Изображения, симметричные относительно оси

ИЗОБРАЖЕНИЯ. СИММЕТРИЧНЫЕ ОТНОСИТЕЛЬНО ОСИ [c.612]

Совместим контуры отверстий и отдельно валов, изготовленных по предельным размерам так, чтобы совпадали их осевые липни (рис. 4.3, в). Тогда действительные размеры всех годных деталей окажутся в зонах, ограниченных предельными размерами. Сумма этих зон, расположенных симметрично относительно оси, выражает допуски отверстия ТО и вала Тй (0,57 2 = Т). Однако такое изображение допусков неудобно. Для упрощения и повышения наглядности эскизов удобнее изображать зоны допусков отверстий и валов целиком (рис. 4.3, г). Для этого предельные контуры отверстий и валов совмещают нижними образующими. Тогда при тех же размерах допуски можно изобразить зонами, расположенными между верхними образующими совмещенных контуров. [c.42]

Рассмотрим теперь распределение касательных напряжений в тонкостенных балках с поперечными сечениями, симметричными относительно оси у, по направлению которой действует поперечная сила Q, например в балке двутаврового сечения, изображенной на рис. [c.256]

Это предположение не столь ограничительно, как может показаться с первого взгляда. Например, прямоугольная и ромбическая укладки, изображенные на рис. 5, б и 5, в, удовлетворяют сформулированному выше условию симметрия имеет место по отношению как к оси х, так и к оси у. Волокна не обязательно должны иметь круговые поперечные сечения допустима любая их форма, симметричная относительно осей х и у. Полное описание граничных условий, соответствующих изображенным на рис. 5 укладкам, можно найти в работах Адамса с соавторами [4] и Фоне [II]. [c.219]

На диаграмме сила — перемещение , изображенной на рис. 18.61, а, прямые а и с соответствуют вертикальным равновесиям, а кривая Ъ — наклонным (18.123) при ф > 0 (в область Ф < о кривая наклонных равновесий продолжается симметрично относительно оси р). [c.395]

Зависимость частоты X собственных колебаний вала в неподвижной системе координат от угловой скорости со можно представить в виде графика, изображенного на фиг. 3. 5, где по горизонтальной оси откладывается со, а по вертикальной оси X, а функция X = А (со) изображается рядом ветвей кривой, расположенных косо-симметрично относительно осей 01 и Я. Точки пересечения ветвей кривой с осью А соответствуют частотам собственных колебаний вала при отсутствии вращения. Точки пересечения ветвей кривой с лучом Я, = со соответствуют значениям критических скоростей прямой прецессии точки пересечения кривых с лучом А, = —со — значениям критических скоростей обратной прецессии. Кривая, как правило, состоит не менее, чем из одной пары ветвей число пар может быть неограниченным. Ветви располагаются косо-симметрично относительно осей (при замене со на —со прямая прецессия становится обратной и наоборот). Ввиду этого можно рассматривать либо правую, либо верхнюю полуплоскость (последнее несколько удобнее). [c.117]

Три последние конструкции обладают общим недостатком конструктивной сложностью, затрудняющей их изготовление, монтаж, эксплуатацию и ремонт. В узлах, в которых подача смазки затруднена, значительно проще использовать самосмазывающиеся материалы, при этом втулку можно запрессовать в стальную обойму (рис. 21, а). Эта конструкция обладает определенными технологическими и эксплуатационными преимуществами. Она обеспечивает простоту изготовления деталей и сборки подшипника, взаимозаменяемость и удобство при ремонте. Стальная обойма такого подшипника может быть изготовлена из трубы за одну установку на токарном автомате без применения иных видов обработки резанием. Трудоемкость изготовления обойм для подшипников, изображенных на рис. 21, б, в, й, ж, —н, значительно выше. Подшипник, показанный на рис. 21, а, состоит из двух деталей (обоймы и втулки), что является предпосылкой для его высокой взаимозаменяемости (сравните с рис. 21, г, м, н). Ремонт подшипника, показанного на рис. 21, а, сводится к выпрессовке вышедшей из строя втулки и установки новой. В процессе эксплуатации и нагрева (а также при разбухании в результате влагопоглощения) гладкая втулка претерпевает симметричные относительно оси деформации без короблений, которые усложняют расчет действительного зазора и вызывают необходимость в увеличении сборочного зазора в сопряжении вал — ТПС. [c.41]

