Фазовое условие возбуждения колебаний

Фазовое условие возбуждения колебаний [c.66]

Многочисленные результаты автора и других исследователей показывают, что I = тпА/2, т = 1,2,.... С учетом этого обстоятельства из (3.6") следует иф = а. Это уравнение и выражает фазовое условие возбуждения колебаний. Принимая во внимание известную газодинамическую зависимость [c.67]

Рис. 3.12. Режимы истечения струи, удовлетворяющие фазовому условию возбуждения колебаний.

Найденное фазовое условие (3.4) можно трактовать как необходимое условие возбуждения колебаний. Опыт свидетельствует, что с хорошим приближением можно считать = 0. При этом [c.67]

Переходя к случаю твердого слоя, следует отметить, что хотя сущность образования стоячих волн по толщине пластины в результате многократного отражения объемных волн сохранится, условия возбуждения нормальных волн очень усложняются ввиду наличия в пластине продольных и поперечных волн. При отражении эти волны частично трансформируются друг в друга фаза волны при отражении может меняться на число, не кратное п (см. подразд. 1.2). На рис. 1.4, б показаны дисперсионные кривые для фазовой скорости волн в пластинах из твердых материалов с разными значениями коэффициента Пуассона v. Сплошными кривыми изображены антисимметричные, штриховыми — симметричные волны (моды). Для симметричных мод характерны колебания частиц, симметричные относительно центральной плоскости. [c.16]

Если D=0, то система в малом не демпфирована и является консервативной. При D>0 система демпфирована, и на фазовой плоскости ее положение равновесия представляется устойчивой особой точкой типа фокуса или узла. Из решения (2.127) можно видеть, что при D<0 следует ожидать нарастающих колебаний положение равновесия при этом соответствует неустойчивой особой точке таких же типов. Этот случай, невозможный при собственных колебаниях, часто встречается при автоколебаниях. Однако метод малых колебаний дает здесь только условия, при которых могут возникнуть нарастающие колебания и система не будет оставаться вблизи положения равновесия. Исследование дальнейшего поведения возбужденных колебаний, например расчет предельного цикла, превышает возможности этого метода. [c.115]

Колебания с частотами и oij, распространяясь в глубь кристалла в виде двух световых волн с волновыми векторами и к,, взаимодействуют с волной накачки. Если не принять спец, мер, то на расстоянии X оптимальные фазовые соотношения (2) изменятся вследствие дисперсии на величину Дф Ккх, где Дк — = кд — kj — ка — расстройка волновых векторов, что приводит к ухудшению параметрич. возбуждения или даже его исчезновению. Поэтому необходимым условием эфф. передачи энергии от волны накачки возбуждаемым волнам на всём пути их распространения является согласование их фазовых скоростей, ила волновых векторов, т. е. ДА = 0 [c.539]

Однако невыполнение условия (1.18) отнюдь не означает невозможности автоколебаний в системе. В этом случае могут получаться такие сочетания параметров системы, при которых в ней все же будут существовать незатухающие колебания, но уже при жестком режиме возбуждения , т. е. при таком, когда состояние равновесия устойчиво и требуется достаточно сильный начальный толчок, чтобы начались колебания (при этом имеются два предельных цикла на фазовой плоскости — внутренний неустойчивый и внешний устойчивый). [c.26]

Интерес к процессам рассеяния тепловой энергии при фазовых переходах (ФП) в диэлектрических и полупроводниковых кристаллах вызван в первую очередь возможностью получения информации о состоянии фононного спектра и характере взаимодействия трансляционных колебаний с другими типами возбуждений. Вместе с тем можно использовать это явление в технике, в частности эффект повышения температуры внутри тела при охлаждении его из стационарного состояния при условии наличия гистерезиса у теплопроводности, вызванного образованием и распадом твердых растворов [1, 2]. [c.44]

