Треска

Коррозия — разрушение металлов в результате химической или электрохимической реакции. Разрушение (порча), происходящее по физическим причинам, не называется коррозией и известно как эрозия, истирание или износ. В некоторых случаях химическое воздействие сопровождается физическим разрушением и называется коррозионной эрозией, коррозионным износом или фреттинг-коррозией. Это определение не распространяется на неметаллические материалы. Пластмассы могут набухать или трескаться, дерево — расслаиваться или гнить, гранит может крошиться, а портландцемент — выщелачиваться, но термин коррозия относится только к химическому воздействию на металлы. [c.16]

Условие Треска-Сен-Венана [c.265]

Впервые условие текучести было получено на основании экспериментального исследования истечения металлов через отверстия французским инженером Треска в 1868 г. Было установлено, что в состоянии текучести максимальные касательные напряжения во всех точках среды постоянны и равны пределу текучести материала при чистом сдвиге. Сен-Венан дал математическую формулировку этого условия для плоской задачи [c.102]

Мизес считал условие Треска точным, а свое — приближенным. Более поздние экспериментальные проверки показали, что условие Мизеса лучше согласуется с результатами опытов. Выяснилось, что раньше Мизеса это условие было предложено польским ученым Губером [c.102]

Пределы текучести Треска и Мизеса в случае одноосного растяжения или сжатия отличаются друг от друга примерно на 15%, тогда как в случае чистого сдвига они совпадают. Основное достоинство условия пластичности Мизеса заключается в его относительной математической простоте. [c.103]

Первые работы в области исследования пластических деформаций принадлежат Сен-Венану и относятся к 1870 г. Несколько раньше учеными Леви и Мизесом была разработана теория пластического течения, показывающая связь между компонентами напряжения и компонентами скоростей деформаций. Авторы теории ввели допущение о совпадении главных осей напряженного состояния с главными осями скоростей деформации. В основу теоретических предпосылок было поставлено условие текучести Треска. Первые экспериментальные исследования для обоснования этой теории были проведены в 1926 г. Лоде, который испытывал трубы при совместном действии растяжения и внутреннего давления. Эксперимент подтвердил предпосылки теории, обратив внимание на вероятное отклонение опытных данных. Последующая экспериментальная проверка подтвердила нестабильность совпадения экспериментальных и теоретических исследований. Однако ввиду недостаточного количества исследований какие-либо коррективы в предложенную теорию пластического течения пока не внесены. В 1924 г. Генки предложил систему соотношений между напряжениями и деформациями в пластической зоне. Хилл отметил ряд недостатков в этих соотношениях они не описывали полностью пластического поведения материалов и были применимы только для активной деформации. При малых деформациях, когда нагрузка непрерывна, теория Генки близка с экспериментальными данными. [c.103]

Пластический изгиб пластины примем при условии текучести Треска — Сен-Венана. При плоском напряженном состоянии (03 = 0) шестиугольная призма обращается в шестиугольник, расположенный в плоскости 02 = 01 и 0в =02 (рис. 83). [c.131]

Рис. 31. Размеры зоны пластической деформации, основанные на теориях Мизеса (а) и Треска (б)

Условие (6) мы будем называть условием Треска — Сен-Ве-нана. Постоянная k в правой части представляет собой пре- [c.54]

При более тщательной опытной проверке условия наибольшего касательного напряжения были обнаружены систематические отклонения, которые нельзя было объяснить простой случайностью. Наиболее очевидная проверка состоит в том, чтобы сравнить предел текучести при растяжении с пределом текучести при чистом сдвиге Тт. Как мь видели, по теории Треска — Сен-Венана Тт = aJ2. Многочисленные опыты показали, что это отношение не равно половине, оно несколько больше, а именно колеблется в пределах от 0,55 до 0,6. [c.55]

