Движение Движение вынужденное — Тепли

Проанализируем качественно перенос тепла в кипящей пленке. В области вынужденного движения в пленке суммарный тепловой поток к стенке может быть определен как сумма конвективного переноса тепла при вынужденном движении и переноса тепла пузырями при кипении [c.109]

Результаты опытов и схема экспериментальной установки представлены на рис. 1, 2 и 3. На рис. 2 дана зависимость интенсивности испарения от общего давления при скоростях движения тела до 50 лг/се/с. Кривая 1 показывает эту зависимость при свободной конвекции, а остальные кривые характеризуют интенсивность испарения при вынужденной конвекции. Как видно из кривой 1, при давлениях, начиная с атмосферного и до 40 мм рт. ст., интенсивность испарения с понижением давления возрастает незначительно. В этом диапазоне давлений проявляются чисто молекулярные процессы переноса тепла и вещества, которые определяются теплопроводностью и диффузией. При давлениях 40 мм. рт. ст. и ниже происходит турбулизация пограничного слоя интенсивным и неравномерно выходящим с поверхности потоком испарившейся массы вещества, которая, судя по интенсивности испарения, достигает своего максимального значения при давлениях 0,5 мм рт. ст. При дальнейшем понижении давления вплоть до 0,1 мм рт. ст. интенсивность испарения [c.219]

Наиболее важный способ передачи тепла для жидкостей и газов — конвекция. Этот вид теплопередачи связан с движением жидкости, посредством которого тепло переносится из одного места в другое. Вынужденная конвекция делится на два типа ламинарный и турбулентный поток. В ламинарном потоке каждая линия тока сохраняет постоянное положение по отношению к стенке. В турбулентном потоке существенно вихревое движение [c.291]

Очевидно, что при вынужденной конвекции теплоотдача интенсивнее, так как с повышением скорости среды изменяется режим ее движения — переход от ламинарного движения в турбулентное. При этом потоки среды, движущиеся не параллельно поверхности тела, а под углом, энергично ее омывают, и передача тепла конвекцией будет тем больше, чем больше этот угол. Таким образом, теплоотдача конвекцией в печах неразрывно связана с движением газов, она тем интенсивнее, чем выше турбулизация газов в рабочей камере печи, так как при этом за один и тот же промежуток времени большее количество молекул соприкасается с поверхностью нагреваемого металла. Сложность турбулентного движения определяет сложность передачи тепла конвекцией поэтому теплоотдача конвекцией не поддается точному расчету. [c.113]

Теплоотдача при ламинарном режиме. Если отсутствует свободное движение жидкости, то перенос тепла в радиальном направлении осуществляется только путем теплопроводности. При наличии свободного движения возникает турбулизация потока, и теплопередача усиливается. Эффект турбулизации оказывается наибольшим при вертикальном положении трубы и противоположном направлении свободного и вынужденного движений. Граница раздела двух движущихся навстречу друг другу потоков является очагом возникновения вихрей, которые усиливают турбулизацию. При одном и том же направлении свободного и вынужденного движения такого очага нет, и движение протекает более спокойно. [c.59]

При рассмотрении вопросов распространения тепла играет роль не только характер движения жидкости, но и причины, вызвавшие это движение. Различают два случая. Если движение осуществляется внешней побудительной силой (вентилятор, насос), такое движение называется вынужденным. Но движение может происходить за счет разности плотностей жидкости около какой-либо нагретой поверхности, например воздуха около горячей батареи легкий нагретый воздух поднимается вверх, а на его место подходят холодные струи. Такое движение называется свободным естественная конвекция). [c.53]

Естественной конвекцией будем называть такой перенос, при котором перемещение жидкостных и газообразных частиц, несущих тепло, вызывается только действием разности плотностей среды, возникающей из-за наличия разности температур. Когда перемещение частиц жидкости и газа, переносящих тепло, происходит не под воздействием разности плотностей, а в результате вынужденного движения (например, вентилятором), конвекция называется вынужденной. [c.75]

Под конвекцией тепла понимают процесс передачи его из одной части пространства в другую перемещающимися макроскопическими объемами жидкости или газа. В зависимости от причины, вызывающей движение, конвекция может быть свободной (естественной) или вынужденной, происходящей за счет действия внешних сил. Естественное или свободное движение жидкости или газа, а следовательно, и конвекция тепла вызываются разностью удельных весов неравномерно нагретой среды принудительное движение осуществляется нагнетателями (насосами, вентиляторами, компрессорами и др.). [c.135]

