Система термическая

Для получения численных значений эмпирических температур следует обратиться к первому и второму законам термодинамики. Первый закон термодинамики просто констатирует сохранение энергии при условии, что учитывается не только работа, совершаемая над системой, но и обмен теплом через стенки с окружающей средой. Если система в остальных отношениях изолирована, то внутренняя энергия и, представляющая собой экстенсивную величину, может только увеличиваться при совершении над системой некоторой работы. Однако если система термически не изолирована и в результате некоторого процесса переходит из термодинамического состояния А в другое состояние В, то работа совершаемая над системой, разумеется, зависит от того, каким способом система осуществляет переход из состояния А в состояние В. С другой стороны, увеличение внутренней энергии равно и в—и А независимо от способа совершения работы. Следовательно, для термически не изолированной системы увеличение внутренней энергии и в — и а отлично от Разность Q мы назовем количеством теплоты, которая, таким образом, служит мерой отклонения от адиабатических условий. Следовательно, для любого термодинамического процесса, начинающегося в состоянии А и завершающегося в состоянии В, изменение внутренней энергии определяется выражением [c.15]

Явление ползучести металлов при высокой температуре порядка 500 °С наблюдается в деталях паровых турбин — трубопроводах, дисках, лопатках. Паровые турбины до сих пор производят значительную долю электрической энергии. Другим примером могут служить газотурбинные самолетные двигатели, температура газа в которых достигает 1300°С Основной причиной выхода из строя турбин является ползучесть рабочих лопаток. Высокие рабочие температуры применяются также в различных высокотемпературных технологических процессах, например нефтехимических и при переработке нефти. С проблемой учета ползучести металлических панелей мы встречаемся в системе термической защиты космических аппаратов, атомной энергетике и др. К конструкциям, работающим в условиях высоких температур, должны быть предъявлены следующие требования деформация не должна превышать допустимую в соответствии с выполняемыми конструктивными функциями изделия не должно произойти разрушения конструкции вследствие ползучести. [c.304]

Заложенные в память системы термические изображения могут быть [c.138]

Чтобы оценить работоспособность этой системы, будем считать, что работа над внешним объектом совершается без подвода тепла извне или отвода его вовне, т. е. что данная система термически изолирована. Следовательно, мон<но говорить о технической работе, совершаемой данной системой над внешним объектом, от которого она также термически изолирована. [c.145]

Анализируя вопрос об учете данных о теплоте испарения смесей при составлении уравнения состояния, заметим, что при фазовых переходах в бинарных системах термические и калорические величины связаны общими уравнениями фазового обмена [14], частным случаем которых является уравнение Клапейрона — Клаузиуса для чистого вещества. Но так как в общих уравнениях фигурируют дифференциальные теплоты фазовых переходов при постоянных р и Т, а экспериментально исследована в основном интегральная теплота испарения смесей в изобарическом процессе Гр, целесообразно установить связь между величиной Гр и термическими свойствами. [c.28]

Как отмечалось в параграфе 5.1, термические (не механические) возмущения возникают в результате контакта системы с некоторыми тепловыми резервуарами. В отличие от внешних полей, которые могут быть включены в гамильтониан системы, термические возмущения зависят от конкретных термодинамических свойств этих резервуаров. Например, градиент температуры возникает при контакте системы с двумя [c.405]

Мы условились рассматривать термические системы только во взаимодействии с механическими. Однако сами термические системы могут состоять из отдельных частей, и иногда может оказаться необходимым исследовать поведение одной из этих частей. Содержательные результаты в таких случаях получаются, если исследуемая часть в известном смысле самостоятельна, т. е. слабо связана с другими частями системы (термическими и механическими). Это неопределенное утверждение целесообразно уточнить. Системы будут считаться слабо связанными, если величина их общей энергии, когда они связаны друг с другом, почти такая же, как у этих же систем в тех же состояниях, но разъединенных. Энергию системы, состоящей из двух слабо связанных [c.20]