Согласно условию Треска — Сен-Венана, достижение пластического состояния зависит только от двух главных напряжений наибольшего Oj и наименьшего О3. Третье напряжение, промежуточное (аа), никакой роли не играет. Чтобы выяснить, так это или не так, Лоде в 926 г. поставил специальные очень тщательные опыты. В результате оказалось, что величина напряжения Ста влияет на достижение условия пластичности и это влияние нельзя сбросить со счета. [c.55]

Рассмотрим теперь более детально условия пластичности для плоского напряженного состояния. Будем обозначать главные оси буквами g и т], соответственно два главных напряжения будут и ст,] третье главное напряжение равно нулю. В плоскости 0 , Otj условие пластичности будет изображаться некоторым контуром. Посмотрим, как будет строиться этот контур в соответствии с условиями Треска и Хубера — Мизеса. [c.56]

Условие пластичности Треска. В зависимости от величин (Tj и (т,), которые сравниваются с равным нулю третьим главным напряжением, нужно рассмотреть следующие возможности [c.56]

Уравнение (12) есть уравнение эллипса. Легко проверить, что он проходит через все шесть вершин шестиугольника Треска. Главные оси этого эллипса направлены по биссектрисам координатных углов. Эллипс Хубера —Мизеса также представлен на рис. 37. [c.57]

На первый взгляд кажется, что условие пластичности Треска — Сен-Венана более простое. Действительно, если главные оси заранее известны, то это условие выражается при помощи линейных функций от компонент тензора напряжений, притом самых простых линейных функций. Но при решении задач теории пластичности мы обычно не знаем, какое напряжение окажется больше, какое меньше мы далеко не всегда можем указать заранее и знак напряжения. Поэтому мы не знаем, на какой стороне шестиугольника окажемся, какую из простых формул нужно применить. А если главные оси заранее неизвестны, то теория Треска — Сен-Венана оказывается существенно более сложной. [c.58]

Разрушение не будет происходить при напряжениях, представляемых точками внутри шестиугольника. Если предел прочности при растяжении равен пределу прочности при сжатии, то построенный шестиугольник превращается в шестиугольник, подобный шестиугольнику Треска, который в предыдущей лекции изображал условие пластичности. [c.71]

Применим критерий Треска — Сен-Венана (см. 10.2) для предсказания появления пластических деформаций у кончика трещины, согласно которому (jj — Од = 0 .. Для плоской деформации в точках [c.375]

Материал среды принимается однородным, изотропным, подчиняющимся определяющим уравнениям среды, а также условию пластичности Треска. Предполагается, что движения продуктов взрыва и среды изохронны, причем распространение возмущений на большие расстояния происходит мгновенно, скорости частиц среды во всех точках выражаются через скорости частиц на поверхности полости. [c.88]

Для среды с произвольным законом упрочнения Т (у ) условие пластичности Треска записывается в обобщенной форме [c.93]

Мизеса и т = 0,5т .д для условия пластичности Треска—Сен-Ве-нана, уравнения установившегося течения [c.166]

Соотношение (6.8) более известно под названием условия постоянства максимальных касательных напряжений (критерия Треска—Сен-Ве-нана). [c.136]

Итак, соблюдение условия прочности (6.9) гарантирует безопасность конструкции при статической нагрузке. Наряду с критерием Треска—Сен-Венана рассматривают критерий Губер—Мизеса, или условие постоянства интенсивности напряжений [c.136]

Пример 6.5. Для случая передачи усилия F через шар на плоскость (рис. 6.10, а) составить условия возникновения предельного состояния по критериям Треска—Сен-Венана и Мора. [c.152]

