Сила гидродинамическая, действующая

Сила гидродинамическая, действующая на поверхность тока 75 [c.566]

Силы гидродинамические, действующие на тело в идеальной жидкости на глубине 208 [c.566]

S. Совокупность сил гидродинамического давления, действующих на S при неподвижности тела в жидкости, приводится к главному вектору R и главному моменту М [c.253]

Силы, действующие при работе механизмов на их звенья, делятся на внутренние и внешние. Под внутренними силами понимают реакции связей, возникающих в кинематических парах. Все другие силы, не относящиеся к реакциям связей, образуют систему внешних сил. Нагружение звеньев механизма может иметь различный характер. При точечном контакте звеньев оно выражается в действии сосредоточенной силы, в других случаях — нагрузка распределяется по линии, поверхности либо объему звена. Например, сила тяжести представляет собой нагрузку, распределенную по всему объему звена, сила гидродинамического сопротивления, возникающая при движении звена в жидкой среде, представляет собой нагрузку, распределенную по поверхности звена. [c.241]

Условия гидродинамического подобия. модели и натуры требуют равенства на. модели и в натуре отношения всех сил, под действием которых протекает явление, или, иначе, одинакового отношения между действующими силами в натуре и такими же силами, дейст-вующи.мп в модели. [c.331]

Сила гидродинамического сопротивления обязана своим возникновением, как это ясно из 10.4, наличию в вязкой жидкости потока импульса по нормали к твердой стенке а равна величине импульса за единицу времени, непрерывно передаваемого от более удаленных от стенки слоев жидкости к менее удаленным и к самой стенке, приходящегося на единицу площади стенки, т. е. плотности потока импульса. Численно а равняется силе трения, действующей со стороны жидкости на единицу площади твердой стенки. [c.367]

Внешние силы силы тяжести, поверхностные силы гидродинамического давления, действующие на торцевую поверхность — плоскости I—I и //—II, силы трения и реакции стенок. [c.59]

Условия гидродинамического подобия модели и натуры требуют равенства на модели и в натуре отношения всех сил, под действием которых протекает явление. Однако вследствие физических особенностей действующих сил выполнить это условие практически невозможно. Поэтому стремятся установить условия подобия или так называемые критерии подобия для частных случаев, когда в качестве преобладающей выступает какая-нибудь одна из действующих сил. Для обеспечения подобия необходимо также выполнение условий однозначности явлений в натуре и на модели. [c.303]

Изолируем в потоке элементарно малую частицу, имеющую форму прямоугольного параллелепипеда со сторонами Ах, Ау, Аг. На выделенную частицу действуют силы гидродинамического давления, массовые силы и силы инерции. [c.82]

Силы гидродинамического давления, так же как для частицы, находящейся в равновесии, действуют на изолированной поверхности массовые силы, как на это уже указывалось в 2, пропорциональны массе частицы силы инерции определяются произведением массы частицы на мгновенное значение ускорения ее движения. В проекциях на выбранные оси координат сумма этих сил, действующих на рассматриваемую частицу, составляет [c.82]

Вдоль поверхности цилиндра распределение давления несимметрично, поэтому потенциальный поток, обтекающий цилиндр, будет оказывать на него силовое воздействие. Наложение потока на поток может быть реально осуществлено, если в потоке вращать цилиндр и тем самым создавать вокруг него циркуляцию скорости. Тогда на обтекаемый цилиндр будет действовать сила гидродинамического давления. [c.136]

Работа сил гидродинамического давления, действующего на торцовые сечения 1 — 1 и 2 — 2 отсека АВ (со стороны окружающей его жидкости). Эта работа [c.97]

Сила гидродинамического давления, действующего на торцовые сечения жидкого тела АВ (на сечения 1 — 1 и 2—2) со стороны остальной жидкости (см. на чертеже силы Pj и Р )-Проекция импульса этих двух сил [c.122]

