Главные допущения

Основные допущения. Макроскопическое движение гетерогенных смесей в данной книге рассматривается при следующих двух главных допущениях [c.13]

В данной главе рассмотрены гетерогенные дисперсные смеси двух деформируемых фаз или веществ, которые удовлетворяют двум главным допущениям, указанным во введении. [c.185]

Главные допущения. При математическом моделировании всех рассмотренных в данной книге процессов и движений гетерогенных [c.15]

Рассмотрим двухфазную N = 2) дисперсную смесь частиц, капель пли пузырей с несуш ей фазой (газом или жидкостью). Нижний индекс i = 1 будем относить к параметрам несуш ей фазы, а 1 = 2 — к параметрам дисперсной фазы. Помимо главных допущений 1 и 2 (см. Введение), примем следующие дополнительные допущения, упрощающие математическое описание смеси. [c.60]

Модель многофазной среды применима при следующем главном допущении [c.329]

В современной теории кривошипных прессов существует два подхода при определении реакций в опорах главного исполнительного механизма. Первый из них приводит к достаточно простому решению задачи о крутящем моменте. Главные допущения при этом следующие в расчетной схеме кривошипный вал заме- [c.85]

В предыдущих выводах были приняты следующие главнейшие допущения [c.60]

Главная особенность решения, получаемого в приближении диффузии излучения, заключается в том, что локальная интенсивность излучения зависит только от величины локальной интенсивности черного излучения и ее градиента. Приближение диффузии излучения существенно упрощает решение ряда задач теории переноса, если выполняются использованные при его выводе допущения. Наиболее жестким является предположение о том, что среда оптически толстая. Именно это условие ограничивает обычно применение данного метода. [c.144]

При выводе уравнения (7.1) для или Пo(v) было сделано несколько важных допущений, главное из которых состояло в том, что длины стоячих волн должны быть пренебрежимо малы по сравнению с размерами полости. Второе допущение состояло в том, что на стенках полости не происходит никаких потерь, т. е. что стенки являются полностью отражающими. И последнее допущение — что полость является прямоугольным параллелепипедом. [c.315]

Поступая таким образом и дальше, получим семейство кругов Мора для предельных напряженных состояний. Вычерчиваем их общую огибающую, Примем, что эта огибающая является единственной, независимо от величин промежуточных главных напряжений а . Это положение является основным допущением в излагаемой теории. [c.266]

Изобразим продольную ось защемленной одним концом балки (рис. 2.87). Под действием нагрузки F, перпендикулярной оси балки и расположенной в главной плоскости, ось, оставаясь в этой плоскости, изгибается и принимает впд отрезка кривой. Рассматривая изогнутую ось балки (рис. 2.87), исходя из принятого допущения о незначительности перемещений точек тела ирн упругих деформациях (см. 2.3), видим следующее. [c.222]

Разложение солнечного света в спектр в естественных условиях происходит в радуге, известной, конечно, с незапамятных времен. Декарт дал элементарную теорию радуги, основанную, по существу, на допущении зависимости показателя преломления от длины волны, но посвященную главным образом вычислению углов, под которыми видны радуги разных порядков, Ньютон в своей Оптике воспроизводит рассуждения Декарта с указание.м, что происхождение цветов оставалось Декарту неясным. [c.540]

Первые работы в области исследования пластических деформаций принадлежат Сен-Венану и относятся к 1870 г. Несколько раньше учеными Леви и Мизесом была разработана теория пластического течения, показывающая связь между компонентами напряжения и компонентами скоростей деформаций. Авторы теории ввели допущение о совпадении главных осей напряженного состояния с главными осями скоростей деформации. В основу теоретических предпосылок было поставлено условие текучести Треска. Первые экспериментальные исследования для обоснования этой теории были проведены в 1926 г. Лоде, который испытывал трубы при совместном действии растяжения и внутреннего давления. Эксперимент подтвердил предпосылки теории, обратив внимание на вероятное отклонение опытных данных. Последующая экспериментальная проверка подтвердила нестабильность совпадения экспериментальных и теоретических исследований. Однако ввиду недостаточного количества исследований какие-либо коррективы в предложенную теорию пластического течения пока не внесены. В 1924 г. Генки предложил систему соотношений между напряжениями и деформациями в пластической зоне. Хилл отметил ряд недостатков в этих соотношениях они не описывали полностью пластического поведения материалов и были применимы только для активной деформации. При малых деформациях, когда нагрузка непрерывна, теория Генки близка с экспериментальными данными. [c.103]

