Действие одной пластинки

Действие одной пластинки. [c.49]

Разложим каждый из световых векторов на две составляющие по АА и ВВ, направленные по биссектрисам между векторами. Каждая пара составляющих, как когерентные и имеющие одно направление, интерферируют между собой. Однако действие полуволновой пластинки сказалось в том, что составляющие по АА сохранили прежнюю разность фаз, тогда как составляющие по ВВ оказались сдвинутыми дополнительно по фазе на я (ибо их проекции на ВВ направлены в разные стороны). Поэтому первые дают интерференционную картину с максимумом, как и прежде, в центре поля, а вторые — интерференционную картину с минимумом в центре поля, т. е. сдвинутую на полосы относительно первой картины. А так как интенсивности той и другой компоненты в среднем одинаковы (в естественном свете нет преимущественного направления колебания), то обе одинаково яркие и сдвинутые на Чз полосы интерференционные картины не дадут видимой интерференции. [c.395]

Рождественскому принадлежит также важный метод, позволивший значительно повысить точность измерения дисперсии в непосредственной близости к полосе поглощения. Пользуясь возможностью менять наклон интерференционной полосы, вводя в какое-нибудь плечо слой вещества, Д. С. Рождественский поместил в одном плече слон исследуемого вещества, а в другом — стеклянную пластинку. Так как в исследуемом веществе вблизи полосы поглощения дисперсия меняется очень сильно, то найдется такая длина волны, для которой действие исследуемого вещества будет точно скомпенсировано действием стеклянной пластинки, так что в этом месте наклон интерференционной кривой пройдет через нуль слева от этого значения длины волны кривые опускаются, а справа — поднимаются (или наоборот), образуя крюк, положение вершины которого в шкале длин волн можно точно измерить (рис. 28.8). [c.545]

Второй И третий члены в левой части этого соотношения суть разности хода, вносимые слоем исследуемого вещества и стеклянной пластинкой, а /г, /г и п, п — их толщины и показатели преломления. Вдали от полос поглощения показатель преломления паров практически равен единице, и вид полос определяется действием одной стеклянной пластинки нулевая полоса уходит из поля зрения [c.546]

Демонстрацией явления резонанса в сплошных системах может служить следующий опыт. На общем основании (легком столике) укреплены мотор с эксцентрично насаженной небольшой массой и длинная стальная пластинка, зажатая в тиски (рис. 43 ). При вращении мотора неуравновешенная масса вызывает колебания стола, которые действуют на пластинку. Изменяя число оборотов мотора, можно достигнуть того, что частота колебаний будет совпадать с основным тоном колебании пластинки — будет наблюдаться резонанс. Увеличивая число оборотов мотора, можно достичь того, что частота внешней силы окажется равной частоте одного из обертонов колебаний пластинки. При этом снова будет наблюдаться резонанс. Распределение амплитуд вынужденных колебаний будет совпадать с распределением, соответствующим тому нормальному колебанию, для которого имеет место резонанс. Кроме зажатого нижнего конца на пластинке появится еще одна или несколько узловых точек. [c.658]

Френеля. Действие зонной пластинки описывается формулой (6.9), если во входящем в нее ряду оставить члены только одного знака. Зонная пластинка, содержащая п открытых ЗОН созда-ет в Р освещенность приблизительно в раз большую, чем отверстие в одну зону Френеля. [c.274]

Простые границы наклона, состоящие из одних краевых дислокаций, и соответствующие им субзерна в виде параллельных пластинок, проходящих через весь кристалл, наблюдают обычно только при отжиге после деформации, когда действует одна система скольжения. В поликристаллических металлах при средней и большой пластической деформации всегда происходит турбулентное течение, скольжение идет по разным системам. Поэтому в них при отжиге образуются" субзеренные границы, состоящие из смешанных дислокаций, имеющих к тому же разные векторы Бюргерса. Такие границы образуются в результате простого и поперечного скольжения и переползания дислокаций, причем самым медленным является переползание. [c.48]

