Деформации левый

Работа деформации левой и правой частей второго стержня [c.44]

Таким образом, при наличии реформаций концевых частей необходимо провести проверку вероятности задевания в проточной части для основных эксплуатационных режимов. Если известны значения (расчетные или экспериментальные) деформаций левой и правой концевых частей цилиндра, то, определив по уравнению (6,2) угол наклона линии возможных значений ТОРР = / (ТОРР СД), можно для данной расчетной точки Hq определить положение крайних точек Щ и Й2 (рис. 6.11, г). Эти точки должны находиться внутри поля безопасности. Необходимо отметить, что вследствие действия на корпус цилиндра усилий от трубопроводов, может оказаться, что усилия растягивают одну концевую часть цилиндра и сжимают другую. При этом деформации могут быть различными даже при одинаковой жесткости концевых участков. [c.207]

Решение, Поскольку матрица гладкая, т = О, то крайние линии скольжения должны выходить из точки О под углом 45°. Ось полосы, по условиям симметрии и X = О, линия скольжения пересекает тоже под углом 45 . Это даст линию скольжения ОВ, представляющую собой правую границу очага деформации. Левую границу находим таким же образом. Получим линию скольжения ОС. В данном случае прессования Hi == Яо/2) ОС = ОВ, и очаг пластической деформации ограничивается концентрическим ве ом радиусом ОВ. Следовательно, при прессовании образуется жесткая зона OD , металл которой в пластическом течении не участвует и уйдет в отходы прессования. [c.279]

В случае симметричной нагрузки вертикальные силы V , очевидно, равны нулю. Чтобы определить силы Н и М с, рассмотрим деформацию левой полуарки. Величину Я с мы найдем из того условия, что точка О не будет иметь горизонтального перемещения. Если момент не дает точке О горизонтального перемещения, то можно составить уравнение, введя в него лишь нагрузки, расположенные на левой полуарке, и силу Не- [c.477]

Применение теоремы полярного разложения к градиенту деформации F позволяет выделить тензор вращения R, правый тензор деформации U и левый тензор деформации V. Эти тензоры являются относительными тензорами, и если они записаны без индекса, то считается, что они отнесены к моменту наблюдения. Геометрическая интерпретация тензоров R, U и V будет дана ниже. [c.93]

При установке подшипников в жестком корпусе (рис. 485, а) распределение осевой и радиальной нагрузок на подшипники неопределенно и зависит от точности сборки и направления деформаций изгиба вала. Если деформируется левая сторона вала, а правая, поддержанная другой опорой (на рисунке не показана), деформируется меньше, то левый подшипник перегружен по сравнению с правым. [c.525]

Внутренние силы должны быть распределены по сечению так, чтобы деформированные поверхности сечения А при совмещении правой и левой частей тела в точности совпадали. Такое условие в сопротивлении материалов и в теории упругости носит название условия неразрывности деформаций. Можно показать, что система внутренних сил, удовлетворяющая условиям равновесия и условиям неразрывности [c.18]

Образование деформаций при чистом изгибе может рассматриваться как результат поворота плоских поперечных сечений друг относительно друга (рис. 132). Рассмотрим два смежных сечения, отстоящих один от другого на расстоянии г (рис. 133). Примем левое сечение условно за неподвижное. Тогда в результате поворота правого сечения на угол с(б верхние слои удлинятся, а нижние — укоротятся. Очевидно, [c.125]

Сложив левые и правые части этих равенств, получим выражение объемной деформации (7.14) [c.254]

Полученное уравнение неразрывности деформаций, выраженное через напряжения, иногда называют уравнением Леви. [c.132]

Левый луч, обозначенный Кю, характеризует нижнюю границу (т=1), а крайний правый Kj - верхнюю границу (т оо) реализации разрушения по механизму отрыва (тип I) в условиях плоской деформации. В диапазоне измене- [c.310]

Представим себе брус круглого поперечного сечения, закрепленный левым концом неподвижно и нагруженный на свободном конце парой сил, действующей в плоскости, перпендикулярной к продольной оси г бруса (рис. 277). При таком нагружении брус будет испытывать деформацию кручения. [c.260]