При проектном расчете определяют размеры детали по формулам, соответствующим главному критерию работоспособности (прочности, жесткости, износостойкости и др.). Проектные расчеты основаны на ряде допущений и выполняются как предварительные. [c.353]

В настоящем разделе предлагается методика оценки нес> щей способности рассматриваемых сферических конструкций (см. рис. 4,1, б), базирующаяся на концентрациях и допущениях, принятых ранее при анализе толстостенных цилиндрических оболочек. Отметим, что сферические оболочки давления работают в условиях осесимметричной деформации, для которых выполняется равенство главных напряжений [c.230]

Сделав ряд допущений, можно упростить решение задачи об определении управляющего усилия, создаваемого насадком. Главное из таких допущений заключается в том, что вместо пространственной задачи о течении газа внутри насадка решается соответствующая плоская задача (полагая, что движение газа происходит в плоскости угла поворота насадка). Криволинейные скачки уплотнения заменяются прямолинейными. ударными волнами. Положение возможных точек отрыва от стенок сопла можно определить, используя зависимости теории отрывных течений. Соответствующий метод расчета рассматривается в 4.6 применительно к определению усилий, создаваемых дефлектором. [c.326]

Что касается скоростей в двух других направлениях, их величины могут быть произвольными, они связаны только условием несжимаемости со скоростью ез. Следует напомнить, что совершенно аналогичное положение было в теории идеальной пластичности при условии пластичности Треска — Сен-Венана. Условие равенства двух главных напряжений слишком частно, за него приходится расплачиваться допущением известной кинематической свободы. [c.633]

Вычерчиваем их общую огибающую. Примем, что эта огибающая является единственной независимо от промежуточных главных напряжений <73. Это положение является основным допущением в излагаемой теории. [c.355]

Приведенная модель является простейшим частным вариантом модели оболочек, имеющей ряд обобщений и разветвлений. В основе модели оболочек лежит допущение о доминирующей роли самосогласованного поля. Варианты этой модели характеризуются главным образом различными методами учета остаточного взаимодействия. [c.84]

Труба под внутренним давлением. Рассмотрим задачу об упруго-пластической деформации толстостенной трубы, находящейся под действием внутреннего давления р,. При решении этой задачи будем принимать осевую деформацию = о, и коэффициент р == 1/2 для упругой и пластической областей. При таком допущении мы будем иметь для продольного напряжения = /2(06 + о,). При внутреннем давлении р, тангенциальные напряжения а будут положительными, а Ог — отрицательными. Из трех главных напряжений Ов, а Сг наибольшее значение имеет напряжение Ов и [c.301]

При теоретическом решении задач синтеза и анализа механизмов приходится принимать ряд допущений звенья полагать абсолютно жесткими, шарниры без зазоров, главный вал имеющим постоянную угловую скорость и т. д. Силовые расчеты производят большей частью без учета сил трения. [c.425]

Для основных законов эжектирования весьма существенны характеристики движения эжектирующего газа от среза сопла до максимального сечения первой бочки это сечение —1 на рис. 54) называется сечением запирания. С помощью ряда допущений, основанных на опытных данных, течение в начальном участке поддается приближенному расчету. Оставляя в стороне количественные расчеты, отметим в общих чертах некоторые качественные особенности эжектирования при образовании в камере смешения сечения запирания. Ускоряющаяся эжектирующая струя между сечениями —1 ж 1 —1 увлекает эжектируемый газ, который при дозвуковых скоростях истечения в сечении 1—1 ускоряется главным образом за счет перепада давлений до сечения 1 —Г при сравнительно слабом смешении с эжектирующим потоком. [c.119]

