Прогиб пластинки

Для прогибов пластинки примем выражения (15.58), (15.59). Считая Nn = —Ni2 — N 2 = 0, находим [c.361]

Определить зависимость величины прогиба пластинки от действующей на нее силы при изгибе настолько сильном, что ft. [c.79]

При винклеровском основании отпор упругого основания (в частности грунта) пропорционален прогибу пластинки в рассматриваемой точке [c.173]

С ПОМОЩЬЮ уравнений (5.47) можно исследовать и большие прогибы пластинки при поперечной нагрузке q, для этого в правую [c.178]

См. [55]. Определить прогиб пластинки, когда края ее = 0 и х = а свободно оперты, а два - других у= — поддерживаются упругими балками с жесткостью на изгиб в вертикальной плоскости EJ. Пластинка нагружена равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью q TjM ) (рис. 79). [c.185]

Бигармоническая проблема возникает еще при рассмотрении задачи об изгибе пластин. Пусть имеется упругое тело в форме тонкого цилиндра толщины к. Как и в плоском напряженном состоянии, выберем оси координат таким образом, чтобы плоскость 2 = 0 была срединной. Будем считать, что в ходе деформирования прогибы пластинки оказываются малыми, что дает основание сделать следующие выводы. Нормали к срединной поверхности в ходе деформирования переходят в нормали к деформированной срединной плоскости (так называемая гипотеза прямых нормалей). Напряжения Стг считаются пренебрежимо [c.280]

Таким образом, вычисление прогибов пластинки при цилиндрическом изгибе сводится к интегрированию уравнения (17,16). [c.502]

Этот прогиб примерно в два с половиной раза больше прогиба пластинки, защемленной по контуру. [c.523]

С помощью уравнений (4.47) можно исследовать и большие прогибы пластинки при поперечной нагрузке q, для этого в правую часть первого уравнения надо добавить член qjh, си. равнение (4.44). [c.116]

Шарнирно опертые края ОС и АВ. На шарнирных краях прогибы и изгибающие моменты равны нулю, т. е. ы) = 0 и М = 0. Выражая изгибающий момент через прогибы пластинки согласно формулам (7.9), последнее условие можно представить так [c.126]

Решение задачи об отыскании функции прогибов пластинки т х, у) сводится к решению системы двух интегро-дифференциаль-ных уравнений (7.29) и (7.31) с удовлетворением условий на контуре пластинки. [c.145]

В полярной системе координат прогиб пластинки и нагрузка будут функциями г и 0, т. е. w r, 0) и q r, 0). Тогда дифференциальное уравнение изогнутой срединной поверхности пластинки (7.16) получит вид [c.146]

Задача об изгибе круглой пластинки будет осесимметричной, если нагрузка на пластинку, а также условия закрепления ее краев не зависят от полярного угла 6. В этом случае и прогибы пластинки не будут зависеть от полярного угла 0, а будут [c.147]

Подставим полученное выражение удельной потенциальной энергии в пластинке в формулу (3.18). Так как прогибы пластинки являются функциями только двух переменных х и г/, то в тройном интеграле можно отделить интегрирование по г [c.167]

Беря для функции напряжений полиномы более высокой степени чем шестая, мы можем исследовать случаи изгиба круглой пластинки при неравномерно распределенной нагрузке. Вводя функции Qn(x) так же, как Р х) в 132, можно найти решения для круглой пластинки с отверстием в центре ). Все эти решения удовлетворительны лишь тогда, когда прогибы пластинки остаются малыми по сравнению с толщиной. Для большие прогибов следует учитывать растяжение срединной плоскости пластинки -). [c.390]

Для одного из указанных ниже (табл. 5) случаев загружения и закрепления краев прямоугольной пластинки требуется установить приближенные выражения для изгибающих (М , Му)ш крутящих М у) моментов, для поперечных Qy) сил и для наибольшего прогиба пластинки, используя для такой цели метод Бубнова — Галеркина. Задачу решить в первом приближении и в качестве [c.138]

Показать, что действие начальной кривизны на полный прогиб пластинки равнозначно действию фиктивной поперечной нагрузки интенсивностью [c.146]

Для отыскания прогиба пластинки w применяют приближенные методы. [c.388]

Максимальный прогиб пластинки будет в центре при = 0 [c.172]

