Работа поля над заряженной частицей

При ПОМОЩИ установки, схема которой приведена в работе , измерялись заряды, остающиеся на поверхности после отрыва прилипших частиц вибрационным способом, т. е. заряды В зоне контакта частиц с поверхностью. В этих условиях заряд частицы равен по величине, но противоположен по знаку заряду, остающемуся на поверхности. Заряды измерялись при отрыве стеклянных шарообразных частиц с одних и тех же поверхностей, IHO в различных условиях без наложения постоянного электрического поля и сразу после снятия поля, действовавшего в течение 3 мин. При подаче на отрывающий электрод положительного- потенциала знак заряда частиц, подвергшихся воздействию электрического поля, в рассматриваемых опытах изменялся на обратный и становился отрицательным. При отрыве стеклянных частиц диаметром 80—100 мк от алюминиевой поверхности под действием постоянного электрического поля, когда на электрод подавался положительный потенциал, заряд этих частиц равен —6,3 10" к, а отрицательный — -f8,0- 10- б к. [c.316]

В результате контакта частиц с поверхностью их заряд может уменьшаться вследствие проводимости зоны контакта. Предельный заряд, который остается на частице после ее разрядки, зависит не только от проводимости частицы и диэлектрической проницаемости материала частиц, но и определяется электрическим сопротивлением в зоне контакта, так называемым переходным сопротивлением. Поэтому кулоновские силы, определяемые по формуле (VI, ), будут в конечном счете обусловлены тем остаточным зарядом, который несет частица уже после контакта с поверхностью. Этот заряд, как правило, меньше, а в некоторых случаях существенно меньше заряда, который приобрела частица в электрическом поле. Адгезия пленок, сформированных из слоя прилипших частиц, определяется остаточным зарядом частиц, а не их начальным. Более подробные сведения о роли кулоновских сил в формировании адгезионного взаимодействия частиц можно найти в работе [1]. [c.277]

Мы работаем в нерелятивистском приближении, т. е. считаем, что скорость частицы V с. При малы.х значениях отношения v/ мы можем считать, что поле В обусловлено лишь внешними источниками, а поле Е создается лишь зарядом частицы. Если заряд Q находится в точке г, то [c.745]

Чем больше напряженность электрического поля, тем эффективнее будет работать электрический очиститель, так как в этом случае загрязняющие частицы, имеющие даже небольшой заряд, будут притягиваться к электродам. Однако величина напряженности электрического поля ограничивается диэлектрическими характеристиками рабочих жидкостей гидросистем. Предельно допустимая разность потенциалов на электродах зависит от расстояния между электродами 5 и в любом случае не должна превышать 90—95% напряжения пробоя жидкости. [c.106]

Схему и описание метода см. табл. 1. Сущность процесса состоит в том, что изделие из пластмассы помещают в переменное электрическое поле высокой частоты, которое создается между двумя металлическими электродами. Вследствие того, что пластмассы являются несовершенными диэлектриками, элементарные заряды при внесении их в высокочастотное электрическое поле смещаются и небольшое количество имеющихся в диэлектрике свободных зарядов образует ток проводимости. На смещение заряженных частиц затрачивается работа, которая преобразуется в тепло. При изменении направления электрического поля выделяется некоторое количество тепла. Поэтому, чтоб интенсифицировать процесс сварки, применяют токи высокой частоты (30— 40 мгц и более). [c.199]

Несмотря на многообразие видов электростатических классификаторов, в основу их работы положено одно общее свойство зарядов противоположного знака - притягивать друг друга. Электростатическая классификация, при которой заряд передается частицам, называется электрофорезом. Разделение при электрофорезе основано на разной электропроводности частиц или различии их трибоэлектрических свойств в исходном материале. Если частица в целом остается нейтральной, но поляризуется, т.е. приобретает дипольный момент, то в неоднородном электрическом поле она втягивается в область возрастания напряженности электрического поля. Это явление называется диэлектрофорезом. Разделение частиц в этом случае основано на разнице приобретаемых частицами дипольных моментов (поляризуемости), которые зависят от диэлектрических свойств и структуры материала, а также от формы частиц. Основные принципы электростатической классификации и их технологической реализации показаны в табл. 2.3.3. [c.176]

