Циркуляция ускорения

Согласно кинематич. теореме Томсона (Кельвина), индивидуальная, или субстанциональная, производная по времени от Ц. с. по жидкому (состоящему всё время из одних и тех же частиц) замкнутому контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру (точка над буквой—символ индивидуальной производной по времени) [c.441]

В заключение раздела кинематики сплошной среды докажем следую-ш ую важную для дальнейшего кинематическую теорему Кельвина индивидуальная производная по времени от циркуляции скорости по замкнутому жидкому, состоящему из одних и тех же частиц среды и движущемуся вместе с нею, контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру. [c.52]

Эта теорема легко доказывается при помощи изложенной в конце 8 кинематической теоремы Кельвина об изменении во времени циркуляции скорости. Согласно этой теореме индивидуальная производная по времени от циркуляции скорости по замкнутому жидкому контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру [c.158]

Таким образом, производная по времени от циркуляции скорости по замкнутому (жидкому) контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру. [c.216]

Первый интеграл представляет не что иное, как циркуляцию ускорения по контуру АВ. [c.80]

Отсюда следует теорема Кельвина производная по времени от циркуляции скорости по замкнутому контуру, движущемуся вместе с жидкостью, равна циркуляции ускорения по тому же контуру. [c.81]

Таким образом, если потенциал скорости (р — однозначная функция, то потенциал ускорения Ф — тоже однозначная функция, так что циркуляция ускорения потенциального потока по любому замкнутому контуру равна нулю, т. е. [c.106]

Этот же результат следует из общей теоремы Кельвина — Томсона ( 8), утверждающей равенство — при любом поле скоростей — циркуляции ускорения и производной по времени от циркуляции скорости, т. е. [c.106]

Производная от циркуляции скорости по любому жидкому контуру равна циркуляции ускорения. [c.210]

Это выражение можно назвать циркуляцией ускорения. Формула (11.11) так же, как все сделанные до сих пор выводы о вихревом движении, верна для любой сплошной среды. Заменим в [c.144]

Эта.формула связывает производную от циркуляции скорости по материальному замкнутому контуру с циркуляцией ускорения по неподвижному контуру. [c.22]

Предполагая, что величина касательного ускорения пропорциональна квадрату скорости, определить путь, пройденный за первые десять секунд, и угол циркуляции. [c.263]

Если вся масса жидкости, поступающей в трубу парогенератора, прогревается до температуры насыщения, то по ходу потока значение коэффициента теплоотдачи (как и при кипении в большом объеме) меняется от значения, устанавливающегося при заданной скорости в однофазной среде, до значения при развитом пузырьковом, кипении насыщенной жидкости. Закономерность изменения коэффициента теплоотдачи ino длине парогенератора а=[ х) для данной жидкости при фиксированном давлении зависит от соотношения между скоростью. парообразования /(гр"), скоростью циркуляции Wo и недогревом жидкости на входе в трубу. А ед. Наиболее простой вид функции а от х наблюдается при высоких давлениях, когда изменение температуры насыщения по ходу потока пренебрежимо мало. При низких давлениях суммар ное сопротивление, обусловленное трением и ускорением смеси, при определенных соотношениях режимных параметров оказывается соизмеримым с абсолютным давлением в системе. При этом температура насыщения по ходу потока заметно. понижается, в связи с чем закон изменения t T, а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а по длине трубы может существенно отличаться от зависимостей t T=f(x) и a=f x), устанавливающихся, при высоких давлениях. Обеднение теплоотдающей поверхности активными зародышами паровой фазы при понижении давления также влияет на вид функции ter от х. В этих условиях влияние скорости оказывается более значительным и переход от области конвективного теплообмена в однофазном потоке к области развитого поверхностного кипения происходит на участке трубы большей длины. [c.261]

Для защиты сильно прокорродировавших водяных систем применяют метод ускоренного фосфатирования. Для этого замкнутую систему заполняют 12 %-ным раствором фосфатов, который выдерживают там 5 сут при постоянной циркуляции. Затем раствор сливают, систему сушат и снова промывают тем же раствором в течение 2 ч. На поверхности стали образуется защитная пленка, состоящая из фосфатов и оксидов железа. [c.87]

