Поток Циркуляция скорости

Следовательно, при конформном отображении потоков циркуляция скорости не изменяется. Можно доказать, что при этом и расход жидкости через какой-либо замкнутый контур остается постоянным. Действительно, [c.239]

Следовательно, при конформном отображении потоков циркуляция скорости не изменяется. [c.255]

При обтекании контура тела потоком жидкости вдоль этого контура может возникнуть циркуляция скорости. Е рассмотренном случае обтекания цилиндра вращающимся потенциальным потоком циркуляция скорости вокруг него равна произведению длины окружности радиуса г на скорость и [c.135]

Случай, когда при обтекании тела потоком циркуляция скорости не возникает, рассматривался при анализе обтекания цилиндра. Если при обтекании тела потенциальным потоком жидкости возникает циркуляция, то вдоль любой замкнутой линии, охватывающей обтекаемое тело, возникает циркуляция такой же интенсивности (рис. 3.7). [c.135]

В схеме, показанной на рис. 2, б, жидкость из насоса в турбину поступает, не изменяя направления абсолютной скорости, т. е. знака закрутки потока (циркуляции скорости Г), так как нет элементов, способствующих этому. [c.79]

Принципиальное различие рассматриваемых формул заключается в том, что в случае псевдоожиженной системы даже в пределах активной части слоя, для которой и справедливо выражение (б), имеют место существенные продольные циркуляции частиц с переменным направлением теплового потока и скорости. Поэтому опре-166 [c.166]

Из формулы (143.31) следует, что циркуляция скорости равна потоку завихренности сквозь любую поверхность, ограниченную контуром L. [c.232]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.) [c.231]

Здесь Г — по-прежнему циркуляция скорости, взятая по любому контуру, охватывающему данный единичный профиль. Таким образом, можем сформулировать следующую теорему при обтекании единичного профиля потенциальным потоком равнодействующая сил, приложенных к профилю, равна произведению плотности и скорости набегающего потока на значение циркуляции Г вокруг профиля. Для отыскания направления равнодействующей, являющейся в этом случае подъемной силой, нужно вектор скорости повернуть на угол л/2 в сторону, противоположную направлению циркуляции. [c.12]

В целях выяснения этого условия рассмотрим обтекание потоком несжимаемой жидкости профиля, имеющего острую заднюю кромку, наличие которой характерно для современных аэродинамических профилей. Предположим сначала, что циркуляция скорости отсутствует (Г = 0), т. е. нет подъемной силы. Получающаяся в этом гипотетическом случае картина так называемого бесциркуляционного обтекания профиля может быть построена известными методами теоретической гидродинамики. [c.22]

А. Циркуляция скорости по замкнутому контуру, ограничивающему односвязную область, равна потоку вихрей через эту область. [c.47]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла важную роль в развитии теории крыла, которая явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости, циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы считаем существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для однородной несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие подъемную силу, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, образующемся у поверхности тела (см. гл. 8 и 9). Таким образом, присоединенные вихри Жуковского являются теоретическим эквивалентом системы вихрей, возникающих в пограничном слое реальной жидкости. Теорема Жуковского указывает на то, что целесообразно изменяя форму профиля обтекаемого цилиндрического тела, т. е. изменяя интенсивность вихрей в пограничном слое, можно соответственно изменять подъемную силу. [c.235]

Вычислите циркуляцию скорости по контуру К, соединяющему точки с координатами А(х, 0) и В(0, у) в потоке жидкости, заданном проекциями скорости Vx = —ах х + у2), V= ау х + у ), У = 0, где о — некоторая постоянная. [c.43]

Идея Жуковского заменить крыло одним или несколькими присоединенными вихрями, неподвижно связанными с крылом и создающими в потоке такую же циркуляцию скорости по любому замкнутому контуру, какую в действительности создает крыло, позволяет решать многие практические задачи гидродинамики крыла бесконечного размаха. [c.161]

Пластинка, имеющая хорду 2а = 2 м и размах / = 1 м, обтекается несжимаемым воздущным потоком со скоростью Уоо = 100 м/с под малым углом атаки а = 0,1 рад. Найдите распределение скоростей и давлений, подъемную силу и циркуляцию скорости около пластинки. [c.162]

Теорема. Если поток, имею-ш,ий в бесконечности скорость Уо,, обтекает контур и циркуляция скорости по этому контуру равна Г, то равнодействующую силу давления жидкости на контур получим, если умножим вектор, представляющий собой скорость потока в бесконечности, на циркуляцию скорости и на плотность жидкости и повернем полученный вектор на прямой угол в сторону, обратную циркуляции. [c.214]

