можно выявить ориентацию главных напряжений по всему поперечному сечению изоклин при различных углах его поворота вокруг оси поляризатора. [c.184]

При прохождении света через те участки поперечного сечения элемента, в которых плоскость первоначальной поляризации света не совпадает с какой-либо осью главных напряжений, происходит расщепление каждого луча на два луча с взаимно ортогональными поляризациями, соответствующих направлениям главных напряжений в образце. Образование относительного фазового сдвига колебаний в этих лучах при прохождении через исследуемый элемент и сведение этих колебаний в одну плоскость после прохождения анализатора приводят к образованию картины светлых и темных интерференционных полос (например, см. участки концентрических колец на рис. 1.17,в). Каждая из таких полос, получивших название изохром, соответствует геометрическому месту точек поперечного сечения элемента, в которых разности главных напряжений имеют одинаковые значения. Следовательно, ширина этих полос и их число Na определяются в отличие от картин, наблюдаемых в интерферометрах (см. рис. 3.2 и 4.5), разностью приращений оптических путей для двух ортогональных поляризаций, соответствующих главным направлениям в исследуемом образце [см. п. 1.3 и рис. 1.13]. [c.184]

На рис. 19 приведены зависимости квадрата матричного элемента скорости для переходов дырок между подзонами в рассматриваемой структуре при двух поляризациях света. Мы видим, что правила отбора по номеру подзоны при кц ф О отсутствуют, однако для не очень больших значений кц наибольший вклад в поглощение для tLz дают переходы АА1 -> ААЗ, а для е II2 — переходы АА 1 -> А А2. [c.69]

Идея квантовых вычислений была высказана в начале 80-х годов, но только в самые последние годы стали появляться экспериментальные возможности для их реализации [40]. Сама идея очень проста. Ведь в обычных классических компьютерах приходится иметь дело с ячейками памяти или элементами логики, которые содержат только один бит информации. Такая ячейка имеет только два состояния 1 или 0. В квантовой механике имеется множество примеров систем с двумя состояниями или уровнями поляризация света, направление спина частицы и т.д. Поэтому элементарное состояние, одиночное или выбранное из большего числа реализацией, всегда имеется под руками. Остается только продумать устройство, в котором с квантовыми состояниями можно было бы обращаться почти так же, как с битами в обычных компьютерах. В отличие от обычного бита. [c.130]

ПОЛЯРИЗАТОР, устройство для получения полностью или (реже) частично поляризованного оптич. излучения из излучения с произвольными поляризационными хар-ками (см. Поляризация света). П.— простейший поляризационный прибор и один из осн. элементов более сложных таких приборов. Линейные П., дающие плоскополяризованный свет,— либо оптически анизотропные поляризационные призмы и поляроиды, либо оптич. стопы изотропных пластинок, прозрачных в нужной области спектра. [c.572]

Схема установки представлена на рис. 580. В этой установке 5— источник света, 1 — конденсатор, 2 — светофильтр, 6 — объектив, 7 — экран. Модель 4 помещается между двумя поляризующими элементами 3 и 5. Первый из них называется поляризатором, а второй — анализатором. Оптические оси поляризатора и анализатора составляют друг с другом угол в 90°. При этом пучок света, прошедший через поляризатор 3, поляризуется в горизонтальной плоскости (вектор поляризации располагается горизонтально, а световые [c.516]

Компоненты, определяемые формулами (и), направлены вдоль осей поляризации Qp. Обозначая через р угол между л и направлением в модели (рис. 100, б), а вновь через Д — разность фаз, вызванную напряжением в элементе, для света, покидающего модель и связанного только с х , получаем [c.168]

Рнс. I. Схема расположения элементов плоского полярископа Слева направо источник света, поляризатор, модель, анализатор а — плоскость поляризации Ст и ст — главные напряжения. [c.496]

Рис, 2. Схема расположения элементов кругового полярископа. Слева направо источник света, поляризатор, первая пластинка в четверть длины волны, модель, вторая пластинка в четверть длины волны, анализатор а — плоскость поляризации. [c.496]