Если наша система термически не изолирована, то левая часть уравнения (14), вообще говоря, будет отличаться от нуля, потому что тогда обмен энергией может происходить в форме тепла. Поэтому заменим уравнение (14) более обш им [c.21]

Говорят, что термодинамическая система совершает адиабатический процесс, если он обратим и если система термически изолирована, так что во время процесса не может проис ходить теплообмена между системой и окружающей ее средой. [c.28]

В разделе 6 мы определили адиабатический процесс, как обратимый процесс, во время которого система термически изолировала. Таким образом, при адиабатическом процессе dQ 0. [c.70]

Часть диаграммы состояния системы, термического анализа и рентгенографии, [c.375]

Из уравнения (5-7) видно, что свободная энергия Р содержит произвольную линейную функцию температуры,,, равную и о 4" оГ, где /7д и — константы (постоянные интегрирования),, входящие в выражения внутренней энергии и и энтропии 5. Это обстоятельство хотя и вносит неопределенность в величину Р, однако не имеет существенного значения, так как функция Р применяе-вся главным образом при изучении изотермических процессов. Из уравнения (5-7) далее видно, что свободная энергия подобно внутренней энергии и и энтропии 5 есть аддитивная величина (если только температура t повсюду одинакова,, т. е. система термически однородна). [c.92]

Количество теплоты (количество термического воздействия) считается положительным, если происходит подвод тепла к системе (термическая координата состояния системы — энтропия— возрастает), и отрицательным, если теплота отводитая от системы (энтропия системы убывает). [c.39]

Первый процесс — изотермическое расширение. Дно цилиндра находится в термическом контакте с источником тепла. Система получает тепло 91 и изотермически расширяется по линии аЬ, совершая при этом работу вследствие подведенного извне тепла. В точке Ь источник тепла убирается от цилиндра, и система термически изолируется (дно цилиндра перекрывается идеальным теплоизолирующим материалом). [c.43]

Третий процесс — изотермическое сжатие. Поршень возвращается обратно в первоначальное положение настолько медленно, что газ остается при температуре холодильника. При этом над газом совершается работа внешними силами. Объем его уменьшается, температура остается постоянной, а давление возрастает. В точке й система термически изолируется. [c.44]

Решение, а. Если предоставить системе возможность свободно переходить в состояние, в которо.ч температуры обоих тел равны, то при этом работа не совершается. Поскольку, кроме того, система термически изолирована, ее энергия (или, возможно, энтальпия) остается постоянной. Поэтому температура должна определяться соотношениями [c.80]

Покажем это на примере необратимого цикла Карно, осуществляемого в изолированной системе. Термический [c.64]

При переходе атома из одного положения равновесия в другое энергия системы переходит через потенциальный барьер между минимумами. Согласно теории скоростей реакций мы должны предположить, что в процессе перехода система термически возбуждена до высоты потенциального барьера (перевальной точки 5), который она затем и преодолевает. Вероятность V того, что этот процесс будет иметь место для данного атома в единицу времени, равна потоку частиц через 5, делённому на полное число атомов внедрения. Для простоты мы предположим, что энергия системы зависит только от трёх пространственных координат атома, совершающего переход. Более того, мы будем считать, что потенциал приблизительно постоянен вдоль некоторого короткого отрезка при переходе через перевальную точку. Тогда поток атомов через 5 будет равен среднему числу атомов на единице длины 5, умноженному на их среднюю скорость. Поскольку в каждый данный момент в перевальной точке находится только малая часть диффундирующих атомов, число атомов на единицу длины в 5 будет равно полному числу атомов внедрения л, умноженному на отношение суммы состояний, рассчитанной на единицу длины в точке перевала, к сумме состояний атомов внедрения, находящихся в положении равновесия. [c.523]