Рассмотренный нами применительно к генератору Ван-дер-Поля режим возникновения автоколебаний, не требующий начального толчка, называется режимом мягкого возбуждения. Для генераторов с одной степенью свободы такому режиму соответствует фазовый портрет, представленный на рис. 14.2 а. Встречаются также системы с жестким возбуждением автоколебаний. Это такие системы, в которых колебания самопроизвольно нарастают с некоторой начальной амплитуды. Для перехода систем с жестким возбуждением в режим стационарной генерации необходимо начальное возбуждение с амплитудой, большей некоторого критического значения. Фазовый портрет такого генератора приведен на рис. 14.2 б. Видно, что для выхода траектории на устойчивый предельный цикл начальная точка на фазовой плоскости должна лежать вне области притяжения устойчивого состояния равновесия. Отсюда ясен и физический смысл неустойчивых предельных циклов они служат границей между областями начальных условий, из которых система стремится к различным устойчивым режимам движения (на фазовой плоскости таким движениям соответствуют притягивающие [c.298]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Все это наводит на мысль, что эффект полного отражения обусловлен возбуждением в слое с решеткой некоторых колебаний, близких к собственным. Подтверждением этому служит и резкий рост приповерхностного поля и поля внутри слоя в момент резонанса, наибольший скачок амплитуды имеет та гармоника (плюс или минус первая), для которой выполняются соответствующие фазовые условия. Пример распределения амплитуды -компоненты поля в точке первого по h резонанса на рис. 23, б приведен в виде фрагмента при Re е =2,07, Im е = Ю . При этом Wq т 0,05 и максимальное значение электрического поля внутри слоя равно 12 при единичной амплитуде падао.цей волны. При отсутствии потерь в том же случае 0,02 и = 15. [c.62]

Проведенный анализ различных случаев возбуждения колебаний относился к таким характеристикам компрессоров, у которых во всей рассматриваемой области режимов сохраняется условие мягкого или жесткого возбуждения. При этом на фазовой плоскости могут существовать один или два пре-дельнцх цикла. [c.60]

Общая картина поведения частицы в условиях одновременного воздействия классического радиационного затухания и квантовых флуктуаций может быть наглядно интерпретирована введением в правую часть уравнений бетатронных и фазовых колебаний флуктуационных сил, характеризующих квантовое возбуждение колебаний. Впервые эта идея была предложена М. Сэндсом (1955) применительно к теории фазовых колебаний, позже тот же метод был предложен и по отношению к бетатронным колебаниям (А. А. Коломенский и А. Н. Лебедев, 1956) [3, с. 182]. [c.64]

При резонансных колебаниях, частота которых определяется жесткостью испытуемого образца, в колебательной системе необходим фазовый сдвиг между усилием возбуждения и усилием, действующим на испытуемый образец, равный 90°. Для соблюдения этого условия напряасение на выходе фазового детектора 22 отсутствует при фазовом сдвиге в 90° между сигналами на его входе, При измеие-нни фазового сдвига входных сигналов на выходе детектора появляется сигнал постоянного тока, величина и полярность которого отражают направление и величину фазового сдвига. Сигнал с выхода фазового детектора, усиленный усилителем 23, служит для управления электродвигателем устройства сканирования частоты задаю- [c.132]

Эффективным средством, способствующим идентификации автоколебаний в слол<ных условиях, является фазовый анализ колебаний рабочего колеса. В работах [29, 54] (см. гл. 8, п. 6) обращено внимание на то, что при а Втоколебаниях компрессорных рабочих колес более вероятна форма потери устойчивости в виде вперед бегущих относительно них волн. В этом случае относительный сдвиг фаз колебаний любой nap J соседних лопаток Ay= = Y +i—Ук должен быть отрицательным. Напротив, при возбуждении вынужденных резонансных колебаний как окружной стационарной неравномерностью потока, так и вращающимся срывом, имеющим частоту В1ращения меньшую, чем частота вращения ротора, сдвиг фаз будет положительным. Учет этого обстоятельства способен облегчить идентификацию автоколебаний. [c.202]