Как уже было отмечено выше, гравиметрический метод является наиболее точным критерием действия катодной защиты, и поэтому его обычно всегда применяют независимо от того, использованы или нет другие методы, подтверждающие правильность выбранных условий защиты. Выполнение этого метода обычно заключается в следующем в отдельны , наиболее характерных местах защищаемой конструкции размещают пары контрольных пластинок, сделанных из того же металла, что и защищаемая конструкция. Одну пластинку из каждой пары присоединяют проводником к защищаемой линии, таким образом эта пластинка сама оказывается под защитой в то же время другую пластинку этой же пары помещают так, что она не связана с конструкцией (рис. 122). [c.204]

Затем выбирается и устанавливается на редукторе электромотора скорость записи. Выбор скорости производится таким образом, чтобы время действия сигнала на фотоэлемент было меньше времени установления отсчета, равного 0,7 сек. Чувствительность прибора при записи такова, что полному отбросу светового пятна на пластинке соответствует отброс в 600—650 делений по миллиметровой шкале. Для удовлетворения этого условия необходимо ввести серые фильтры и круговой клин таким образом, чтобы отброс для луча, проходящего через отверстие пленки, не превышал 600—650 единиц. Точка начала записи на матовом стекле грубо устанавливается вращением маховичка 21 и движением предметного стола при открепленном зажиме 23. Точная установка начала отсчета проводится микрометрическим винтом 28. Наконец, матовое стекло заменяется кассетой с фотопластинкой, выключателем 19 включается электродвигатель, и производится запись. Путем изменения положения нулевой точки на одну пластинку можно записать несколько фотометрических кривых. [c.65]

В дальнейшем нам всё время придётся иметь дело с выражением для потенциала в пласте от действия одной или [c.152]

Пусть в неограниченном по протяженности пласте действует одна эксплуатационная скважина (сток) с положительным массовым дебитом Л/. (Если бы скважина была нагнетательной, она являлась бы источником и ее дебит был бы отрицательным). Поток, поддерживаемый стоком с дебитом М,—плоско-радиальный. Потенциальная функция ф определяется формулой (IV.30) [c.117]

Одна скважина вблизи прямолинейного сброса. Пусть эксплуатационная совершенная скважина О действует в пласте очень большой протяженности на расстоянии I от прямолинейного сброса уу (рис. 55). [c.159]

Если в потоке однородной жидкости, фильтрующейся по закону Дарси в однородном пласте, линии тока представляют собой плавные кривые, то при вытесняющем действии одной жидкости на другую, имеющую иные параметры, чем у вытесняющей жидкости, линии тока на подвижной границе раздела двух жидкостей могут преломляться. [c.242]

При откачках с постоянным дебитом в однородном неограниченном изолированном пласте, где понижение уровней под действием одной скважины определяется формулой (3.1.24), общее понижение уровня при работе системы -го числа скважин в соответствии с (3.2.1) определится уравнением [c.199]

Другим примером, иллюстрирующим состояние чистого сдвига, может служить скручивание тонкостенной трубки (рис. 129, а). Под действием внешних моментов М концевые сечения трубы совершают относительный поворот, вследствие чего стенки трубы испытывают деформацию сдвига, а ее образующие наклоняются. Разрезав мысленно трубу по одной из образующих и развернув ее, увидим, что труба представляет собой пластинку, подверженную чистому сдвигу (рис. 129, б). [c.185]

Как указывалось выше, в зоне концентрации напряжения у отверстия малого диаметра, сделанного в пластинке, растягиваемой в одном направлении (рис. 234, а), значение максимальных растягивающих напряжений в точках т в три раза выше напряжений, действующих на контуре пластинки, т. е. а == 3. [c.239]

