Деформация огибающей

Наряду с измерением скорости часто представляет большой интерес определение ее направления. Один из способов определения знака скорости заключается в несимметричной деформации огибающей доплеровского сигнала путем применения соответствующих амплитудных фильтров приемной части оптического устройства, либо формирования в рассеивающем объеме интерференционного поля с несимметричным распределением интенсивности в направлении измеряемой компоненты скорости. Смена [c.296]

На рис. 1.6 приведены осциллограммы, иллюстрирующие деформацию огибающей коротких импульсов, распространяющихся вблизи узких резонансов в атомных парах [22J. В эксперименте использовались хорошо сформированные короткие импульсы, перестраиваемые по частоте (рис. 1.6а). Видно, что при приближении частоты импульса к резонансной роль дисперсии среды возрастает при длительностях То 10 с отчетливо проявляются эффекты не только второго, но и высших порядков. На рис. 1.66, е амплитуды наибольших пиков в выходных импульсах соответственно в 1,3 и 1,5 раза больше, чем амплитуда входного импульса [22J. [c.36]

Деформация огибающей. Решение (2) имеет неявный вид [c.82]

Можно вообразить, что напряженное состояние I (которое соответствует положительному знаку радикала, т. е. области, где значения переменной р заключены между О и г./2) представлено своими линиями скольжения в плоскости /, тогда как напряженное состояние II (соответствуюш,со отрицательному знаку и л /2 < В < тг) представлено во второй плоскости II. Эти две ветви (или области) решения мы можем себе представить совпадаюш ими по линии разветвления . Плоскость / содержит линии скольжения пассивной, а плоскость II—активной пластической деформации. Огибающими линий скольжения являются две линии разветвления решения, по которым два напряженных состояния, распространяющиеся в различных частях пространства, граничат друг с другом. Мы можем подытожить эти выводы, сказав, что решение (37.21) описывает плоское течение идеальной пластичной массы и имеет линии разветвления в виде двух параллельных линий. [c.603]

Условия разрушения удобно описывать изотермическими (с одинаковой температурой) или изохронными (с одинаковым временным фактором) значениями разрывного напряжения или разрывной деформации. Огибающие разрывов, рассмотренные в разделе 4.1.1, — это приведенные (с учетом температурно-временной суперпозиции) соотношения для предельных нормальных (растягивающих) составляющих напряжений и деформаций е . [c.222]

На рис. 6.8 и 6.9 представлены данные по влиянию скорости деформирования и температуры при различном составе водной среды на критическую деформацию, отвечающую разрушению образца. Видно, что степень влияния какого-либо компонента среды на е/ (например, кислорода) зависит от конкретного состава остальных компонентов (например, pH). Поэтому при расчете долговечности коллектора представляется целесообразным использовать нижние огибающие экспериментальных данных зависимостей критической деформации е/ от g, полученных при различном составе среды для температур эксплуатации холодного и горячего коллекторов (рис. 6.8 и 6.9). Из рис. 6.8 видно, что с понижением скорости деформирования критическая деформация уменьшается. Как уже упоминалось, такой [c.345]

Для случаев, представленных на рис. 3.12,а,б, согласно /77/, предельная огибающая является касательной к кругам Мора в точках Aj, положение которых на контуре круга определяется видом напряженного состояния п , а следовательно, и характером нагружения я (так как По = 2и - 1). Например, для случая плоской деформации По = О, = 0,5 имеем т = О (огибающая параллельна оси s), и выражение (3.23) преобразуется в известное соотношение, полученное в работе /84/. При п <0,5, когда точка Л, находится левее точки 5, при > 0,5, когда А/ правее Лд 5, характеристическое соотношение имеет вид [c.118]