Криволинейно движуш,иеся (вдоль силовых линий электрического поля) частицы краски покрывают окрашиваемый предмет не только со стороны распылителя, но и с других сторон (в зависимости от размера и конфигурации предмета). В ходе работы происходит дальнейшее измельчение частиц краски вследствие отталкивания одноименных зарядов и влияния электростатического давления [c.157]

Хотя все это очень ясно, такое разделение системы на механическую и термическую неудобно тем, что работу термической части над механической совершает не все поле, существующее в месте расположения заряда е , а только та его часть, которая создается связанными зарядами диэлектрика. Можно иначе провести границу между термической и механической частями нашей системы, так чтобы это неудобство исчезло. Определение термической части, в которой могут иметь место как видимые, так и скрытые движения, настолько широко, что в ее состав можно включать какие угодно механические системы. Требуется лишь, чтобы остающиеся (не включенные в ( ])) механические системы ограничивали скрытое движение в пространстве, не давая ему уходить в бесконечность. Кроме того, когда мы говорим о части системы, не нужно непременно иметь в виду какие-то частицы, составляющие эту часть. Система может и не состоять из частиц, и характеризует ее определенный вид движения. Поэтому в нашей системе, состоящей из внешних зарядов, поля и диэлектрика, можно взаимную потенциальную энергию зарядов е (т. е. энергию их поля) включить в термическую часть. Тогда энергия механической части будет только кинетической, а работа будет определяться полной электрической напряженностью, действующей на заряды е [c.13]

Что касается самих внешних зарядов (а не частиц, к которым они прикреплены), то их удобно включить в состав термической системы. Действительно, при вычислении работы системы (XI) над (М) нужно знать напряженности электрического и магнитного полей, действую-ш,их на внешние заряды. Однако поля создаются не только связанными зарядами в термической системе, но и самими внешними зарядами. Если внешние заряды не включать в термическую систему, то при вычислении работы придется брать не полные напряженности Е и В, а только те их части, которые создаются связанными зарядами. Хотя это и можно сделать, лучше просто включить все заряды (или, можно сказать, все поле) в состав термической системы. [c.148]

Безусловно, что чем больше напряженность электростатического поля, тем эффективнее будет работать очиститель, так как в этом случае частицы загрязнения, имеющие даже небольшой заряд, будут притягиваться к электродам. Однако величина напряжения электростатического поля ограничивается диэлектрическими характеристиками жидкости и не должна превышать 90— —95% напряжения пробоя, которое, в свою очередь, зависит от расстояния между электродами [c.117]

Процесс окраски в электрическом поле заключается в переносе на поверхность окрашиваемого изделия электрически заряженных частиц краски. Он основан на явлении электрофореза, при котором получившие заряд определенного знака материальные частицы в ионизированном воздушном пространстве притягиваются к противоположно заряженной поверхности. Для обеспечения достаточной подвижности ионов требуется высокое напряжение электрического поля. Поэтому установки такого рода работают при напряжении от 70 до 130 кв. Воздух ионизируют только вблизи электродов. Ионизация протекает в неоднородном электрическом поле. У электрода наблюдается образование короны, представляющей своеобразное голубоватое свечение, сопровождающееся потрескиванием. В установках для окрашивания электрическое поле создается между отрицательно заряженным коронирующим электродом, находящимся под высоким напряжением, и заземленным конвейером с окрашиваемыми деталями последний присоединен к положительному полюсу источника постоянного тока. [c.177]

Для неспециалистов поясню важную вещь, без которой весь эпизод останется непонятным. Как раз незадолго до этого в физике элементарных частиц и в теории поля — в то время довольно абстрактной и в высшей степени математической дисциплине — были выдвинуты некие новые глубокие идеи. Одним из следствий последних было то, что в нашем пространстве пустота — вакуум — вовсе не абсолютно тусклое состояние без всяких свойств, но что в определенных условиях вакуум ведет себя активно , в нем возможны различные процессы, в частности, весьма напоминающие поляризацию твердых тел при внесении в них электрического заряда. Эти процессы, названные поляризацией вакуума , были тогда предметом пристального внимания теоретиков, и дипломная работа Давида Абрамовича была посвящена выяснению некоторых тонких деталей этих теоретических построений. [c.408]