В камере сгорания — сосредоточии самых высоких температур — Т> 1650 °С. На рис. 2.7 показана камера сгорания кольцевого типа. Между внешней и внутренней стенками заключена часть кольцевого пространства, симметричного относительно оси двигателя. Выходя из компрессора, воздух проходит сквозь это пространство, смешиваясь здесь с топливом. Смесь поджигается. Топливо вводится через форсунки, расположенные в конце камеры сгорания. Однажды подожженная искрой, топливовоздушная смесь продолжает гореть до тех пор, пока не будет перекрыто топливо. Управление тягой двигателя осуществляют главным образом за счет управления подачей топлива в камеру сгорания. К моменту, когда наиболее разогретый газ достигает лопастей стационарных лопаток первой ступени турбины, он уже смешан с избыточным охлаждающим воздухом компрессора и, разбавленный таким образом, поступает в турбину при температурах от 950 °С (в газовых турбинах первого поколения) до 1500 °С (в некоторых современных установках). Кольцевая камера сгорания "осевой" конструкции, изображенная на рис. 2.7, изготовлена из точеных колец суперсплава. В утолщенных сечениях, расположенных в определенном порядке по наружной и внутренней стенкам, имеются охлаждающие полости, сквозь которые продувается нагнетаемый компрессором воздух. Образованный таким образом тонкий слой относительно холодного воздуха в совокупности с конвекционным охлаждением защищают материал камеры сгорания от нагрева горячим газом. Разница в температуре металла и пламени может существенно превышать 850 °С. Тепловое излучение от пламени к более холодному материалу камеры сгорания весьма значительно. На внутреннюю поверхность камеры сгорания может быть нанесено теплозащитное покрытие. Оно образует теплоизолирующий и отражающий слой. [c.55]

Деформация нерастяжимой круговой цилиндрической оболочки ). Если торцы тонкой круглой цилиндрической оболочки свободны и нагрузка не симметрична относительно оси цилиндра, то деформация сводится в основном к изгибу. Величину прогиба в подобных случаях можно получить с достаточной точностью, совершенно пренебрегая растяжением срединной поверхности оболочки. Пример такого типа загружения изображен на рис. 252. Укорочение [c.552]

Ранее предполагалось, что наблюдателю необходима пирамида видимости, симметричная относительно оси 2 . Представим теперь, что он хочет видеть небольшую, смещенную относительно центра область, произвольно расположенную на экране (рис. 12.29). Как построить такое изображение Эквивалентно ли это обычному построению перспективы, как описано в настоящей главе, с использованием 1) области изображения меньшего размера, 2) уменьшенного значения Ъ/а и 3) соответственно повернутой системы координат наблюдателя [c.270]

Эта кривая симметрична относительно оси 0Y. Она отходит справа от прямой 0Y из точки Х = 1, У = 0, имея касательную, наклоненную к оси ОХ под углом 45° ветвь, изображенная на рис. 36, имеет асимптоту, проходящую через О, составляющую угол. 40° с ОХ. [c.152]

Другим технически важным применением пневматического транспорта является отсасывание мелких стружек и пыли, получающихся на заводах при различных технологических операциях, а также очищение от древесных или кожаных опилок различных мелких изделий, полученных путем обточки или шлифования. Такое очищение от опилок производится в так называемом циклоне, представляющем собой симметричный относительно оси вращения резервуар с вертикальной осью. Готовые изделия вводятся во вращающийся циклон вместе со струей воздуха в направлении касательной к стенкам. Вследствие инерции они прижимаются к внешним стенкам, быстро теряют из-за трения свою скорость и соскальзывают вниз в приемник. Неустойчивость пограничного слоя, прилегающего к выпуклым стенкам (см. 5 гл. П1), крайне усиливает турбулентность воздушного потока внутри циклона это приводит к тому, что легкие опилки увлекаются воздухом, смешиваются с ним и уносятся в выводную трубу. Опыт показал, что в маленьких циклонах отделение опилок происходит лучше, чем в больших, поэтому следует предпочитать иметь несколько небольших циклонов, чем один большой. На рис. 282 изображен циклон простой конструкции. [c.438]