Возникает вопрос взаимного расположения этих предельных кривых. Для материалов, которые мы традиционно относим к категории пластичных, горизонтальная прямая (рис. 57, а) в правой части диаграммы располагается ниже предельной огибающей по разрушению. И это легко понять. Обычное испытание образца на растяжение отображается кругом Мора. По мере увеличения напряжения а круг увеличивается, как это показано на рис. 57, а, и -когда напряжение а достигнет предела текучести, круг Мора касается предельной прямой, отражающей возникновение пластических деформаций. Дальнейшее увеличение напряжения а приводит к разрушению образца. На диаграмме это отмечается тем, что круг Мора соприкасается с предельной огибающей по разрушению. Все это — для материала пластичного. [c.89]

Для одного и того же материала мы всегда можем построить две огибающие предельных кругов Мора. Первая огибающая характеризует переход от упругого состояния материала к пластическому. Поскольку образование пластических деформаций мы принимаем независимым от шарового тензора, эта огибающая представляет собой прямую, параллельную оси а (рис. 8.5). Вторая огибающая соответствует разрушению образца (кривая 5). [c.358]

Теперь рассмотрим взаимное расположение огибающих для хрупкого материала (см. рис. 8.5, б). Здесь прямая 1 в правой части диаграммы расположена выше кривой 2. При испытании образца на растяжение круг Мора S, не касаясь прямой 1, соприкасается с кривой 2. Разрушение происходит без заметных остаточных деформаций, как и положено для хрупких материалов. Предел текучести при этом, естественно, не определяют. Но это еще не значит, что он не существует. Представим себе, что мы испытываем тот же образец на растяжение в условиях высокого гидростатического давления. Тогда круг 5, как единое целое, сместится в левую часть диаграммы и при увеличении растягивающей силы коснется сначала прямой 1, но не кривой 2. Мы получаем и пластические деформации для материала, считающегося хрупким, и находим даже его предел текучести. [c.359]

Допустим, что нам известны главные напряжения нескольких разнотипных предельных напряженных состояний по хрупкому разрушению или по появлению недопустимых пластических деформаций (рис. IX.7, а). Построим для каждого из них на одном рисунке определяющую окружность диаграммы напряженного состояния. Проведем к построенным окружностям огибающую, которую назовем предельной. Рисунок будет симметричен относительно оси а, и поэтому строим только его верхнюю половину (рис. IX.7, б). [c.307]

На рис. 2.3.9 приведена схема кривых длительного циклического деформирования для (к — 1) и к-го полуцикла при наличии выдержек, основанная на изложенной выше простейшей модели. Здесь предполагается существование обобщенной диаграммы длительного циклического деформирования, аналогичной диаграмме циклического деформирования при нормальной температуре [63, 235]. Будем считать, что на участке активного нагружения и ползучести текущие значения необратимой деформации на некотором уровне напряжений а равны значениям полных необратимых деформаций на этом уровне напряжений. На рис. 2.3.9 зона разгрузки в полуцикле (к — 1) соответствует напряжениям а <( <С <7тт, зона нагружения — напряжениям 8 > Отт. Линия 1 относится к кривой мгновенного нагружения, т. е. нагружения со скоростью, когда временные эффекты не могут проявиться. Линия 2 — кривая активного нагружения, а линия 3 — огибающая, проходящая через значения необратимой деформации в циклах нагружения с выдержкой. длительности т. [c.97]

Если считать испытуемую поверхность и иглу абсолютно твердыми телами, т. е. пренебречь их деформациями, и допустить, что движение иглы происходит без отрыва от поверхности, то координаты точек огибающей профиля иг выразятся следующими соотношениями [361 [c.124]

Рис. 8.12. Огибающая предельных окружностей Мора в виде отрезка прямой на участке между окружностями, соответствующими осевому растяжению и осевому сжатию, при разном сопротивлении этим деформациям.

Для материалов с ограниченной пластичностью условия пластичности могут определяться согласно гипотезе Мора по кривой, огибающей круги напряжений для предельных напряженных состояний, соответствующих началу образования пластических деформаций. Характер [c.436]

Фиг. 11. Огибающая предельных кругов напряжений по сопротивлению пластическим деформациям.