При обтекании крыла вязкой жидкостью силу R следует вычислять, принимая во внимание циркуляции скорости по контуру линии раздела пограничного слоя и зоны потенциального потока, охватывающему также аэродинамический след циркуляция будет выражать при этом напряженность вихрей, возникающих в пограничном слое и в аэродинамическом следе. Величину этой циркуляции полагают пропорциональной произведению характерной скорости потока — именно скорости Vao — нз Характерный размер профиля в направлении течения— хорду крыла L, записывая ее выражение в виде [c.160]

Найти уравнение линии тока плоского потока, заданного потенциалом скоростей ср = аху, вычислить циркуляцию скорости Г вдоль прямоугольника произвольной величины, стороны которого параллельны осям координат определить кинематическое значение постоянной а и найти скорость ид в точке А с координатами (1 —2). [c.47]

Следовательно, циркуляция скорости вдоль произвольной линии, проведенной в потоке. [c.135]

Вдоль замкнутой линии, проведенной в потоке, если она не включает в себя какое-либо обтекаемое жидкостью тело, циркуляция скорости равна нулю. [c.135]

Вдоль поверхности цилиндра распределение давления несимметрично, поэтому потенциальный поток, обтекающий цилиндр, будет оказывать на него силовое воздействие. Наложение потока на поток может быть реально осуществлено, если в потоке вращать цилиндр и тем самым создавать вокруг него циркуляцию скорости. Тогда на обтекаемый цилиндр будет действовать сила гидродинамического давления. [c.136]

Установим зависимость циркуляции скорости вдоль замкнутого контура от времени, если он при движении в потоке все время проходит через одни и те же частицы жидкости. Проекции элемента контура ба на оси координат равны б е, Ау и бг. Проекции составляющих скорости — Нх, / и 2- Циркуляция скорости вдоль рассматриваемого контура 5 [c.145]

Изменение циркуляции скорости во времени, т. е. при перемещении контура вместе с потоком [c.146]

Изменение циркуляции скорости вдоль рассматривав мого контура при его перемещении вместе с потоком [c.146]

Из уравнений Эйлера следует, что в идеальной жидкости циркуляции скорости потока вдоль некоторого замкнутого контура, движущегося вместе с жидкостью, имеет неизменное значение, т. е. [c.312]

Существенное влияние на отклонение потока от лопастной системы оказывает нагрузка, приходящаяся на нее, т. е. силы взаимодействия профиля с потоком жидкости — подъемные силы. Эти силы возникают на профиле вследствие циркуляции скорости Г вокруг профиля в лопастной системе. Напомним, что Г-циркуляция по замкнутому [c.73]

Н. Е. Жуковский доказал, что источником подъемной силы крыла является циркуляционное течение жидкости вокруг его профиля (см. рис. 74), возникающее вследствие несимметрии крыла по отношению к скорости набегающего потока, и установил зависимость между подъемной силой и циркуляцией скорости Г [c.125]

В безвихревом потоке циркуляцию скорости можно выразить через потенциал скоростей, так как Vxdx + Vydy + V dz = d p, т. e. [c.61]

Это соотношение составляет содержание теоремы Жуковского подъемная сила крыла самолета равна произведению плотности, циркуляции скорости и скорости набегаюо его потока. Направление этой силы определяется поворотом скорости потока в бесконечности на прямой угол против направления циркуляции. [c.271]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла выдающуюся роль в развитии теории крыла, которая, в свою очередь, явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы а priori мыслим существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие величину подъемной силы, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, прилегающем [c.251]

Определите циркуляцию скорости Г в осесимметричном воздушном потоке (плотность р = onst = 1,20 кг/м ), если известно, что разность давлений между двумя цилиндрическими поверхностями тока (линиями тока в виде концентрических окружностей на плоскости) составляет 150 Па. Радиус внутренней поверхности г = — 1 м, радиус внешней поверхности г = 1,2 м. [c.43]

Обтекание вращающегося цилиндра плоскопараллельным потоком аналогично циркуляционному обтеканию цилиндра в таком потоке. В этом случае циркуляция скорости Г = 2uRV, где V = aR — линейная скорость на поверхности цилиндра. Таким образом, Г = 2л/ 2(о. [c.166]

Вихревая система, эквивалентная крылу конечного размаха прямоугольной формы в плане, индуцирует в потоке дополнительные скорости и этим вызывает скос потока. По формуле Жуковского = РооУооГср/ определяем среднюю циркуляцию по размаху крыла Г р = [c.167]

Коэффициент подъемной силы су с тонкого профиля с хордой Ь = 2 м, обтекаемого несжимаемым потоком газа под углом атаки а = 0,1 рад, равен 0,3. Определите значение Суа также циркуляцию скорости Г для этого профиля, обтекаемого маловозмущенным (линеаризованным) потоком газа под тем же углом атаки при М = 0,5 и температуре воздуха = 288 К (Яо., = 340 м/с). [c.173]