Явление.кавитации может наблюдаться, например, в сифонных трубопроводах, где ее появление обусловливается геометрической конфигурацией и принципом действия самого трубопровода, основной своей частью находящегося под давлением, меньшим чем атмосферное кавитация может иметь место также и при работе быстроходных гидравлических турбин, центробежных насосов и гребных винтов. В этих случаях причиной кавитации является возникновение больших местных скоростей, ведущих к понижению давления. Если при этом давление оказывается меньше упругости паров, в соответствующих местах потока начинается бурное испарение жидкости, она начинает кипеть и в ней образуются кавитационные полости, состоящие из пузырьков, заполненных паром. Если затем при дальнейшем движении потока давление в нем повышается, происходит конденсация пара, обычно сопровождаемая резким треском, и кавитационные полости смыкаются. Возникновение кавитации значительно облегчается при наличии в жидкости пузырьков воздуха, а также растворенных газов. [c.241]

В пятимерном пространстве девиаторов это — уравнение гиперсферы таким образом, в этом пространстве поверхность текучести строго выпукла. В пространстве напряжений а , так же как в пространстве главных напряжений о<, поверхность текучести представляет собою цилиндр, она только не вогнута. В случае плоского напряженного состояния, когда одно из главных напряжений, скажем Оз, равно нулю, естественно вести рассмотрение не в октаэдрической плоскости, а в плоскости Оз = 0. На ркс. 15.6.2 представлен шестиугольник, получающийся в пересечении этой плоскости с призмой Треска — (]ен-Вена-на и описанный вокруг него эллипс Мизеса. В первом случае выполняется одно из следующих условий [c.496]

Существуют формулировки условия анизотропной пластичности в виде кусочно линейных соотношений типа теории Треска — Сен-Венана или теории наибольшего приведенного напряжения. Здесь, однако, будет использован другой подход, который кажется более реалистичным для конструктивно-анизотропных элементов, например, пластин и оболочек, подкрепленных ребрами, а также для композитных материалов, армированных непрерывным волокном. [c.497]

Если скорость деформации в направлении оси х, бз = О, то условия пластичности Мизеса и Треска — Сен-Венана приведут к одному и тому же результату. Действительно, условие Мизеса в главных напряжениях записывается следующим образом [c.505]

Если принять условие пластичности Треска — Сен-Венана, то равенство нулю скорости вз означает, что в это условие не входит напряжение аз, напряжение ai есть наибольшее, напряжение 02 — наименьшее и условие пластичности принимает вид [c.506]

В случае плоского напряженного состояния условия пластичности Мизеса и Треска — Сен-Венана приводят к разным результатам. Рассмотрим сначала условие Мизеса. Для плоского напряженного состояния оно принимает вид [c.523]

Вследствие незначительного коэффициента линейного расширения кварцевое стекло обладает высокой термнчеокой стойкостью. Изделия из кварцевого стекла, нагретые докрасна, не трескаются при погружении в воду. [c.16]

Из (5.213) видно, что условие Губера— Мизеса в пространстве главных напряжений определяет цилиндрическую поверхность, описанную около призмы Треска— Сен-Венана. В девятимерном пространстве девиатора аР. уравнение (5.211) описывает сферическую поверхность, радиус которой определяется из тех соображений, что при выходе на предел текучести в эксперименте на чистый сдвиг a°(jD = = 2т . [c.266]

Анализ эволюции таковых сигналов, регистрируемых осциллографом, позволил изучить специфику формирования МДО-покрытий в анодно-катодном режиме в различные стадии формовки. Отмечается, что при выходе на фина.льную стадию процесса формирования покрытия создаются условия, благоприятные для так называемого мягкого режима МДО, когда микродуговые разряды локализуются в области некоторого пятна площадью порядка 3—4 см , которое начинает блуждать по всей обрабатываемой поверхности в некотором автоколебательном режиме. При этом характерные шум и треск от микродуго-вых разрядов заметно снижаются, а покрытие формируется наиболее равномерно и с высоким качеством. Поверхностный слой покрытия при этом ощущается на ощупь будто бы осыпанный мелким шлаком. [c.167]

