Масса виртуальная

Количественные оценки для времени ядерного взаимодействия Тяд и массы виртуального мезона т легко получаются, если приравнять величину а радиусу действия ядерных сил. Считая, что он равен 2-10 см (сейчас более правильно его считать равным см), Юкава получил [c.11]

Если масса виртуальной частицы [c.325]

Именно, радиус действия сил, соответствующих определенному механизму процесса, согласно соотношению неопределенностей имеет порядок Й/АМс, где ДМ — отклонение массы виртуальной частицы от ее реального значения, [c.384]

Отсюда прямо следует, что наибольшим радиусом действия будут обладать силы, соответствующие механизму с наименьшими отклонениями масс виртуальных частиц от реальных. С другой стороны, из-за волновых свойств частица с импульсом р при столкновениях может чувствовать расстояния, не меньшие к == hip. Поэтому можно ожидать, что при низких энергиях столкновений основную роль будут играть механизмы с минимальным отклонением виртуальных масс от реальных, а с повышением энергии начнут вступать в игру механизмы, соответствующие более высоким значениям ДМ. Проиллюстрируем все это на примере взаимодействия нуклон — нуклон, которое мы подробно анализировали в гл. V с иных точек зрения. Часто можно встретить утверждение о том, что это взаимодействие осуществляется путем обмена пионом (см. рис. 7.16), подобно тому как взаимодействие электрон — электрон осуществляется путем обмена фотоном (см. рис. 7.12). Однако расчет нук- [c.384]

Манометры 34, 35 Масса виртуальная 397 [c.472]

Ч-цы, к-рые рождаются и затем поглощаются на промежуточных этапах процесса, наз. виртуальными, в отличие от реальных ч-ц, существующих достаточно длит, время. На рис. 1 это — виртуальный эл-н, возникающий в точке 7 и исчезающий в точке 2, на рис. 2 — виртуальный фотон и т. д. Т. о., вз-ствие осуществляется путём испускания и поглощения виртуальных ч-ц. Можно несколько условно принять, что ч-ца виртуальна, если квант, неопределённость её энергии Ай порядка ср. значения её энергии. Более распространён др. подход к описанию виртуальных ч-ц, основанных на соотношении (1). Для виртуальных ч-ц это соотношение несправедливо квадрат их массы не равен а принимает всевозможные значения, причём разброс последних по отношению к т тем больше, чем более виртуальна ч-ца. Такой подход позволяет считать, что в каждом элем, процессе вз-ствия сохраняются и энергия, и импульс, квантовые же неопределённости переносятся на массы виртуальных ч-ц. [c.266]

Уравнение (222) обычно пишут в так называемой аналитической форме, в которой оно особенно удобно при различных применениях. Обозначая проекции активных сил системы на оси координат через Хк, Yk и Zk, представляя проекции сил инерции каждой частицы как произведение массы частицы на проекции ускорения с обратным знаком (—т Хц, —т Ук, —Шк к) и обозначая через бхк, Ьу и бг проекции виртуальных перемещений, можно выразить элементарные работы по формуле (133) [c.255]

Доказательство. Пусть к — единичный вектор вертикали, 2 , — к IV — вертикальные проекции радиусов-векторов точек системы, Ши — ИХ массы, М — сумма масс всех точек системы, д — ускорение силы тяжести. Тогда принцип виртуальных перемещений примет вид [c.346]

Пусть а — вектор дифференциала вращения (см. 2.10) спутника. около центра масс. Тогда виртуальное перемещение вектора 63 относительно спутника примет вид [c.505]

Точки, тела, масса, движение, уравнения движения, возможное (действительное, виртуальное) перемещение, равновесие, уравнения равновесия, внутренние силы, кинетическая энергия, потенциальная энергия, полная энергия, центр тяжести, центр масс, состояния покоя, отклонение (из положения покоя), положение, характеристика. .. системы. Неразличимость. .. инерционных систем. Канонические уравнения. .. стационарной системы. [c.43]

В соответствии со сказанным формирование массы частицы можно рассматривать как результат взаимодействия частицы со своим виртуальным излучением (сильным и электромагнитным), т. е. как двукратное взаимодействие (в момент излучения и в момент поглощения). Для однократного взаимодействия про- [c.672]

Виртуальные мезоны недоступны для наблюдения. Экспериментально мезоны Юкавы можно обнаружить только в том случае, если существуют условия для их образования в свободном состоянии. Так как для образования частицы с массой т необходима энергия Е=тс , то одним из таких условий является избыток кинетической энергии у взаимодействующих нуклонов. [c.107]