Двухзеркальные резонаторы. О. р. с плоскими зеркалами чувствительны к деформациям и перекосам зеркал, что ограничивает их применение. Этого недостатка лишены О. р. со сферич. зеркалами (рис. 1), в к-рых лучи, неоднократно отражаясь от вогнутых зеркал, не выходят за пределы огибающей поверхности — каустики. Поскольку волновое ноле быстро убывает вне каустики, излучение из сферич. О. р. с каустикой гораздо меньше, чем излучение из плоского О. р. Разрежение спектра в этом случае реализуется благодаря тому, что размеры каустики [c.454]

Влияние скорости деформации и огибающая разрывов [c.157]

Рис. 5Л0. Огибающая разрывов, схематически показывающая зависимость диаграмм напряжение—деформация от скорости деформации и температуры (огибающая соединяет точки, соответствующие разрушению пунктирные линии показывают ход релаксации напряжений или ползучести) [22] Стрелкой обозначено направление возрастания скорости деформации или понижения температуры.

В предыдущем параграфе. Линия разрыва L является предельным положением слоя, в котором скорость почти постоянна, а скорость Vy быстро изменяется по толщине слоя (от Vy к -Uy). С уменьшением толщины слоя скорость сдвига т, , будет неограниченно возрастать, в то время как остальные компоненты скорости деформации изменятся мало. Это означает, что направление линии разрыва должно в пределе совпадать с направлением линии скольжения. Таким образом, линия разрыва вектора скорости — либо линия скольжения, либо огибающая линий скольжения. В дальнейшем вместо v , будем писать и, v (составляющие вектора скорости в направлениях линий скольжения а, см. 39). Скорость и может быть разрывна на а-линии, v — на -линии. Из (39.4), (39.5) получаем [c.163]

При сужении просвета сосуда в диапазоне от 65-70 до 90-95% до препятствия отмечается изменение спектральных характеристик кровотока в виде деформации огибающей допплеровского спектра, уменьшения размеров спектрального окна, смещения максимума спектрального распределения к базовой линии. Линейная скорость кровотока снижается, величина индексов периферического сопротивления повышена. В артериях с вьюоким периферическим сопротивлением в этой зоне исчезает отрицательный пик в фазу ранней диастолы. При наличии у артерии крупных ветвей до зоны сужения изменения кровотока проксимальнее стеноза отсутствуют, в коллатерали отмечается компенсаторное усиление кровотока со снижением индексов периферического сопротивления. Типичным для коллатерального перераспределения кровотока является изменение качественных параметров допплеровского спектра в виде расширения систолического пика, сглаживания огибающей допплеровского спектра. В месте сужения и непосредственно за ним происходит возрастание линейной скорости кровотока, уплощение профиля скоростей. Огибающая допплеровского спектра сглаживается. При вьюоких степенях стенозов (более 80%) степень возрастания диастолической составляющей допплеровского спектра превышает таковую [c.205]

Возникающие в области деформации изменения скоростных и спектральных характеристик кровотока являются отображением локального гемодинамического перепада. До зоны деформации линейная скорость кровотока может снижаться, индексы периферического сопротивления могут быть повышены. Часто отмечается деформация огибающей допплеровского спектра с появлением дополнительных спектральных составляющих. Изменения допплеровского спектра внутри деформации отражают наличие турбуленции. Как правило, регистрируется снижение скорости кровотока и изменение его спектральных характеристик в виде деформации огибающей допплеровского спектра с появлением дополнительных, в ряде случаев разнонаправленных спектральных составляющих, исчезновения спектрального окна и смещения максимума спектрального распределения к нулевой линии. За зоной деформации линейная скорость кровотока возрастает, максимум спектрального распределения находится около огибающей, индексы периферического сопротивления могут снижаться. В дистальном отделе обычно показатели кровотока соответствуют нормативным. [c.238]