Рассмотрим двухфазную смесь пористой или зернистой твердой фазы (вторая фаза) с жидкостью или газом (первая фаза), заполняющими поры или промежутки между зернами. Такую смесь можно представить как дисперсную смесь с достаточно большой концентрацией дисперсных частиц, когда они образуют одну из возможных плотных упаковок ( 3 > аа). В таких средах, помимо главных допущений 1и 2,указанных во Введении,как правило, вполне можно принять допущение 9, указанное в 3 (отсутст- [c.228]

В гетерогенных смесях, в отличие от гомогенных и коллоидных, размеры неоднородностей и включений во много раз больше межмолекулярных расстояний, что оговорено в виде главного допущения 1 во Введении. Поэтому параметры и уравнения, которые описывают микродвпжения и далее будут назы- [c.40]

Следует учитывать, что в соотзютствии с (6.4.32) при увеличении интенсивности волны ре длина осцилляционных волн L уменьшается и может стать по порядку равной или меньшей расстояний между пузырьками. Это может привести к нарушению одного из главных допущений (допущения 2 во Введении), т. е. для анализа более сильных волн может потребоваться совершенствование модели с учетом нео(])еричности пузырьков и, как крайнего проявления этой несферичности,— их дробления. [c.84]

Вычислительная программа 3-D OMBUST построена на трех главных допущениях, позволяющих смоделировать поле течения газа в зоне горения [c.155]

Для текущих сред, рассматриваемых в настоящей книге, эти предположения справедливы при условиях прямолинейности и стационарности сдвигового течения. Равенства (9.4) равносильны (3.27), а гипотеза (9.5) основывается на главном допущении о том, что напряжение (или экстранапряжение) однозначным образом характеризуется локальной предысторией формы, которая в свою очередь определяется величиной G. Однако предыстории формы недостаточно для полного определения напряжений, если материал несжимаем. Но тем не менее эта неопределенность связана лишь с аддитивным добавочным изотропным напряжением и не может повлиять на величины (9,5). Сделанные допущения фактически справедливы и для криволинейных стационарных сдвиговых течений, ибо, как показано в главе 12, предыстория формы любого материального элемента в одноосном сдвиговом течении определяется скоростью сдвига и остается одной и той же независимо от того, будет ли сдвиговой ноток криволинейным или прямолинейным. Предполагается при этом, что термин пред-история формы не включает пространственные производные деформации (настоящие методы не применимы к материалам, дополнительное напряжение в которых зависит от пространственных производных деформаций). [c.243]

Выбор в теории Фюрта средних пузырьков на линии насыщения в качестве стандартных дырок — не единственная возможность. Если в (9.39) и последующих выражениях перейти от <Лз>, <Ув>, = 4лг 0 к соответствующим величинам для пузырьков критического размера, то получается формула (9.46) с теми же значениями коэффициента С(, для разных п. Главное допущение теории Фюрта состоит в том, что для пузырьков любых размеров приняты одинаковое давление р" = /> и обычное поверхностное натяжение, зависящее только от температуры. При этих допущениях определение спинодали становится условным, а соотношение (9.46) является скорее рецептом приближенной оценки границы устойчивости, чем отражением действительных свойств вещества на такой [c.265]

Исследованию пристеночных течений была посвящена работа Борка и Ньюмена [58]. Они дали приближенное решение задачи о течении развитой турбулентной струи, примыкающей к прямолинейной стенке, и рассмотрели вопрос о зависимости размеров циркуляционной зоны от угла между стенкой и первоначальным направлением потока. Это исследование основано на двух главных допущениях принято, что длина стенки не ограничена и что давление в циркуляционной зоне не меняется. При ряде упрощающих допущений характеристики струи, примыкающей к стенке, исследовались и Р. А. Сойером [106, 107]. [c.178]