В отличие от линзы, зонная пластинка дает не одно, а много изображений источника. В самом деле, сместим точку наблюдения в такое положение чтобы в пределах каждого прозрачного кольца зонной пластинки укладывалась не одна, а три зоны Френеля. Действие двух из них будет взаимно скомпенсировано, и амплитуда колебаний в точке определяется лишь третьей зоной. Вместе с тем, волны, приходящие в 5 от нескомпенсированных зон всех колец пластинки, остаются синфазными, т. е. амплитуда колебаний в выбранной точке В также имеет повышенное значение. Разность фаз между волнами от нескомпенсированных зон соседних колец увеличивается в три раза (в сравнении с точкой В), [c.157]

В последнем случае проникновение одной жидкости в другую и искривление границы раздела они объясняют различием в вязкостях, разделением под действием сил тяжести и неоднородностью пористой среды. Они установили, что при некоторых условиях диффузия не может предотвратить образование и рост. языков" даже в однородных пластах. [c.15]

В опыте Боте между двумя такими счетчиками С] и С2 помещалась тонкая металлическая пластинка А, которая освещалась слабым потоком рентгеновских лучей. Под их действием пластинка сама становилась источником рентгеновского излучения (так называемая рентгеновская флуоресценция). Вследствие малой интенсивности первичного пучка количество рентгеновских фотонов, испускаемых пластинкой, было невелико. При их попадании в счетчик он срабатывал и приводил в действие особый механизм М, производящий отметку на движущейся лепте Л. Если бы излучаемая энергия распространялась равномерно во все стороны, как это следует из волновых представлений, то оба счетчика должны были бы срабатывать одновременно и отметки на ленте находились бы одна против другой. В действительности же наблюдается совершенно беспорядочное расположение отметок, что можно объяснить лишь тем, что в от- [c.163]

Причина успокоения пластинки А,, состоит в том, что вторая пластинка, совершающая сильные вынужденные колебания, действует на первую с силой, которая по амплитуде почти равна, а по фазе почти противоположна внешней силе. Реакция второй пластинки на первую почти компенсирует действие па первую внешней силы. Вместе с тем, так как при этом пластинка Ку почти неподвижна, то резонанс для пластинки Кг наступает именно на ее парциальной частоте, а не на одной из нормальных частот. Это явление широко используется в различного рода успокоителях для устранения вредных вибраций машин, уменьшения качки корабля и т. д. Для этой последней цели внутри корпуса корабля помещаются большие цистерны, наполненные водой и соединенные между собой трубами (так называемые цистерны Фрама). При качке корабля происходят колебания уровня воды в цистернах, и эта колебательная система играет роль успокоителя. [c.643]

Это одно из возможных напряженных состояний в двух измерениях, возникающих под действием силы тяжести. Это >ite состояние получается при действии гидростатического давления pgy, причем напряжения обращаются в нуль при y Q. Оно может возникнуть в пластинке или цилиндре произвольной формы при соответствующих граничных условиях для напряжений. Если обратиться к элементу, показанному на рис. 12, то уравнение (13) показывает, что на гранйце должно действовать нормальное давление pgy, а касательное напряжение должно быть пулевым. Если внешние силы действуют на пластинку каким-то иным образом, то мы должны наложить нормальное растяжение на границе pgy и новые внешние силы. Обе системы находятся в равновесии, и определение их влияния сводится к решению задачи для 0Д1Л1Х только усилий на поверхности без объемных сил ). [c.51]

