Диаграмма колебаний векторная

Диаграмма колебаний векторная 115, 116 [c.476]

Деформирование— Диаграмма истинная 17, 18 Диаграммы возбуждения колебаний 349 -- гармонического колебания векторная 333 [c.542]

Рис. 457. Векторная диаграмма колебаний 2 в случае, когда отличается от Ы2 на целое кратное 2%.

Векторная диаграмма колебаний Е , Е имеет, например, вид, показанный на рис. 457. [c.476]

Рис. 458. Векторная диаграмма колебаний Е ,ЕоЬ случае, когда/с 1 отличается от М2 на нечетное кратное -я. Случаи а и б имеют одинаковую вероятность.

Следовательно, при сложении двух гармонических колебаний одинакового периода, происходящих вдоль одной прямой, возникает результирующее гармоническое колебание той же частоты вдоль той же прямой, амплитуда и начальная фаза которого определяются из векторной диаграммы (рис. 4.1) [c.69]

Векторная диаграмма для определения амплитуды колебаний [c.264]

Кроме того, наличие фазового сдвига, равного я/2, указывает на сдвиг фазы между колебаниями в реальной световой волне и во вторичных волнах Френеля. Поэтому в соответствии с выводом, полученным в 38 с помощью рассмотрения векторной диаграммы, источникам вторичных волн следует приписывать фазу, увеличенную на /2Я по сравнению с фазой световых колебаний, т. е. ввести член /гя в аргумент косинуса в выражении (43.1). [c.190]

Для изучения случаев, когда тело одновременно участвует в нескольких гармонических колебаниях, удобно пользоваться графическим способом изображения колебаний — с помощью так называемой векторной диаграммы. [c.176]

Результирующее смещение тела в данный момент определяется суммой независимых смещений, приобретаемых телом в каждом из складываемых колебаний x = Xi+X2. Это результирующее смещение можно найти с помощью векторной диаграммы. Построим для этого по правилу сложения векторов вектор амплитуды результирующего колебания а (рис. 139). Очевидно, проекция его на ось ОХ равна сумме проекций Xi и Хг векторов амп.литуды И] и аг на эту же ось и изменяется со временем по закону [c.177]

Пользуясь векторной диаграммой, можно складывать не только два, но и любое число колебаний с разными амплитудами и начальными фазами, но с одинаковой частотой. Причем если не требуется слишком большая точность, то амплитуда и начальная фаза результирующего колебания могут быть измерены по векторной диаграмме. [c.178]

Бифуркационные диаграммы главных семейств (3= ).. Множество особых точек полей любого из семейства (3= ) образует гладкое подмногообразие в произведении фазового-пространства на пространство параметров. Бифуркационная диаграмма для главного семейства (3 ) (множество значений параметра, при которых особые точки семейства сливаются) — это множество коэффициентов многочленов степени р+1, имеющих кратные корни. При р=1 это множество — одна точка, при j, = 2 — полукубическая парабола, при ц = 3 — ласточкин хвост (рис. 5). Деформации векторных полей на прямой с вырожденной особой точкой возникают в теории релаксационных колебаний, как уравнения медленных движений в окрестности точки на складке медленной поверхности ( 2, гл. 4). В п. З.Г указаны только топологические нормальные формы таких деформаций. Для приложений существенны также гладкие нормальные формы они исследуются в 5 главы 2 и оказываются очень похожими на главные семейства (3= ). [c.24]

Фиг. 0. 2. Векторная диаграмма сложения колебаний.

Примеры амплитудных, фазовых, векторных диаграмм и промежуточных вычислений по компонентам числителей для некоторых случаев двухмассовых систем (с обозначениями по крутильным колебаниям) показаны на фиг. 1. 8—1. 10. Кривые фаз приведены как по компонентам числителей (е - ) и знаменателей (—Ёд) выражений амплитуд (1. 45) и (1. 46), так и для полных фаз, находимых по формулам (1. 31) и (1. 32) по разностям предыдущих. [c.49]

Значения 2 ( ) проставлены на диаграммах. Векторная форма колебаний по 1-й гармонике на фиг. 1, 18 дана в большем масштабе. [c.73]

При сложении гармонических колебаний одного направления, но различных частот 1 и 0)2 в векторной диаграмме фиг. 2 следует положить, что векторы Л] и Л2 вращаются с различными угловыми скоростями Ш] и 2. Если частоты и 0)2 мало различаются между собой, то расхождение векторов Ai и Ао происходит весьма медленно, и результирующее движение рассматривается как синусоидальное колебание с периодически изменяющейся амплитудой — биение (си. фиг. 3 для случая Aj = А2). [c.333]

