Ускорение частиц среды

Вследствие наличия колебательной составляющей скорости осредненное течение отличается от того течения, которое получилось бы при осреднении внешнего течения с самого начала. Эта разница проявляется в присутствии дополнительной функции, характеризующей нелинейные члены дифференциального уравнения. Из графика функции Fq х, у) (рис. И) следует, что наибольшее относительное изменение профиля скоростей происходит вблизи стенки, потому что п у = О функция F (t//6J принимает свое наибольшее значение f (0) = 1, Это объясняется тем, что поскольку ускорение частиц среды, близких к стенке, сравнительно мало, то именно здесь дополнительный градиент давления проявляет себя сильнее. [c.85]

Уравнения Коши. Обозначим через р плотность среды, через X, V, Z компоненты массовой силы, через Wy, компоненты ускорения частицы среды. Движение элемента среды определяется приложенными к нему силами подсчитав эти силы, получаем дифференциальные уравнения движения сплошной среды, впервые установленные Коши [c.24]

СКОРОСТИ И УСКОРЕНИЯ ЧАСТИЦ СРЕДЫ, [c.367]

Ускорение частиц среды представляется, как обычно, второй производной от смещения [c.368]

В ультразвуковых волнах с частотами порядка нескольких мегагерц интенсивности могут достигать нескольких сотен Вт/см , а с использованием фокусирующих устройств —даже более десятка кВт/см . Это приводит к появлению огромных ускорений частиц среды, в которой распространяется ультразвуковая волна. Например, при распространении в воде волны с частотой V = 10 Гц и интенсивностью 1= 100 Вт/см амплитуда ускорения , согласно (5.15), получается равной [c.100]

Бегущую волну в такой трубе можно записать в виде р (t + z/ ), где в качестве z взята теперь длина дуги осевой линии трубы. Ускорение частиц среды вдоль трубы создается изменением давления вдоль оси трубы. Нормальное же ускорение частиц создается реакцией неподвижных стенок трубы. Волновое уравнение для узкой трубы постоянного сечения (все равно, прямой или изогнутой) имеет тот же вид [c.168]

При прохождении механических волн скорость и ускорение частиц среды изменяются по тому же гармоническому закону, что и смещение. [c.81]

Ускорение частиц среды в ядре находится из закона Ньютона [c.14]

Дифференцируя еще раз по t, находим ускорение частиц среды [c.14]

В рассматриваемом звуковом поле ускорения частиц среды в 10 раз превосходят ускорение силы тяжести и 2/ раз в секунду меняют направление. [c.14]

Особенность излучения движущегося источника в движущейся среде можно понять на примере Черенкова — Вавилова излучения. Пусть в среде, движущейся со скоростью V, перемещается с пост, скоростью и точечная заряж. ч-ца. Для простоты будем считать, что ми направлены по одной прямой. В покоящейся среде ч-ца может стать источником излучения, если её скорость превышает фазовую скорость света в среде с Уец. Возникающее излучение, наз, излучением Черенкова — Вавилова, уносит энергию от движущейся ч-цы, и ч-ца замедляется. В движущейся среде источником излучения Черенкова — Вавилова может быть движущаяся с малой скоростью или даже покоящаяся заряж. ч-ца. Если ч-ца покоится, а скорость движения среды превышает фазовую скорость света, возникает характерное волн, поле, представляющее собой излучение Черенкова — Вавилова в данном случае. При этом на ч-цу — источник излучения действует ускоряющая сила в направлении движения среды, Т. о., в движущейся среде хар-р вз-ствия заряж. ч-цы со средой меняется. В зависимости от скоростей ч-цы и среды потери энергии ч-цы могут иметь разл. величину и даже менять знак, что соответствует уже не замедлению, а ускорению частицы средой. [c.870]

Знание законов ослабления излучения в защитных средах подразумевает знание характеристик полей излучения (вторичного и рассеянного), инициированных взаимодействием первичных ускоренных частиц с мишенями, конструкционными материалами и защитой. [c.230]

Полное ускорение частицы сплошной среды складывается из локального и конвективного ускорений. [c.338]

Выделим в звуковом поле малый объем среды пусть масса частиц среды, заключенная в нем, будет равна по значению плотности р среды. Напишем уравнение движения этой массы частиц среды. В соответствии со вторым законом Ньютона произведение плотности р на ускорение — — равно силе, отнесенной к объему. В зву- [c.226]

Для полной определенности должны быть заданы начальные и граничные условия. В этих уравнениях X, Y, Z - проекции единичных массовых сил, равные по величине ускорению данного объема среды и , и , и - проекции скоростей частицы среды по осям х, у, z в прямоугольной системе координат - проекции осредненных [c.15]