Полученные данные по току выноса из ЛА и электрическим характеристикам истекающих из них струй стимулировали проведение в ЛАБОРАТОРИИ экспериментальных и теоретических исследований электрически заряженных потоков газа и струй в пространстве за источником заряженных частиц при наличии электрического поля. Важное значение имела выполненная в 1971 г. работа А. Б. Ватажина, В. А. Лихтера и В. И. Шульгина [5], в которой экспериментально и теоретически изучались пространственные эффекты в течениях газа с ионным униполярным зарядом за коронирующим устройством. Были получены законы подобия для двух ЭГД режимов, когда ток выноса из устройства (источника) не зависит от особенностей ЭГД течения внутри устройства, а определяется внешними (по отношению к источнику) электрическими граничными условиями (режим насыщения), и когда ток выноса не зависит от внешних условий, а определяется электрическими процессами внутри источника. Из сопоставления результатов, полученных в лабораторных и натурных (аэродромных) условиях, а также из теоретических соображений следует, что ток выноса из двигателя формируется во втором режиме и зависит только от электрических процессов внутри двигателя. Эти идеи обобщены [c.601]

Взвешенные частицы окиси магния, имеющие отрицательный заряд, под действием электрического поля оседают на ленту, образуя плотный изоляционный слой толщиной от 2,5 до 10 мкм в зависимости от режима работы (линейной скорости перемещения ленты, расстояния между электродами и величины напряжения). При выходе ленты из ванны она проходит через сушильное устройство 4. Толщина и плотность осажденного слоя зависят и от концентрации суспензии. [c.254]

Электромагнитная масса. Наличие у материальной частицы электрического заряда приводит к увеличению её инерции, так как работа внешней силы затрачивается при движении такой частицы не только на приращение её кинетической энергии, но и на создание магнитного поля. Поэтому электрон кроме механической должен обладать и электромагнитной массой. Электромагнитная. масса покоя электрона равна [c.319]

Для рассмотрения процессов инфракрасного поглощения в кристаллах достаточно использовать полуклассическую теорию излучения. В стандартных учебниках излагается теория взаимодействия электромагнитного поля с отдельными заряженными частицами, такими, как электроны или ионы с заданными зарядом и массой (см., например, гл. X в работе [1]). Но нас интересует случай взаимодействия электромагнитного поля с системой электронов и ионов, поэтому представляется полезным привести краткое изложение соответствующей теории. Нам нужно записать полный гамильтониан системы электронов [c.6]

В линейных ускорителях с П.-о. к. ф. сила фокусировки не зависит от анергии частиц н от их фазы относительно ВЧ-поля. Все частицы фокусируются примерна одинаково. Это позволяет спец, образом использовать эффект автофааировки. В непрерывном пучке иа входе ускорителя сгустки частиц следуют вплотную друг за другом, но по мере роста скорости частиц они раздвигаются, сохраняя приблизительно неизменные гео-иетрич. размеры и, следовательно, пост, плотность про-етраяственного заряда. Захват частиц в режим ускоре-ивя может достигать 95—97%,что вдвое выше лучших значений этого параметра в др. известных структурах. Линейные ускорители с П.-о. к. ф. могут работать при весьма вязких нач. скоростях частиц. Но при малых нач. скоростях сохраняется высокое предельное значение тока пучка. [c.155]

ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ—аналог химического потенциала для систем, содержащих заряж. частицы (ионы, электроны, дырки) характеризует состояние к.-л. заряж. компонента i в фазе а при определ. внеш. условиях (темп-ре, давлении, хим. составе фазы и электрич. поле). По определению, Э. п. = (й<3/йп )7-,р, , где G—значение Гиббса энергии, учитывающее наличи гтек-трич. поля в фазе а я,—число молей компонента i в этой фазе. Э, п. можно определить также как умноженную на Аеогадро постоянную работу переноса заряж. частицы i из бесконечно удалённой точки с нулевым потенциалом внутрь фазы а. Во мн. случаях Э. п. формально разбивают на два слагаемых, характеризующих хим. и электрич. составляющие такой работы (1 = ц -1-7, ф, где ц — хим. потенциал частицы в фазе а г,- — заряд частицы с учётом знака, F—Фарадея постоянная, ф —электрич. потенциал. ЭЛЕКТРОЙДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ—ядерные превращения, идущие при рассеянии электронов атомными ядрами. Согласно представлениям квантовой электродинамики, рассеяние электронов на нуклоне происходит путём обмена виртуальными у-квантами. В большинстве случаев достаточно ограничиться обменом одним у-квантом. Отличие виртуальных у-квантов от реальных состоит в том, что для последних имеет место однозначная связь между переданной нуклону энергией Лео и импульсом р. Для виртуальных у-квантов такое равенство не имеет места, что позволяет при рассеянии электронов варьировать независимо каждую кинематич. переменную. [c.595]