Устройство прибора с падающим грузом для определения прочности на удар несложно и поэтому многие лакокрасочные лаборатории приспосабливают его для своих специфических нужд. В лаборатории Гарднера [1] разработаны два прибора для определения прочности покрытий на удар. Действие одного из них ос-новаио на том, что удары по пластинке могут производиться под различными углами. Во втором приборе для определения прочности на удар груз падает на пластинку с различной высоты энергия удара может меняться с интервалами от 2,3 см-кг до 32,2 СМ кг. Груз падает иа заднюю сторону пластинки так, что окрашенная сторона после удара становится выпуклой. Величина выпуклости зависит от веса груза и высоты его падения. Высоту падения груза увеличивают до тех пор, пока не наступит разрушение покрытия вокруг центра, к которому прилагается сила удара. Адгезию покрытия можно определить по легкости снятия перочинным ножом покрытия с выпуклого места. Два покрытия могут разрушаться под действием одинакового удара, но адгезия одного из них может быть значительно лучше адгезии другого. Это положение справедливо также для покрытий, которые не разрушаются в условиях испытания. [c.732]

Ограждения ножевых головок фуговальных станков разнообразны, п - чем более совершенны автоматические ограждения. Для ограждения ножевой головки при фугованнн одной пласти брусков рскоме -дуется устанавливать автодматнчески действующий щиток (фнг. 165). Но при таком ограждении независимо от ширины обрабатываемого материала открывается вся ножевая головка, что представляет опасность для рабочего. [c.139]

Дважды экспонированный на одной пластинке тест-объект восстанавливается как два независимых волновых фронта, и, таким образом, одна голограмма после восстановления может действовать как полный интерферометр. Многократное экспонирование голограммы дает гот же эффект, что и двойное, с той лишь разницей, что в первом случае экспозиция синхронизуется с временными изменениями изучаемого объекта. В частности, если стробоскопический голографический интерферометр синхронизован с периодом вибраций тест-объекта, то при этом на кадрах наблюдаются амплитудные значения сдвига для данного типа вибрации, если период и фаза стробирующего импульса выбраны так, что экспозиции приходятся на максимум и нуль цикла вибрации. Многократное экспонирование с переменной фазой действует так же, как и многолучевая интерферометрическая схема, в которой различные вклады суммируются с разными фазами, а результат представляет собой среднеквадратичное значение этих сумм. В этом примере интенсивность полос интерференционной картины является функцией среднего фазового изменения на голограмме за время экспозиции. Если эти фазовые изменения случайны и некоррелированы, то голограмма не получается. Коррелированные фазовые изменения, например создаваемые синусоидальным или линейным движением объекта во время экспозиции, приводят к интерференционным картинам, которые можно предсказывать [24, 44]. При этом восстановленное с голограммы изображение, вообще говоря, является функцией временной когерентности света и может быть использовано как мера этой когерентности. [c.509]

Аналогия между плоским напряженным состоянием и изгибом пластинки ). Существует аналогия между прогибом пластинки, подчиняющимся дифференциальному уравнению Д Aw = О, для частного случая действия одних лишь краевых сил, и функцией напряжений Эри 9, удовлетворяющей уравнению Д Д9 = 0. В то время как функция w определяет кривизны деформированной пластинки, функция Эри определяет компоненты = d fjdy , = d ldx и = — d плоского напряженного состояния упругого тела. Если в обоих случаях мы имеем дело с одним и тем же контуром, положим / х, у) = О, то подобие явлений устанавливается соотношениями [c.404]

А. Клебш дал общее решение этого уравнения и применил его к случаю действия на пластинку одной сосредоточенной силы. Имея решение для сосредоточенной силы, мы путем наложения найдем изгиб пластинки любой системой сил, перпендикулярных к пластинке. [c.394]

Составляющие (а), (Ь) и (с) должны быть присоединены к нагрузке qdxdy, расположенной на выделенном элементе пластинки, при составлении уравнений равновесия этого элемента. Следовательно, прогиб пластинки при действии нормальной нагрузки q и усилий Ту, Т и Sy будет такой же, как прогиб пластинки под действием одной только нормальной нагрузки, имеющей интенсивность [c.415]