Третье представление. Экспериментальные исследования последних лет /120, 196, 269, 279, 289, 290, 303, 319 - 325, 329, 373, 375/ подтвердили, что пристенное турбулентное движение вблизи твердой стенки является существенно нестационарным и трехмерным. Визуальные наблюдения установили, что существуют выбросы замедленной среды от стенки во внешнюю область движения и вторжение ускоренных частиц из внешней области в пристеночную область. [c.24]

В заключение раздела кинематики сплошной среды докажем следую-ш ую важную для дальнейшего кинематическую теорему Кельвина индивидуальная производная по времени от циркуляции скорости по замкнутому жидкому, состоящему из одних и тех же частиц среды и движущемуся вместе с нею, контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру. [c.52]

ООО микронов и оседают в газовой среде с некоторым ускорением. Частицы второго класса имеют размеры свыше 0,1 микрона и оседают с постоянной скоростью. Частицы третьего класса имеют размеры меньше 0,1 микрона и не осаждаются в газовой среде, так как находятся в состоянии броуновского движения под воздействием молекул газа. [c.93]

При ускорении частиц аэрозоля неправильной формы интенсивным светом последние ориентируются в пространстве строго определенным образом, обеспечивающим устойчивое положение. В результате одинаковой ориентации частиц в канале пучка будет иметь место скачкообразное изменение индикатрисы рассеяния дисперсной среды по сравнению с эффектом рассеяния слабого лазерного поля, когда частицы ориентированы хаотично. [c.232]

В уравнение движения входит ускорение частицы. Скорость частиц в жидкости меняется с течением времени в каждой точке среды. Пусть в точке О скорость равна в момент времени / 1 и 2 в момент времени tч,. Через интервал времени Дг == 2 — частица среды переместится из точки О в точку (У на расстоянии = иЬЛ по направлению скорости движения. Так как скорость меняется не только во времени, но и в пространстве, то скорость в точке О в тот же момент времени отлична от скорости в точке О. Пусть эти скорости будут равны м в момент г 1 и 2, в момент таким образом, в момент [c.9]

Представим себе в движущейся упругой среде поверхность раздела АВ (рис. 1). Эта поверхность поделит среду на две области I и II, в которых распределения скоростей и ускорений частиц будем полагать непрерывными. [c.326]

В случае неоднородного напряжения на частицы среды будут действовать нескомпенсированные поверхностные силы, сообщающие каждой частице ускорение, обратно пропорциональное ее массе. Чтобы выразить результирующие силы через компоненты тензора напряжений рассмотрим движение элемента объема в виде пря- [c.17]

Вибрационная абразивная обработка в зависимости от состава рабочей среды представляет собой механический и химико-механичес-кий процессы удаления частиц обрабатываемого материала, сглаживания микронеровностей путем пластического их деформирования абразивными частицами рабочей среды. Вибрационную камеру устанавливают на пружинах и сообщают ей, например, с помощью инерционного вибратора (от вращающегося вала с несбалансированными грузами), колеба-тельные движения в разных направлениях с частотами колебаний 900 — 3000 кол/мин и амплитудой 0,5 — 9 мм. Обрабатываемые заготовки и рабочая среда совершают относительные перемещения с переменными по величине и знаку ускорениями. Рабочая среда и заготовки участвуют в двух [c.817]

Искусственные источники нейтронов. Преимущество естественных источников состоит в легкости приобретения и обращения и в постоянстве выхода (если отвлечься от распада, который можно учесть). Искусственные источники, в которых мишени бомбардируются искусственно ускоренными частицами или искусственно полученным электромагнитным излучением, дают нейтроны в большем изобилии кроме того, с их помощью можно получить монохроматические нейтроны больших и лучше регули руемых энергий. В искусственных источниках мы снова находим среди распространенных мишеней бериллий и дейтерий (в виде льда тяжелой воды, тяжелой фосфорной кислоты или тяжелого едкого натра), однако здесь можно использовать и другие мишени, так как мы не ограничены более я- и у-частицами в качестве первичных, т. е. реакциями (а, п) и (у, п), для которых бериллиевые и дейтериевые мишени представляют явное преимущество. [c.43]

Из соотношений (П.1П.18в) и (П.11П.18г), с другой стороны, масштабы скорости и ускорения частиц среды будут соответственно равны KiKJKt = bK и KiKjRI — iQ, Кт. е. они пропорциональны выбранному масштабу деформаций. [c.465]