Единственный двигатель , заставляющий жидкость в тепловой трубке двигаться по капиллярам,— это поверхностное натяжение, силы притяжения между молекулами жидкости. Так что трубка не нуждается ни в каких посторонних источниках энергии. Это, конечно, удобно. Но если энергия все же есть рядом, почему бы не воспользоваться ею Так, видимо, рассуждал инженер Ральф М. Зингер, получивший в октябре 1967 года американский патент № 3344853 на еще один вариант тепловой трубки. Он покрыл поверхность трубки электроизоляцией, а внутрь налил электропроводную жидкость. Затем поместил трубку в сильное магнитное поле. В жидкости сразу возник ток и появились силы, ускорившие ее циркуляцию вдоль стенок. Изобретатель утверждает, что магнитное поле может почти в три раза увеличить теплопроводность тепловой трубки и при этом отпадет нужда в пористой набивке. А главное, мы получаем новый и удобный способ регулирования тепловых процессов. Для их ускорения или замедления достаточно менять напряженность магнитного поля. [c.24]

Если в ограниченное пространство раздельно втекают две или несколько струй, то каждая из них течет до слияния независимо, после слияния образуется единый по структуре поток, который, в свою очередь, образует циркуляционные зоны (рис. 33). При подаче газа и воздуха концентрически (один поток облекает другой), часто встречающейся в практике при конструировании горелок, циркуляция по сравнению с одиночным потоком может увеличиваться или уменьшаться. Очевидно, если скорость второго потока (W02) будет больше конечной (w02>wi), то циркуляция усилится. Наоборот, при Wo2[c.69]

Величина ср может меняться только в пределах от О до 1, в то время как потери на трение и ускорение могут иметь сколь угодно большую величину. Вследствие этого полезный напор может иметь как положительные, так и отрицательные значения (когда движущий напор, развиваемый в контуре за счет разности весов смеси и жидкости, недостаточен для преодоления сопротивлений контура при желательной скорости циркуляции). [c.172]

Для секций, в которых следует ожидать более слабую циркуляцию, относительное сечение опускных и отводящих труб должно выбираться несколько большим, чем для секций с более интенсивной циркуляцией. Секционировать экраны, надежность которых лимитируется кратностью циркуляции, нежелательно. Для ускорения прогрева торцов барабана желательно размещать экраны второй ступени испарения в средней части боковых стенок тоги-си. [c.82]

Величина циркуляции ускорения по замкнутому коптуру, очевидно, может быть разная, в зависимости от сил, которые де11ствуют в жидкости. Если жидкость в точках контура может [c.303]

П0дста1вляя (11.31) в (11.30), убедимся в том, что циркуляция ускорения равна нулю, поскольку rot grad=0. Следовательно,, имеет место интеграл движения [c.491]

Для выяснения изменения величины вихря рассматривают изменения напряжения I вихревой трубки это напряжение, равное для бесконечно тонкой вихревой трубки произведению величины вихря на площадь сечения нормального к оси трубки, во всех случаях равняется циркуляции скорости С по замкнутому контуру, проведенному на поверхности трубки (как бы сжимающему трубку). Согласно теореме В. Томсона и Бьеркнеса производная циркуляции скорости по времени равняется циркуляции ускорения Ц, которая согласно формуле (1) распадается на четыре части 1) циркуляция Ц вектора со grad р 2) циркуляция Zfi силы тяжести F , 3) циркуляция отклоняющей силы Земли и 4) циркуляция Цз диссипативных сил. [c.141]

Выведем важную для дальнейшего формулу связи между циркуляциями скорости и ускорения по замкнутому л<идкому контуру, а именно докажем следующую теорему Кельвина индивидуальная производная по времени от циркуляции скорости по залгкнутому жидкому кон-туру равна циркуляции ускорения по тому же контуру. [c.75]

Задача 721. Поршень горизонтальной паровой машины движется в диаметральной (продольной) плоскости судна, имея в данный момент относительную скорость 15 jK/ e/ . Определить величину ускорения Кориолиса поршня, если судно совершает круговую циркуляцию за время Т = 3мин. [c.271]