Под действием тока пластинка 2 нагревается и так как металл с большим коэффициентом объемного расширения расположен в верхней части пластинки 2, то пластинка при нагревании будет выгибаться в положение, указанное пунктиром. При перемещении пластинки 2 пружина 4 сожмется и при переходе через осевую линию пластинок быстрым движением изогнет пластинку 5, и контакты замкнутся. В результате чего в биметаллической пластинке ток уменьшится, она будет охлаждаться, и пружина, стремясь принять первоначальное положение, разомкнет контакты после чего ток в пластинке 2 вновь увеличится, контакты замкнутся и т. д. Сопротивление пластинки 2 делается таким, чтобы спирали ламп имели пониженный накал при разомкнутых контактах. При замыкании контактов спирали ламп дают яркий свет. В том случае, когда одна из ламп габаритных фонарей перегорит, величина тока в биметаллической пластинке окажется недостаточной для зайыкания контактов, и водитель по накалу лампы 11 или 9 может судить о неисправности световой сигнализации поворота, т. е. ламп 12 или 8. Работа термореле сигнализатора зависит от напряжения в системе электрооборудования, так как при повышении напряжения увеличивается ток в биметаллической пластинке и повышается число миганий ламп. То же наблюдается при повышении температуры окружающего воздуха. По техническим условиям число колебаний должно находиться в пределах 70—90 в минуту при номинальном напряжении и при возможных изменениях напряжения в системе электрооборудования не выходить из пределов 50—120 в минуту. [c.313]

В предыдущем расчете, исходя из физических соображений,, результат действия фазовой пластинки мы представили путем умножения составляющей вектора Джонса os х на множитель ехр(гб), а составляющей sinx на множитель, равный 1. Вектор-Джонса при этом принимает вид os х ехр ( 6), sinx . Результат матричного умножения в формуле (4.3.11) приводит к такому же соотношению. Из физических же соображений действие анализатора мы ранее представили как полное пропускание только одной из компонент вектора Джонса, приведенного-к системе координат, согласованных с ориентацией анализатора. Это эквивалентно умножению вектора на соответствующую матрицу анализатора. [c.276]

У льтразвуковой метод контроля основан на способности ультразвуковых колебаний проникать в толщу металла на значительную глубину и отражаться от неметаллических включений и других дефектных участков шва. Ультразвуковые дефектоскопы )аботают по следующему принципу. Чластинка из кварца или сегнетовой соли под действием переменного электрического поля высокой частоты дает ультразвуковые колебания, которые с помощью щупа направляются на проверяемое сварное соединение. На границе между однородным металлом и дефектом эти волны частично отражаются и воспринимаются второй пластинкой. Под действием переменного давления ультразвуковой волны на гранях этой пластинки появляется переменная разность потенциалов, зависящая от интенсивности отраженной волны. Электрические колебания от граней пластинки усиливаются и направляются в осциллограф. На экране осциллографа одновременно изображаются импульсы излучаемой и отражаемой волн. По относительному расположению этих импульсов и по Интенсивности отраженного импульса можно судить о местонахождении и характере дефекта в сварном шве. В настоящее время выпускают ультразвуковые дефектоскопы, работающие на одной пластинке, которая подает короткими импульсами ультразвуко- [c.159]

Арретиры и изолирующие аппараты. Арретир — приспособление для немедленной остановки колебаний коромысла. Обычно он устраивается или в виде рамки с вращающейся внутри пластинкой или в виде одной пластинки с ручкой, движением к-рой эта пластинка, приняв вертикальное положение, прижимает коромысло и вызывает остановку его. Изолирующий аппарат— приспособление, предохраняющее рабочий нож приз.мы от ударов во время нагрузки. Одна система приспособлений действует путем отодвигания коромысла и рычагов от их точек опоры, другая удаляет подушки от ножей призм. Изолирующие аппараты очень хорошо работают в равноплечных точных В. В неравноплечных В. эта задача до сих пор удовлетворительно не разрешена. При существующих системах действие изолирующих аппаратов связано обычно с нек-рым нарушением правильности работы В., так как разъединенные призмы и подушки приходят вновь в соприкосновение с некоторым перемещением. По этой причине изолирующие аппараты за.меня-ют применением усиленных конструкций весов, качающихся" сережек-, которые играют роль амортизаторов, предохранительных струнок, препятствующих значительному сдвигу платформы, и т. д. [c.347]