Фор.ма накладных кулачков 3 (рис. 50), изготовленных специально применительно к обработке одной или нескольких деталей, позволяет обеспечить нх центрирование при установке и закреплении. Для детали, изображенной на рис. 51, Ь (симметричной относительно оси 00), накладные кулачки имеют одинаковые вырезы по контуру Г (рис. 50), а второй детали (рис. 51, а) — разные, поскольку одинаковые кулачки не обеспечат симметричной установки такой детали относительно оси 00. [c.74]

Чертежи на рис. 122 дают представление об ортогональных проекциях тора, сферы и глобоида. Так как поверхности вращения, изображенные на рис. 118, симметричны относительно оси m, то (при тА.Н) их горизонтальные проекции симметричны относительно горизонтальной оси поэтому можно вычерчивать не всю проекцию, а лишь половину, как это сделано на рис. 122. [c.89]

В качестве второго примера рассмотрим нормальные колебания молекулы типа Хз, образующей равносторонний треугольник (ось симметрии третьего порядка), изображенные на фиг. 32, а. На фиг. 32,6 и в показаны результаты поворота молекулы по часовой стрелке на угол 120 и 240° (или—120°). Мы видим, что колебание Vj остается при этих поворотах без изменения, т. е. оно симметрично относительно оси симметрии третьего порядка, два же колебания и вырожденные между собой (см. ниже), не являются ни симметричными, ни антисимметричными, а превращаются в другие колебания, имеющие, однако, как это очевидно, ту же частоту. Единственное отличие этих колебаний состоит в том, что, например, атом N , находящийся на вершине треугольника, после поворота вместо движения вверх и вниз (колебание v ), движется под углом 120° [c.98]

При вращении хомутика против часовой стрелки вертикальная составляющая силы R поводка будет уменьшаться по закону R = R os а, где а —угол поворота хомутика относительно изображенного положения. Одновременно будет расти горизонтальная составляющая Ry, действующая в сторону резца 4. Исследования, произведенные в Станкоинструментальном институте , обнаружили искажения профиля детали под действием сил R . Так, например, при а равном 90°, Ry достигает наибольшей величины, а при а = О — наименьшей. На фиг. 246 показана конструкция хомутика, предложенная Е. И. Луцким, характерной особенностью которой является вращение хомутика моментом пары сил, расположенных симметрично относительно оси вращения детали. Благодаря этому исключается перегрузка шпинделя и одностороннее отжатие детали при обработке. Активная работа [c.249]

При построении диаграмм предельных напряжений для чистого сдвига следует иметь в виду, что, как уже отмечалось, знак постоянного касательного напряжения цикла не имеет значения. Следовательно, диаграмма для чистого сдвига, аналогичная диаграмме, изображенной на фиг. 395, симметрична относительно оси ординат. Поэтому левая часть ее не представляет интереса и обычно не изображается. [c.617]

С другой стороны, может существовать и колебательная система, симметричная относительно оси и относительно экваториальной плоскости, но совершающая колебания таким образом, что движения частей системы по обе стороны от этой плоскости противоположны. Под эту рубрику подходит идеальный камертон, составленный из одинаковых сфер или параллельных круговых дисков, расстояние между которыми периодически изменяется. Из соображений симметрии ясно, что потенциал скорости, будучи одинаковым в любой паре точек, представляющих собой зеркальные изображения друг друга в плоскости симметрии, должен быть четной функцией от [х и, следовательно, должен выражаться рядом, содержащим только четные функции Ро([х), и т, д. Вторая функция Рд([х) [c.241]

ПОД тем же небольшим положительным потенциалом, что и первая диафрагма. Поверх трубки, окружавшей пушку, был намотан соленоид для создания однородного продольного магнитного поля. При этих условиях изображение эффективного электронного источника на первой диафрагме воспроизводилось и на третьей из-за фокусировки комбинированными электростатическими и магнитными полями. Таким образом пушка была симметричной относительно оси и относительно центральной плоскости, нормальной к оси. [c.253]

Еще яснее представление о поверхности волны можно составить из рис. 26.7, й и б, где изображены трехмерная модель и перспективное изображение трех главных сечений лучевой поверхности. Внешняя поверхность отдаленно напоминает эллипсоид, но обладает четырьмя воронкообразными углублениями в точках, соответствующих М иЛГ на рис. 26.6, в, и похожих на углубления в яблоке. Точки пересечения и Л1 на рис. 26.6, в соответствуют точкам рис. 26.7, где внешняя и внутренняя полости встречаются, так что по направлениям МЛ1 и М М обе скорости распространения светового возбуждения одинаковы (о = и"). Эти направления называются оптическими осями ) кристалла они располагаются симметрично относительно главных направлений кристалла. [c.504]

