Спектры модифицированные

Распределение собственных колебаний при наличии ограничений со стороны низких частот обсуждали авторы [276, 277]. Они предложили сходные выражения, описываюш ие число собственных колебаний л(со) прямоугольной частицы с учетом ее геометрических характеристик. Полученное в [277] выражение для п (й) в несколько модифицированном виде применено в [278] для описания размерного эффекта на низкотемпературной теплоемкости. Согласно [276], функция распределения частот (со) фононного спектра малой частицы прямоугольной формы с ребрами Lj, L , имеет вид [c.79]

Таким образом, результат восстановления голограммы при амплитудно-фазовой записи ее на фазовой среде сходен с тем, который получается для голограммы, записанной по модифицированному методу Ли (см. (4.35)). Здесь также оказывается несколько дифракционных порядков изображения, маскированных функцией h х, у), и наблюдается эффект наложения на исходное изображение, описываемое функцией (к, I), мешающего изображения, описываемого функцией (к, I), и исходное и мешающее изображения дополнительно маскируются функциями os ((nAd)Av a ) и sin n/%d)lS.v x). В результате помеха в центре изображения ослаблена, а на периферии может достигать той же интенсивности, что и основное изображение. Однако в отличие от записи по методу Ли мешающее изображение не является сопряженным исходному. Более того, оно в некотором смысле похоже на исходное, так как согласно (4.38) имеет тот же фазовый Спектр, хотя и содержит искаженный амплитудный спектр (см. также 10.3). Поэтому такая помеха должна быть гораздо менее заметна, чем в случае голограмм, записанных по методу Ли. Кроме того, в отличие от голограмм, записанных по методу симметрирования или по методу Ли, рассматриваемый амплитудно-фазовый способ записи голограмм не дает центральных пятен в дифракционных порядках восстановленного изображения. Это боль- [c.102]

Решение задачи о возникновении конвекции в прямоуголь ном канале с более общими граничными условиями, соответствующими произвольной теплоотдаче на границе, получено в работе К. С. Болотиной р] на основе асимптотического метода [ ]. Приближенная формула, определяющая спектр критических чисел Рэлея, по виду совпадает с (13.11), куда, однако, вместо целых чисел т и п входят модифицированные т и п, сами являющиеся функциями параметра I и коэффициента теплоотдачи. Эти значения т и п и критические числа Рэлея в зависимости от I для нескольких значений параметра теплоотдачи приведены [c.91]

В [90] рассматривается модифицированная оптическая реализация ПХР. Такое преобразование осуществляется с помощью N пар скрещенных цилиндрических линз. Одна линза из пары формирует изображение линии в поперечном направлении, а вторая — формирует спектр в продольном направлении линии (собирает линию в точку). Набор из N пар нужен, чтобы осуществить фокусировку прямых линий с разной ориентацией во входной шюскости. Недостатком этого способа является то, что каждая прямая линия бз- дет переводиться в точку с некоторой эффективностью и другими (Н — 1) парами линз. Это приводит к уменьшению отношения сигнал/шум всего устройства. [c.674]

Из ИК-спектров систем полимер — немодифицированный наполнитель и полимер — модифицированный наполнитель (рис. 48) можно заключить, что при помощи спектроскопии нельзя обнаружить химическое взаимодействие полимера с модифицированной поверхностью наполнителя. Это дает основание предположить, что в данном случае изменение свойств наполненных полимеров при введении модифицированных наполнителей связано лишь с развитием адсорбционно-адгезионных явлений. [c.158]

Воздействие среды могло привести к химическому модифицированию материала. Однако ИК-спектры пентапласта в исходном состоянии а после двух суток контакта со средой опровергли это предположение,так как химический состав материала оставался прежним. Исследование структуры методом дифференциального термогравиметрического анализа показало, что воздействие среды на пентапласт в данном случав приводит к изменению структуры, т. е. к диффузионному модифицированию.(рис. 3). [c.103]