Поляризующие элементы. Хотя в классических полярископах для поляризации света широко использовались призмы Николя и отражающие пластины, в современных конструкциях почти всегда используются листовые поляроиды. Большие пластинчатые элементы сравнительно дороги, но листовые 1юляроиды крупных размеров (480 X 1270 мль) можно приобрести за умеренную цену. Обычно поляроиды прикрепляют к ягесткой кольцевой оправе [c.55]

Центр тяжести 458 Полупроводниковые выпрямители —см Выпрямители полупроводниковые Поляра ударная 524 Поляризация света 227 элемента 356 Понижение щума 266 Порог слышимости 256 Пороги водосливов 484 Порошкообразные смазки — см. Смазки nopouiKoo6pat3Hbie Поршневые двигатели — гч. Двигатели поршневые Поршневые манометры 11 Последовательное соединение источников энергии 338 [c.546]

Осн. наблюдат. проявления М. с.— межзвёздное ослабление (экстинкция) света, вызванное поглощением и рассеянием света (см. Межзвёздное поглощение) межзвёздной пылью, мезкзвёздная поляризация света, межзвёздные линии поглощения, оптич., радио-, ИК- и УФ-излучения светлых туманностей, радиолинии водорода, гелия и др. элементов, радио-, субмиллимет- [c.84]

Магнитооптические М. с. Среди многочисл. магнито-оптич. эффектов наиб, применение для модуляции света нашёл эффект Фарадея. Принципиальная схема фарадеевского М. с. приведена на рис. 7. Изменяющееся маги, поле катушки 2 приводит к периодич. изменению угла вращения плоскости поляризации света в маг-нитооптич. элементе 2. Интенсивность света, прошедшего через такую систему, равна [c.181]

Осн. элементом пространств. М. с. яв.чяется слой, обладающий продольным электрооцтич. эффектом. На его поверхности записывается определ. потенциальный рельеф. Проходящий через этот слой широкий пучок света оказывается промодулированным в каждой точке поперечного сечения в соответствии с потенциальным рельефом, записанным на поверхности. При этом в зависимости от направления поляризации света его модуляция может быть амплитудной или фазовой (см. Фазовая рельефография). [c.182]

Из многочисл. магнитооптич. эффектов для М. с. наиб, применение нашел Фарадея эффект в прозрачных веществах. Периодически меняющееся магн. поле приводит к периодич. изменению угла вращения плоскости поляризации света, прошедшего через магнитооптич. элемент, помещённый в магн. поле. Угол поворота плоскости поляризации пропорц. длине пути света в веществе и при достаточной прозрачности среды может быть сделан сколь угодно большим. Важной особенностью магнитооптич. модуляторов является постоянство коэф. удельного вращения плоскости поляризации в ИК-диапаэоие длин волн. Это повышает конкурентоспособность магнитооптич. устройств при больших длинах волн оптич. излучения по сравнению с электрооптическими, в к-рых управляющее напряжение линейно возрастает с увеличением длины волны света. В магнитооптич. модуляторах света удаётся достичь глубины модуляции 40% на частотах модуляции до 10 Гц. [c.184]

МЮЛЛБРА МАТРИЦА — матрица линейного преобразования (матричный оператор), применяемая для анали-тич. описания действия поляризац, оптич. элементов (поляризаторов, фазовых пластинок, отражающих поверхностей, тонких плёнок) на произвольным образом поляризованные световые пучки (см. Поляризация света). М. м. представляет собой квадратную 4х 4-матри-цу М, к-рая связывает 4-компонентный вектор Стокса S светового пучка, прошедшего через оптич. элемент, с Вектором Стокса S исходного пучка S =MS. Действие совокупности к оптич. элементов на световой пучок с вектором Стокса S описывается произведением соответствующих M.m. S причём мат- [c.224]