Эллиптическая пластинка. Выражение для прогиба пластинки, защемленной по эллиптическому контуру и нагруженной распределенной поперечной нагрузкой интенсивности д, можно выбрать в виде [c.186]

Наибольший прогиб пластинки будет в ее центре [c.187]

Рис. 2.18. Зависимость относительного значения прогиба пластинки от приведенной нагрузки при трехточечной схеме нагружения стеклопластиков, образованных системой двух нитей (/, 3, Л) угле-род-углеродных материалов, образованных системой трех нитей 4)] стеклопластиков, образованных системой трех нитей ,2, б). Углы искривления волокон основы 6 к оси X и вырезки образца по отношению к основе следующие

Прогибы пластинки в какой-либо точке Р прямой, параллельной оси у (или оси х), можно найти, пользуясь муаровой картиной, по формуле [c.151]

Замеры прогибов пластинки производят через отверстие в крышке 3. [c.275]

Глубина прогиба пластинки, равная глубине продвижения пуансона, замеряемой по специальной шкале, имеющейся на прессе, является критерием прочности лакокрасочной пленки. [c.548]

Максимальный прогиб пластинки мал и справедливо w <С [c.138]

На рис. 84 показана пластинка, совершающая колебания с частотами (оц и o2i- Полный прогиб пластинки равен сумме бесконечного ряда прогибов (гармоник) и имеет вид (5.55) [c.196]

Если пластинку разрезать на полоски, то ее жесткость уменьшится (прогибы пластинки увеличатся), хотя нагрузка, приходящаяся на каждую полоску, останется той же, что и в сплошной пластинке. Это связано с тем, что поперечные сечения отдельных балок-по-лосок будут деформироваться так, как показано на рис. 466, б, а в сплошной пластинке при цилиндрическом изгибе такая деформация произойти не сможет без нарушения целостности пластинки. Стесненность деформации в пластинке и становится причиной ее повышенной жесткости по сравнению с эквивалентными (по размерам) балками-полосками. [c.502]

Для исследования деформаций пластинки прямоугольную систему координат будем располагать так, чтобы координатная плоскость хОу совпала со срединной плоскостью пластинки. Ось г будем направлять вниз. При таком выборе системы координат составляющая перемещения ш в наиравлении оси г будет представлять собой прогиб пластинки. Положение начала координат в срединной плоскости будем выбирать в кaждo рассматриваемом случае в зависимости от очертания контура пластинки и характера закрепления ее краев. [c.112]

На продольных краях пластинки могут быть заданы граничные условия как геометрические, так и статические, всего по два условия на каждом крае. Для всякой линии г/= onst прогиб пластинки W х, у) представляет собой непрерывную упругую линию w x), удовлетворяющую на концах (на продольных краях пластинки) заданным геометрическим граничным условиям. Пусть эта упругая линия w x) может быть представлена при помощи п линейно независимых функций Ха( )> удовлетворяющих тем же геометрическим граничным условиям, что и w x), т. е. [c.162]

На дюралевую пластинку радиуса / =20 см и толщиной t=3 мм, свободно опертую по контуру, действует равномерно распределенная вдоль контура моментная нагрузка интенсивностью yWo=0,5 кГсм см (случай чистого изгиба пластинки). Определить изгибающие моменты в окружном и радиальном сечениях и прогиб пластинки. [c.145]

Определить максимальный прогиб пластинки при действии равномерной нагрузки р=40 кГ1см . [c.145]

Решить предыдущую задачу при а=Ь=20 см, М = =Му=М=5 kF mI m, E=7-W kFI m , fi=0,34. Определить максимальный прогиб пластинки. Пластинка подвешена на четырех нитях. [c.146]

Прогибы пластинки. Применим графическое построение кривой прогибов, например, края АВ (рис. 102, а), параллельного оси у. Для этого нужно воспользоваться картиной муаровых линий Wy = onst. Из условия защемления катета х и рассмотрения картины муаровых полос устанавливаем, что линия Wy = onst нулевого порядка, /г = О, пересекает прямую АВ в точке А. К точке В порядок каждой линии увеличивается на единицу, т. е. на каждой линии угол наклона поверхности пластинки к оси у в этом месте прибавляется на цену деления X -- dl2d. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...