В заключение укажем на ряд дополнительных еще не исследованных возможностей по стимулированию лазерным излучением процессов радиоизлучения и изменения электрических свойств дисперсной среды. Эти возможности связаны с эффектами пондеро-моторного, радиометрического и светореактивного ускорений частиц среды излучением, скорости которых могут достигать 10 —10 смХ Хс [49]. При этом за счет разности скоростей частиц различных размеров (обладающих зарядами) в момент их коагуляции следует ожидать явление радиоизлучения как за счет электрического разряда в момент столкновения разноименно заряженных капель, так и в результате механизма генерации радиоизлучения во внешнем электрическом поле при колебаниях крупных капель в момент их коагуляции. Отметим также, что по аналогии с известным явлением зарядки капель при свободном падении в воздухе может быть предложен механизм стимулированной зарядки капель путем их радиационного ускорения в канале интенсивного лазерного излучения. [c.42]

Одним из наиболее ответственных процессов является очистка мелкопористых материалов (в частности, сеток), необходимых при изготовлении фитилей. Сетки в процессе машинного прядения сильно загрязняются машинным маслом. Наиболее эффективный eJoд очистки от механических примесей и смолистых веществ, прочно сцепленных с поверхностью металла, — ультразвуковая очистка. При большом количестве капиллярных каналов хорошая очистка возможна лишь при наличии нормально действующих сил в этих каналах. Такие силы и возникают в момент захлопывания кавитационных пузырьков под воздействием ультразвуковых колебаний на моющую жидкость. Механизм этого воздействия на очищаемые детали заключается в разрушении пленки загрязнений, в проникновении интенсивно колеблющихся пузырьков в поры и зазоры между твердой поверхностью металла и пленкой загрязнений [5]. На границе жидкость — твердое тело возникают большие ускорения, способствующие отрыву частиц загрязнений от очищаемой поверхности. Большие ускорения частиц среды являются результатом действия больших переменных давлений,, диффузии моечного раствора в поры и микротрещины, возникающие на поверхности пленки загрязнений. Известно, что ультразвуковые колебания в жидкости вызывают несколько эффектов, влияние которых на качество очистки различно. Качество очистки главным образом определяется действием ультразвуковой кавитации. При прочих равных условиях жидкости с минимальным отношением С/ л дают наибольший эффект. В качестве моечных жидкостей во избежание коррозионных процессов удобно использовать органические растворители. Из таких моющих жидкостей, как этанол, ацетон, бензол, наименьшее время отмывки имеет место ирииспользовании этанола. [c.61]

Полное ускорение V вычислялось при условии наблюдения за движением индивидуальной частицы среды (субстанции) поэтому полное ускорение V называют еще иногда индивидуальным или субстанциональным. Вообще, полную производную от скалярной, векторной или тензорной функций также называют индивидуальной (субстанциональной) производной, вводя для нее обозначения DjDt, иногда Сохраним для индиви- [c.338]

Члены, стоящие в левой части уравнения энергии, называются конвективными и определяют вынужденную конвекцию. Может существовать также свободная конвекция, природа которой обусловлена Архимедовой подъемной силой, вызванной подогревом жидкости. Обозначим через р коэффициент объемного расширения среды через АТ повышение температуры данной частицы среды, по сравнению с ненагретыми частицами. Тогда р АТ есть относительное изменение объема данной частицы, а Архимедова подъемная сила будет равна Fa = pg P AT g— ускорение свободного падения). Полученную силу, отнесенную к единице массы, можно рассматривать как массовую силу и ввести ее в уравнение движения (1.18) в качестве/ [c.39]

При проектировании члена, содержащего переносное ускорение вспомним, что переносным ускорением частицы Ж называется ускорение той точки подвижной среды S, с которой частица М в даг1ный момент времени совпадает. Поэтому проекции переносного ускорения находятся, как проекции ускорения точки твердого тела [формулы (11.4) на стр. 114]. Проекции кориолисова ускорения легко найти, исходя из его выражения [c.234]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

Плазменный волновод предназначен для фор.мирования в плазме такой эл.-магн. волны, к-рая может обеспечить одновременно условия ускорения частиц и их поперечного удержания. Плазма как среда для волновода выбиралась из условия создания высокой напряжённости ускоряюп его поля. [c.411]

МЕЖПЛАНЕТНАЯ СРЕДА — плазма, нейтральный газ, пыль, ускоренные частицы и магн. поля, заполняющие околосолнечное пространство. Ося. компонентом М, с, является солнечный ветер — сверхзвуковой поток плазмы, возникающий в солнечной короне. Область, заполненная солнечным ветром, ваз. гелиосфе- [c.90]

Частицы среды, участвующие в волновом процессе, колеблются около своих положений равновесия. При этом все они имеют в заданный момент времени определенное смещ,ение , определенную скорость и и ускорение а. Найдем мгновенное распределение этих величин в Бространстве. [c.367]

