Поля заряженной частицы

Эта реакция возможна лишь вблизи другой частицы, например вблизи ядра атома, так как тогда ядро может поглотить изменение импульса. Оно это делает, толкая своим кулоновским полем заряженные частицы. Тогда возможно соотношение [c.404]

Пример 10.6В. Скрещивающиеся поля. Заряженная частица совершает движение под действием однородного электрического поля и перпендикулярного ему однородного магнитного поля. Найдем траекторию частицы, начинающей движение из состояния покоя. [c.186]

Использование магнитных полей для удержания (термоизоляции) плазмы стало возможным потому, что она состоит из смеси ионов и электронов. Известно, что в однородном магнитном поле заряженная частица перемещается по винтовой линии, ось которой совпадает с направлением поля. Если силовые линии поля замкнуть, как это сделано, например, в тороидальных камерах путем намотки на тор проводников с током, создающим магнитное поле, то частицы смогут уходить из таких камер только двигаясь поперек магнитного поля. Такое движение в торе хотя и затруднено, но возможно из-за кривизны и неоднородности магнитного поля. Для устранения этой неустойчивости плазмы создают дополнительное магнитное поле таким образом, чтобы результирующие силовые линии образовывали винтовые спирали вдоль тора (на поверхности плазмы). Тогда поперечное смещение большинства частиц плазмы при их продольном движении по тору происходит с переменным направлением и в среднем равно нулю. [c.155]

При действии магнитного поля заряженная частица будет перемещаться по винтовой (или спиральной) траектории с радиусом г [c.217]

В масс-спектрометре используется эффект пространственного разделения движущихся в поперечном магнитном поле заряженных частиц (ионов) с различным отношением массы к заряду mie. На заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле, действует сила Лоренца [c.9]

Формулы (VI, 2) и (VI, 3) позволяют оценить максимальный заряд частиц или капель, по которому можно судить о значении кулонов-ской силы [см. уравнение (VI, )]. Однако практически трудно достигнуть максимального значения заряда. Это объясняется тем, что в сильном электрическом поле заряженные частицы могут самопроизвольно разряжаться. Кроме того, напряженность поля, входящая в формулу (VI,2), будет отличаться от напряженности электрического поля о> не содержащего частицы. Дело в том, что частицы искажают электрическое поле, и его напряженность будет неравномерна. Максимальное значение напряженности Е икс колеблется в пределах ЗЕ <6 о- В результате искажения электри- [c.270]

Пробой воздуха и других газов следует рассматривать с точки зрения ударной ионизации. Небольшое количество содержащихся в газе положительных и отрицательных ионов и электронов, находящихся, как нейтральные молекулы газа, в беспорядочном тепловом движении, при воздействии поля получают некоторую добавочную скорость и перемещаются в направлении поля. Заряженная частица газа приобретает дополнительную энергию [c.94]

Поля заряженной частицы [c.29]

Найдем сначала поля заряженной частицы, движущейся с постоянной скоростью в однородной изотропной среде. Из уравнения (1.10) для А к,ш) с учетом (1.12) получаем фурье-ком-поненту векторного потенциала поля заряда в среде [c.29]

Если в такую среду направить струю распыленной краски, то ее частицы, сталкиваясь с ионами, будут поглощать их, приобретая при этом электрический заряд соответствующей полярности. Находясь под действием сил электрического поля, заряженные частицы краски будут двигаться к заземленному предмету и, осаждаясь, создавать на его поверхности равномерный слой краски. При этом они потеряют свой заряд и в дальнейшем будут удерживаться только силой сцепления (фиг. 23). [c.87]

На фиг. 32 показана схема действия колокольного электрораспылителя. Под действием центробежной силы краска тонким слоем стекает на острые кромки головки электрораспылителя и расталкивающими усилиями электрического заряда распыляется. При этом в пространстве между распылителем и окрашиваемыми изделиями непрерывно создается высокодисперсная аэрозоль (пыль), состоящая из электрических заряженных частиц краски. Под действием электрического поля заряженные частицы краски направляются к противоположно заряженным металлическим изделиям и осаждаются на них ровным слоем. [c.98]

С прикладной точки зрения, наиболее интересно движение частицы в сильном магнитном ноле. В таком поле заряженная частица быстро вращается по т. н. ларморовской окружности радиуса гд = где [c.18]

Пример 22. В постоянном магнитном поле заряженная частица движется по спирали вокруг силовой линии поля. Это движение является композицией вращения вокруг силовой ли- [c.217]

Задача 13. Найдите электрическое и магнитное поле заряженной частицы, движущейся с постоянной скоростью v. [c.90]