М. м. могут использоваться и для описания преобразования поляризации света оптич. элементами с за-висяпщми от времени поляриэац. характеристиками (напр., при поляризац. модуляции света). При этом элементы соответствующей М. м. также становятся ф-циями времени. М. м. простейших поляризац. элементов затабулированы и приводятся в монографиях по поляризац. онтике. [c.225]

Н1э, — гл. компоненты тензора эффективной массы электрона и дырки, е — заряд электрона, Р — вектор поляризации света, е — матричные элементы операторов импульса электронов (дырок). Множитель (Йш—отражает зависимость плотностпи состояний в зоне проводимости (валентной зоне) от энергии кванта. Матричные элементы е слабо зависят от давления (как и постоянная решётки). Незначительно меняются и эфф. массы носителей, т. е, М. Осн, влияние давления связано со сдвигом электронных уровней, определяющих плотность состояний. Давление позволяет не только сдвигать электронные уровни, но и изменять электронный спектр. [c.188]

В обьиных одномодовых волоконных световодах величина В не постоянна вдоль световода, а изменяется случайным образом из-за флуктуаций в форме сердцевины и анизотропии, вызываемой статическими напряжениями. Поэтому линейно-поляризованный свет, вводимый в волоконный световод, быстро теряет первоначальное состояние поляризации. Для некоторых применений желательно, чтобы свет проходил через волоконный световод, не изменяя своего состояния поляризации. Такие световоды называют световодами, сохраняющими состояние поляризации [65-69]. В них преднамеренно создается сильное двулучепреломление, так что малые случайные флуктуации двулучепреломления существенно не влияют на поляризацию света. Один из способов создания двулучепреломления состоит в нарушении цилиндрической симметрии и создании световодов с эллиптической формой либо сердцевины, либо оболочки. Достигаемая таким способом величина двулучепреломления довольно мала (5 10" ). В другом методе двулучепреломление вызывается статическими упругими напряжениями, что позволяет достичь 5 Ю . Часто при изготовлении световода в заготовку с двух противоположных сторон от сердцевины вводятся два стержня из боросиликатного стекла. Модовое двулучепреломление В, вносимое этими элементами, вызывающими статические напряжения, зависит от их положения и толщины. На рис. 1.8 показана зависимость В от толщины d для четырех форм элементов, вызывающих напряжения, расположенных на расстоянии, равном пяти радиусам сердцевины [69]. Величина В = 2 - Q может бьггь достигнута при d в диапазоне 50-60 мкм. Волоконные световоды такого типа часто имеют название панда или галстук-бабочка , указывающее на форму поперечного сечения волокна. Существуют и другие подходы [68], в которых двулучепреломление создается деформированием заготовки. [c.21]

При а С 1 собственные поляризации активного элемента преимущественно ориентированы вдоль направлений [100] и [010], а при а > 1 — вдоль направлений [ПО] и [ПО] (см. рис. 1.15). Это позволяет при соответствующей ориентации плоскости поляризации падающего на элемент пучка света относительно кристаллографических осей уменьшить долю света с ортогональной поляризацией Л [117]. [c.47]

Характер влияния термооптических напряжений на оптические искажения в активных элементах из этого материала подобен рассмотренному выше примеру для рубиновых стержней. На рис, 1,19 приведены зависимости фокусного расстояния термических линз от мощности накачки для активных элементов размером 0 6,3X75 мм, расположенных в двойном эллиптическом отражателе. В случае YA103 Nd + ось z резонатора параллельна кристаллографической оси С, а направление поляризации света параллельно оси А. Кривая 1 характеризует фокусировку лучей в плоскости zA, кривая 2 —в плоскости zB. Для АИГ Nd показана усредненная по двум собственным поляризациям зависимость [145], [c.52]