Если образование паровых пузырьков возможно, они возникают в жидкости в больших количествах, а так как суммарная поверхность их во много раз превосходит свободную поверхность жидкости, то испарение внутрь паровых пузырьков приобретает преобладающее значение. Паровые пузырьки образуются преимущественно на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 6-14). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек по достижении определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паровых пузырьков из нижних слоев жидкости к поверхности ее осуществляется непрерывный транспорт образующихся внутри жидкости паров в пространство над жидкостью. [c.213]

Очевидно, что все силы давления, действующие на части контрольной поверхности, являющиеся поверхностями вращения около оси Z, пересекают ось z или параллельны ей, и поэтому их момент относительно этой оси равен нулю. Следовательно, отличный от нуля момент гидродинамических сил давления относительно оси z дадут, вообще говоря, только силы давления, действующие на вращающиеся лопатки турбины. [c.110]

Для составления дифференциального уравнения движения одномассовой системы влияние наполнения можно заменить результирующей гидродинамических сил жидкости, действующей на резервуар (см. рис. 5). Тогда уравнение колебания одномассовой системы с жидким наполнением будет отличаться от уравнения колебания системы с одной степенью свободы с твердыми массами наличием в правой части силы (t). Примем, что система имеет один резервуар, тогда уравнение будет иметь вид [c.38]

Осевая составляющая сил гидродинамического давления на внутреннюю часть поверхности не может быть получена непосредственным интегрированием. На основании уравнения количеств движения сила действия жидкости на внутреннюю поверхность колеса равна [c.360]

Из уравнения количеств движения для выделенной области в направлении оси г следует (при этом необходимо учесть силу веса, действующую на выделенный объём, а также силы гидродинамического давления по частям контура 2, 2 и 1, 1 ) [c.363]

Для компенсации осевой гидродинамической силы Р применяют профильную форму плунжера (см. рис. 3.84), позволяющую получать силу 2, действующую противоположно силе Р . Поток жидкости поступает под углом 0 в камеру а и, обтекая профильный шток плунжера, меняет угол. Подбирая угол 0, можно добиться примерного равенства сил р1 и Р . Для небольших расходов обычно угол 0 68 - -70°, для боль- [c.360]

Рис. 80. Скорости жидкости в меридиональном сечении рабочей полости гидротрансформатора, используемые при расчете гидродинамических составляющих осевых сил, которые действуют на рабочие колеса

В книге изложены основы теории осевых сил, действующих в гидродинамических муфтах и трансформаторах. Приведены методики расчетов поля скоростей и давлений в рабочих и нерабочих полостях, а также расчета осевых сил гидродинамических передач. Даны результаты экспериментальных исследований, подтверждающие правильность рекомендуемых методов расчета, и конкретные примеры расчета. [c.2]

При выбранном направлении оси z проекция элементарной площадки левой части наружной поверхности колеса имеет положительный знак, правой части — отрицательный. На участке, где наружная поверхность параллельна оси рабочего колеса, нормаль к поверхности перпендикулярна оси рабочего колеса, поэтому осевая сила, действующая на данную поверхность, равна нулю. Отсюда осевая составляющая сил гидродинамического давления, действующих на наружную поверхность колеса, [c.7]

Осевая составляющая сил гидродинамических давлений, действующих на внутреннюю поверхность колеса, не может [c.7]

Объем, умноженный на удельный вес рабочей жидкости и просуммированный по всем участкам, представляет собой силу, действующую на данную внешнюю поверхность рабочего колеса. Осевая составляющая сил гидродинамического давления, действующих на внутреннюю поверхность рабочего колеса Лд, вычисляется согласно одному из допущений, по которому меридиональный поток принят равноскоростным. Расход в таком случае [c.50]

Осевая сила гидродинамического давления, действующая на внутреннюю поверхность рабочего колеса, находится согласно теореме об изменении количества движения. [c.95]

