Прямолинейный край

ДИФРАКЦИЯ НА КРУГЛОМ ОТВЕРСТИИ, КРУГЛОМ ПРЕПЯТСТВИИ и НА ПРЯМОЛИНЕЙНОМ КРАЕ НЕПРОЗРАЧНОГО ЭКРАНА [c.130]

Дифракция света на прямолинейном крае непрозрачного экрана. Свет, исходящий из точечного источника S, падает на непрозрачный экран 5i, имеющий прямолинейный край и простирающийся влево до бесконечности. Наблюдение ведется на экране Э-2 (рис. 6.11). Так как волновой фронт ограничивается прямолинейным краем полуплоскости, то наблюдается дифракция. Для оценки дифракционной картины на экране необходимо, как и в предыдущих [c.132]

Определить деформацию полубесконечной пластинки (с прямолинейным краем) под влиянием сосредоточенной силы, приложенной к точке края пластинки и действующей в ее плоскости. [c.72]

Рис. 8.15. Пересечение зон Френеля экраном с прямолинейным краем.

Пользуясь спиралью Корню, можно количественно решать задачи, подобные упомянутым выше, т. е. задачи о дифракции на препятствиях, ограниченных прямолинейными краями. Амплитуда колебания, обусловленная какой-либо частью фронта световой волны, выражается вектором, замыкающим участок спирали, соответствующий данной части фронта волны. Действие всего фронта волны, т. е. фронта, не закрытого никакими препятствиями, изобразится вектором Р Р , соединяющим концы спирали. [c.167]

Рассмотрим сосредоточенную вертикальную силу Р, действующую на горизонтальный прямолинейный край бесконечно большой пластинки. Такая пластинка обычно рассматривается как полуплоскость. Распределение усилий по толщине пластины равномерное (рис. 27). Толщина пластинки равна единице, сила Р— сила, приходящаяся на единицу толщины пластинки. Определим напряжения в пластинке от распределенной силы Р. Для этого [c.47]

Так, если закреплен от перемещений вдоль контура прямолинейный край х = а области, параллельный оси у, то [c.107]

Интенсивность волны при дифракции на прямолинейном крае полубесконечной плоскости [c.62]

Картина распределения интенсивности волны при дифракции электронной волны на прямолинейном крае полубесконечной плоскости [c.64]

Открытую оболочку не удается удовлетворительно рассчитать по безмоментной теории, так как в рамках этой теории невозможно удовлетворить граничным условиям на прямолинейных краях. Также неприменима безмоментная теория в средних и коротких открытых оболочках. [c.232]

Джеффри исследовал также случай постоянного нормального давления р,-, действующего на границе отверстия. Это частный случай задачи об эксцентричном отверстии, описанной на стр. 95. Если отверстие удалено от прямолинейного края, напряжения на границе отверстия, согласно выражениям (45), равны [c.109]

Граничные условия на АВ также удовлетворяются, так как компоненты ае и Тгв равны нулю вдоль прямолинейного края пластинки, который свободен от усилий, за исключением точки приложения силы (л = 0). Результирующая усилий, действующих на цилиндрическую поверхность радиуса г (рис. 53,6), должна уравновешивать силу Р. Она получается путем суммирования вертикальных компонент os О, действующих на каждый [c.113]

Рассмотрим горизонтальную плоскость тп, находящуюся иа расстоянии а от прямолинейного края пластинки нормальные [c.114]

Функцию напряжений (а) можно использовать также в случае, когда к прямолинейному краю полубесконечной пластинки приложена пара сил [c.115]

Устремляя внутренний радиус этого стержня к нулю, а внешний— к бесконечности, приходим к случаю полубесконечной пластинки. Перемещение вдоль прямолинейного края пластинки в направлении касательной си- [c.141]

На контролируемую поверхность направляют пучок света, на пути которого вблизи поверхности (чтобы избежать существенного рассеяния лучей, вызванного конечными размерами источника света) располагают экран с прямолинейными краями. Границу тени при отражении светового пучка от поверхности, представляющую собой теневую картину профиля обследуемого участка поверхности, рассматривают через микроскоп. [c.113]