Амплитудная анизотропия может быть вызвана тем, что, во-первых, ряд активных сред по-разному усиливает свет с различным состоянием поляризации (дихроизм усиления) этому отвечают различные значения поперечного сечения вынужденного перехода а для таких поляризаций. Примером такой среды является рубин, а среди неодимсодержащих сред — ортоалюминат иттрия данные о величине а различных переходов и поляризаций для этого материала приведены в работе [58]. Заметим, что в изотропных активных средах (стекло, АИГ Nd) дихроизм отсутствует не только в. свободном состоянии, но и при наличии механических напряжений, когда фотоупругие эффекты проявляются в полной мере. Во-вторых, резонатор лазера может содержать элементы, обладающие различным поглощением для ортогональных поляризаций света (дихроизм поглощения), либо выводящие свет с одной из поляризаций (полностью или частич- [c.86]

Формирование световой картины на экране полярископа определяется ориентацией в каждой точке поперечного сечения исследуемого образца направлений его собственных осей поляризации (направлений главных напряжений) относительно первоначального направления поляризации света. Через те точки поперечного сечения однородного в продольном направлении элемента, в которых одна из его главных осей совпадает с направлением световых колебаний, свет проходит без изменения поляризации и не пропускается анализатором. Соответствующие этому темные полосы (области) картины называются изоклинами (изогирами). В изотропных точках, в которых главные напряжения равны, изоклины пересекаются. Этим эффектом объясняется, например, затемнение в виде креста (см. рис. 1.17,в) для цилиндрического активного элемента, главные направления в котором при осесимметричном распределении температуры совпадают в каждой точке с ортами цилиндрической системы координат. [c.184]

Модуляция света независимого источника - характерный принцип воспроизведения голографического изображения. В основу работы могут быть положены разные принципы, например, изменение оптической плотности светопропускающего элемента или явление поляризации света. Известны также дифракционные и растровые оптические системы модуляторов. Из этих групп для голографического воспроизведения могут быть использованы только системы с изменением оптической плотности и растровые. [c.117]

Вся система анизотропных оптических элементов, входягцих в резонатор, описывается единой матрицей, которая однозначно определяется, если известны матрицы отдельных элементов, ориентация их главных осей и направление распространения света. Эта единая матрица является произведением матриц отдельных элементов с учетом их ориентации, записанных справа налево в том порядке, в котором свет проходит эти элементы. В резонаторе вектор поляризации света, прогпедшего через все элементы, должен с точностью до постоянного множителя совпадать с исходным вектором поляризации. Следовательно, в лазерном резонаторе вектор поляризации моды является собственным вектором матрицы, описывающей поляризационные свойства всей совокупности оптических элементов, составляющих резонатор. [c.79]

В фотоэлектрических поляризационных приборах, главным отличием которых от визуальных является замена человеческого глаза каким-либо объективным приемником излучения, все поляризационные элементы сохранены такими же. Как и в визуальных приборах, взаимное расположение П и Ан скрещенные (плоскости поляризации этих элементов взаимно перпендикулярны), что обеспечивает минимальное пропускание излучения (при отсутствии в схеме узла Кр) и наиболее высокое отношение сигнал/шум. Для повышения точности измерений в этом случае необходима модуляция света, поэтому дополнительным элементом фотоэлектрической полярнзацпонной схемы обычно является модулятор того или иного типа. [c.195]

Вернемся к выражению для коэффициента поглощения (3.2) применительно для короткопериодной структуры с квантовыми ямами. Видно, что правила отбора, различающие разрешенные и запрещенные оптические переходы, определяются скалярным произведением вектора поляризации света и матричного элемента оператора импульса. Огибающая волновой функции электрона описывается выражением (2.1). Полная волновая функция начального состояния может быть записана в виде [c.40]

На рис. 3.23, а приведена схема лазера с модуляцией добротности на основе продольного эффекта Поккельса. Здесь 1 — активный элемент, 2 — ячейка Поккельса (К. — кристалл DKDP, Э — электроды), 3 — линейные поляризаторы, 4 — зеркала резонатора. Направление поляризации света, прошедшего через поляризатор (направление аа на рисунке) составляет угол гр с направлением главной диэлектрической оси кристалла X (направление ЬЬ на рисунке). [c.328]