Коэффициенты тепло- и массоотдачи зависят от формы и размеров поверхности испарения, характера движения парогазовой смеси (свободное или вынужденное, ламинарное или турбулентное), физических свойств жидкости и газа, концентрации компонентов в парогазовой смеси и т. п. [c.347]

В горизонтальных трубах направление подъемных сил и вынужденного движения взаимно перпендикулярно, поэтому развитие свободного движения происходит здесь при более благоприятных условиях и приводит к появлению поперечной циркуляции жидкости, как это показано на рис. 3-22. При нагревании жидкости более теплые слои поднимаются вверх, при охлаждении в нижней части трубы накапливается более холодная жидкость. В итоге локальная теплоотдача существенно изменяется по периметру трубы, причем на верхней образующей при нагревании и на нижней при охлаждении теплоотдача наименьшая. Однако в среднем по сечению в этих условиях интенсивность теплообмена увеличивается. [c.83]

В горизонтальных трубах направление подъемных сил и вынужденного движения взаимно перпендикулярно, поэтому развитие свободного движения происходит здесь при более благоприятных условиях и приводит к появлению поперечной циркуляции жидкости, как это показано на рис. 3-22. При нагревании жидкости более теплые слои поднимаются вверх, при охлаждении в нижней части трубы накапливается более холодная жидкость. В итоге локальная теплоотдача существенно изменяется по периметру трубы, причем на верхней образующей при нагревании и на нижней при охлаждении теплоотдача наименьшая. Однако в среднем по сечению в этих условиях интенсивность теплообмена увеличивается. Следовательно, и в этом случае при влиянии свободного движения средняя теплоотдача увеличивается, что объясняется поперечной циркуляцией жидкости. [c.89]

В предыдущих двух главах рассматривались волны и колебания конструкций, состоящих из распределенных масс и податливостей (жесткостей), без учета демпфирования — важного параметра, характеризующего затухание волн и колебаний. Этот параметр обусловлен внутренним и внешним трением, излучением и другими причинами, вызывающими убывание акустической энергии в рассматриваемой конструкции. Во многих случаях эффекты потерь пренебрежимо малы, по в некоторых случаях пренебрежение ими ведет к большим ошибкам в расчетах. Так, амплитуда вынужденных колебаний на резонансной частоте существенно зависит от потерь (см. рис. 3.14). Так же сильно зависят от потерь и отклики произвольной колебательной системы на кратковременные нагрузки. Вследствие демпфирования часть энергии колеблющейся конструкции превращается в тепло и предоставленные самим себе колебания затухают со временем. Аналогичная картина наблюдается и при распространении волны в среде. Из-за внутренних потерь часть энергии волны идет на нагревание среды и амплитуда волнового движения уменьшается с расстоянием по мере распространения волны. [c.207]

На рис. 1-3 показана схема форсуночной камеры. Составляющие факел форсунки капли только на начальном участке пути в потоке воздуха имеют вынужденное движение под действием сил инерции. В дальнейшем частицы воды под действием аэродинамических сил потока воздуха движутся вдоль камеры и одновременно — под действием сил тяжести — вниз, в поддон. Практически относительная скорость капель вне зоны действия сил инерции близка к скорости витания, т. е. ограничена естественным полем тяготения — полем сил тяжести. Дополнительная интенсификация процессов тепло- и массообмена у выходных сечений форсунок за счет увеличения относительной скорости капель жидкости имеет локальный характер и коренным образом интенсивность тепло- и массообмена не меняет. [c.11]

Малые числа Струхаля соответствуют низкочастотным колебаниям. При Sh < 1 влияние нестационарных членов в уравнении движения мало по сравнению с конвективными. Поскольку А соТ = = S характеризует смещение частиц среды в волне, то условия Sh < 1 соответствуют условию s// o >1 (т. е. смещение частиц среды в волне намного больше, чем характерный размер тела). Рассмотрим ряд экспериментальных исследований по тепло- и массообмену на поверхности цилиндра в условиях колеблющихся потоков при наличии осредненной по времени ламинарной вынужденной конвекции. В этом случае, поскольку стационарное значение критерия Нуссельта зависит от чисел Re и Рг, эффективность процесса теплоотдачи удобно определять относительным коэффициентом теплоотдачи [c.120]