Индикатриса рассеяния. Из формулы (23.4) видно, что интенсивность света зависит от угла рассеяния Д. Измерение интенсивности рассеянного света по разным направлениям показывает, что изменение интенсивности симметрично относительно направления первичного пучка и линии, перпендикулярной к нему (рис. 23.5). Кривая, показывающая распределение интенсивности рассеянного света от угла рассеяния, носит название индикатрисы рассеяния. Индикатриса, изображенная на рис. 23.5, характерна для естественного падающего света. Пространственная индикатриса получается вращением кривой на рис. 23.5 около оси ВВ. [c.116]

Вначале осветитель снимают с рельса и конденсатор 1 центрируется вместе с лампочкой накаливания, которая помещается на рельс вместо осветителя. Лампочка должна находиться достаточно далеко от щели 1 спектрографа, чтобы при перемещении конденсатора вдоль рельса можно было получить в плоскости щели уменьшенное и увеличенное изображения ее нити. Для удобства центрировки на щель надевается металлический колпачок с перекрестием. Конденсатор и нить лампочки будут находиться на оптической оси в том случае, если ее уменьшенное и увеличенное изображения будут располагаться симметрично относительно перекрестия юстировочного колпачка (см. задачу 1). [c.127]

После этого осветитель вновь ставят на рельс в рабочее положение (между лампочкой накаливания и щелью 5] спектрографа). На место, предназначенное для кюветы I, в осветитель вставляется полый цилиндр с тремя диафрагмами (юстировочная трубка). Средняя диафрагма имеет диаметр отверстия несколько больший, чем крайние. Если освещать диафрагмы сзади лампочкой накаливания, наклоняя и поворачивая осветитель, можно добиться такого положения, чтобы при перемещении конденсатора 1 вдоль рельса изображение пятна располагалось симметрично относительно центра щели. Это указывает на то, что ось кюветы I находится на оптической оси коллиматора. [c.127]

Правило зеркальной симметрии спектров поглощения и люминесценции Левшина. Это правило было установлено В. Л. Левши-ным для многих веществ, обладающих молекулярным свечением. Оно также касается взаимного расположения и формы спектров поглощения и люминесценции и может быть сформулировано следующим образом нормированные спектры поглош ения а(т) и люминесценции I v)/v, изображенные в функции частот зеркально-симметричны относительно прямой, проходящей перпендикулярно к оси частот через точку пересечения кривых обоих спектров, где а и I — показатели поглощения и интенсивности люминесценции в частоте V (рис. 68). Выполнение этого правила тесно связано со строением колебательных уровней возбужденного и невозбужденного состояний молекулы и вероятностями поглощательных и излучательных переходов между ними (подробнее см. в задаче 11). [c.177]

Последовательно устанавливают на оптической оси все элементы системы — лампу 1, линзы 2 и 4 (рис. 95). Для этого сначала нужно снять с рельса штатив с горелкой и стойку с одной из линз. Передвигая оставшуюся линзу по рельсу, добиваются получения уменьшенного и увеличенного изображения светящейся ленты лампы симметрично относительно центра щели. При этом предполагается, что рельс параллелен оптической оси прибора. Когда лампа и первая линза установлены на оптической оси прибора, очень просто расположить по оси и вторую линзу. [c.260]

Рис. 16.28. К понятию групповых неизвестных а) упруго-симметричная рама б) симметричная основная система и элементарные неизвестные в) единичные состояния основной системы, соответствующие элементарным неизвестным (не обладают ни прямой, ни косой симметрией относительно оси симметрии рамы) г) групповые лишние неизвестные д) единичные состояния, соответствующие групповым неизвестным (обладают прямой или косой симметрией относительно оси симметрии рамы) е) матрица коэффициентов канонических уравнений, соответствующая групповым неизвестным, изображенным