На рис. 6.2,6 прямая А AM. является огибающей семейства диаграмм циклического деформирования с уменьшающимся (вследствие циклического упрочнения) в геометрической прогрессии размахом деформации 2еар. Циклическое упрочнение определяется повышением напряжений за полуцикл на величину Дст и характеризуется углом а. Угол р наклона огибающей зависит от соотношения жесткостей пластически и упруго деформированных элементов положение конечной точки Ш зависит также от уровня исходной деформации 2еа. Если амплитуда действующего напряжения (Та выше разрушающего напряжения ffp для пластического элемента, то при возрастании напряжения до уровня Ср 106 [c.106]

Кроме того, в научно-технической литературе по АЭ широко применяются понятия амплитуда сигнала — максимальное зна чение огибающей принятого сигнала пиковая амплитуда — макси мальное значение амплитуды за определенный интервал времени В материалах с хорошо выраженной площадкой текучести на диаграмме напряжение — деформация кривая зависимости ак тивности АЭ от напряжения (рис. 9.25) имеет один максимум, со ответствуюш,ий пределу текучести материала а . На кривой за висимости амплитуды от напряжения имеется три максимума последний из которых совпадает с пределом прочности Ор, и не более двух минимумов, совпадающих обычно с пределом упру гости ау. Начальная амплитуда сигналов зависит, в частности от уровня остаточных напряжений в материале. [c.445]

В отличие от полиномиальных критериев критерий наибольших деформаций (или напряжений) пренебрегает любым совместным влиянием различных компонент деформаций (или напряжений) на вид пределыюй поверхности. В соответствии с этим критерием поверхность прочности представляет собой огибающую области, описываемой неравенствами [c.108]

Критерий предельного состояния, используемый в рассматриваемом подходе, представляет собой распространение теории наибольших нормальных деформаций Сен-Венана на анизотропные материалы. Поскольку компоненты деформации, определяющие несущую способность ортотропного слоя, могут быть отнесены к трем главным осям, в критерий включены три главные деформации. В первоначальной формулировке метода предполагалось, что материал слоя линейно упругий вплоть до разрущения, поэтому предельное состояние наступает и при достижении предела текучести. Слой считается разрушенным, когда любая деформация в нем — в направлении волокон, в поперечном направлении или сдвиговая—достигает предельного значения, определенного из эксперимента при одноосном напряженном состоянии. Предельная поверхность слоистого композита в целом представляет собой внутреннюю огибающую предельных поверхностей ьсех слоев материала, приведенных к его главным осям. [c.148]

Рис. 8.32. К обобщению теории Мора, предложенному М. М Фи-лоненко-Бородичем подсемейство предельных окружностей о. Мора, которые имеют огибающие и которым соответствует разрушение от отрыва без предварительной пластической деформации — предельная крйвая О. Мора, 2 — окружность, отвечающая точке Т.

Приндап действия основан на взаимодействии дефектной зоны изделия с электромагнитным полем низкой частоты. В процессе контроля сердечник ферроэлемента регистрирует деформацию поля в дефектной зоне. Критерием оценки состояния поверхности объекта являются амплитуда и фаза огибающей, которая детектируется, усиливается и сравнивается с опорным сигналом. При незначительном изменении фазы сигнала отклоняется стрелка микроамперметра и включается световой индикатор. На результаты контроля не оказывает влияния предохранительная смазка, однако окалина, ржавчина и краска должны быть удалены с поверхности изделия. [c.233]