При таком рассмотрении дислокаций тензор Wi становится первичной величиной, описывающей деформацию и определяющей тензор деформации согласно (27,4). Вектор же смещения и, который был бы связан с определением (27,2), при этом вообще не может быть введен (это ясно уже из того, что при таком определении левая сторона уравнения (29,2) тождественно обратилась бы в нуль во всем объеме кристалла). [c.164]

Описанный способ применяется для исследования деформаций предметов, их вибраций, поступательного движения и вращений, неоднородности прозрачных объектов и т. п. На рис. 11.16 приведена фотография изображения шарикового подшипника, сжатого в патроне токарного станка. Интерференционная картина наглядно свидетельствует о различии деформаций при двух значениях силы сжатия, о чем говорят два положения стрелки тензометра (левая часть рисунка), зарегистрированные во время двух последовательных экспозиций. [c.270]

При изложении математических основ деформированного состояния будем рассматривать лишь однородные бесконечно малые деформации. Сначала рассмотрим случай одномерной деформации растяжимой струны, левый конец которой закреплен в точке О (рис. 4.6). [c.119]

Первые работы в области исследования пластических деформаций принадлежат Сен-Венану и относятся к 1870 г. Несколько раньше учеными Леви и Мизесом была разработана теория пластического течения, показывающая связь между компонентами напряжения и компонентами скоростей деформаций. Авторы теории ввели допущение о совпадении главных осей напряженного состояния с главными осями скоростей деформации. В основу теоретических предпосылок было поставлено условие текучести Треска. Первые экспериментальные исследования для обоснования этой теории были проведены в 1926 г. Лоде, который испытывал трубы при совместном действии растяжения и внутреннего давления. Эксперимент подтвердил предпосылки теории, обратив внимание на вероятное отклонение опытных данных. Последующая экспериментальная проверка подтвердила нестабильность совпадения экспериментальных и теоретических исследований. Однако ввиду недостаточного количества исследований какие-либо коррективы в предложенную теорию пластического течения пока не внесены. В 1924 г. Генки предложил систему соотношений между напряжениями и деформациями в пластической зоне. Хилл отметил ряд недостатков в этих соотношениях они не описывали полностью пластического поведения материалов и были применимы только для активной деформации. При малых деформациях, когда нагрузка непрерывна, теория Генки близка с экспериментальными данными. [c.103]

В начальный момент тело не деформировано. Следовательно, нет никаких сил, которые действовали бы со стороны одних частей тела на другие. Когда пружина окажется растянутой, на левый конец тела, к которому пружина прикреплена, начнет действовать сила, сообщающая этому концу тела некоторое ускорение, и он начнет двигаться. Остальные части тела сначала будут оставаться в покое, так как на них не действуют еще никакие силы. Но если левый конец тела начал двигаться, а правый остается в покое, то тело будет растягиваться. Вследствие деформации тела в нем возникнут внутренние силы, действующие между отдельными частями тела. [c.163]

Примером может служить распространение в однородном упругом стержне (рис. 268) деформации, возникающей в результате того, что на один из концов стержня (для определенности — левый) подействовала кратковременная сила, направленная вправо (резкий удар). [c.483]

Если сила, вызвавшая движение частиц стержня у левого конца, действует очень кратковременно, то область, в которой за время действия силы возникли деформации и скорости, будет очень узкой при условиях, которые выяснятся из дальнейшего рассмотрения (и которые часто выполняются), распространение деформаций вдоль стержня не сопровождается расширением той области, в которой вначале были локализованы деформации и скорости. Вследствие того, что эта область очень узка, деформации и скорости в каждом сечении стержня будут появляться на очень короткий промежуток времени — по стержню с конечной скоростью будет распространяться короткий импульс деформаций сжатия и скоростей. [c.484]

Так как при увеличении угла опасность задеваний в проточной части увеличивается, то наиболее опасной является деформация левого концевого участка (Aj). [c.207]