Возникновение Э. п. обусловлено существованием не-прерывн010 спектра колебаний плазмы (см. Трансформация волн в плазме) и отражает наличие памяти на мик-роскопич. уровне системы о внеш. воздействии. Обращение процесса бесстолкновительной релаксации возбуждений, выявляющее эту скрытую память, происходит благодаря фазовой фокусировке мод непрерывного спектра. Диссипативные факторы (столкновения заряж. частиц, диффузия ленгмюровских плазмонов и др.), разрушающие память системы, ограничивают возможности наблюдения Э, п. В реальных условиях для обнаружения пространств. Э. п. необходимо, чтобы эффективная длина свободного пробега частиц плазмы значительно превышала расстояние от источника до точки возникновения Э. п. В случае временного Э. п. время между столкновениями частиц должно быть значительно больше интервала между импульсами, [c.647]

Таким образом, если перемещения всех точек линейной системы имеют фазовый сдвиг я/2 по отношению к монофазному гармоничному возбуждению, то система совершает вынужденные колебания по собственной форме консервативной системы независимо от того, связывают диссипативные силы нормальные координаты или нет. Монофазное силовое распределение в этом случае должно удовлетворять условию (11.13.47). Использование этого условия для выбора сил затруднено, поэтому на практике обычно прибегают к фазовому критерию резонанса. Соответствующее силовое распределение выбирают либо вручную, либо в полуавтоматическом режиме работы вибрационных установок. Ест предположить, что диссипативные силы не связывают нормальные координаты, то можно получить более простое выражение для монофазного силового распределения [c.378]

Функция Ф("ав), как видно из уравнения (193), зависит от параметров системы синхронного привода с АРВ. По устойчивым периодическим решениям устанавливаем зависимости ав= = /i( o6nj) и ф=/2( общ), где йобщ = ТВУ fep —общий коэффици. ент усиления системы АРВ. По этим зависимостям определяем условия режима вынужденных колебаний в системе АРВ с требуемым фазовым сдвигом относительно периодически меняюще-гося противодействующего момента компрессора. Для получения требуемого фазового сдвига пульсирующего возбуждения двигателя в системе АРВ можно использовать дифференцирующие и интегрирующие корректирующие устройства. [c.93]

Введение дает краткое качественное описание различных аспектов проблемы цунами. В разделе 1.1 вводится так называемый параметр Урселла для определения того, при каких условиях важна фазовая, а при каких—амплитудная дисперсия. В разделе 1.2 описана классическая задача Коши—Пуассона для волн на воде, генерируемых начальным возмущением. В главе 2 рассматриваются процессы возбуждения цунами землетрясениями, вулканическими извержениями и ядерными взрывами. В главе 3 обсуждаются проблемы, связанные с распространением цунами в океанах, захватом длинных волн у островов, а также рефракция, дифракция, рассеивание волн. В главе 4 излагаются прибрежные эффекты цунами предвестники, бор, предупреждающий отлив воды от берега, вторичные колебания, реакция и наводнения — и такие вопросы, как резонанс, гельм-гольцева мода и напряжение излучения. Лабораторные эксперименты по моделированию возбуждения цунами, их распространения и прибрежных эффектов рассматриваются в главах 2—4 соответственно. [c.6]

Итак, радиационное затухание довольно сильно подавляет квантовые флуктуации. Тем не менее вклад их остается существенным. Пучок электронов с течением времени приобретает свои естественные макроскопические размеры, обусловленные балансом между квантовым возбуждением и классическим радиационным затуханием. В условиях мягкой фокусировки квантовые флуктуации синхротронного излучения могут вызвать нарушение стабильности движения частиц. Как подчеркнул М. Сэндс (1955), в первую очередь это касается стабильности фазовых колебаний. Действительно, для квадрата амплитуды фазовых колебаний мы находим выражение [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...