Выделим в потоке газа, движущегося через какой-либо венец лопаточной машины (рис. 1.1), струйку между сечениями 1—1 и 2—2. Остальную массу за пределами струйки мысленно отбросим, заменив ее действие силами гидродинамических давлений. [c.12]

В тех случаях, когда в системе автоматического регулятора и топливоподающей аппаратуры действуют в основном силы гидродинамического трения, определению подлежит фактор торможения д, входящий в формулу (255). [c.380]

Полученное уравнение (2.34) является условием равенства центробежных сил инерции 1и сил гидродинамических давлен тй, действующих в радиальном направлении, и поэтому его можно назвать уравнением радиального равновесия потока в осевой ступени. Оно показывает, что при принятых допущениях градиент давления по радиусу пропорционален квадрату окружной составляющей скорости воздуха и обратно пропорционален радиусу. [c.66]

Величина хлопьев взвешенного осадка постоянно меняется вследствие слипания взвешенных частиц, извлекаемых из воды, и разрушения образовавшихся агрегатов под влиянием гидродинамического воздействия потока. Следовательно, слой взвешенного осадка представляет собой полидисперсную среду. Однако, средний размер хлопьев во всей массе взвешенного осадка при неизменных условиях работы осветлителя (состав л свойства обрабатываемой воды, доза коагулянта, скорость восходящего потока) остается неизменным, так как он определяется соотношением между внутренними силами сцепления частиц, образующих структуру хлопьев, и внешними силами трения, действующими на поверхности хлопьев при их обтекании потоком воды. Вследствие непрерывного хаотического движения и циркуляции хлопья различного размера довольно равномерно распределены по всей высоте взвешенного слоя. [c.190]

Главный вектор и главный момент гидростатических и гидродинамических сил. Если потенциал Ф известен, то по формуле (6.3.5) можно найти давление в любой точке объема жидкости, а затем перейти к интегральным величинам -главному вектору сил Р, действующих со стороны жидкости на бак, и главному моменту этих сил М относительно какого-либо центра. Проекцию главного вектора Ру на ось Оу и момента Мс относительно оси, проходящей через точку С и параллельной Oz, вычислим с точностью до величин первого порядка малости. В соответствии со структурой формулы (6.3.5), выражений (6.3.10), (6.3.11), выполнив интегрирование по всей смоченной поверхности и проведя преобразование, получим [c.345]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

При заданных скоростях поступательного и вращательного движения частиц первостепенный физический интерес будут представлять такие макроскопические параметры, как гидродинамические силы и моменты, действующие на частицы со стороны жидкости. Как только для определенной совокупности частиц эти параметры становятся известными, можно непосредственно решить обратную задачу определения картины движения частиц по известным значениям гравитационных массовых сил и действующих на них моментов. [c.271]

Таким образом, сила гидродинамическою действия перманентною потока на движущийся в жидкости прямо.тнейно и равномерно неизменный шарик направлена по скорости производного потока, сопряженною с направлением движения шарика, и равна произведению половины массы вытесненной шариком жидкости на скорость шарика и скорость производною потока. [c.677]

Паровые пузырьки образуются прежде всего на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 8.3, 8.4). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек после того, как достигнет определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости, и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паро- [c.223]

Радиус а парового пузырька может быть оценен из баланса действующих на паровой пузырек сил. С одной стороны, это сила поверхностного натяжения, приложенная к линии сечения парового пузырька плоскостью, проведенной через центр пузырька перпендикулярно оси трубы, и равная 2яасг с другой — сила гидродинамического давления жидкости, определяемая перепадом давления между передней и задней поверхностями пузырька [c.480]

К числу сил, удерживающих отдельность, относят силы усталостной прочности на отрыв, вес отдельности в воде, пригружающее действие глубины воды в воронке размыва и силу гидродинамического давления струи на дно воронки. [c.213]