Свободной конвекции тепла противопоставляется вынужденная конвекция, происходящая в условиях вынужденного движения жидкости. Это последнее всецело обусловливается работой сил, приложенных к поверхностям, границам жидкости и действующих по причинам, не имеющим отношения к рассматриваемому местному процессу переноса тепла. Вынужденная конвекция может происходить в потоке, создаваемом вентилятором, эксгаустером, насосом, ветром или, напротив, в неподвижной (в целом) среде, относительно которой перемещается тело, имеющее отличную от среды температуру, например самолетный радиатор. В указанных условиях роль силы тяжести, как правило, пренебрежимо мала. Впрочем, могут встретиться и смешанные случаи, когда эффекты свободной и вынужденной конвекции соизмеримы и накладываются друг на друга, как это бывает во многих внутри-котловых процессах, при медленном течении жидкостей в трубах, в атмосферном бассейне и т. п. [c.7]

К настоящему времени выполнено большое число работ, посвященных исследованию кризиса теплоотдачи при вынужденном движении жидкости. Однако вводу большой сложности процессов тепло- и массо-переноса в потоке теплоносителя, приводящих к возникновению кризиса, до сих пор отсутствует достаточно надежная теория этого явления. Опытные данные и построенные на их основе расчетные соотношения для определения критических тепловых нагрузок не всегда согласуются между собой даже качественно. [c.72]

Интенсивность переноса тепла от греющей поверхности определяется вынужденной конвекцией жидкости, где конвекция поддерживается движением пузырьков. [c.134]

При малых скоростях вынужденного движения и значительных перепадах температуры в жидкости перенос тепла за счет свобод- [c.125]

Вместе с тем имеющиеся данные но можно использовать для определения количества тепла, расходуемого на генерацию пара на стенке при вынужденном движении пароводяной смеси. Разрешая систему относительно /п, имеем [c.223]

Передачу тепла конвекцией усиливают искусственно при помощи внешних побудителей 1) насосов, подающих под давлением жидкость по трубам 2) компрессоров, подающих газ под давлением в газопроводы 3) вентиляторов, подающих под давлением воздух в газовые горелки и низконапорные воздушные форсунки или в воздухоподогреватели и далее в топки котельных агрегатов 4) дымососов, создающих разрежение в газоходах котельного агрегата и обеспечивающих таким образом вынужденное движение по газоходам образующихся при сгорании топлива газообразных продуктов и удаление их в атмосферу. Поток жидкости и газов по трубам, каналам и т. д., происходящий благодаря какой-либо внешней по- [c.32]

Различают вынужденное (например, движение воздуха, вызванное вентилятором или ветром) и свободное (естественное) движение воздуха. Последнее вызывается самим процессом перехода тепла так, при нагревании плотность воздуха уменьшается,. и он стремится кверху, а при охлаждении — опускается книзу. При свободной конвекции теплоотдача различна в зависимости от вертикального, наклонного или горизонтального расположения стенки. [c.14]

Самое важное значение для внутренней поверхности нагревателя имеют два параметра — коэффициент теплоотдачи и коэффициент трения. Зная эти параметры, можно оценить рабочие характеристики существующего теплообменника или для заданных термодинамических условий найти оптимальные размеры разрабатываемой конструкции. Течение газа внутри трубок турбулентное при числах Рейнольдса 2-10 —б-Ю". Перенос тепла осуществляется вынужденной конвекцией рабочего тела. Плотность теплового потока от стенки к газу зависит от коэффициента теплоотдачи внутренней поверхности трубки, массового расхода и удельной теплоемкости газа. Два последних параметра можно в большой степени предопределить выбором газа, а также заданием рабочих объемов и скорости движения поршня, и на этой стадии в основном можно использовать аналитические решения. К сожалению, до настоящего времени не получено полного аналитического решения для теплообмена при вынужденной конвекции в условиях турбулентного течения. [c.248]

Как известно, при движении жидкостей (газов) на поверхности твердых тел образуется пограничный слой. Вследствие низких скоростей движения в случае естественной конвекции толщина пограничного слоя Д бывает значительно больше, чем в случае вынужденной конвекции, и, как показывают расчеты [3], она по величине имеет такой же порядок, как зазор б в ячейках для измерения X. Очевидно, что в пределах А перенос тепла осуществляется только молекулярной теплопроводностью и значительная часть перепада температуры At приходится на пограничный слой. В результате этого в развитии конвекции участвует только какая-то часть от общего А и весь процесс происходит слабее. [c.49]

Дэви в 1799 г. подверг трению два куска льда в пространстве, имевшем температуру ниже нуля. При этом оба куска расплавились, превратившись в более теплую воду. Так как теплоемкость воды не только не меньше, а вдвое больше теплоемкости льда, то Дэви был вынужден признать, что непосредственной причиной тепла является движение. [c.54]

