Определение кинетической энергии тел

Для решения задач на эту тему необходимо уметь решать задачи кинематики на определение скоростей различных точек вращающихся и движущихся плоскопараллельно тел, знать все формулы для определения кинетической энергии тел, моментов инерции тел и работы встречаемых в задачах сил. [c.130]

Каждое выражение при определении кинетической энергии тел на первых двух этапах целесообразно записывать в виде ясно выраженного [c.132]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ТЕЛ ПРИ РЕШЕНИИ ЗАДАЧ [c.174]

Как выводится формула для определения кинетической энергии тела, вращающегося относительно неподвижной оси [c.185]

V == 0. По при этом на пути обратно тело совершит работу против силы F, равную той работе, которую совершила сила F на пути туда . На основании сказанного, для определения кинетической энергии тела достаточно подсчитать работу, совершаемую действующей па тело силой, воспользовавшись для этого вторым законом Ньютона. При V [c.137]

Определение кинетической энергией тела называется разность [c.349]

Здесь 1/2-шос —кинетическая энергия тела в поступательном движении вместе с центром масс, а 1/2 — кинетическая энергия во вращении тела вокруг подвижной оси С , определенная на основании формулы [c.181]

При разложении движения в кинематике мы могли принимать за полюс любую точку тела. При определении кинетической энергии по формуле (217) мы обязаны принимать за полюс только центр масс тела, иначе появятся члены, содержащие статические моменты масс. [c.361]

Для определения кинетической энергии твердого тела этим способом надо провести через центр масс тела ось, параллельную мгновенной винтовой оси (рис. 207, е). Приняв обе оси за диаметрально противоположные образующие, построить на них поверхность пря- [c.363]

Теперь найдем кинетическую энергию твердого тела, имеющего закрепленную точку. Определение кинетической энергии для этого случая движения твердого тела позволит далее найти кинетическую энергию твердого тела во всех других случаях его движения при помощи формулы (1. 104). [c.89]

В остальных случаях для определения кинетической энергии при плоском движении тел более целесообразно использовать формулу [c.132]

Запишем выражение для определения кинетической энергии системы тел в обш ем виде, а затем выразим скорость ползуна и угловую скорость шатуна через угловую скорость кривошипа ОА, [c.138]

Рассмотрим частные случаи определения кинетической энергии твердого тела. [c.111]

Следующая задача состоит в выборе критериев для надежного выявления видов энергии. Так как эта задача обсуждается, насколько известно, только в работе Р. Г. Геворкяна [37], остановимся кратко на ней. Сначала автор приходит к выводу, что механическая (кинетическая) энергия тела или системы тел является эталонной энергией в физике другие виды энергии выявляются путем сопоставления с этой энергией . Это положение разделяется многими, Для определения энергии,— пишет, например, академик В. А. Фок,— существенным является, во-первых, закон сохранения энергии и, во-вторых, способность различных видов энергии к превращению. То и другое вместе называют законом сохранения и превращения энергии. Существование этого всеобщего закона позволяет сводить измерение энергии любого вида к измерению энергии частного вида, например, механической, и выражать энергию любого вида в одних и тех же (например, механических) единицах [621. [c.32]

Следует отметить, что в отличие от первого закона термодинамики второй закон не является абсолютным законом природы, а представляет собой статистический закон. Второй закон термодинамики справедлив только для средних величин, в частных же случаях от него возможны отступления. Он утверждает, что теплоту, взятую от источника, нельзя полностью превратить в другие виды энергии часть теплоты должна быть отдана холодильнику, а другие виды энергии могут быть полностью превращены в тепло. Например, тело, падающее с высоты Z, имеет кинетическую энергию. Если тело упало на землю, то его кинетическая энергия полностью превращается в теплоту, идущую на нагревание как самого падающего тела, так и окружающей его среды. В падающем камне все молекулы его участвовали, во-первых, в тепловом беспорядочном движении и, во-вторых, в упорядоченном движении с определенной кинетической энергией. [c.85]

Во избежание часто встречающегося недоразумения необходимо отметить, что в соответствии с нашими представлениями при ускорении тела в поле силы тяжести работа над телом не производится. Будет правильнее сказать, что кинетическая энергия тела возрастает за счет его потенциальной энергии, к определению которой мы переходим. [c.66]

Пользование формулой (I) для нахождения кинетической энергии тела при его плоскопараллельном движении затрудняется тем, что требует для каждого момента времени определения положения мгновенной оси вращения тела и вычисления соответствующего ей момента инерции тела. Преобразуем поэтому формулу (I), воспользовавшись теоремой о моментах инерции относительно параллельных осей ( 97 ). Согласно этой теореме [c.331]