Г. Условия проте1Сання жидкости в пределах поворота трубы. На повороте трубы получаем искривление линий тока (рис. 4-36,6). На частицы жидкости, движущиеся по искривленным линиям тока, действует центробежная сила инерции. За счет этой силы гидродинамическое давление (а следовательно, и потенциальная энергия) в месте поворота у внешней стенки трубы повышается, а у внутренней - понижается. Это же обстоятельство обусловливает уменьшение скоростного напора (удельной кинетической энергии) у внешней стенки и увеличивает его у внутренней стенки. Таким образом, на повороте происходит перераспределение скоростей по живым сечениям и деформация эпюр скоростей вдоль потока (как показано на рис. 4-36, б). [c.204]

При изучении динамики нас будет интересовать не физическая природа действующих сил, а только их величина, направление действия и место приложения. С этой точки зрения все силы можно подразделить на массовые, или объемные, и поверхностные. Первые действуют на каждый элемент объема звена. Таковы силы тяжести, упругости, а также даламберовы силы инерции. Вторые приложены к элементам некоторой части (реже всей) поверхности звена. К ним относятся силы гидродинамического давления жидкости или [c.36]

Формулы Чаплыгина. С. А. Чапльь гин дал формулы для главного векторя и главного момента сил гидродинамических давлений, действующих на цилиндр произвольного сечения при обтекании его установившимся потенциальным потоком несжимаемой жидкости. [c.510]

Рассмотрим случай совместного движения системы ротор— корпус на примере следующей модели консольный вал с неотба-лансированным диском на конце, вращающийся внутри ynpyioio подвешенного кольца зазор между кольцом и диском заполнен жидкостью (рис. 1). Как на ротор, так и на корпус, кроме упругих и инерционных сил, будут действовать гидродинамические силы со стороны жидкости. Уравнения движения системы имеют вид [c.36]

Сколь ни велика скорость хода надводного корабля (легкого крейсера или миноносца), преобладающее действие на него оказывают гидростатические давления воды, определяющие основную часть архимедовой силы поддержания. Подобная особенность характерна для так называемых водоизмощающих судов. На глиссирующих судах благодаря своеобразной форме их корпуса и относите.ть-но большой скорости хода поддерживающая сила создается в 0СН0ВН0Л1 гидродинамическими давлениями, пропорциональными при прочих одинаковых условиях квадрату скорости. Так как из условий равновесия равнодействующая всех сил давления воды должна быть равна по величине результирующей всех сил тяжести, действующих на судно, и нанравлена прямо противоположно ей, то глиссер выходит из вода и по мере увеличения хода соответственным образом изменяет угол атаки , образованный плоскими кормовыми участками днища и горизонтальной плоскостью. При этом носовая оконечность, отличающаяся большим развалом шпангоутов и пологой формой образования днища, оказывается над водой и подвергается действию больших усилий от удара волн так как эти усилия имеют направление, близкое к вертикальному, то они могут быть опасными не только для местной прочности корпуса катера, но и для его общей продольной прочности. Удары днища катера о волны могут быть настолько большими и резкими, что в некоторых случаях именно они ограничивают возможную наибольшую скорость катера при данном состоянии моря . [c.59]

В тот период многие работы в области автоматического регулирования были посвящены исследованию влияния сил сухого трения. В работах Я. И. Грдины и А. В. Гречанинова, опубликованных в 1896—1900 гг., отмечалось, что в процессе работы под влиянием периодической неравномерности вращения и вибрации всех узлов и деталей паровых поршневых машин часто нарушается контакт между трущимися поверхностями, в связи с чем действие сил сухого (кулонова) трения ослабляется и преобладающими становятся силы гидродинамического трения. [c.12]

J - намагниченность вещества ферромагнитной частицьх. А/м, J = х е (здесь- х - магнитная восприимчивость частицы) Сила гидродинамического сопротивления направлена вверх. Магнитостатическая сила, обусловленная действием на частицу магнитным полем катушки [312], равна [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...