Возьмем другой пример — колебания маятника. Если бы не было трения маятника и его нити о воздух, если бы не было трения нити в месте подвеса, амплитуды колебаний вечно сохранялись бы одинаковыми. Но, как мы только что сказали, в действительности трение невозможно полностью уничтожить, и энергия качания маятника будет постепенно переходить в тепло, т. е. в энергию хаотического движения. Выделение тепла ведет к переходу упорядоченного движения в хаотическое до тех пор, пока маятник не вынужден будет остановиться. [c.18]

Организованное движение жидкости (вынужденная или естественная циркуляция) вызывает повышение интенсивности теплоотдачи при кипении. Однако степень этого влияния зависит от отношения величин турбулентных возмущений, вызываемых организованной циркуляцией жидкости и процессом парообразования. Последний процесс оказывает относительно большее воздействие, ибо развивается непосредственно в самом пограничном слое жидкости. Поэтому значения коэффициента теплоотдачи, при постоянной скорости циркуляции, меняются с ростом теплового потока вначале весьма мало, затем темп нарастает и, наконец, по мере увеличения q коэффициент тепло-котдачи стремится к некоторому предельному значению, близкому точке на кривой a. — f q) для условий свободной циркуляции. Такая зависимость графически изображена на фиг. 60. На фиг. 61 [c.137]

Сложность последнего выражения затрудняет построение номограммы для зх . Его анализ, проведенный с помощью ЭВМ МИР-2, показал, что если сравнивать круглый датчик с прямоугольным по и Я , то круглый несколько проигрывает в эффективности, а если по лц-г = Я — г) /Н и я либо по Я = Я — г ) и Я/, то выигрывает. Таким образом, форма пакета в плане с точки зрения метрологии несущественна, и ее надо выбирать в зависимости от гидродинамических условий, например, при вынужденной конвекции воздуха целесообразно прямоугольный датчик располагать перпендикулярно движению воздуха, чтобы участки поверхности продукта над теплоотводящей пластиной омывались так же, как и верхняя секция тепло-массомера. [c.41]

Интенсивность теплообмена при пузырьковом кипении недогретой до температуры насыщения жидкости в условиях вынужденной конвекции определяется в основном локальными течениями, вызванными пузырьками, движением основной массы жидкости и переносом тепла паровой фазой при испарении у поверхности нагрева и конденсации в жидкости. Корреляционные соотношения обычно учитывают в той или другой форме эти процессы. Однако соотношения, полученные суперпозицией данных по теплообмену при вынужденной конвекции в отсутствие кипения и данных по кипению в большом объеме, по-видимому, не могут быть достаточно универсальными, так как они не учитывают третью составляющую процесса, а механизмы развитого кипения в объеме и кипения движущейся недогретой жидкости существенно различаются [5.15]. [c.131]

Наиболее простой, но достаточно удачной лоделью при рассмотрении закономерностей движения двухфазного потока и переноса тепла в условиях ядерного реактора может служить случай движения воды в длинном канале при постоянном тепловом потоке, исследованный Колье (рис. 2.4) [3]. На входе в канал температура массы воды и стенки ниже температуры насыщения. По мере нагревания жидкости растет и температура стенки, и разность между их температурами определяется уравнениями теплоотдачи при вынужденной конвекции, рассмотренными выше. Когда температура стенки превысит температуру насыщения, на стенке начнут образовываться пузырьки пара, и наступает режим кипения воды при недогреве. При дальнейшем движении потока температура всей массы теплоносителя достигает температуры насыщения, и устанавливается режим развитого пузырькового кипения. [c.21]

Выделение газа в жидкости существенно повышает коэффициент теплообмена при естественной и вынужденной конвекции жидкости. Интенсивность теплообмена повышается с увеличением газосодержанпя, что совершенно отчетливо проявляется для органических жидкостей, в которых растворимость газа примерно в 10 раз больше, чем в воде. При постоянном тепловом потоке теплообмен может быть улучшен на 50% в условиях естественной конвекции и на 30% в условиях вынужденной конвекции жидкости. Потери давления при движении жидкости не зависят от присутствия газа до тех пор, пока не возникнет зона парообразования, т. е. пока температура стенки не станет равной температуре насыщения обезгаженной жидкости. Таким образом, в присутствии растворенного газа в теплоносителе можно отбирать большее количество тепла без увеличения потерь давления до тех пор, нока температура стенки ниже температуры насыщения обезгаженной жидкости. [c.124]