Теорема об изменении кинетической энергии для решения основной задачи динамики в теории удара не применяется, так как точки тела за время удара считаются неподвижными, а вместо самих ударных сил рассматриваются их ударные импульсы. Поэтому подсчитать работу ударных сил непосредственно (по силе и перемещению) нельзя. В дальнейшем нами будет рассмотрен лишь вопрос об определении потери кинетической энергии тел за время удара ( 164). [c.414]

Отсюда видно, что для определения кинетической энергии среды в общем случае движения тела необходимо знать тридцать шесть постоянных для данного тела величин Ац . [c.335]

Определение кинетической энергии движущегося тела или системы в функции обобщенной скорости не представляет трудности. Определение обобщенной силы Рх может быть пояснено на следующем примере. Рассмотрим случай подъема груза массой т (с учетом массы каната) лебедкой, барабан которой имеет радиус г (рис. 56). За обобщенную координату принимаем угол поворота барабана ф. [c.110]

Для определения значения угла О в стационарном движении и ис следования устойчивости движения удобно использовать интеграл энергии или его обобщение. Кинетическая энергия тела имеет вид [c.66]

Вращение твердого тела относительно неподвижной схи и. Рассмотрим общий случай (Рис. 7.16), когда центр масс не лежит на оси вращения с и. По определению кинетическая энергия равна [c.116]

Несмотря на то что теплопроводность всегда связана -с движением микрочастиц вещества, характер этогО движения различен для газов, жидкостей и твердых тел. В газах при обычных давлениях и температурах перенос теплоты осуществляется за счет перемещения молекул,, обладающих определенной кинетической энергией. Вся совокупность молекул газа движется хаотически, молекулы сталкиваются между собой. Процесс теплопроводности осуществляется в газе в том случае, если в нем имеется неоднородное поле температуры (что, впрочем, 176 [c.176]

Кинетическая энергия тела определяется вектором угловой скорости в теле и не зависит от расположения тела в пространстве. Следовательно, кинетическая энергия задает левоинвариантную риманову метрику на группе. Задающий эту метрику симметрический положительно определенный оператор Ag. TGg -V T Gg называется оператором (или тензором) инерции-, он связан с кинетической энергией формулой [c.289]

Соударение происходит в течение короткого промежутка времени при этом в зоне контакта возникают большие силы. Указанные условия позволяют пренебрегать постоянно действующими силами и рассматривать соударяющиеся тела как замкнутую систему, в которой выполняется закон сохранения импульса силы (количества движения соударяющихся тел). Потенциальная и внутренняя энергии тел принимаются неизменными по определению. Суммарная кинетическая энергия тел сохраняется, но перераспределяется между телами при ударе. [c.20]

Кинетической энергией называют энергию, вызванную движением тела, — это энергия движения. Например, летящая ракета обладает определенной кинетической энергией. Кинетическую энергию имеет и брошенный камень или любое другое тело. Она тем больше, чем больше скорость движения тела и его масса. При ускоренном движении тела его кинетическая энергия увеличивается, а при уменьшении скорости — уменьшается. [c.38]

Определение динамической твердости материала основано на частичном преобразовании кинетической энергии тела (индентора), ударяющего по образцу из исследуемого материала, в энергию пластического деформирования последнего. Очевидно, чем более пластичным является исследуемый образец, тем большая доля кинетической энергии индентора перейдет в энергию пластического деформирования. Последняя оценивается либо по площади отпечатка на поверхности образца после соударения, либо по оставшейся кинетической [c.205]

Поскольку кинетическая составляющая внутренней энергии целиком определяется температурой тела, так как температура есть мера средней кинетической энергии молекул, а потенциальная ее составляющая при заданной температуре зависит только от удельного объема (расстояния между молекулами), то, следовательно, и полная внутренняя энергия будет являться функцией параметров и в данном состоянии тела будет иметь вполне определенную величину. [c.54]

Удобство применения общих теорем динамики заключается в возможности упростить интегрирование дифференциальных уравнений движения системы. Однако эти общие теоремы могут (как показано выше) применяться только в некоторых случаях. Удобно и то, что в формулировки общих теорем динамики не входят внутренние силы, определение которых обычно связано со значительными трудностями (это замечание о внутренних силах в равной мере относится к дифференциальному уравнению вращения твердого тела вокруг неподвижной оси, дифференциальным уравнениям плоского движения твердого тела и динамическим уравнениям Эйлера). Лишь в формулировку теоремы об изменении кинетической энергии системы материальных точек входят не только внешние, но и внутренние силы (в частном случае неизменяемой материальной системы, например абсолютно твердого тела, и в этой теореме фигурируют только внешние силы). [c.544]