Тем не менее простейшее осуществление гипотезы полевой массы — классическая модель протяженного электрона, с которой мы только что познакомились, — оказывается внутренне противоречивой. Противоречие обнаруживается, если кроме энергии электрического поля заряженной частицы вычислить также и импульс, который будет нести электромагнитное поле, если привести частицу в движение со скоростью V. В этом вычислении можно избежать выхода за рамки электростатики и необходимости каких-либо новых гипотез о том, что случится с распределением заряда, когда весь заряд приводится в дай- [c.250]

В предыдущей части, в классической электродинамике, обсуждая вопрос об энергии собственного кулонова поля заряженной частицы, мы пришли к выводу, что для частицы с массой т и зарядом е помимо естественной единицы энергии — энергии покоя о = тс существует и естественная единица длины [c.322]

На дугу также оказывает влияние продольное магнитное поле соленоида, параллельное оси столба дуги и электрическому полю. Такое магнитное поле не оказывает никакого действия на заряженные части- у цы, движущиеся в направлении электрического поля, но на заряженные частицы, перемещающиеся в поперечном направлении этого поля, оно оказывает заметное влияние. Так как температура центральной части столба дуги выше периферийной, то диффузия частиц начинается в направлении меньшей температуры по радиусу. [c.13]

При движении в радиальном направлении заряженные частицы пересекают магнитное поле, которое, взаимодействуя с ними, создает силу F" (рис. 5), действующую на частицы перпендикулярно к магнитному полю. В результате частицы столба дуги будут вращаться по окружности. Но, кроме того, на них действует и продольное электрическое поле, под действием которого частицы перемещаются по вертикали в направлении силы F. Таким образом, совместное действие продольного магнитного и электрического полей заставляет заряженные частицы двигаться по спирали под действием результирующей силы F. Возникающая при этом центростремительная сила стягивает столб к вертикальной оси. [c.13]

Рассмотрим статическую систему, состоящую из одной частицы в ограниченном объеме радиусом 7 , так как в бесконечной среде нельзя обеспечить равновесие твердой частицы при данной температуре Т вследствие непрерывной термоэлектронной эмиссии. Когда частица находится в ограниченном объеме в состоянии равновесия, она, подобно электрону, может отталкиваться полем множества твердых заряженных частиц либо притягиваться им. Будем считать внутреннюю стенку сосуда чисто геометрической поверх- [c.446]

В поток между двумя параллельными пластинками коллектора, имеющими равные, но противоположные по знаку потенциалы от О до +10 в. Заряженные частицы отклонялись в электрическом поле и оседали на пластинках коллектора. Распределение заряда вычислялось по распределению частиц на пластинках и в контрольном фильтре [462]. Эффективность фильтра в одно волокно г с определяется отношением [c.477]

Мы не должны представлять заряженное множество частиц расширяющимся до бесконечности в направлении у, так как интеграл в этом случае не будет сходиться. Напряженность поля множества заряженных частиц выражается следующим образом [c.496]

Так как всякое перемещение заряженных частиц сопровождается появлением магнитных полей, то существуют они, безусловно, и в сварочной дуге. [c.79]

Продольное поле. При наложении продольного поля направления магнитного и электрического полей совпадают, поэтому на дрейфовое движение заряженных частиц магнитное поле влиять не будет. Однако электроны и ионы обладают еще тепловой скоростью хаотического движения и скоростью амбиполярной диффузии. [c.84]

Действие электрического поля, которым пренебрегаем в рассуждениях, приводит к появлению осевой составляющей вектора скорости, из-за чего заряженные частицы начинают двигаться по спирали. [c.85]

Задача 333. Определить мощность заряженной частицы, летящей со скоростью -ц = 60 000 км сек, под действием силы электромагнитного поля р=5- 10 " г. [c.283]

Из уравнения (10.157) следут, что при течении по трубе заряженной смеси газ — твердые частицы в отсутствие турбулентности и другого силового поля заряженные частицы осядут на стенке трубы под действием электростатической силы. [c.483]

Для нанесения покрытий в электрическом поле разработано сравнительно большое число различных установок, отличающихся друг от друга по габаритам, конструкции электрода и другими особенностями. Между запыляемой поверхностью и электродом создается электрическое поле. Под действием этого поля заряженные -- частицы испытывают действие силы, которая равна [c.272]