Пусть, для определенности, создающий внешнее магнитное поле ток течет в катушке, внутри которой находится магнетик. Магнетик поляризуется и создает свое магнитное поле (поле его магнитных токов). Отделение механической системы от термической может здесь показаться трудным. В проводах катушки, несомненно, есть скрытое движение, так как там постоянно выделяется джоулево тепло, да и создающие ток заряды частицы микроскопические. Кроме того, ток поддерживается сторонними силами. Однако мы должны отвлечься от всяческих усложнений, не связанных с существом дела. Ведь всегда можно связать с механической системой сколь угодно сложные внешние тела, которые будут влиять на механическую систему и через нее — на термическую. Для поведения термической системы существенно только движение механической системы, с которой термическая непосредственно связана. В нашем случае несущественно как раз наличие сторонних сил и сопротивления проводников. Сторонние силы потому и нужны, что не будь их, сопротивление проводников погасило бы ток. Энергия, передаваемая сторонними системами зарядам е , сейчас же снова отбирается от них проводником (переходит в джоулево тепло). Все это для нас несущественно. Если бы сопротивления не было, кинетическая и магнитная энергия зарядов могла бы оставаться постоянной и без сторонних систем и изменялась бы только за счет воздействия термической системы. Внешние воздействия на термическую часть не изменились бы, если бы вместо тока в проводниках двигалась без сопротивления не имеющая атомной структуры электронная жидкость . Ясно, что механической системой следует считать не микрозаряды в проводнике, а их макродвижение, которое можно представлять как движение фиктивной электронной жидкости. Координаты ее макрочастиц будут механическими параметрами нашей системы, а работа термической части над механической [c.14]

Особенностью высокочастотного метода нагрева, принципиально окишающего его от других методов, является выделение теплово энергии в самой массе нп-греваемого материала. НепроводникиБЫе ма1срааль , та кие как пластмассы, нагреваются в электрическом поле. При внесении диэлектрика в электрическое поле заряды несколько смешаются деформируя молекулы. На смещение заряженных частиц затрачивается работа, которая превращается в тепло из-за наличия между материальными частицами молекулярного трения . Чем выше частота изменений направления поля, тем большее количество тепла выделяется в диэлектрике в единицу времени. [c.95]

ЭКВИВАЛЕНТ (биологический рентгена (БЭР) — поглощенная энергия излучения, биологически эквивалентная одному рентгену механический — количество работы, эквивалентное единице количества теплоты химический — отношение атомного веса элемента к его валентности электрохимический численно равен массе вещества, выделяющегося при прохождении через электролит единичного электрического заряда, и зависит от природы химической вещества) ЭЛЕКТРОАКУСТИКА— раздел акустики, связанный с расчетом и конструированием электроакустических преобразователей ЭЛЕ-КТРОГИРАЦИЯ — возникновение или изменение оптической активности в кристаллах под действием электрического поля ЭЛЕКТРОДИФФУЗИЯ — диффузия заряженных частиц под действием внешнего электрического поля ЭЛЕКТРОНОГРАФИЯ— метод исследования структуры вещества, основанный на дифракции электронов ЭЛЕКТРООПТИКА — раздел оптики, посвященный изучению условий и закономерностей [c.297]

ЭФФЕКТ [переключения — скачкообразный обратимый переход полупроводника из состояния с высоким сопротивлением в состояние с низким сопротивлением под действием электрического поля, напряженность которого превышает некоторое пороговое значение пьезоэлектрический < — возникновение электрических зарядов разного знака при деформации некоторых кристаллов обратный заключается в изменении линейных размеров некоторых кристаллов под действием электрического поля) радиометрический состоит в обнаружении и измерении давления электромагнитных волн на твердые тела и газы Рамана см. РАССЕЯНИЕ света комбинационное стереоскопический — психофизиологическое явление слитного восприятия изображений, видимых правым и левым глазом стробоскопический — основанная на инерции зрения зрительная иллюзия непрерывного движения, возникающая при наблюдении движущегося предмета в течение коротких быстро следующих друг за другом промежутков времени теней — появление интенсивности в распределении частиц, вылетающих из узлов кристаллической решетки в направлениях кристаллографических осей и плоскостей тензорезистивиый — изменение электрического сопротивления твердого проводника при его деформации тепловой реакции — теплота, выделенная или поглощенная термодинамической системой при протекании в ней химической реакции при условии, что система не совершает никакой работы, кроме работы расширения, а температура продуктов реакции равна [c.301]