Выберем такую систему координат, чтобы начало и оси х у находились на средней плоскости, а ось z в егда образовывала с осями хну правую систему. Проведем цилиндрическую поверхность С, пересекающую среднюю плоскость по кривой 5. Края пластинки образуются такою же поверхностью С соответствующую кривую s назовем граничным контуром. Относительно направления нормали у к кривой s мы введем следующее условие три направления v, s, z должны образовывать правую систему. Рассмотрим действие одной части пластинки, ограниченной какой-нибудь цилиндрической поверхностью С, нормальной к средней плоскости, — именно ту часть пластинки, куда направлена нормаль v — на другую часть пластинки. Пусть 05 малая дуга кривой s через концы is проведем две образующие поверхности С, которые выделят на ней малую часть А. Действующее на поверхность А напряжение статически эквивалентно силе, приложенной в цзитре тяжести Л, и паре сил. Разложим эту силу и пару на компоненты по направлениям v, s, z. Обозначим через [Г], [5], [Л/] компоненты силы и через [Я], [G], [A J компоненты пары. Если Ss неограниченно убывает, [c.474]

У. струи о твердую преграду сильно отличается от У. твердых тел, т. к. при соударении двух твердых тел по окончании явления У. происходит разгрузка, при течении же жидкости частицы жидкости непрерывно действуют на преграду, создавая нек-рое постоянное давление на последнюю. Т. к. масса струи жидкости, притекающей в единицу времени к преграде, является величиной постоянной, то теорема о количестве движения м.б. написана для одной секунды и дать не только импульс силы, но, наоборот, самую силу, вызванную постоянным У. частиц жидкости о твердую преграду. Если М означает секундную массу жидкости, притекающей перпендикулярно к пре-гоаде и стекающей с нее, т.н. массовый расход, (j—объемный расход жидкости, с—среднюю скорость притекающей жидкости, у — уд. в. жидкости (вес единицы объема) и — угол, образуемый потоками струй, стекающих с пластинки или преградыс первопачальпым направлением движения струи, то сила Р, действующая на пластинку или преграду, получит на основании закона количества движения вид [c.223]

Итак эквипотенциальные линии (изобары) при совместном действии одной эксплуатационной и одной нагнетательной равнодебит-ных скважин в неограниченном пласте представляют собой окружности, центры которых расположены на прямой, проходящей через центры скважин. Среди окружностей есть одна, имеющая [c.121]

Одна скважина или цепочка скважин между двумя параллельными сбросами. Если скважина действует в пласте полосообразной формы, ограниченной с двух сторон прямолийными параллельными непроницаемыми сбросами, то действие ее можно уподобить действию одной из скважин бесконечной прямолинейной цепочки, например, скважины О на рис. 50. [c.162]

В заключение рассмотрим случай концентрации напряжений вокруг малого ра-(с диального отверстия в полом тонкостенном валу при кручении (рис. 232). Двумя парами взаимно перпендикулярных площадок, наклоненных под углом 45° к образующим вала, выделим вокруг отверстия некоторый элемент (рис. 233). Эти площадки для рассматриваемой задачи кручения, как было установлено, являются главными, а поэтому по граням рассматриваемого элемента abed будут действовать только нормальные напряжения, равные по величине, но разные по знаку. Абсолютные значения их, как известно, равны касательным напряжениям, определяемым в соответствующих точках поперечного сечения по формулам теории кру-ченля. Анализируя напряженное состояние рассматриваемого элемента и полагая, что отверстие мало, а стенки вала тонкие, легко убедиться, что это напряженное состояние аналогично тому, какое имеет место для тонкой пластинки с малым отверстием, растянутой в одном направлении некоторым напряжением а = т и сжатым таким же по величине напряжением в направлении под углом 90° к первому. [c.238]