Граничные условия линеаризованного уравнения на криволинейных участках контура пластины, свободных от контурных нагрузок или закрепленных неподвижно относительно поперечного прогиба, не отличаются от граничных условий линейной теории поперечного изгиба пластин, подробное обоснование которых можно найти, например, в работе [12. В тех случаях, когда внешние контурные нагрузки приложены к незакрепленному относительно поперечных перемещений криволинейному краю пластины, силовые граничные условия формулируются из условия равновесия краевого элемента пластины подобно тому, как это сделано выше для прямолинейного края. [c.149]

Как следует из полученных формул, при нагружении оболочки на прямолинейном крае нагрузкой, меняющейся пропорционально [c.324]

На такую длину распространяется по окружности влияние нагрузок, приложенных к прямолинейному краю оболочки. Если полный центральный угол, занимаемый открытой оболочкой, больше, чем ф , то граничные условия на каждом из ее прямолинейных краев можно удовлетворять независимо. [c.325]

Радиальные волокна в диафрагме, примыкающие к прямолинейному краю, подвергаются только воздействию изгибающего момента М остальные компоненты напряженного состояния в связи с отмеченными выше краевыми условиями на этом краю обращаются в нуль. Можно принять, что крайняя лопатка диафрагмы изгибается моментом, действующим на соответствующем участке полукольцевой пластины — диафрагмы. Поскольку [c.420]

Прямолинейные края пластины будем считать полностью защемленными. Рассмотрим заштрихованную четверть пластины, положив в качестве дополнительных граничных условий следующие [c.192]

Исходя из этого принимается, что элементы пластинки, примыкающие к, прямолинейному краю, испытывают воздействие преимущественно только радиального изгибающего момента [115]. [c.363]

Коэффициентом поверхностного натяжения (поверхностным натяжением) называется величина, численно равная силе, приложенной к единице длины прямолинейного края поверхностного слоя жидкости. [c.25]

Для длинной открытой оболочки еще в большей степени, чем для замкнутой, обоснованно упрощение, связанное с пренебрежением усилиями М , Н и Qj. Безмоментная теория, так же как и в случае длинной замкнутой оболочки, не дает здесь правильного результата. Открытую оболочку не удается удовлетворительно рассчитать по безмоментной теории, так как в рамках этой теории невозможно удовлетворить граничным условиям на прямолинейных краях. Неприменима безмоментная теория и к расчету средних и коротких открытых оболочек. [c.195]

Разложение в тригонометрические ряды по продольной переменной мы будем применять к расчету открытых (имеющих прямолинейные края) круговых цилиндрических оболочек и будем требовать, так же как при расчете замкнутых оболочек, чтобы граничные условия удовлетворялись в каждом члене разложения в отдельности. Это возможно только в тех случаях, когда на поперечных краях осуществлены некоторые определенные закрепления, из которых практический интерес представляют шарнирные опоры. Только их мы и будем в дальнейшем иметь в виду- Это значит, что на поперечных краях оболочки ( = I = 1г) должны выполняться граничные условия ( 5.33) [c.347]

Граничным условиям на прямолинейных краях 0 == 0i и 0 — 02 решение (23.6.2), вообще говоря, удовлетворять не будет, и для ликвидации [c.347]

Тогда для каждого отдельно взятого члена разложения получится задача, рассмотренная в 23.4. Нетрудно видеть, что в силу формулы (23.6.3) полученные там решения также удовлетворяют граничным условиям (23.6.1) и, значит, восемь констант, содержащихся в них при каждом т. можно использовать для выполнения граничных условий на прямолинейных краях в — 01 и 0 = ба- [c.348]

Для оболочки открытого профиля с условиями опирания, отличными от шарнирного, изложенный выше метод решения задачи в двойных тригонометрических рядах непригоден. Если два противоположные прямолинейные края открытой оболочки шар-нирно-оперты, а два других — оперты произвольно, то можно применять метод, аналогичный методу М. Леви в теории изгиба пластин, и представить обобщенные смещения в виде одинарных тригонометрических рядов [c.126]

Одним из классических опытов такого рода является дифракция волн на прямолинейном крае полубеско-нечной плоскости, которая количественно анализируется с помощью спирали Корню. В результате дифракции возникают полосы, параллельные прямолинейному краю экрана, видимость которых постепенно уменьшается при удалении от края экрана. Под экраном интенсивность дифрагированной волны плавно уменьшается (рис. 39). [c.63]

Пусть к прямолинейному краю пластины, имеющей то.т-щину, равную 1, прило5кена сила Р, направленная перпендикулярно к краю пластины и равномерно распределенная по ее толщине (рис. 5.10). [c.108]