Модулированные нелинейные волны. В средах с малой нелинейностью и сильной дисперсией стационарные В. близки к синусоидальным. Если в такой среде распространяется модулир. В., то несущее поло в ней остаётся близким к гармоническому, но его огибающие — амплитуда и частота — медленно меняются во времени и пространстве, и основной нелинейный эффект состоит именно в том, что на достаточно больших интервалах времени и пространства огибающие испытывают накапливающиеся нелинейные деформации, определяемые зависимостью скорости распространения В, как от частоты ы, так и от амплитуды А или интенсивности Б. I- А (в простейшем случае нелинейная добавка к скорости /). Такая В. имеет вид где А — медленно меняющаяся комплексная амплитуда, описываемая Шрёдингера уравнением нелинейным, обобщающим ур-ние (20) ял, . . о А i d>[c.325]

Наиб, успех достигнут в приложениях К. т. к оптике, где даже типичные особенности каустик и перестройки волновых фронтов в трёхмерном пространстве ве были известны. Рассмотрим возмущение (свет, звук, ударную волну, эпидемию и др.), распространяющееся с единичной скоростью из области, ограниченной гладким фронтом. Чтобы построить фронт через время t, нужно отложить отрезок длины t на каждом луче нормали. Через нек-рое время на движущемся фронте появляются особеспюсти в точках каустики (огибающей семейства лучей) исходного фронта. Напр., при распрострапепии возмущения внутрь эллпнса на плоскости особенности фронта скользят по каустике, имеющей 4 точки возврата (рис. 3). Эти особенности устойчивы (не исчезают при малой деформации исходного фронта). Типичные особенности фронтов в трёхмерном пространстве — это самопересечения, рёбра возврата (нормальная форма х =у ) и л а с т о ч к и н ы хвосты [рис. 4 эта поверхность образована точками (а, Ь, с), для к-рых многочлен х - ах - -Ьх- -с имеет кратный корень]. Каустики в трёхмерном пространстве имеют особенности ещё двух видов (пирамида и кошелёк рис. 5). [c.245]

Исследованием связи между твердостью, измеренной различными методами, и напряжением при испытании на сжатие-широкого круга материалов установлено, что графики твердость— интенсивность, напряжений, построенные для различных, металлов, не совпадают. Однако все они имеют общую для данного способа измерения твердости огибающую, соответст-вуюш.ую связь между твердостью и пределом текучести идеально пластических материалов. Объясняется это уменьшением упрочняемости металлов с возрастанием деформации. [c.83]

Сопоставление с результатами экспериментов. На взятом из работы автора ) рис. 7.11,а представлены кривые для критических" напряжений при потере устойчивости в упругой области и-некоторое подходящие для данного случая кривые, взятые из рис. 7.10 и относящиеся к выпаиванию, начинающемуся с возникновения пластических деформаций, и представляющие -собою огибающие экспериментальных точек как можно видеть, теоре-йсческие кривые приближенно отражают характер зависимости критического напряжения от характеризующего, -хонкостенность оболочки параметра R/h, определяемого из экспериментов. [c.510]

Рис. 4.15. Образование ударной волны огибающей гауссовского импульса в бездисперсионном случае. Штриховой линией показана форма начального импульса при 7 = 0. Сплошными линиями показана деформация его формы при распространении.

Преобразование ЧМ импульсов произвольной формы спектрон обращение формы импульса. Проанализируем распространение ФМ импульсов в диспергирующих средах, не.задаваясь конкретной первоначальной формой огибающей. Такое рассмотрение позволит установить еще ряд интересных и полезных свойств деформации световых импульсов, которые могут найти применение в лазерной физике и оптической связи. [c.41]

Рис. 4.187. Общая огибающая для результатов опытов (кружки) Крупника и Форда с по-ликристаллическими образцами из сплава алюминия с 1,35% меди (рис. 4.186) в координатах —8, сравниваемая с предсказываемой (сплошная линия) на осио-вании параболической обобщенной функции отклика Белла (условное напряжение — условная деформация (формула (4.25)). По оси абсцисс отложена номинальная деформация, по оси ординат— квадрат иомииальиого напряжения в (КГС/ММ2)2.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...