Метод скачка основан на испытании образца с централь пой или боковой трещиной на растяя1ение или изгиб с записью диаграммы нагрузка — смещение , причем смещение У определяется на малой базе между противолежащими берегами трещины. Замечено, что для многих материалов диаграмма нагрузка — смещение имеет скачок — резкий прирост смещения без роста или даже при спаде нагрузки (диаграмма //). Этот скачок обычно сопровождается треском ) и образованием участка прямого излома в виде треугольника в центре толщины, непосредственно у вершины исходной усталостной трещины. Образование прямого участка излома, судя по его форме, происходит в условиях плоской деформации, что дает право принять нагрузку, соответствующую его образованию, для определения напряжения при подсчете значения Ki . [c.126]

Моллго показать, что главные напряжения, соответствующие ])еп1( Н1и(1 (28.3), удовлетворяют условию Треска — Сен-Венана --о ч о,. От, причем знак равенства имеет место лишь при // О, I < JJ — riL < I + d, —I — d < X — nL < —I. [c.235]

Работы, в которых качественно описывались те или иные электрические явления, появлялись вначале очень скупо. В 1698 г. английский ученый Вааль описал появление искры при электризации янтаря. Поскольку это сопровождалось треском, он предположил, что искра представляет собой миниатюрное подобие молнии и грома. В 1729 г. С. Грэй установил разделение тел на проводники электрического тока и изоляторы. Француз Ш. Дюфэ обнаружил, что сургуч, натертый мехом, также электризуется, но противоположно электризации стеклянной палочки. Он установил отталкивание однородно заряженных тел и притяжение тел, зарялжнных разнородным электричеством, и ввел в связи с этим ПОНЯТИЙ двух видои электричества — стеклянного и смоляного. [c.94]

Первое и, как кажется, самое естественное предположение состоит в том, что критерием достижения пластического состояния служит величина наибольшего касательного напряжения. В одной из первых лекций было отмечено, что пластическая деформация представляет собой сдвиг атомных плоскостей в кристаллографической плоскости скольжения в определенном направлении. Совокупность плоскости скольжения и направления скольжения была названа системой скольжения. Пластическая деформация монокристалла происходит тогда, когда касательное напряжение в одной из возможных систем скольжения достигает критического значения. Предположение о том, что для по-ликристаллического материала переход в пластическое состояние определяется наибольшим касательным напряжением правдоподобно, но вовсе не обязательно. Критерий наибольшего касательного напряжения был предложен французским инженером Треска на основе произведенных им опытов. Этот критерий лег в основу первых по времени и не потерявших значение до сих пор работ Сен-Венана (1871— 1872 гг.). Наибольшее касательное напряжение, как было показано ранее, равно полуразности между наибольшим и наименьшим главными [c.54]

О чевидно at > a,,. Если ст,, > О, то заведо мо стг > 0. Поэтому в условии пластичности Треска реализуется случай 1. Следовательно, [c.58]

Сен-Венан, основываясь на опытах ф])анцузского инженера Треска по истечению металлов через отверстия, высказал предположение, что в пластическом состоянии максимальное касательное напряжение имеет одно и то же постоянное значение, являющееся константой для данного материала. Сен-Венан дал математическую формулировку критерию для случая плоской деформации, которую Леви обобщил на пространственную задачу теории пластичности, и потому этот критерий известен под названием критерия Сен-Венана — Леви. [c.294]

Для идеальноиластической среды условие пластичности Треска имеет вид [c.91]

Условие пластичности наибольшего касательного напряжения, выражаемое формулами (15.6.6), называется условием Треска — Сен-Венана. Очовидно, что из всех выпуклых контуров, проходящих через шесть точек АВ СА ВС, шестиугольник Треска — Сен-Венана будет внутренним. [c.495]

Постоянная к называется пластической постоянной, она составляет 1/2 предела текучести при критерии Треска — Сен-Венана и От/Уз 0,56ат для критерия Мизеса. Очевидно, что эта разница никак не сказывается на ходе решения задачи. [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...