У большинства тепловых машин, в том числе у паровоздушных и газовых молотов, термомеханическая система в качестве поверхностей раздела содержит цилиндр и поршень, а в качестве рабочего тела - находящийся в цилиндре газ или водяной пар (далее пар). Подвижность поршня определяет механическую внешнюю степень свободы, а ввод (отвод) газом или паром теплоты (термическая работа) в систему (из системы) - термическую внешнюю степень свободы. В этом смысле газ или пар исполняет функции переносчика энергии, поэтому его часто называют энергоносителем. [c.391]

Таким образом, система термических коэффициентов адекватно заменяет уравнение состояния при расчетах частных процессов. [c.18]

Горячая штамповка является циклическим процессом. Продолжительность термического цикла штамповки (ТЦШ) не постоянна и меняется как в зависимости от типоразмера днищ, так и в пределах партии штампуемых днищ одного типоразмера. Операции ТЦШ приведены на рис. 3.10. Температурное поле (абсолютная величина температуры и ее градиент) влияет также на характер, особенности ТЦШ и качество отштампованных днищ. Оно в произвольной точке системы в определенный момент времени характеризует зна- [c.38]

При Т = Т 2 термический КПД цикла равен нулю. Это указывает на невозможность превращения теплоты в работу, если все тела системы имеют одинаковую температуру, т. е. находятся между собой в тепловом равновесии. [c.24]

Решение системы (4,38) позволяет найти профиль температуры в системе, кондуктивный и радиационный потоки энергии от любой поверхности системы. Кондуктивный поток тепла между любыми двумя плоско-стями модели определяется как частное от деления разности температуры этих поверхностей на термическое сопротивление разделяющей их среды. [c.164]

При переходе ко все более разреженным системам влияние кондуктивного переноса уменьшается вследствие роста термического сопротивления газовых прослоек согласно (4.40). При этом энергия в основном переносится излучением. Профили температуры (рис. 4. 0) оказываются очень близкими к распределениям, рассчитанным для случая радиационного переноса (см. рис. 4.8). Роль теплопроводности сводится к сглаживанию температурных скачков около ограничивающих модель поверхностей. [c.167]

Из-за гораздо большего, чем в плотном слое, термического сопротивления прослоек газа кондуктивный обмен уже не может нивелировать влияние свойств стенки при сложном обмене. Зависимость еэ(Тст, Тел) оказывается существенно различной для сильно и слабо отражающей поверхностей теплообмена. Это позволяет сделать вывод, что в разреженном слое вблизи поверхности теплообмена формируется профиль темпе- ратуры, который определяется главным образом радиационными свойствами системы и прежде всего величиной Гст. [c.179]

Различные виды внутренней энергии могут быть грубо классифицированы как независимые от температуры и зависимые от температуры . При значениях температуры и давления, обычно встречающихся в инженерной практике, электронная и ядер-ная энергии в основном не зависят от температуры и составляют внутреннюю энергию системы при температуре абсолютного нуля. Энергии поступательного, вращательного и колебательного движений зависят от температуры и составляют часть внутренней энергии, которую содержит тело при температуре выше абсолютного нуля. Эту часть внутренней энергии обычно рассматривают как термическую энергию. Она представляет наибольший интерес в термодинамике. [c.31]

Для того чтобы вычислить сумму состояний, нужно иметь сведения, относящиеся к энергетическим уровням молекул в системе. Данные по термическим энергетическим уровням вращения и колебания могут быть получены из рамановских, инфракрасных и ультрафиолетовых спектров. Ультрафиолетовый спектр и спектр рентгеновских лучей дают сведения об электронных энергетических уровнях. Так как спектроскопическое определение энергетических уровней исключительно точно, то предпочитают эти данные. Для некоторых классов соединений, в частности углеводородов, такие данные используют для вычисления термодинамических функций в известных температурных пределах. [c.114]