По формуле Жуковского, подъемная сила крыла единичного размаха с заданным профилем, обтекаемого несжимаемым потоком, Ка с = РооТоо Г ц. Кроме того, Уачс = Сг/анерсо Ь 2. ОтСЮДа ЦИркуЛЯЦИЯ СКОрОСТИ Гнс = Су пс Ы2 = [c.179]

Для воды при атмосферном давлении скорость смеси при полном ее испарении возрастает примерно в 1600 раз, для азота при том же давлении — примерно в 160 раз в сравнении со скоростью однофазной жидкости на входе в канал. Ясно, что при некоторых значениях скорости циркуляции формальная оценка скорости смеси в парогенерирующем канале по формулам (7.8) или (7.8а) может дать значение, превышающее скорость звука в паре. Практически это означает, что в таком канале произойдет запирание потока, поскольку в прямом канале невозможен переход потока через скорость звука. В случае конденсации пара в трубе скорость смеси, естественно, уменьшается в соответствии с теми же соотношениями (7.8) и (7.8а). [c.297]

Второй важной кинематической теоремой о вихрях является теорема Стокса интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, один раз опоясывающему вихревую трубку. Докажем эту теорему для более общего случая с такой формулировкой поток вектора вихря скорости через любую поверхность, опираюш уюся на некоторый замкнутый контур, равен циркуляции скорости по этому контуру. [c.53]

Пусть в физической плоскости г (см. рис. IX.4),заданный крыловой профиль с угловой точкой Ai на задней кромке будет обте каться плоским потенциальным потоком со скоростью на бесконеч ности УоогИ с циркуляцией по контуру,охватывающему профиль. [c.209]

Накладывая плоскопараллельный поток, имеющий на достаточном расстоянии от обтекаемого цилиндра скорость vq, на поток, вращающийся вокруг цилиндра, получим потенциальный поток с циркуляцией скорости вокруг цилиндра. Первый поток образует симметричную гидродинамическую сетку и скорость течения жидкости вдоль поверхности цилиндра будет распределяться симметрично. Второй поток обтекает поверхность цилиндра с постоянной скоростью, касательной к поверхности цилиндра. Распределение скрости вдоль поверхности цилиндра будет в верхней и нижней части соответственно [c.136]

Два вихря с противоположными по знаку, но равными по модулю циркуляциями движутся поступательно вдоль прямой, перпендикулярной к отрезку, соединяющему центры этих вихрей (рис. 104). Два вихря с противоположными по знаку и равными по величине циркуляциями, движущиеся поступательно, можно остановить, если наложить на течение. jThx двух вихрей поступательный поток со скоростью, противоположной скорости движения вихрей. [c.298]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Столь резкая зависимость предельной плотности теплового потока от скорости циркуляции при й = onst объясняется не только различной турбулентностью среды при разных скоростях, но и тем, что приближение к развитому кипению в условиях повышенной скорости происходит при меньшей температуре стенки и, следовательно, при меньшем числе активных центров парообразования. Для компенсации этого эффекта требуется дополнительное повышение плотности теплового потока. При иу = onst с ростом диаметра трубы интенсивность теплообмена в турбулентном потоке однофазной среды понижается, поэтому в этом случае переход к развитому кипению происходит в более благоприятных для процесса парообразования условиях. [c.250]

Таким образом, бьшо установлено, что в плоских криволинейных потоках циркуляция вращательной скорости и 5Тловая скорость вращения потока относятся к числу переносимых характеристик турбулентного потока. В настоящее время окончательно не установлено, какое из этих выражений является предпочтительным. Чаще всего считают физически более обоснованной формулу (5.23),,что подтверждается отдельными экспериментами [47]. [c.113]

Смотреть страницы где упоминается термин Поток Циркуляция скорости : [c.56] [c.476] [c.158] [c.248] [c.51] [c.214] [c.124] [c.444]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.504 ]

ПОИСК

Безвихревое движение жидкости. Плоское движение несжимаемой жидкости Сохранение циркуляции скорости в потоке идеальной жидкости. Теорема Кельвина н Лагранжа. Безвихревое движение. Потенциал скоростей

Вычеты комплексной скорости, циркуляция и поток скорости

Поток и циркуляция вектора скорости

Поток скорости

Скорость и циркуляция в преобразованном потоке. Постулат Жуковского—Чаплыгина

Циркуляция

Циркуляция скорости

Циркуляция скорости в потенциальном потоке

Ъ. Поток с циркуляцией

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...