Течение газа около внешнего тупого угла является плавным и ускоренным, поэтому его можно считать безвихревым. Но тогда циркуляция по любому замкнутому контуру равна нулю. Составим выражение для циркуляции по контуру MRNK, ограниченному отрезками двух радиусов- [c.159]

Проведя аналогичные расчеты при скоростях циркуляции Wo=l,l м/с и йУо=1,5м/с, получим следующие результаты для tii o=l,l м/с полезный напор контура с учетом потерь на ускорение Аргол. конт = 60 755 Па, а без учета этих потерь Ар пол. конт = [c.403]

Построив кривые изменения полезного напора и потерь в подводящих линиях в зависимости от Wo, получим (в результате пересечения кривых) искомое значение скорости циркуляции, равное 1,13 м/с с учетом Аруск и 1,14 м/с без учета Аруск (рис. 7.П). Разница в этих значениях находится в пределах точности расчета, поэтому (как уже отмечалось) потери на ускорение здесь можно не учитывать. [c.403]

Электролитами для ускоренных испытаний в зависимости от условий эксплуатации, для которых предназначены покрытия, являются растворы Na l концентрацией от 0,1 до 5%, -искусственная морская вода, растворы кислот, щелочей и другие среды. Для ускорения процесса разрушения рекомендуется повысить температуру испытания и осуществлять перемешивание электролита или его циркуляцию. [c.94]

В верхней части топка экранируется по всем четырем стенам. В конце решетки располагается маятниковый шлаковый подпор или шлакосниматеяь другого типа. Боковые панели решетки включены в систему циркуляции котла. Крайняя балка (12), расположенная под сводом топки, служит для отжатия продуктов сгорания от свода, так как при большой скорости газов (10 м1сек) возможен ускоренный механический износ свода. [c.67]

Структура атмосферы, профила темп-ры и давления похожи на юпитерианские, Темп-ра в тропосфере на уровне с давлением 1 атм составляет ок. 145 К и медленно понижается с высотой (с адиабатвч. градиентом 0,85К км 1). В тропопаузе при давлении ок. 0,1 атм вемп-ра прибл. 80 К. Ниже неё расположены облака, к-рые, вероятно, состоят на веек, слоёв считается, что верхний видимый слой образовав в осн. кристаллами аммиака, хотя этот факт нельзя считать окончательно установленным. Для атмосферы С. характерно наличие ряда динамич. образований (полос типа зон и поясов, пятен), роднящих его с Юпитером. Вместе с тем упорядоченная структура зон и поясов (отражающих систему планетарной циркуляции), а также наблюдаемых крупных пятен — овалов (ассоциируемых с крупными атм. вихрями) на С. выражена менее чётко из-за протяжённого слоя надоблачной мелкодисперсной дымки. Размеры динамич. образований (вихрей и струй) велики по сравнению со шкалой высот ( 60 км), но малы по сравнению с и меньше аналогичных образований на Юпитере. В то же время скорости ветра на экваторе С. в неск. раз превышают скорости атм. движений в приэкваториальной зоне Юпитера, достигая почти 500 м/с. Возможно, это связано с тем, что в систему циркуляции на С. вовлекаются более глубокие области атмосферы, где интенсивность передачи момента кол-ва движения в область экваториальных широт выше. Заметные различия динамики атмосфер С. и Юпитера определяются различием интенсивностей источников тепла в недрах этих планет, меньшим значением ускорения силы тяжести и большей толщиной наруншой непроводящей молекулярной оболочки С. По этой же причине для атмосферы С, характерна меньшая по сравнению с Юпитером роль в передаче кинетич. энергии Вихревых движений упорядоченным зональным течениям. [c.420]

Диаграмма на рис. 91 построена исходя из предположения-,, что меридиональные составляющие скоростей Сщ на входе в колесо и на выходе из него равны. Это условие на практике стараются выполнить, поскольку следует по возможности избегать ускорения и замедления потока в круге циркуляции. Если постоянства скорости по каким-либо причинам достичь невозможно, то лучше допустить ускорение потока, чем замедление,, т. е., необходимо стремиться к тому, чтобы сближением значений m2 и mi добиваться требуемого или приемлемого отно- [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...