ДЕИОНИЗАЦИЯ газа — исчезновение носителей свободного электрич. заряда (положительных и отрицательных ионов и электронов) из занимаемого газом объёма после прекращения электрич. разряда. К Д. приводят объёмная рекомбинация ионов и электронов, их диффузия к границам занимаемого объёма н рекомбинация нх на стенках, а также выход заряж. частиц из занимаемого объёма под действием внеш. электрич. поля. Время, необходимое для уменьшения концентрации носителей заряда в определ. число раз (напр., в 10 или в 10 раз от нач. концентрации), тгаз. временем Д, Оно является важной характеристикой газоразрядных п др. приборов, для работы к-рых существенно поддержание определ. степени иони.эации. Время Д. зависит от природы газа, геометрии занимаемого им объёма, наличия и изменения во времени внеш- электрич. поля, а также от распределения полей пространственных зарядов. [c.575]

Др. тип эффектов Э. и. связан с движением материальных сред (проводников, изоляторов, тв. тел, жидкостей, газов, плазмы) в стационарном магн. поле В (г). На заряж. частицы в движущихся телах действует магнитная Лоренца сила F" = (el ) [vB] (и—скорость носителей заряда), приводящая к разделению зарядов противоположных знаков, к генерации электрич. токов в проводниках, к поляризации диэлектриков. Индуцируемь1с электрич. поля при этом потенциальны (то. Е— — j )dBjdt = Q). Усреднённые по физически малому объёму силы F" имеют плотность / " = (1 /с) 0 iS] и совершают механич. работу с мощностью [c.537]

Задавщись первоначальным направлением движения иона, последовательным определением показателей преломления на каждой границе эквипотенциальной поверхности в предположении, что между ними луч движется прямолинейно, нетрудно построить траекторию его движения. Полученная кривая маловероятна для реальных условий работы источника, так как при ее построении не учитывали влияние объемного заряда, рассеянного магнитного поля в области источника, поверхностных зарядов и других явлений, происходящих при взаимодействии заряженных частиц друг с другом и со стенками ионизационной камеры. Тем не менее ее кривизна и форма указывают на наиболее вероятные пути при выборе форм, размеров и потенциалов для электродов ионнооптических систем. Окончательные формы, размеры щелей и электрические потенциалы электродов определяют во время экспериментов на реальных источниках. [c.69]

Механизм осаждения на поверхности металла окислов железа, находящихся в воде в виде коллоидных и грубодисперсных частиц, отличен от процесса кристаллизации истинно растворенных веществ в связи с уменьшением их растворимости с ростом температуры. Высказано предположение [7.2, 7.3], что выделение коллоидных и микроскопических частиц дисперсных примесей на поверхности обогреваемых труб и их закрепление на ней связано с наличием разноименных электрических зарядов, а также магнитным полем парогенерирующих труб. Поскольку в питательной воде котлов различных типов и параметров соотношения между истинно растворенной, коллоидной и грубодисперсной формами окислов железа неодинаковы, условия длл протекания железоокисного накипеобразования по тому или иному механизму создаются различными. Они не сохраняются постоянными и на одной и той же установке а связи с нестационарностью режимов работы оборудования, которые сопровождаются изменениями температуры и давления рабочей среды, а также изменениями качества воды. [c.186]

В настоящее время ведутся работы по изысканию более производительных и менее дорогих методов регистрации рентгено-и гамма-лучей. Большими преимуществами обладает ксерора-диографический или, как его называют, электрорентгенографи-ческий способ регистрации излучений. В основе этого способа лежат фотоэлектрические процессы, в то время как обычная фотография основана на фотохимических процессах. Вместо рентгеновской пленки при ксерорадиографическом способе применяют специальные пластинки, покрытые с одной стороны слоем аморфного селена и заряженные в поле коронного разряда. Под действием рентгено- или гамма-лучей пропорционально величине их излучения уменьшается потенциал заряда пластинки. В местах большей величины излучения, т. е. в местах дефектов, заряд пластинки будет меньше. Это позволяет получить иа пластинке скрытое изображение просвечиваемого участка. Электростатическое изображение визуализируется с помощью заряженных частиц красителя. Операции по зарядке пластины, проявлению, переносу на бумагу и закреплению занимают не более 2 мин, при этом отпадает необходимость в организации лаборатории для проявления пленок. [c.266]