Показать, что формулы для напряжений, приведенные в примере 108 , оказываются справедливыми и для общего случая, изображенного в примере 108 (при подстановке в эти формулы на место 9о. 1. Яп своих ЗЕ1ачений, отвечающих общему случаю неравномерного загружения, но симметричного относительно оси Оу) [c.86]

Испытательная установка (см табл. 5, № 11), созданная па базе стандартной испытательной машины фирмы S hen k (ФРГ), работает по схеме, изображенной на рис. 12, г. Для создания крутящего момента используют стандартный осевой гидроцилиндр 6 этой же фирмы (рис. 26), который вращает шток осевого гидроцилиидра на гидростатических подшипниках. Для устранения перерезывающей силы крутящий момент прикладывают симметрично относительно оси образца. Для уменьшения зазоров крутящий [c.35]

В качестве объектов использовались квазиплоские диапозитивы с контрастным черно-белым и полутоновым изображениями. Условия наблюдения изображений, восстанавливаемых полученными голограммами сфокусированных изображений в белом свете протяженного источника, полностью аналогичны описанным в [29] условиям наблюдения интерферограмм, формируемых двукратно экспонированными френелевскими голограммами фазовых объектов. В плоскости сфокусированной голограммы симметрично относительно оси освещающего пучка локализуется пара изображений с ярко выраженной спектральной окраской. При изменении угла наблюдения в направлении, перпендикулярном направлению пространственной несущей, окраска изображений изменяется в пределах границ видимого спектра, в то время как сами они Остаются неподвижными. На рис. 3 приведены фотоснимки восстановленных изображений диапозитивов в случае, когда в качестве восстанавливающего источника белого света использовалась горящая свеча. [c.19]

Подача сфокусированного изображения объекта в плоскость голографической регистрации с помощью а кальной системы приводит к тому, что изображения, восстановленные в симметричных максимумах дифракции, характеризуются одинаковым полем зрения так же, как и в случае двукратно зкспонированных голограмм фазовых объектов. Спектральная окраска пары симметричных восстановленных изображений в обоих случаях распределена симметрично относительно оси освещающего пучка. [c.19]

Это соображение дает весьма удобный способ проверят1> на опытах виды траекторий, найденные в 15, 16 и 17. Мы сделали две цинковые цилиндрические коробки небольшой высоты, которые прикрывались сверху притертыми стеклами, а снизу имели шипы, с помощью которых их можно было прикрепить к колесу центробежной машины. Первая коробка имела в основании равносторонний треугольник, а вторая имела эллиптическое основание, к которому по линии фокусов была припаяна перпендикулярно прямоугольная перегородка, доходящая до плоскости стекла. Коробки наполнялись водою, содержащею в себе маленькие запятообразные водоросли, удельный вес которых был близок к единице, и прикрывались под водою стеклами, которые прижимались к их краям пинцетами. Приведя коробку посредством центробежной машины в равномерное вращение, мы сразу останавливали ее и наблюдали пути, описываемые водорослями. Пути эти для треугольной коробки были схожи с траекториями, изображенными на фигуре 7 в эллиптической же коробке получалась отчетливо линия раздела, которая оказалась приблизительно симметричной относительно осей эллипса траектории же внутри этой линии были несколько сдвинуты в правую и левую стороны, как представлено на фигуре 8 (течение надо взять в обратную сторону). [c.263]

Итак, при увеличении угла наклона к горизонтали происходиг смена механизма неустойчивости течения — от конвективного (стратификационного) к гидродинамическому. Этот переход происходит непрерывно вдоль единой кривой Gr (a). Важно подчеркнуть, что при малых числах Прандтля переход к гидродинамической моде неустойчивости наступает уже при малых отклонениях слоя от горизонтальной ориентации. Предельная кривая Рг = О семейства, изображенного на рис. 22, соответствует полному отсутствию стратификационного фактора. Эта кривая, естественно, симметрична относительно оси Gr и получается из решения уравнения Орра — Зоммерфельда с профилем скорости (6.1). Повышение устойчивости при увеличении а на кривой Рг = О целиком обусловлено уменьшением скорости основного течения по мере увеличения наклона слоя к вертикали. [c.50]

Если на плоскости щи2 у двух ударных адиабат точки (t/i, U2), изображающие состояния перед скачком, расположены симметрично относительно осей координат щ или U2, то и сами их ударные адиабаты представлены кривыми тоже симметричными относительно этих осей. Это обстоятельство позволяет изучать свойства ударной адиабаты только для начальных состояний, изображенных точками U, U2) в первой четверти плоскости UiU2t т.е. далее мы будем считать U > О, i/2 > 0. [c.187]