Лазаренко установил, что прохождение электрического импульса совершается в две фазы. Вначале в течение одной десятимиллионной или стомиллионной доли секунды ионизируется среда между электродами, образуется канал сквозной проводимости. Затем через этот канал передается энергия, запасенная в системе. Если пространство между электродами заполнено жидким диэлектриком, то прохождение электрического тока начинается с того, что при нарастании напряженности электрического поля заряженные частицы, взвешенные в жидкости, втягиваются действием поля в области наибольшей напряженности. Когда эта напряженность достигает необходимой величины, от катода отделяется электронный стриммер (от английского слова stream — ручеек, поток) и через взвешенные в жидкости частицы устремляется к аноду, испаряя и ионизируя на своем пути жидкость. Электронный пучок, летящий из катода, испытывает радиальное сжимающее действие ионов, уменьшающее его поперечное сечение и направляющее его движение, — огненный шнур теперь соединяет оба электрода. [c.32]

Спектральная линия, соответствующая переходу между рабочими уровнями атомов активной среды, имеет конечную ширину. Возможные причины уширения были рассмотрены в 1.8. Помимо "радиационного затухания вклад в ширину линии дают столкновения и тепловре движение атомов (в газовой среде), а также возмущение энергетических уровней атомов под влиянием окружения (полей заряженных частиц в газовом разряде, кристаллических полей в твердых телах и т. п.). При однородном уширении контур спектральной линии / (ш) с хорошей точностью описывается лоренцевской функцией, при неоднородном — гауссовой. Ширина линии Дш много меньше частоты шо, соответствующей центру линии, поэтому спектральная зависимость коэффициента усиления а(ш) (9.37) повторяет ход функции формы линии Р ы). [c.447]

Электропроводность диэлектриков объясняется наличием в них свободных (т. е. не связанных с определенными молекулами и могущих передвигаться под воздействием электрического поля) заряженных частиц ионов, молионов (коллоидных частиц), иногда электронов. [c.16]

В настоящее время разрабатывается два типа электрических ракетных двигателей — плазменный и ионный. В плазменном двигателе разогретое до полной ионизации рабочее тело поступает из плазмогенератора в разгонную камеру, где создано два поля — электростатическое и электромагнитное. Векторы напря-л<енности этих полей и продольная ось камеры взаимно перпендикулярны. Под действием электростатического поля заряженные частицы получают перемещение в поперечном направлении и при этом пересекают магнитные силовые линии. В результате возникает сила Лоренца, приводящая к ускорению частиц вдоль камеры. Таким образом создается направленный осевой поток, приводящий к возникновению тяги. Однако преднамеренно упрощенная нами схема ускорения частиц не наилучшая. В настоящее время основные надежды при разработке плазменного двигателя возлагаются на радиальное электростатическое поле, создаваемое коаксиальными электродами. Это позволяет освободиться от специально устанавливаемых тяжелых электромагнитов. Но не в этом суть дела. Плазменный двигатель позволяет получить удельную тягу, значение которой приближается к десяти тысячам единиц, что на порядок выше, чем в химических Двигателях. Попятно, однако, что плазменный двигатель может работать в условиях только достаточно глубокого вакуума и основная его особенность—малая тяга, существенно меньшая Веса двигателя и энергетической установки, вместе взятых, [c.199]

Электродвижущая сила этого элемента Етв. возникает при уменьшении свободной энергии АОг реакции окисления металла, что приводит к появлению концентрационного градиента, вызывающего диффузию (градиент поля, приводящий к миграции заряженных частиц, по Вагнеру, не возникает из-за равномерного распределения положительных и отрицательных зарядов в объеме окисла). На поверхности раздела металл — пленка протекает анодная реакция по фор- Ме Пленпа Газ муле (44) [c.61]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Молекулы газа нейтральны, поэтому газ обычно — хороший изолятор и может проводить электрический ток лишь при условии, что в него вводятся извне или генерируются внутри заряженные частицы. Приложив, например, достаточно сильное электрическое поле, моясно вызвать нарушение изолирующих свойств газа (пробой) и ионизацию его, вследствие чего он сможет пропускать значительные токи. [c.35]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Наличие заряженных частиц (протонов и электронов) создает иотенциальн ое силовое поле. Ядра являются центрами поля, а эле1 троны действуют в поле этих силовых центров. Пространственное расположение центров-ионов определяет конфигурацию системы (молекулы, кристалла), и гамильтониан Ниоп зависит только от расстояния между ионами т. е., [c.41]

В соответствии с законом Кулона сила взаимного притяжения (или отталкивания) двух заряженных частиц также определяется формулой (39), но коэффициент а в этом случае будет иным. Поэтому задача об электрическом взa fMoдeй твии тоже приводит к исследованию движения в центральном поле с потенциальной энергией, которая выражается формулой (40). Такого рода поля называются кулоновыми. [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...