Сложение двух гармонических колебаний die и 2 2) производится по закону сложения комплексных чисел при помощи векторной диаграммы (фиг. 2). [c.349]

На основании принципа суперпозиции векторная диаграмма вибраций машины будет теперь следующей. Векторы смещений точек геометрической оси ротора вращаются с угловой скоростью (О и являются результатом сложения двух составляющих первая соответствует колебаниям ротора на абсолютно жестких опорах, а вторая вызывается колебаниями опорных шеек ротора. [c.223]

Сложение двух колебаний одного направления. Векторные диаграммы. Сложение двух колебаний одинаковой частоты. Складываемые колебания могут в общем случае иметь разные амплитуды Л1 и Лг и разные начальные фазы ф1 и фг [c.320]

Сложение двух колебаний, имеющих разные частоты oi, С02. На векторной диаграмме, построенной для этого случая [c.322]

Амплитуда результирующего колебания не является постоянной. Из векторной диаграммы (см. рис. 11.8) находим [c.323]

Фиг. 1, Векторная диаграмма гармонического колебания.

При сложении гармонических колебаний одного направления, но различных частот 1 и 0)2 в векторной диаграмме фиг. 2 следует положить, что векторы Ау и Лг вращаются с различными угловыми скоростями и 0)2. Если частоты [c.243]

ТГеперь с помощью спирали Корню легко получить распределение интенсивности вблизи края геометрической тени при дифракции плоской волны на прямолинейном крае экрана. При любом расположении точки наблюдения Р относительно края экрана верхняя часть волновой поверхности полностью открыта (см. рис. 6.7). Поэтому на векторной диаграмме колебанию в Р сопоставляется вектор QP, конец которого всегда находится в верхнем фокусе Р (рис. 6.8, б). Положение начала этого вектора (точки Q) на спирали Корню зависит от положения точки наблюдения Р. Когда Р находится на границе геометрической тени (т. е. край экрана на рис. 6.7 совпадает с осью у и (1=0), точка Q совпадает с О и колебание изображается вектором ОР, равным половине вектора РР сопоставляемого колебанию при полностью открытой волновой поверхности. Поэтому интенсивность при =0 в четыре раза меньше интенсивности /о в отсутствие экрана. При перемещении точки наблюдения Р в освещенную область, т. е. вверх на рис. 6.7, точка Q на векторной диаграмме (рис. 6.8, б) будет перемещаться по нижней ветви спирали Корню. При этом интенсивность будет последовательно проходить через максимумы и минимумы (рис. 6.9, с >0). В первом, наибольшем из максимумов /=1,37 /р, а в первом минимуме /=0,78/(). С увеличением расстояния с1 от края геометриче- [c.281]

Здесь векторная диаграмма колебаний Е имеет, например, вид, аоказанный на рис. 458, а. При этом разность фаз колебаний Е , Е имеет некоторое значение 1 , а отношение амплитуд колебаний—некоторое значение /г, причем сЬ и /г зависят от —срз и А А . [c.477]

Тогда переменгение, скорость и ускорение точки, совершающей гармонические колебания, может быть представлена простой векторной диаграммой (рис. 5.5), где проекция скорости движения представляется 12 [c.355]

Если каждую зону Френеля разбить на бесконечное большое число элементарных зон, то ломаные линии превратятся в дугу и каждой зоне Френеля будет соответствовать одна полуокружность. В результате при учете влияния всех зон получится спираль с фокусом в точке N (рис. 6.6, б). Угол, которь ш составляет результирующий вектор сданным направлением, соответствует фазе результирующего колебания в точке наблюдения. Построенная таким образом векторная диаграмма позволяет определить амплитуду и фазу результирующего колебания для произвольного числа действующих зон Френеля. Например, если открыта половина первой зоны, то результирующая амплитуда будет изображаться вектором ОК- Аналогично, ONi, ОN2, ON3, ONi, ON , ON будут соответствовать [c.129]

Для иостроения векторной диаграммы проведем ось ОХ (рис. 138). Из точки О под углом а к оси ОХ, равным начальной фазе колебаний, отложим отрезок прямой, длина которого в выбранном масштабе равна амплитуде колебаний. Этот отрезок принято называть вектором амплитуды. [c.176]