Так как переход теплоты и перенос вещества могут происходить независимо друг от друга, то критерий термического равновесия, выраженный уравнением (8-10), должен выполняться независимо от какого-либо межфазового переноса вещества фазы. В случае, если 3Q = О, уравнение (8-3), выражающее общий критерий равновесия для изолированной системы, также применимо. В любом случае критерий фазового равновесия, допускающего переход компонента г, выражается следующим образом [c.235]

Предположим, что рассматриваемая система термически одиородиа. Второй член в правой части выражения для dQ предстапляет собой работу, совершаемую системой Aj есть обобщенная внешняя сила каждая из обобщенных сил зависит как от внешннх параметров Oj, а ,. .., On. так и от эмпирической температуры t. В дальнейшем для определенности под всегда будет подразумеваться объем V системы, а под Л, — внешнее давление р. [c.86]

Повышение термической стойкости легковесного динаса, несомненно, связано с наличием в ем крупных пор. Установлено [114], что при наличии крупнопористой системы термическая стойкость повышается, так как если даже образуются внутренние трещины, то они не распространяются в материале, поскольку напряжение, окювцентрированное в конце трещины, ослабе- [c.377]

Системы с механической связью. Если связь системы с окружающими телами чисто механическая, т. е. система термически изолирована (адиабатически замкнута), то в равновесном состоянии энтропия по-прежнему имеет максимальное значение. Но дополнительное условие, как мы сейчас увидим, оказывается иным по сравнению с изолированными системами при вариациях должна оставаться постоянной не сама внутренняя энергия И, а ее сумма с некоторой потенциальной энергией, характеризующей связь с внещними телами. Если связь осуществляется исключительно с помощью внешнего давления, то эта потенциальная энергия равна РУ, и величиной, которая остается постоянной при виртуальных изменениях, является энтальпия [c.70]

Эффективиость системы термической нейтрализации по снижению СО и СдНц не меняется нрн пробеге автомобиля до 160 тыс. к.м. Наличие в отработавших газах соединений свинца не влияет иа эффективность работы термического нейтрализатора. Длительность работы деталей нейтрализатора в случае использования этилированного бензина уменьшается. [c.142]

Будем считать, что наша система термически однородна. Пусть вначале система находилась в состоянии, воо це говоря, неравновесном, характеризующемся определенными значениями внергии Е внешних и внутренних параметров энтро- [c.106]

В пределах кажцого термического цикла штамповки можно вьце-лить ряд характерных этапов теплообмена для системы "заготовка-штамповая оснастка" по операциям Пф , расчетные модели которых приведены на рис. 3.12 и S.I3. [c.41]

Для решения численными методами уравнение теплопроводности заменяется системой алгебраических уравнений. Для этого рассматриваемое тело разбивается на несколько объемов ДК конечных размеров и каждому объему присваивается номер. В пределах объема ЛК обычно в его центре выбирается узловая точка или узел. Теплоемкость всего вещества, находящегося в объеме AV ( = pAV), считается сосредоточенной в узловой точке. Узловые точки соединяются друг с другом теплопроводящими стержнями с термическим сопротивлением теплопроводности стенки толщиной, равной расстоянию между узлами, и площадью, равной площади контакта объемов. Крайние узлы в зависи- [c.115]

При этом следствием появления Фтх является, как отмечалось выше, увеличение общих сил трения на границах потока, что в продуваемых системах (например, газовзвеси) проявляется в дополнительной потере давления (Арт), а в гравитационных (непродуваемых) системах— в возникновении поперечного градиента скорости слоя. Статические давления компонентов потока р и рт в общем случае нельзя принимать равными. Они отличаются не только на капиллярное давление при большой дисперсности частиц [Л. 279], но и имеют разное приложение в случае связанного движения плотного слоя частиц gradpT также учитывает внутреннее напряжение в материале частицы, которое может возникнуть из-за механических или термических причин. Проекция равнодействующей сил инерции компонентов на ось х равна изменению количества движения элемента Ах Ау Az зо времени по оси х [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...