Если точка Е соответствует равновесному состоянию структуры материала при скорости то это означает, что при достаточно медленном повышении скоростей от ул До Тс и снижении OTY > а следовательно, при более длительном воздействии высоких скоростей деформаций левая ветвь гистерезисной петли будет проходить выше линии СР . [c.132]

На рис. 9 и 10 показано развитие зон пластичности для осесимметричных задач и для плоской деформации. Левые части рисунков соответствуют задаче I, правые — задаче II. Кривые 2—5 на рис 8—10 соответствуют значениям Аг — As, приведенным на рис. 7. Qjno TaB-ление результатов позволяет сделать вывод, что конфигурация зон пластичности и их значение существенно зависят от типа напряженного состояния и граничных условий опирания слоя по границе. [c.38]

Подсчитаем теперь энергию упругой деформации левого пролета балки, слагающуюся из части W в упруго деформированной области 0<х<л о и части в частично охваченной течением области Хо<д [c.195]

М , т.е. приведет к возрастанию деформации левого образца и пракгическому вьфавниванию деформации в обоих образцах. В этом состоит так называемый принцип саморегулирования деформаций образцов, причем двухопорный пуансон (рис. 6.4.5,6) оказывается более практичным. Если исходить из услобий прйфащения процесса саморегулирования в момент, когда = О в крайней точке, то требуемая ширина пуансона равна [c.152]

Это соответствует тому, что сдвиговые деформации из-за осреднен-ного движения несущей фазы не превышают многократно сжимающие или растягивающие. В уравнении (3.4.54) каждому слагаемому в правой части можно поставить в соответствие слагаемое в левой части так, что первое будет много меньше второго в силу [c.138]

При правильной установке (вид б) правый подшгганик жестко закреплен на валу и в корпусе левый подшипник плавающий. Внутренняя обойма его закреплена только на валу, наружная обойма может перемещаться в корпусе. Эта схема установки снижает требования к точности выполнения осевых размеров узла и устраняет влияние тепловых деформаций на его работу. [c.485]

Выражение в левой части (1.27) называется потенциальной энергией упругой конструкции, находящейся под действием заданных нагрузок Р , для кинематически допустимых смещений р и соответствующих деформаций q. Она получается путем вычитания из энергии деформаций для деформаций q виртуальной работы нагрузок на смещениях р. Неравенство (1.27) показывает, что смещения и деформации, дающие реще-ние нашей задачи для конструкции, минимизируют потенциальную энергию принцип минимума потенциальной энергии). [c.16]

Если точно на расстоянии I поставить жесткую преграду, пре-пятствующунэ удлинению стержня, и вновь нагревать его, то при расширении (рис. 21, б) стержень будет давить на левую и правую преграды, со стороны которых возникают противодействующие силы реакции на давление стержня которые по отношению к стержню являются внешними сжимающими силами. В стержне возникнут напряжения а сжатия, которые будут расти по мере роста температуры Т в соответствии с выражением а=а.ЕТ, где произведение аТ равно относительному удлинению, а Е — модуль упругости. Если нагревать стержень до температур, вызывающих только упругое деформирование, то при его охлаждении до исходной температуры в нем не возникнет никаких напряжений и остаточных деформаций, его длина останется неизменной. Если же температура нагрева стержня превысит величину, при которой напряжения сжатия пре- [c.33]

Левое сечение элемента (рис. 182) условно будем рассматривать как иено-работа всех силовых факторов, приложеи-была равна нулю. Точка приведения сил в правом сечении вследствие деформации элемента получает некоторые малые перемеитеиия, на которых совершается искомая работа. [c.170]

Пример выполнения задания. Механическая система представлена на рис. 254, а. При поступательном движении тела I в направляющих диск 2 катится без проскальзывания по горизонтальной поверхноети. Система удерживается в положении равновесия двумя пружинами, которые сжаты в положении покоя на величину / Силы упругости пружин передаются на тело I через ишйбы 3. Перемещение правой шайбы ограничено левым упором, а левой - правым. Расстояние между упорами равно длине тела I. Поэтому при перемещении тела 1 от положения равновесия влево на него действует сила упругости только от левой пружипы (рис. 254, б), а при перемещении вправо от ]юложения равновесия — только правой. Сила упругости Р каждой пружины связана с ее деформацией X зависимостью Р (X) = сХ + аХ (рис. 255, а). Зависимость силы Р (х), действующей на тело [c.358]