Каждое из этих семи всеобщих уравнений движения выглядит так или иначе, в зависимости от того, для какого объекта оно составлено, написано ли оно для одной материальной точки, для твердого тела, совершающего определенное движение, или для изменяемой механической системы. Они могут быть написаны в конечном или в дифференциальном виде. В зависимости от условий задачи приходится выбирать уравнение и форму его, соответствующую заданным условиям. При этом полезно иметь в виду, что если проекции силы являются функциями времени, то часто бывает возможно проинтегрировать уравнения проекций количества движения. Уравнение кинетической энергии дает интеграл в тех случаях, когда силы являются функциями расстояния. Этим часто определяется выбор того или другого уравнения для решения задачи. Выводу семи всеобщих уравнений движения для различных движущихся объектов посвящены 35—37. [c.132]

Для ударной нагрузки характерно то, что в момент ее приложения тело, вызывающее нагрузку, обладает определенной кинетической энергией. Такая нагрузка получается, например, при забивании свай с помощью копра, в деталях механического кузнеч-1ЮГ0 молота и т. д. [c.36]

А- Формула Кёнига. Выведем формулу для определения кинетической энергии твердого тела, совершающего плоское движение. Для определения проекций скорости были выведены формулы [c.360]

Прежде чем приступить к определению кинетической энергии системы тел, целесообразно разобраться с соотноцяениями скоростей характерных точек тел системы - скоростей центров масс тел и скоростей точек связующих элементов (нитей, шарниров, блоков), с помощью которых движение от одного тела передается другому. Смотрите примеры и пл. 14д. [c.131]

B определении кинетической энергии системы тел и работы сил на бесконечно малых или же конечных пере.мещениях точек их приложения желательна некоторая целенаправленная тренировка. В приложении дано несколько задач для этой цели. При их решении Вы сможете восстановить свои навыки в решении задач кинематики и геометрии и проверить свои умения 13 оаределении тех зависимостей, о которых речь шла выше. [c.140]

В статье В. М. Карагодина Некоторые вопросы механики тела переменной массы (1956) и в его монографии Теоретические основы механики тела переменного состава (1963) дано обобщение теоремы Кенига на случай тела переменной массы, центр инерции которого и процессе движения самого тела перемещается с некоторой скоростью по отношению к точкам тела, и сформулирована для этого случая теорема о кинетической энергии тела переменной массы. Там же дано обобщение уравнений Эйлера на случай тела переменной массы с переменными моментами инерции, когда центр масс перемещается внутри тела, а центральная система осей координат вращается по отпошению к телу с определенной угловой скоростью. [c.305]

Соображения, на основании которых приходят к такому заключению, следующие. Пусть тело движется равномерно в покойной среде и за ним образуются вихри, как говорят, вихревой след. Жидкость в следе получает после прохода тела определенное враща тельное движение, определенною кинетическую энергию. Где источ ник этой энергии Им может быть только сила, приложенная к телу которая необходима в данном случае для равномерного движения По закону сохранения энергии кинетическая энергия вихревого движения в следе должна равняться работе силы лобового сопротивления. [c.386]

Так как движение сообщается неподвижной жидкости, то, когда тело движется через нее, кинетическая энергия всей системы обязательно больше, чем энергия одного тела. Ввиду того, что работа, производящая этот излишек энергии, должна поставляться телом, усилие на тело зависит не только от скорости, но и от ускорения. Таким образом, если временное изменение кинематических соотношений включается в функцию потенциала или тока безвихревого потока, то для определения кинетической энергии жидкости можно использовать форму уравнения Бернулли для неустановившегося двилеения. Кирхгоф упростил эту проблему, доказав, что полное усилие может быть выражено в членах присоединенных масс или приращений действительной массы тела, пропорциональных объему и плотности вовлеченной в дви-леение жидкости коэффициент пропорциональности изменяется с изменением формы тела. Тэйлор увеличил ценность понятия присоединенных масс, выразив их в членах особенностей, порождаемых телом. Наконец, Легалли установил прямое соотношение между силами, действующими на тело, и особенностями. Таким образом, если распределение особенностей задано или установлено одним из методов решения уравнений течения, как это сделано в следующем разделе, тогда силы и моменты могут быть определены непосредственно без нахождения распределения давления. [c.92]

Кинетическая энергия тела, движущегося вокруг неподвижной точки. Поскольку движение тела, имеющего неподвижную точку, складывается из серии элементарны.х поворотов вокруг мгновенных осей вращения ОР, проходящих через эту точку, его кинетическую энергию можно находить по формуле Т = 0,5/дрю2, где о> — угловая скорость тела в данный момент. Однако эта формула неудобна для расчетов, так как ось ОР непрерывно меняет свое направление и, следовательно, будет все время изменяться значение Найдем другую формулу для вычисления Г, введя вместо m проекции этого вектора на главные оси инерции тела Охуг, проведенные в точке О (см. ниже, рис. 347). По >определению [c.408]