В последние годы все более применяется окраска распылением в электрическом поле высокого напряжения. Из распылителя подается краска, частицы которой, получая отрицательный заряд, притягиваются поверхностью обрабатываемого изделия, заряженного положительно. Этот метод окраски более экономичен он позволяет также улучш1ить санитарно-гигиенические условия работы в цехе. [c.298]

Особенностью ЭГД течений в каналах и струях при наличии в потоке турбулентности является возникновение пульсаций q плотности объемного электрического заряда из-за вовлечения в турбулентное движение ионов и мелких микрочастиц и электрического поля Е согласно уравнению divE = Airq voiE = 0). Повое научное направление - турбулентные ЭГД течения - во многом создавалось исследованиями сотрудников ЛАБОРАТОРИИ. В работе А.Б. Ватажина, В. А. Лихтера, А.М. Рушайло и В. И. Шульгина ([9] и Глава 13.1) получено уравнение относительно и указаны приближенные способы его замыкания, основанные как на традиционных газодинамических подходах, так и использующие то обстоятельство, что пуль-сационное поле Е можно выразить в виде интеграла от q (с определенным весом) по всей области течения. Применительно к ЭГД течениям в лабораторных и двигательных струях рассмотрена причинно-следственная связь заряженные частицы в струе —пульсационное движение этих частиц —генерация ими переменного электрического поля —его регистрация и обработка сигнала —получение на его основе информации о турбулентных характеристиках несущей среды. [c.603]

При высокой температуре вещество может приобрести свойства высоконони-зированного газа, значительное количество частиц которого элек грически заряжено (пламя, взрывы, газовые разряды и т.п.). Такой газ называется п л а з- м о й. В этом случае можно получить работу не только за счет изменения объема (б ] = РйУ), но и за счет переноса заряда = Ейе) это значит ( 2, п. е), что плазма является сложной термодинамической системой, состояние которой характеризуется значениями трех независимых переменных (1, V, е). Плазма может быть рассматриваема как простое тело лишь в весьма слабых полях (Ит = 0). [c.25]

КАТАФОРЕЗ, движение коллоидных (дисперсных) частиц в поле электрического тока, направленное в зависимости от знака их заряда к аноду или катоду. Явление К. было наблюдено впервые Рейсом в 1809 г. на суспензиях глины Квинке и ряд других исследователей наблюдали подобные же явления для самых разнообразных веществ, суспендированных в различных дисперсионных средах. Эти исследования показали, что направление движения частиц при К. зависит не только от природы вещества, составляющего эти частицы, но также и от природы дисперсионной среды. В 1892 г. Пикто-ном и Линдером было показано, что движение частиц золей (см. Коллоиды) в электрич. поле подчиняется тем же законам, что п движение частиц суспензий, и вполне ему аналогично. Для наблюдения явления К. обычно применяют U-образную трубку ок. 20 см высотой и 2—3 см в диаметре, наполненную изучаемым коллоидным раствором и снабженную электродами (серебряные или платиновые проволочки, согнутые в виде спиралей) ток употребляется постоянный, напряжением fiO—120 V. Явление К. наиболее заметно при работе с окрашен, коллоидными растворами в этом случае уже через 15—20 м. наблюдается ослабление окраски у одного электрода и усиление ее у другого. [c.12]