Граничные условия симметричны относительно оси трубы. Из единственности решения следует, что если непрерывное решение существует, то оно должно быть также симметричным. Поэтому можно ограничиться рассмотрением верхней половины течения, изображенной на рис. 4. Граница струи и ось симметрии должны быть линиями тока, причем -ф = О иа. оси ц ф = тро -= родоуо на границе. Следовательно, задача ставится на плоскости потенциала в полуполосе П. = О ф фо, ср 0 как смешанная задача Коши с начальными данными при ср = О [c.274]

При конечных X и У интеграл I может быть получен численно. На рис. 45.5 изображен по Т. Пирси [210] модуль интеграла I, а на рис. 45.6 его фаза. Поскольку картина симметрична относительно оси X, изображен только случай [c.277]

Когда пучок лучей, исходящий из точки, расположен симметрично относительно оси (например, при осевом положении точки нли при отсутствии коыы и астигматизма в оптической системе), распределение интенсивностей симметрично относительно центра пятна рассеяния и можно упростить выражение для распределения энергии в дифракционном изображении точки. [c.612]

Уравнение (16.9) в плоскости ,р определяет семейство кривых, соо ветствующих различным значениям А . Очевидно, что все кривые (16. симметричны относительно оси р. При А = 0, когда внешняя сила отс ствует, кривая (16.9) вырождается в точку 4 = 0, р = 1 и прямую - о абсцисс. Точке 4 = 0, р = 1 отвечают автоколебания лампового генерато в отсутствие периодического источника напряжения. При малых, отличнь от нуля значениях А кривые (16.9) состоят из двух отдельных кривых каждого значения А. Одна кривая близка к точке = 0, р = 1 (замкнут кривая типа эллипса, охватывающая эту точку), а вторая кривая распол гается вблизи оси абсцисс (рис. 16.1). При некотором значении А = А эллипсоидальная замкнутая кривая смыкается с нижней ветвью и образует единая петлеобразная кривая, изображенная на рис. 16.1 штрихом. Точ смыкания лежит на оси ординат и соответствует значению р = 1/3 кр тическое значение А равно 4/27. При значениях А >Л/П резонансн кривые имеют вид, представленный на рис. 16.2. При построении эт кривых было найдено геометрическое место вертикальных касательнь [c.292]

Правило зеркальной симметрии Левшина. Для некоторых классов органических молекул спектры поглощения и флуоресценции обладают зеркальной симметрией как по положению, так и по форме. Эту закономерность обнаружил и сформулировал Левшип спектры поглощения и флуоресценции, изображенные в щкале частот, располагаются зеркально симметрично относительно линии, проходящей через точку пересечения кривых обоих спектров (рис. 34.6). По оси ординат для спектров поглощения откладывают коэффициент поглощения k(v), а для спектров флуоресценции квантовые интенсивности кв(v), т. е. распределение числа испускаемых квантов по частотам. [c.253]

Для правильного освещения спектрографа источник света должен быть установлен строго на оптической оси коллиматора, а оптическая ось конденсорной линзы должна совпадать с его осью. Установка дуги и конденсорной линзы выполняется следующим образом. Сначала штатив с электродами (дуга не горит ) придвигают ближе к щели и устанавливают дуговой промежуток точно против центра щели (перекрестие линий на крышке щели). Затем штатив передвигают на конец рельса, зажигают дугу и уточняют положение электродов с помощью конденсорной линзы, перемещаемой по рельсу так, чтобы на крыщке щели получались то уменьшенное, то увеличенное изображение. Внося поправки сначала в положение конденсора при уменьшенном изображении дуги, затем в положение дугового промежутка на оси при увеличенном его изображении, добиваются симметричного относительно центра щели положения изображения дуги. Если смотреть со стороны камерного объектива (конденсор предварительно убрать с рельса) при широко открытой щели, то изображение правильно установленного источника света будет казаться расположенным в центре призмы (несколько правее). Расстояние от источника света до щели не должно быть меньше 4/конд. В данной задаче фокусное расстояние конденсорной линзы /конд=75 мм ее диаметр конд=40 мм. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...