КОРНЮ СПИРАЛЬ (но имени М. А. Корню, М. А. ornu) (клотоида) — кривая, исиользуемая для графнч. вычисления распределения интенсивности при диф ракции света па прямолинейном крае или на щели (д и ф р а к ц 11 я Фраунгофера) состоит h j двух симметричных ветвей, бесконечное число раз обвивающихся вокруг фокусов F и F и неограниченно приближающихся к ним. [c.461]

Подставляя полученные решения в уравнение (470) и затем в граничные условия и полагая последовательно k = 0, 1, 2, 3,... и т. д., получаем бесконечную систему уравнений, из которой определяются произвольные постоянные. В результате решения 40 уравнений было найдено, что максимальный прогиб пластины в 2,31 раза больше максимального прогиба круглой тонкой плиты, опертой по наружному диаметру и нагруженной равномерно распределенной нагрузкой.. ,акси-мальные изгибающие напряжения имеют место в центре пластинки (при г = 0) и в 1,49 раза больше максимальных изгибающих напряжений, чем в целой пластинке. Очевидно, что в рассмотренной выш пластинке величина окружного момента в непосредственной близости от прямолинейного края близка к нулю. [c.363]

Метод теневой проекции представляет собой видоизмененный метод светового сечения. Он удобен для исследования сравнительно грубых поверхностей. Принцип метода заключается в том, что на исследуемую поверхность направляют пучок света под некоторым углом и на пути этого пучка располагают экран с прямолинейными краями настолько близко к поверхности, что рассеяние лучей, вызванное конечными размерамя источника света, невелико. Граница тени при отражении световых пучков от поверхности представляет собой теневую картину профиля того участка, против которого находится экран. [c.366]

Поле напряжений и деформаций в телах с трещиноподобными полостями можно представить себе [98 ] склеенными из двух решений, одно из которых описывает детально все особенности структуры вблизи края трещины (внутреннее разложение), а другое описывает поле напряжений и деформаций в теле с математическим разрезом нулевой толщины, проведенным вдоль срединной поверхности полости (внешнее разложение). Предельные асимптотики того и другого решения с точностью до множителей представляют собой решение канонической сингулярной задачи теории упругости для полубесконечного плоского разреза с прямолинейным краем. Это решение имеет следующую структуру [c.103]

Из единственности решения (15.Г7.3), (13.1.6), (13.1.10) следует, что если речь идет об открытой (имеющей прямолинейные края = onst) оболочке (рис. 25), то для выполнения граничных условий на ее прямолинейных краях = onst у нас нет произволов и эти условия могут выполниться только случайно. Поэтому формулы (15.17.3), (13.1.6), (13.1.10) мы будем трактовать как решение замкнутой (не имеюш,ей прямолинейных краев) оболочки и заметим, что полная безмомент-ная краевая задача для открытой оболочки нулевой кривизны, вообш,е говоря, не имеет решения. Этого можно было ожидать заранее, так как прямолинейные образующие цилиндра являются асимптотическими линиями, т. е. совпадают с характеристиками уравнений безмоментной теории ( 7.4, 7.5). [c.215]

Отсюда вытекает, что (15.18.5), так же как (13.1.8) и (13.1.11), надо рассматривать как решение для замкнутой оболочки, так как в нем отсутствуют произволы для выполнения граничных условий на прямолинейных краях 2 = onst. [c.216]

Возьмем в качестве такого конструктивного элемента балку, жестко соединенную с оболочкой вдоль ее прямолинейных кромок и имеющую опоры в плоскостях торцов перекрытия х = 1. Плоскость наибольшей изгнбной жесткости балки пусть совпадает с плоскостью, касательной к срединной поверхности у прямолинейного края оболочки. Вторую же главную жесткость балки на изгиб будем считать пренебрежимо малой по сравнению с первой жесткостью. [c.156]

В случаях, если два противоположных прямолинейных края открытой оболочки шарнирно оперты, а два других — оперты произвольно, можно применять метод, аналогичный методу М. Леви в теории изгиба пластин, и представлять обобщенные смицения в виде одинарных тригонометрических рядов [c.174]

Команда SOLID применяется для создания фигур с прямолинейными краями. Причем, если для системной переменной FILL установлено значение on, для заполнения контура созданной фигуры будет использована сплошная заливка. [c.493]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...