Допустим, что время т значительно меньше, чем период колебания 7 = 2я/со. Это значит, что за время т фаза колебаний практически не изменится. Пусть свойства среды таковы, что фаза ускорения частиц совпадает с фазой вынуждающей силы, тогда система ведет себя в колебаниях как масса, а упругими свойствами ее можно пренебречь. Если окажется, что смещение совпадает по фазе с вынуждающей силой, то система ведет себя как идеальная упругость, влияние массы на характер вынужденных колебаний незначительно. В связи с этим для изучения поведения системы на низких частотах ее можно условно разделить по характеру колебаний на отдельные части. В одних частях колебания управляются массЬй, а в других— упругостью. Главным условием возможности такого разделения является то, что линейные размеры отдельных частей системы во много раз меньше длины упругой волны. [c.93]

Но, как известно, для изучения ряда вопросов кинематики движения среды, за исключением вопроса об ускорении частицы, можно не переходить на точку зрения метода Лагранжа и оставаться постоянно на точке зрения метода Эйлера, позволяющего изучать поле скоростей. При изучении поля скоростей движения среды по методу Эйлера мате.мати-ческая операция осреднения, например в смысле (2.25), вводится для того, чтобы произвести сглаживание вводимых кине.чатических и динамических характеристик движения среды. При турбулентном движении жидкости скорость и давление в каждой точке пространства претерпевают скачкообразные изменения от одного момента времени к другому и при переходе от одной точки поля к другой. Сама по себе операция осреднения (2.25) позволяет только по скачкообразным значениям вектора скорости в пределах фиксированного объёма "1 и фиксированного интервала времени получить некоторое значение вектора скорости, которое мы относим к центру объёма и к центру интервала вре.мени. Эффект же сглаживания мы можем получить лишь тогда, когда эта операция осреднения будет осуществляться при непрерывном сдвиге центров фиксированного объёма т и фиксированного интервала времени t. В этом случае каждый следующий фиксированный объём будет обязательно налагаться на предшествующий в своей большей части и каждый следующий интервал времени будет перекрывать не полностью предшествующий интервал времени. Таким образом, математическая операция осреднения в данном случае позволяет перейти от полей векторных и скалярных величин, скачкообразно меняющихся во времени и в пространстве, к полям тех же величин, но изменяющихся достаточно плавно во времени и в пространстве. Однако этот переход должен компенсироваться введением в рассмотрение дополнительных местных полей (с размерами фиксированного объёма осреднения) пульсаций соответственных величин, причём эти пульсации изменяются скачкообразно во времени и в пространстве. С помощью операции осреднения поле, например, вектора скорости истинного движения жидкости в некотором конечном объёме, намного превышающем объём осреднения г, заменяется двойным полем, составленным из поля вектора осреднённой скорости, зани.мающего весь конечный объём, и из накладывающихся частично друг [c.446]

Можно дать еще иной непосредственный, вывод последней формулы, основанный на физических соображенаях о работе сил давления при ускоренном движении тела. Как уже указывалось в этом параграфе, кинетическая энергия, которой обладает среда при установившемся движении тела, образуется в ней в начальный период движения. Можно представить себе этот начальный период движения весьма коротким, занимающим некоторый малый промежуток времени (О, т). Ири ускоренном движении тела в этот промежуток времени силы давления на жидкость, распределенные по поверхности тела, выполняют работу, которая проявляется в виде кинетической энергии пржведонных в движение частиц среды. Таким образом, кинетическую энергию среды можно вычислить как работу тела при его импульсивном движении в начальный период. [c.318]

Частоту колебаний измеряют герцами, а уровень — смещением, скоростью или ускорением частиц упругой среды, давлением (в паскалях), возникающим в ней, или же мощностью (разностью уровней интенсивностей) колебательного процесса (в децибелах). Воздушные колебания называют шумами (стуками), а колебания материала, из которого состоит механизм, — вибрациями. Шумы воспринимают при помощи микрофона, а парамет-)ы вибрации — при помощи пьезоэлектрических датчиков. 1олученные таким образом сигналы усиливают, измеряют по масштабу и регистрируют. Средством регистрации может быть осциллоскоп (при визуальном наблюдении за процессом) или предельный индикатор, В простейших слуховых приборах (стетоскопах) вибрации воспринимают при помощи стержня и диафрагмы и оценивают на слух. [c.159]

Метод Лагранжа. Координаты x х (вектор х) называются лагранжевыми координатами точек тела. Это, вообще говоря, криволинейные координаты, хотя при t—to они выбраны нами как декартовы. Действительно, семейство физических плоскостей х =соп51 при /= 0, как видно из (3.23) и ясно из физических соображений, преобразуется в некоторое семейство поверхностей. Метод Лагранжа основывается на использовании лагранжевых координат и состоит в изучении движения частиц сплошной среды и всех необходимых параметров в виде функций х и Вместо радиуса вектора х=ф при этом часто используется вектор перемещения частицы и(х, ). Скорость и ускорение частицы выражаются формулами (3.24 ). [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...