Формы колебаний с учетом трений и различий в фазах для любых частот по формулам (1. 31) и (1. 32) могут быть графически представлены в виде кинематических векторных диаграмм по фиг. 1.6. Знаменатель и его фаза для всех выражений амплитуд одинаковы при этом УОц является масштабным фактором и в основном определяет коэффициент динамического увеличения , а Бд определяет фазу состояния или степень резонансности. Если частота стремится к бесконечности (ш - со) при п степенях свободы у системы, база построения кинематических диаграмм, [c.40]

При более высокой частоте со — 9,37 сек в рассматриваемой системе (фиг. 1. 8) наступает второй резонанс двухузлового типа, близкий к резонансу парциальной двухмассовой системы без подвески (ш = / i2 Ji + J z)l J2. = 9,18). Образовавшийся ранее при со = 7,75 сек" на первой массе узел колебаний как бы перемещается по участку 12 и делит его теперь приблизительно обратно пропорционально массам впрочем на векторной диаграмме ясно видно, что настоящего второго узла, как неподвижной точки на упругом участке 12, нет (первый узел в заделке настоящий, но задан принудительно). Представление о неподвижных узлах, возникшее из практики расчетов колебаний без учета трения, в действительности должно заменяться точками с минимальными амплитудами колебаний. При еще более высоких частотах, например, при а = 10 эта точка перемещается [c.54]

Количество ступеней трансформатора определяется допустимыми колебаниями тока при пуске подобно ступеням пускового сопротивления для двигателей постоянного тока (см. стр.448). На фиг. 23 приведенопостроение векторной диаграммы для определения числа ступеней без учёта насыщения магни- [c.454]

На фиг. 9 приведена векторная дна грамма, показывающая сдвиг фаз между силами при колебаниях. Вектор переме1Г1ения А отложен па диаграмме вертикально вверх. С ним совпадает вектор силы инерции Вектор уп- [c.337]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Тогда перемещение, скорость и ускорение точки, совершающей гармогш-ческие колебания, могут быть представлены простой векторной диаграммой (рис. 5.5), где проекция скорости движения представляется горизонтальной проекцией вектора ОБ длиной Ьк, повернутого на 90° по отношению к вектору ОА длиной 6 в ту же сторону, что и направление вращения проекция а х ускорения точки представлена горизонтальной проекцией вектора ОС длиной повернутого на 180° по отношению к вектору ОА. Все эти три вектора вращаются с угловой скоростью к вокруг центра О. Таким образом, дифференцирование уравнения движения точки можно трактовать как поворот изображающего вектора на 90° в сторону вращения с одновременным его умножением на к. [c.515]

Сферическую характеристику направленности, как было показано выше, имеют микрофоны давления, но только на низких частотах. Для получения круговой характеристики и на высших частотах, хотя бы в горизонтальной плоскости, микрофон иногда располагают так, чтобы его ось была вертикальной. Для получения двусторонней ( восьмерочной ) направленности применяют в основном микрофоны градиента давления (например, ленточные), т. е. такие, где диафрагма открыта воздействию звукового давления с обеих сторон. Для получения односторонней направленности раньше пользовались соединенными последовательно микрофоном давления и микрофоном градиента давления, конструктивно заключенными в один корпус. В настоящее время одностороннюю направленность получают в одном микрофоне, принцип действия которого заключается в том. что он имеет два пространственно разнесенных входа для воздействия звукового давления с расстоянием между ними й и что сдвиг фазы звукового давления внутри микрофона делается равным сдвигу фазы звукрвого давления на пути от первого входа (у диафрагмы) до второго (см. рис. 5.6). Это может быть пояснено векторной диаграммой, приведенной на рис. 5.13. Здесь — звуковое давление, действующее на диафрагму. От его фазы на угол ф отстает фаза звукового давления у второго входа. Внутри микрофона звуковое давление претерпевает такой же сдвиг фазы на угол ф и на обратную сторону диафрагмы, в результате действует звуковое давление р . Тогда результирующее давление, приводящее диафрагму в колебания, будет р . Если же звук приходит со стороны второго входа, то звуковые давле- [c.74]

На фиг. 9 приведена векторная диаграмма, показывающая сдвиг фаз между силами при колебаниях. Вектор перемещения А отложен на диаграм. ш вертикально вверх. С ним совпадает вектор силы инерции mw A. Вектор упругой силы СА сдвинут на 180°, а силы сопротивления (затухания) — на [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...