С представлением о сложном составе нуклона мы уже встречались. Отличие магнитного момента протона и нейтрона от ди-раковских значений (1 и О соответственно) интерпретировалось в т. I, 5, п. 6 как возможность для нуклона пребывать часть времени в виде сложной системы, состоящей из идеализированного ( голого ) нуклона и л-мезонного облака ( шубы ). Эта феноменологическая интерпретация получила обоснование в 2 и 13, п. 6, где для объяснения природы ядерных сил были введены виртуальные я-мезоны, испускаемые нуклонами. В этой схеме физический протон часть времени существует в виде голого протона с л -мезонным облаком, а другую часть времени— в виде голого нейтрона с я+-мезонным облаком. Аналогично физический нейтрон частично существует в виде голого нейтрона с л°-мезонным облаком, а частично — в виде голого протона с л -мезонным облаком. Такая схема позволяет понять равенство численных значений и различие по знаку аномальных частей магнитных моментов нуклонов (они определяются временем пребывания нуклона в виде системы с заряженным л-ме-зонным облаком) различие в значениях масс протона и нейтро- [c.263]

В соответствии со сказанным формирование массы частицы можно рассматривать как результат взаимодействия частицы со своим виртуальным излучением (сильным и электромагнит- [c.296]

Теоретическое исследование я — я-рассеяния основано на допущении малости вкладов от диаграмм с большими изменениями масс в виртуальных состояниях, а также на некоторых математических допущениях о характере поведения амплитуд рассеяния при комплексных значениях энергии и передаваемого (от одного пиона к другому) импульса. В результате громоздких расчетов здесь удается получить результаты, качественно согласующиеся с экспериментальными. [c.386]

С резонансами на рис. 7.65 связана группа явлений, получивших собирательное название векторной доминантности. Эти явления можно пояснить так. Каждый резонанс свидетельствует о возможности превращения виртуального фотона в соответствующую этому резонансу частицу. На диаграммном языке это соответствует наличию своеобразных узлов фотон — р-мезон и др., в каждом из которых сходятся только две линии (рис. 7.66). Наличие таких узлов означает, что фотон часть времени проводит в состоянии р-мезона (и других векторных мезонов), а часть времени особенно велика для такого фотона, который виртуален и имеет массу, близкую к массе р-мезона. Непосредственным экспериментальным доказательством превращения р-мезона в у-квант является существование канала распада [c.392]

В этом случае действительную схему (рис. 17-44, а) заменяем виртуальной, представленной на рис. 17-44,6, где изображен однородный прямоугольный грунтовый массив той же длины, что и массив на схеме рис. 17-44, д. Водоупор [c.575]

Теперь речь идет о нагрузке на подшипники Л, В при равномерном вращении, а, значит, и об их реакциях А и В. При этом нужно принять во внимание именно центробежные силы, в то время как касательные силы инерции при равномерном вращении отсутствуют. Если сообщить системе виртуальные параллельные перемещения Sy(Sz) то соответствующие виртуальные работы будут равны произведению величины Sy (и соответственно Sz) на сумму слагающих по оси у (соответственно по оси z) центробежных сил всех элементов массы [c.340]

I. Сила инерции. Выдающийся французский математик и философ Даламбер (1717—1783) сумел совершить гениальный шаг, распространив на динамику применимость принципа виртуальных перемеш,ений. Простая, но далеко идущая идея Даламбера может быть изложена следующим образом. Мы исходим из основного закона движения Ньютона произведение массы на ускорение равно движущей силе [c.112]

Нам могут возразить, что поскольку масса m на самом деле движется, то, казалось бы, нет основании рассматривать ее так же, как если бы она покоилась. На это возражение можно дать два ответа. Во-первых, движение есть явление относительное. Мы можем ввести систему отсчета, движущуюся вместе с телом, и наблюдать за телом из этой системы. Тогда тело будет действительно покоиться. Во-вторых, принцип Даламбера акцентирует внимание на силах, а не на движущемся теле, и равновесие данной системы сил можно рассматривать безотносительно к состоянию движения тела, на которое эти силы действуют. Согласно критерию равновесия для произвольной системы сил, должна обратиться в нуль полная виртуальная работа всех сил. Этот критерий использует виртуальные, а не реальные перемещения, и потому он равно применим и к покоящимся, и [c.113]

В 1935 г. Юкава объяснил основные свойства ядерных сил, предположив, что нуклоны обмениваются безмассовыми виртуальными частицами. Радиус их действия по порядку величины равен 1 фм, и из уравнения (2.9) следует, что масса виртуальной частицы должна быть примерно в 100 раз больше массы покоя электрона. Этими частицами являются я-мезоны (пионы), экспериментально открытые в космическом излучении в 1947 г. В каждой вершине диаграмм, изображенных на рис. 2.4, электрический заряд должен сохраняться. Вследствие этого (л, /г)-взаимодействие и (р, р)-вза-имодействие должны осуществляться посредством обмена нейтральным пионом (диаграмма а), тогда как п, р)-взаимодействие может обеспечиваться за счет обмена как нейтральным (диаграмма б), так и заряженным (диаграмма в) пионом. [c.61]