Дифракционная р< шетка. Дифракция света используется в спектральных приборах. Одним из основных элементов во многих спектральных приборах ягзляется дифракционная решетка. Обычно применяются отрамгательные решетки, но мы рассмотрим принцип действия решетки, представ-ЛЯ101Ц0Й собой прозрачную пластинку- с нанесенной на нее системой параллельных непрозрачных полос, расположенных на [c.267]

Было предложено несколько способов получения довольно больших поверхностей, покрытых мелкими, одинаково ориентированными кристалликами герапатнта и представляющих, таким образом, поляризационное приспособление с большой площадью. Листы целлулоида, обработанные по такому методу, были выпущены в продажу в 1935 г. под названием поляроидов. В настоящее время существует несколько разновидностей дихроичных пластин, изготовленных по типу поляроидов, с использованием как герапатита, так и других соединений, а также в виде больших (с линейным размером до 60 мм) кристаллических пластинок герапатита и т. д. Недостатком дихроичных пластин является меньшая по сравнению с призмами из исландского шпата прозрачность и некоторая ее селективность, т. е. зависимость поглощения от длины волны, так что современные поляроиды пропускают фиолетовую, а также красную области спектра поляризованными лишь частично. Эти недостатки, однако, для многих практических целей искупаются возможностью пользоваться в качестве поляроида дешевым поляризационным приспособлением не только с апертурой, близкой к 180°, но и с очень большой поверхностью (в несколько квадратных дециметров). Одно из применений поляроиды нашли в автодорожном деле для защиты шофера от слепящего действия фар встречных машин (см. упражнение 150). [c.388]

Рассмотрим прямоугольную пластинку системы пленка-подложка (толщина пленки гг, толщина подложки Н, длина /). Образец жестко закреплен с одного края в виде консоли. При выводе pa чeтfloй формулы предполагается, что остаточные напряжения п, одинаковы во всех точках покрытия. Удаление покрытия приводит к деформации образца под действием изгибающего момента М=ЕН / ( 2R), где Е — модуль упругости материала подложки, К — радиус кривизны пластины до изгиба. Измерив максимальный прогиб консоли / можно вычислить радиус кривизны / = ( /2/. С другой стороны изгибающий момент М связан с остаточными напряжениями формулой М = 1/2 о, - кИ. Приравнивая М к М как эквивалентные нагрузки получим выражение для расчета остаточных напряжений [c.115]

Заслуживает внимания метод, основанный на применении дистанционной фоторегистрации (Ламбин Н.Е. Съемка подкрановых путей с использованием полуавтоматического устройства // Инж.геод. 1978, N 21. С. 21-25). Он заключается в том, что на одном конце рельса устанавливается фоторегистрирующее устройство 1, которое ориентируется по марке 3, установленной на другом конце рельса. Планово-высотное положение рельса проверяется с помощью экрана 2, смонтированного в установленном на основании 4 каркасе 5 (рис.68, а). В верхней части каркаса имеется винт б, приводимый во вращение микроэлектродвигатепем 7, питание которого осуществляется от двух батареек. На винте свободно подвешен стержень 8, занимающий вертикальное положение за счет утяжеленной нижней части, оканчивающейся пружинящей пластинкой, расположенной между двумя клеммами 9. После установки экрана в контролируемой точке, в случае наклона каркаса, происходит наклон стержня и соприкосновение его с одной из клемм. В связи с этим происходи замыкание цели А (рис.68, 6), включается электродвигатель и, приводя во вращение винт б, передвигает стержень вправо до тех пор, пока не произойдет размыкание цепи. При замыкании цепи Б стержень под действием электродвигателя переместится влево до размыкания контактов, что будет соответствовать его вертикальному положению строго по оси рельса. Это обеспечивается роликами 10 и II. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...