Энергия для И. частицы м. б. ей сообщена и в виде излучения. Интенсивными ионизаторами первого типа являются а-лучи (быстро летящие ионы гелия), (3-лучи (быстрые электроны), Я-лучи (ионизированные атомы водорода), катодные и каналовые лучи в разрядных трубках и т. д. При высокой темп-ре вещества И. может происходить при соударении быстрой нейтральной частицы с другой (тепловая И.), Быстрая нейтральная частица может получиться и при низкой темп-ре путем нейтрализации положительного иона. Такой ион, ранее ускоренный электрич. полем, сохраняет свою скорость и может в течение известного времени производить И. В случае ионизаторов второго типа энергия И. сообщается молекулам благодаря поглощению излучения. Поглощение электромагнитной волны происходит по квантовым законам порциями величины ку, где Ь, — постоянная Планка V-— число колебаний в ск. (V = с Х с — скорость света Л, — длина волны света). Молекула только тогда будет ионизирована, если она поглотит квант излучения (фотон) энергии ку, равный по меньшей мере работе И. Энергия фотона ку тем больше, чем короче длина волны падающего света. Так напр., энергия фотонов видимого света не достаточна для И., ультрафиолетовый свет может производить И. в нек-рых газах (пары щелочных металлов). Рентгеновские лучи, у-лучи радия, космические лучи производят весьма интенсивную И. Во многих случаях И. облегчается благодаря процессу возбуждения, при к-ром нейтральные частицы переходят в такие состояния, когда внутри частицы хотя бы один из электронов находится на уровне энергии, более высокой, чем в нормальном случае (новая орбита электрона). Такой атом обладает дополнительным запасом энергии, и для удаления электрона за пределы атома теперь нужна меньшая энергия. Процесс И. такого атома называется ступенчатой И. Относительная И. количественно оценивается числом пар зарядов (положительных и отрицательных), создаваемых тем или другим фактором на пути в 1 см. Для И. молекул электронами относительная И. представляется кривой, имеющей максимум ок. 140 электроно-вольт и затем спадающей с увеличением энергии электрона. Относительная И. положительными ионами (а-лучи, протоны и т. д.) эффективна лишь для ионов с большой энергией. Ионы, обладающие энергией, близкой к энергии медленных электронов, практически И. газа в объеме не производят. Относительная И. при поглощении излучения связана с коэф-том поглощения лучей и обычно сопровождается вторичными эффектами. Таким вторичным эффектом может - быть ионизация не непосредственно светом, а электронами [c.140]

При высоких температурах любой газ представляет собой химически реагирующую смесь различных компонентов. Компонентами могут быть молекулы, атомы, ионы и электроны. В дальнейшем будут рассматри ваться лишь смеси, состоящие из атомов одного сорта и их различных ионов и электронов, т. е. смеси, представляющие собой плазму. Расчет термодинамических свойств таких смесей, как известно, состоит из расчета состава смеси и из последующего расчета ее термодинамических свойств по данным о составе смеси и термодинамическим свойствам компонентов. Для определения состава смеси необходимо решить систему уравнений для концентраций, включающую уравнения закона действующих масс для всех реакций, могущих идти в смеси, закона сохранения числа частиц и закона сохранения заряда. Для плазмы в общем случае эта система уравнений представляет собой систему трансцендентных уравнений. Однако, если пренебречь эффектами, связанными с кулоновским взаимодействием между ионами, электронами и нейтральными атол1ами, то система трансцендентных уравнений переходит в систему нелинейных алгебраических уравнений. При не очень высоких плотностях система нелинейных алгебраических уравнений мало отличается от системы трансцендентных уравнений, и, если от расчетов не требуется большой точности, пренебрежение эффектами, связанными с кулоновским взаимодействием, допустимо. При тех же условиях можно пренебречь влиянием кулоновских полей ионов и электронов и при расчетах термодинамических свойств плазмы. Оценку влияния кулоновского взаимодействия на термодинамические свойства ионизованных газов, на концентрации ионов и электронов и на уравнение состояния можно найти, например, в работах [1—5], [c.3]

При работе с пистолетом сначала заполняют рабочий резервуар и питательный бачок порошком полимера, затем подают напряжение на электродную сетку. Вк.чючают подачу газа, при этом начинает работать вибратор. Избыточный газ выходит через клапан в атмосферу. Зарядившиеся частички полимера под действием возникшего электрического поля преодолевают сопротивление мелкоячеистого фильтра и устремляются па поверхность покрываемой детали, которая обычно заземлена и имеет заряд, противоположный по знаку электродной сетке. Частички полимера образуют покрытие, которое может продолжительное время удерживаться на поверхиости, не осыпаясь это позволяет оплавлять его любыми средствами. Для интенсификации процесса перекрывают выход газа в атмосферу. Газ, пройдя через пористую перегородку, улучшает псевдоожпжение порошкообразного материала, что способствует увеличению количества заряженных частиц, [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...