По условию этой задачи, масса блоков распределена по их виетним поверхностям. Следовательно, виртуальная работа сил инерции б0Л11Ш0Г0 блока [c.426]

Следствие 4.7. . (Принщш Торричелли). Равновесие системы под действием силы тяжести достигается в тех и только в тех конфигурациях, для которых центр масс системы занимает наивысшее, наинизшее или какое-либо другое стационарное положение по вертикали относительно соседних положений, переход к которым реализуем в пространстве виртуальных перемещений. [c.346]

Входящие в (3) произведения m w масс точек спстемы на их ускорения, взятые с обратным знаком, называют силами инерции. Применяя эту терминологию, мо кыо скапать, что общее уравпеино динамики показывает, что в любой фиксированный момеггг времеии сумма элементарных работ активных сил и сил инерции па любых виртуальных перемещениях равна пулю. [c.86]

Рассмотрим систему N материальных точек Р (v = 1, 2,. N). Если система несвободна, то наложенные на нее связи предполагаются удерживающими и идеальными. Пусть бг — виртуальное перемещение точки Pv, т., — ее масса, w — ускорение в ииерциаль-ной системе координат, а F — равнодействующая всех активных сил, приложенных к точке Pv. Тогда имеет место общее уравнение динамики (п. 57) [c.226]

Предположим, что ядерное взаимодействие настолько сильное (быстрое), что оно успевает произойти за время Тяд=А /. Тогда можно допустить, что за счет энергии AE = fllAt на короткое время At в непосредственной близости от нуклона образуется виртуальный мезон с массой m=AEI P =Ul -M. [c.10]

Развивая предложение И. Е. Тамма и Д. Д. Иваненко, японский физик X. Юкава в 1935 г. выдвинул гипотезу о том, что частицы-переносчики могут иметь значительно большую массу, чем электрон. Возвращаясь к рис. 59, можно утверждать, что взаимодействие между конькобежцами будет тем сильнее, чем более тяжелыми частицами они перебрасываются. Необходимо отметить, что предложение Юкавы было смелым теоретическим предвидением — такие частицы в то время еще не были известны. Их массу можно оценить из соотношения неопределенностей. Время ЖИЗШ1 виртуальной частицы-посредника Ат hjhE, 184 [c.184]

В начале этого параграфа мы говорили, что в квантовую электродинамику можно наряду с электронами и позитронами включить еще положительный и отрицательный мюоны. Удивительным свойством мюона является его полное сходство с электроном во всех свойствах, кроме массы. Обе частицы электрически заряжены и имеют спин половина. Обе частицы не подвержены сильным взаимодействиям. Электромагнитное взаимодействие для обеих частиц совершенно одинаково вплоть до таких тонких деталей, как, скажем, поправка (7.95) к магнитному моменту (но, конечно, в выражение для магнетона Бора у каждой частицы входит своя масса). Забегая вперед, скажем, что и в отношении слабых взаимодействий электрон и мюон ведут себя совершенно одинаково. И то, что в слабых взаимодействиях мюон распадается на электрон (см. (7.50)), а не наоборот, получается только потому, что мюон тяжелее электрона. Почему в природе существуют две частицы, так сильно различающиеся по массе и столь сходные во всех остальных отношениях Это, пожалуй, один из самых загадочных вопросов физики элементарных частиц. Что же касается практического участия мюонов в квантовоэлектродинамических процессах, то оно в общем-то невелико из-за большой массы мюона. Если явления с виртуальными электронами разыгрываются в области HIm , то явления с виртуальными мезонами ограничиваются областью, размеры которой в двести раз меньше. Поэтому сечение процессов с участием виртуальных мюонов (комптон-эффект, рождение пар и т. д.) на 4—5 порядков меньше соответствующих электронных сечений. Например, сечение комптон-эффекта уменьшается в 200 = 4-10 раз из-за того, что в знаменателе формулы для г1 (см. (7.85)) стоит квадрат массы. Кроме того, про- [c.341]

Действительно, от количества узлов амплитуды процессов сильных взаимодействий не зависят, а степень виртуальности у диаграммы рис. 7.56 такая же, как и у диаграммы с простым двухмезонным обменом. Таким образом, мы пришли к выводу, что для расчета нуклон-нуклонного рассеяния необходимо знать амплитуду пион-ного рассеяния. Из-за относительной малости масс пионов пион-пионный узел (рис. 7.57) существенно входит практически во все процессы сильных взаимодействий и в этом смысле является одним из фундаментальных. Здесь уместно напомнить, что из-за сохранения G-четности (см. 2, п. 9) в сильных взаимодействиях [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...