Как и при кипении жидкости в большом объеме [20], здесь имеется возможность проводить исследование возмущений термического слоя с помощью шлирен-метода. В условиях недогрева пузыри быстро конденсируются. В ходе процесса конденсации и после его завершения горячая вода вытесняется от стенки. Это происходит вследствие разрушения пузырей, находящихся вблизи стенки, при большом недогреве жидкости до температуры насыщения или в результате ускорения конденсирующегося нузыря после отрыва его от стенки при малом недогреве жидкости [21]. Эти инерционные эффекты, обусловленные виртуальной массой пузыря, сообщают пузырям и окружающей их жидкости большие ускорения [22]. В условиях вынужденной конвекции инерционные эффекты отклоняют пузыри от их прямого движения вдоль стенки в наиравлении, перпендикулярном к ней, и увеличивают рассеяние тепла в поперечном направлении. [c.126]

Выше было рассмотрено пористое тело, в котором крнвективный перенос тепла имел место при свободном движении среды, заполняющей поры. Такое пористое тело получило название статической изоляции. При вынужденном движении газов изоляция называется динамической. В этом случае конвективный перенос тепла в порах значительно увеличивается. Однако при одновременном движении теплового потока и среды можно получить резкое уменьшение проводимости динамической изоляции, если поток тепла и поток газовой среды направить навстречу друг другу [Л. 9]. [c.12]

Оно учитывает перенос тепла одновременно за счет вы-нужденного и свободного движений жидкости соответственно критериями Рейнольдса и Грасгофа. При ламинарном течении вязких жидкостей свободное движение практически не проявляется, хотя скорость вынужденного движения п невелика. Этому соответствует частный случай ламинарного течения, так называемый вязкостный режим, для которого критериальное уравнение представляется в форме [c.144]

Монография освещает роль атомных электростанций. Рассматриваются закономерности обменных процессов в основном оборудовании атомных станций. Анализируются процессы тепло- и массообмена в докризисной области парогенерирующих каналов с непроницаемой поверхностью и в-каниллярно-пористых структурах, особенно кризиса теплоотдачи при вынужденном движении и теплообмене в закризисной области. Обобщаются данные по гидродинамике двухфазных потоков в прямых и криволинейных каналах. Говорится о безопасности атомных электростанций, о нестационарном теплообмене при разгерметизации и аварийному захолажи-ванию. [c.143]

Теплоотдача при вынужденной конвекции в пленке. Рассмотрим перенос тепла в движуш ейся пленке без кипения к однофазной жидкости. Как указывалось выше, суш ествуют несколько режимов течения ламинарной и турбулентной пленки со сложной системой волн. В настоящем параграфе при анализе теплоотдачи в пленке волновое движение на ее поверхности учитываться не будет (гладкая поверхность), б Ф Smin Ф бтах- [c.113]

Твердый теплоноситель находит в последнее время весьма большое применение как в установках по высокоскоростному термическому разложению, так и для быстрого нагрева сыпучих материалов в ряде отраслей промышленности. Между тем да ных по теплообмену в засыпке с твердым теплоносителем чрезвычайно мало. Нам известны лишь три работы, лосвяш,енные этому вопросу [Л. 1—3]. Однако в этих работах изучалось охлаждение металлических шаров большого диаметра от 27 до 4,76 мм, в то время как в промышленности применяется чаще всего мелкозернистый теплоноситель. Не был выяснен та,кже и механизм передачи тепла от шарика к засыпке, что не позволяет распространять полученные результаты на условия, отличные от наблюдавшихся в опыте. В настоящей работе изучалась теплоотдача от шара, охлаждающегося в мелкозернистых засыпках из металлические шариков, частиц угля и кварца. Диаметр шариков менялся от 6 до 1,3 мм. Для выяснения механизма теплоотдачи рассмотрим прежде всего наиболее простой случай теплообмена, когда нагретый металлический шарик охлаждается в засыпке, состоящей из шаров того же диаметра. Тепло от нагретой частицы, в общем случае, может передаваться теплопроводностью, конвекцией и излучением через воздушные прослойки между частицами засыпки. При применении мелких шариков объемы между ними оказываются настолько малыми, что влияние естественной конвекции на теплообмен практически незаметно. Следовательно, при отсутствии вынужденного движения газа в порах засыпки конвективный перенос тепла можно не учитывать. [c.660]