С теоремой об изменении кинетической энергии системы связано определение эквивалентных систем сил две систёмы сил, действующие на абсолютно твердое тело, называются эквивалентными, если они своим действием вызывают одинаковые изменения кинетической энергии тела на одинаковых произвольных элементарных перемещениях, т. е. на этих перемещениях выполняют одинаковые элементарные работы. Из этого определения вытекает, что необходимыми и достаточными условиями эквивалентности двух систем сил, действующих на абсолютно твердое тело, являются равенства их главных векторов и их главных моментов относительно одного и того же центра. [c.70]

Известно, что при нагревании тела кинетическая энергия его молекул возрастает. Частицы более нагретой части тела, сталкиваясь при своем беспорядочном дви>кении с соседни.ми частица.ми тела, сообщают им часть своей кинетической энергии. Этот процесс постепенно распространяется по всему телу. Например, если нагревать один конец металлического стержня, то через некоторое время температура другого его конца также повысится. Перенос теплоты теплопроводностью зависит от физических свойств тела, от его геометрических размеров, а также от разности температур между различными частями тела. При определении переноса теплоты теплопроводностью в реальных телах встречаются известные трудности, которые на практике до сих пор удовлетворително не решены. Эти тоудности состоят в том, что тепловые процессы развиваются в Н2 [c.345]

Численный эксперимент по определению запаса кинетической энергии, затраченного на реализацию микрохолодильных циклов (рис. 4.10), показал, что распределение окружной скорости практически во всем диапазоне отличается от закона вращения твердого тела. Причем с ростом относительного расхода охлажденного потока д, которому соответствует снижение степени расширения газа в вихревой трубе л,, отклонение от закона вращения твердого тела у вынужденного вихря увеличивается. При одном и том же давлении на входе /, величина л, характеризующая сте- [c.204]

Однако определение силы удара (/) по формуле (22.1) весьма затруднительно, так как не известно время соударения, т. е. время, в течение которого скорость движущегося тела снижается от своего максимального значения в момент соприкосновения с ударяемым телом (начало удара) до нуля после деформации последнего (конец удара). В связи с указанными труд-1ЮСТЯМИ, определяя напряжения в элементах упругих систем, вызываемые действием ударных нагрузок (динамические напряжения), в инженерной практике обычно пользуются так называемым энергетическим методом, основанным на законе сохранения энергии. Согласно этому методу полагают, что при соударении движущихся тел уменьшение запаса кинетической энергии их равно увеличению потенциальной энергии. деформации соударяющихся упругих тел. [c.626]

Смотреть страницы где упоминается термин Определение кинетической энергии тел : [c.130] [c.233] [c.137] [c.46] [c.222] [c.162] [c.162]

Смотреть главы в:

Краткий курс теоретической механики -> Определение кинетической энергии тел

ПОИСК

Звено - Внутренние силы 521 - Кинетическая энергия 494 - Векторный метод определения положения 420 - Задача положения 419 - Метод матриц определения положения 424 - Ошибки положения

Звено — Определение скоростей точек при заданном относительном движении смежных звеньев 113—116 План относительных скоростей точек 89 — Энергия кинетическая

Кинетическая энергия—см. Энергия

Коэффициенты присоединенных масс. Свойство симметрии Присоединенная кинетическая энергия. Определение присоединенных масс поступательно движущегося цилиндра, шара и эллипсоида

Механизмы Энергия кинетическая — Определение

Определение импульса через кинетическую энергию

Определение коэффициента кинетической энергии потока на дырчатом участке распределителя

Определение потери кинетической энергии при ударе двух Часть вторая. ТЕОРИЯ МЕХАНИЗМОВ И МАШИН Раздел первый СТРУКТУРА И КЛАССИФИКАЦИЯ МЕХАНИЗМОВ Образование механизмов Кинематические пары и кинематические цепи

Определение потери кинетической энергии при ударе двух тел

Подбор маховика, Диаграмма приведённых моментов и диаграмма кинетической энергии. Приближённое определение момента инерции маховика по заданному хоэфициенту неравномерности с помощью диаграммы моментов. Применение диаграммы

Энергия деформации — Определение 181 — Понятие кинетическая

Энергия кинетическая

Энергия кинетическая (см. Кинетическая

Энергия кинетическая (см. Кинетическая энергия)

Энергия определение

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...