В ставшем знаменитом Трактате о свете , вышедшем в 1690 г., Гюйгенс изложил свою волновую теорию света (световые возбуждения являются упругими импульсами в эфире), исследования по кристаллооптике, а также первое описа ние явления поляризации света. Здесь же сформулирован знаменитый принцип Гюйгенса, согласно которому каждый элемент волны считается центром вторичных волн и прялшлинейное распространение света является следствием огибающей вторичных волн, как в прямом, так и в отраженном свете. Для объяснения двулучепреломления Гюйгенс ввел понятие с( )ероилных волн, а также математически показал, каким образом волновая теория света объясняет дифракцию и цвета тонких пленок. Однако в ХУП в. победил авторитет Ньютона, и волновая теория должна была ожидать своего часа более чем сто лет. [c.19]

Из многочисл. магнитооптич. эффектов для М. с. наибольшее применение нашёл Фарадея эффект в прозрачных в-вах. Периодически меняющееся магн. поле приводит к периодич. изменению угла вращения плоскости поляризации света, прошедшего через магнитооптич. элемент, помещённый в магн. поле. Угол поворота плоскости поляризации пропорц. длине пути света в в-ве и при достаточной прозрачности среды может быть сделан сколь угодно большим. Важной особенностью магнитооптич. модуляторов явл. постоянство коэфф. удельного [c.429]

Прибор для определения степени поляризации р частично поляризованного света (см. Поляризация света). Простейший такой П.— полутеневой П. Корню, предназначенный для определения степени линейной поляризации. Осн. элементами этого П. служат призма Волластона (см. Поляризационные призмы) и анализатор. Поворотом анализатора (шкала поворота проградуирована на значения р) уравнивают яркости полей, освещаемых пучками, к-рые лри выходе из призмы имеют неодинаковую интенсивность. Фотоэлектрический П. для измерения линейной поляризации состоит из вращающегося вокруг оптич, оси П. анализатора и фотоприёмника. Отношение амплитуд переменной составляющей тока приёмника к постоянной не-лосредственно даёт р. Поставив перед П. фазовую пластинку четверть длины волны (см. Компенсатор оптический, Поляризационные приборы), можно использовать его для измерения степени круговой (циркулярной) поляризации. [c.578]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

В последние годы в связи с широким использованием кольцевых резонаторов возникла острая необходимость в контроле параметров их элементов, таких, как параллельность граней и толщина четвертьволновых пластин, однородность фазовых невзаимных элементов, однородность коэффициента отражения зеркал и т. д. На рис. 126 приведена оптическая схема полуавтоматического эллипсометра для измерения поляризационных свойств (эллиптичности и поворота плоскости поляризации) фазовых невзаимных элементов, используемых в лазерных гироскопах. Свет от лазера ЛГ-126, отразившись от зеркал 10 и пройдя через поляризатор 2, линейно поляризуется. После прохождения через фазовый невзаимный элемент (ФНЭ) 3 происходит поворот плоскости поляризации и возникает эллиптичность излучения. При соответ- [c.205]

G 02 < В — Оптические элементы, системы и приборы, F - Приборы или устройства для управления интепсивностью, цветом, поляризацией или направлением света, оптические функции которых изменяются при изменении оптических свойств среды в этих приборах или устройствах, например для переключения, стробирования, модуляции или демодуляции, оборудование или технологические процессы для этих целей, преобразование частоты, нелинейная оптика, оптические (логические элементы, аналого-дискретные преобразователи)) G 03 - Электрография, электрофотография, магнитог-рафия Н Способы и устройства для голографии) G 04 D Станки, приборы и инструменты для часового производства G 05 (В — Регулирующие и управляющие системы общего назначения, функциональные элементы таких систем, устройства для контроля или испытания таких систем или элементов Системы (управления или регулирования неэлектрических— D регулирования электрических или магнитных— F) величин G — Механические устройства систем управления и регулирования) [c.41]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...