Проблема совместного действия свободной и вынужденной конвекции в задачах внешнего тепло- и массопереноса привлекла к себе внимание уже свыше сорока лет тому назад. Известны тщательно поставленные опыты Карриера, опубликованные в 1918 г. [1]. Результаты этих опытов установили для горизонтальной плоской поверхности линейное влияние скорости вынужденного движения на интенсификацик> гравитационного переноса массы и тепла. Опыты Юргеса [2] и Франка [3] по теплообмену вертикальной плоской поверхности выявили в указанных условиях аналогичную закономерность до определенного-значения продольной скорости вынужденного потока. Основным и серьезным недостатком всех этих экспериментов с точки зрения возможности их обобщения является незначительный диапазон значений Аг(Ог). Положительной стороной является широкий диапазон изменения скорости движения жидкостей. В 1947—1948 гг. в ЦКТИ Д. Н. Ляховским были поставлены опыты по теплообмену шариков при совместном действии свободной и вынужденной конвекции в интервале значений 14 Ог - -,Л500 и 5 Ре 142. Результаты этих опытов даны в виде серии кривых Пи=/(Ог, Ре). [c.281]

I. Граница и характер начала влияния термогравитационных сил При вынужденном турбулентной течении термогравитационные силы могут влиять как на турбулентный перенос импульса и тепла, так и непосредственно на осредненное течение. В данной работе рассматривается развитие вторичных свободно-конвективных течений при вынужденном турбулентном движении несжимаемой жидкости в горизонтальных трубах. Задача решена в предположении, что терыогравитационные силы не влияют на турбулентный перенос. [c.189]

Гипотеза об интенсификации теплообмена за счет гидродинамического воздействия паровых пузырей на тепловой пограничный слой основана, в известной мере, на опытных данных [5,6], а также данных по имитации кипения газовыми пузырями. Согласно результатам [5,6] при вынужденном движении недогретой воды с паром отводится незначительная /менее 105 / доля тепла при тепловых потоках в несколько миллионов вт/м . При продувке газа через диафрагмы [7,8] и через пористые поверхности [9], коэффициенты теплоотдачи увеличивается, однако по абсолптной величине они ниже, чем при кипении. [c.229]

Теплоотдача от жидкого или газообразного теплоносителя к поверхности теплообмена или от нее к жидкому теплоносителю либо газу в сновно м определяется конвективным переносом тепла, который может происходить в условиях как вынужденного, так и свободного движения жидкости. [c.37]

Вынужденная конвекция. Экспериментально установлено, что если жидкость (или газ) с те.мпературой t/,, быстро движется по поверхности твердого тела, то количество тепла, теряемого с его поверхности, выражается формулой (9.1), причем коэффициент теплообмена И зависит от скорости движения и природы жидкости, а также от формы поверхности. Большинство экспериментов было проведено с жидкостью, движущейся внутри трубок с круговы.м сечением, и с жидкостью, обтекающей цилиндры с круговы.м сечением в направлении, перпендикулярном оси цилиндра. На основании полученных результатов были найдены соотношения, приближенно определяемые степенными законами следующих типов [c.27]

Примером естественного конвективного потока может служить движение воды в системе водяного отопления, примером вынужденного потока — движение воды в радиаторе самолета. В обоих случаях тепло переходит от горячей воды в воздух, но при этом осуществля- [c.525]

Подобное деление не исключает рассмотрения печей со смешанным режимом существуют печи, в которых тепло частично подводится к обрабатываемому материалу извне (т. е. из рабочего пространства), а частично выделяется в нем самом. В таких печах сочетаются черты печей-теплоо бменников и печей-теплогенераторов. В большей части печей-теплообменников теплообмен излучением сопровождается передачей тепла за счет конвекции, причем доля конвективного теплообмена может быть сравнительно велика, особенно при вынужденном движении газов. Соответственно в печах с конвективным режимом работы в общей передаче тепла всегда имеет место некоторая доля лучистого теплообмена. [c.196]

Характер движения газов в печной установке во многом определяет степень полезного использования тепла горения топлива в рабочем пространстве печи, качество нагрева металла и производительности печи. Горение и движение печных газов — это основные факторы, от которых зависит работа нечи. Движение газов в печах может быть свободным (естественным) и вынужденным свободное движение газов наблюдается преимущественно в печах с самотягой, работающих на твердом топливе, т. е. когда воздух подается из атмосферы под колосниковую решетку пе принудительно (вентилятором), а естественным напором. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...