Это допущение не единственное и ие самое главное в работе Гайтлера — Лондона. Главным допущением в этой работе является то, что координатные части волновых функций для двух рассматриваемых состояний молекулы Нг задаются в виде выражений (111,59), которые не произвольны для межъядерных расстояний порядка равновесного в молекуле Нг только в отношении симметрии. Во всех остальных отношениях конкретные выражения т]- и ра (111,59) полпостью произвольны для равновесного <и близких) расстояния, так как сконструированы из заранее заданных функций свободных атомов, т. е. функций, не имеюш,их прямого отношения к молекуле и ее состояниям при конечных расстояниях между ядрами и описывающих состояние системы только при R = оо.— Прим. ред. [c.363]

В 1826 г. французский ученый Навье получил впервые дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости, основываясь на ряде физических гипотез. В 1846г. английский гидродинамик Стокс дал строгий вывод этих уравнений, в силу чего они известны как уравнения Навье- Стокса. При феноменологическом выводе уравнений Навье- Стокса, используются два главных допущения [c.9]

Точность станка в ненагруженном состоянии, называемая геометрической точностью станка, зависит главным образом от точности изготовления основных деталей и узлов станка и точности их сборки. Погрешности, допущенные в размерах и форме этих деталей и их взаимном расположении (плсскостность, цилиндрич-ность, параллельность и перпендикулярность осей и плоскостей, концентричность, соосность и т. д.), называют иногда геометрическими погрешностями станка. [c.48]

Мгновенная ось вращения гироскопа, направленная по вектору угловой скорости 0)0 (рис. 384), уже не будет совпадать с осью материальной симметрии гироскопа, а окажется несколько отклоненной от нее, причем отклонение это будет тем меньще, чем меньше по величине относительная разность о) /соо = ((О — <оо)/шо векторов 0) и (Оо. Вектор главного момента количеств движения К гироскопа уже не будет направлен по оси материальной симметрии гироскопа и не будет равен /з( )о- Однако рассматриваемая сейчас приближенная теория движения гироскопа пренебрегает этой разницей, а также изменением величины 0)0 — угловой скорости собственного вращения гироскопа за исследуемый интервал времени. Таким образом, основное допущение приближенной теории движения гироскопа заключается в том, что при постоянной по величине угловой скорости юо собственного вращения гироскопа, значительно превышающей угловую скорость 0) вращения его оси, главный момент количеств движения гироскопа К можно рассматривать как вектор [c.368]

В XVII—XVIII вв. трудами ряда крупнейших ученых математиков и механиков (Эйлер, Бернулли, Лагранж) были установлены основные законы и получены исходные уравнения гидромеханики. Эти исследования носили главным образом теоретический характер и, включая ряд допущений в отношении физических свойств жидкости, давали больше качественную, а не количественную оценку явлений, значительно расходясь иногда с данными опыта, который до недавнего времени не играл в гидромеханике значительной роли. Естественно, что гидромеханика не могла удовлетворить многочисленным запросам практики, особенно возросшим в XIX в. в связи с бурным ростом техники, требовавшей немедленного, конкретного решения различных чисто инженерных задач. Это и явилось причиной развития особой прикладной науки, созданной в XVIII—XIX вв. трудами Шези, Дарси, Буссинеска, Вейсбаха, Н. Е. Жуковского и многих других ученых и инженеров, которую в настоящее время называют гидравликой. [c.6]