В действительности картина будет иной. Вследствие деформации тел под действием сил Р н N их касание происходит не в точке, а вдоль некоторой площадки (рис. 202). При действии силы Q, направленной вправо, давление у левого края убывает, а у противоположного — возрастает. При этом нормальная реакция N смещается вправо в некоторую точку Б и вместе с силой трения скольжения F (см. рис. 201) дает равнодействующую ЛГ,, которая проходит через ось О цилиндра и уравновешивает силы Р и Как видно из соответствующего силового треугольника, с увеличением силы Q сила N , чтобы уравновесить систему, должна образовывать все больщий угол а [c.203]

Мы рассмотрим здесь ангармонические эффекты третьего порядка, происходящие от кубических по деформации членов в упругой энергии. В общем виде соответствующие уравнения движения оказываются очень громоздкими. Выяснить же характер возникающих эффектов можно с помощью следующих рассуждений. Кубические члены в упругой энергии дают квадратичные члены в тензоре напряжений, а потому и в уравнениях движения. Представим себе, что в этих уравнениях все линейные члены перенесены в левые, а все квадратичные — в правые стороны равенств. Решая эти уравнения методом последовательных приближений, мы должны в первом приближении вовсе отбросить квадратичные члены. Тогда останутся обычные линейные уравнения, решение Uo которых может быть представлено в виде наложения монохроматических бегущих воли вида onst-е определенными соотношениями между (О и к. Переходя к следующему, вгорому, приближению, надо положить и = и,, + Uj, причем в правой стороне уравнений (в квадратичных членах) надо сохранить только члены с Uq. Поскольку Uq удовлетворяет, по определению, однородным линейным уравнениям без правых частей, то в левой стороне равенств члены с Uq взаимно сокращаются. В результате мы получим для компонент вектора Uj систему неоднородных линейных уравнений, в правой части которых стоят заданные функции координат и времени. Эти функции, получающиеся подстановкой Uq в правые стороны исходных уравнений, представляют собой сумму членов, каждый из которых пропорционален множителю вида [(к,-к,) г-(й)1-(о,)/] или где tt i, (02 и к , — частоты и волновые векторы каких-либо двух монохроматических волн первого приближения. [c.145]

Если предположить, что шары выполнены из материала с разными модулями упругости, но с одинаковым поперечным коэффициентом деформации ц, левую часть уравнения (111-1) можнсь представить в виде [c.53]

Чтобы все тело двигалось с одинаковым ускорением /, со стороны левой части тела на правую через разграничивающее эти части сечение должна действовать сила, пропорциональная массе правой части тела. Например, через сечение X (рис. 77) должна действовать сила Fx= rriB lin) F, где /Лдс — масса частей тела В и С, а через сечение Y— сила Fy= ni lm) F, где ni — масса части тела С. Сила убывает от значения F у левого конца тела до нуля у правого конца тела по линейному закону так же убывает от максимума до нуля и деформация тела. [c.163]

Эта сила вызовет движеиие вправо частиц стержня, лежащих у левого его конца, вследствие чего возникнет деформация сжатия в крайнем левом слое стержня. Упругие сплы, возникающие при деформации, остановят частицы, набегаюи ие слева, и сообщат частицам, прилегающим справа к крайнему левому слою, скорость, направлеиную вправо. В результате этого деформация будет исчезать в крайнем слое и возникать в следующем слое. Так от слоя к слою с конечной скоростью будут передаваться деформация сжатия и скорость частиц. [c.484]

Если сообщить крайнему шару начальную скорость в направлении соседнего (т. е. крайнему левому шару вправо), то хорошо видно, как от шара к шару передается скорость, а от пружины к пружине передается деформация сжатия (на рис. 270 изображены itpiiiiiioiiaaiiiiiQimaxii iiir tiQiieeiia три последовательных поло-женпя шаров и пружин при распространении импульса де- [c.487]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...