В обобщенной модели с сильной связью главным является допущение о независимом движении нуклонов в самосогласованном потенциале несферичной (но обычно аксиально симметричной) формы. Несферичность потенциала приводит к тому, что плотность нуклонов в ядре также оказывается сферически асимметричной. Поэтому у ядра возникает новая, причем коллективная, степень свободы, соответствующая вращению остова в целом. Эта степень свободы также учитывается в модели. В отношении взаимодействия между одночастичными возбуждениями и коллективным вращением принимается адиабатическая гипотеза, согласно которой расстояния между соседними вращательными уровнями намного меньше расстояний между соседними одночастичными уровнями. Наглядно [c.106]

В резонансной области энергий первое основное допущение кварк-партонной модели не выполнено. Поэтому все три этапа столкновения сливаются в один. Это означает, что партонная структура при этих энергиях еще не проявляется, так что за основные частицы приходится принимать сами барионы и мезоны. В таком подходе приходится проводить сложные и громоздкие количественные расчеты, базирующиеся на технике диаграмм Фейнмана, Главная трудность состоит в том, что константы связи адронных узлов велики по сравнению с единицей. Это означает, что в этих взаимодействиях нельзя выделить какой-то основной элементарный процесс, подобный виртуальному рождению фотона (см. рис. 7.9) в квантовой электродинамике. Поэтому в изучаемый процесс заметный вклад вносит большое число различных диаграмм. В электромагнитных взаимодействиях, как и во всех взаимодействиях с малой константой связи, соблюдается простое правило чем больше узлов имеет диаграмма, тем меньше вероятность описываемого этой диаграммой механизма. В сильных взаимодействиях вероятность того или иного механизма практически не зависит от числа узлов в соответствующей диаграмме. Определяющим фактором здесь становится степень виртуальности промежуточных частиц. [c.384]

Консольный брус произвольной формы поперечного сечеипя изгибается силон Р, приложенной на свободном конце п параллельной одной нз главных осей сечения (рис. 57). Приняв для нормальных напряжений в поперечном сеченнп формулу нз курса сопротивления. материалов и положив, как п в элементарной теории изгиба, = 0 (эти допущения оправды- [c.121]

Различие между этими разделами механики состоит, во-первых, в рассматриваемых объектах (так, например, в курсе сопротивления материалов рассматривается главным образом брус, в теории упругости помимо бруса изучаются нанряжеиное и деформированное состояния пластин, оболочек, массива, а в строительной механике объектами изучения являются системы, состоящие из стержней (фермы), балок (рамы), пластин и оболочек) во-вторых, в принимаемых допущениях (теории упругости, пластичности и ползучести отличаются друг от друга тем, что в них принимаются различные физические законы, устанавливающие связь между напряжениями и деформациями, но не вводится каких-либо деформационных гипотез, а в сопротивлении материалов физический закон тот же, что и в теории упругости (закон Гука), но, кроме того, принимается дополнительно ряд допущений — гипотеза плоских сечений, ненадавлпвания волокон и т. д.) в-третьих, в методах, используемых для решения задач (в теории упругости приходится решать существенно более слопшые уравнения, чем в сопротивлении материалов, и для их решения приходится прибегать к более сложным математическим методам). [c.7]

Р1 кд]. Эти напряжения являются главными. Следовательно, напряженное состояние в точке М на границе кругового диска при принятом допущении о распределении напряжений в диске является всесторон1пп[ сжатием. Значит, если через точку М провести любую другую площадку, перпендикулярную к плоскости диска, то она тоже будет главной, и на ней будет действовать такое же нормальное напряжение. [c.112]

Величина у может зависеть, вообще говоря, от характера деформированного состояния в месте образования разрыва, от температуры и других термодинамических характеристик состояния частиц и от их изменения во времени, от влияния физико-химических свойств внешних сред (если сделать допущение, что (5 = 0), от наличия в теле дефектов, дислокаций и т. п. В простейших случаях в качестве приближения можно принять, что у = onst, причем величина этой постоянной представляет собой важнейшую физическую прочностную характеристику материала. При изучении проблем прочности экспериментальное и, может быть, теоретическое исследование величины у должно составлять главную задачу. [c.537]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...