Сжимаемость и соответствующая полная интегральная интенсивность рассеянного в СОг света приводились на фиг. 2 и 3. На фиг. И изображено отношение интенсивности центральной компоненты к интенсивности компонент Бриллюэна — Мандельштама. Поскольку для СОг рассматриваемые частоты фононов гораздо выше частоты колебательной релаксации [79], отношение интенсивностей дается модифицированной формулой Ландау — Плачека (63) с колебательной удельной теплоемкостью j = 0,06 кал/г-К [111]. В спектре света, рассеянного разреженным газом, а также жидкостью большой плотности, интенсивность более или менее равномерно распределена между центральной компонентой и боковыми компонентами. В надкритической области преобладает релеевская компонента. Однако интенсивность компонент Бриллюэна — Мандельштама, пропорциональная с , также возрастает по мере приближения к критической точке, хотя и гораздо медленнее. [c.133]

В турбулентной среде флуктуации показателя преломления можно приближенно описать модифицированным спектром Кармана [c.173]

Используя разложение экспоненты по модифицированным функциям Бесселя / (г), можно представить (2) в виде суммы спектров [c.172]

М УФМ (М — код, код Дж. Миллера) — дважды модифицированный УФМ сигнал, отличающийся от УФМ сигнала бо .ее сложным алгоритмом формирования и отсутствием в спектре постоянной составляющей. Для М УФМ сигнала й = к = Ъ. [c.61]

Известно [1, 2], что обработкой высокоэнергетическими потоками корпускулярного или фотонного излучения можно существенно улучшить механические свойства материалов с различным типом межатомных связей, в частности, повысить предел упругости и износоустойчивость металлов. Вид излучения, его энергетические и дозовые характеристики определяют как степень упрочнения, так и толщину модифицированного слоя, физико-химические свойства которого зависят от спектра и профиля распределения введенных радиационных нарушений и трансформированного состояния исходной структуры материала вследствие так называемого "эффекта дальнодействия". [c.63]

Авторы в течение нескольких лет занимались фрактальным компьютерным моделированием различных физических процессов в нефтепереработке и не уставали удивляться, каким образом одни и те же достаточно примитивные модельные <еханизмы (DLA - агрегация, ограниченная диффузией ССА - кластер-кластерная агрегация и ряд разработанных нами модифицированных механизмов [16]) могли быть успешно использованы для широчайше-, го спектра задач моделирования. [c.34]

Для выяснения химического взаимодействия ниобия с покрытием снимались инфракрасные спектры пропускания исходных барий-алюмосиликатных стекол и полученных стеклообразных покрытий на спектрофотометре Зресог(1-72Ш (рис. 3). Спектр пропускания стекла, модифицированного В2О3, только в области 1350—1450 см [c.70]

С целью выяснения механизма взаимодействия ингибитора с пленкообразующим были исследованы инфракрасные спектры поглощения пленками чистой олифы и олифы, модифицированной хроматом гуанидина (рис. 9.3). Было установлено, что интенсивность полос поглощения хромат-ионов (800—900 см ) после отверждения пленок и особенно после их термо- и свето-старения снижается. Это свидетельствует об уменьшении содержания в пленке шестивалентного хрома вследствие образования комплексных соединений с карбоксильными и оксидными группами масляной пленки. Полосы поглощения в области частот 1600 и 3100 см характерны для различных колебаний КНг-группы. После отверждения пленок и их старения наблюдается заметное уменьшение интенсивности и для этих полос, но при этом появляется полоса поглощения с максимумом при частоте 1580 ск и увеличивается поглощение при частоте [c.171]

Рис. 9.3. Инфракрасные спектры поглощения пленок олифы, модифицированной хроматом гуанидина

Изменения степени перекрытия рл-электронных орбиталей атомов в области изгиба может сопровождаться изменением типа гибридизации электронных связей от графитоподобного sp к алмазоподобному spi . Спектр электронных состояний таких атомов углерода будет определяться я-электронами аналогично тому, как это имеет место в алмазе. Степень делокализации соответствующих энергетических уровней может быть достаточно высокой из-за того, что атомы с модифицированной изгибом электронной конфигурацией образуют макроскопически большие области на поверхности кластеров. Электронные свойства этих атомов более подобны алмазу, чем графиту. В частности, их спектр электронных состояний должен содержать уровни, разделенные энергетическим зазором, близким по величине к ширине запрещенной зоны алмаза, как это показано в зонной диаграмме на рис. 5.14 [271]. Так же, как и в случае алмаза, можно ожидать, что дно зоны проводимости (уровень E на рис. 5.14) модифицированного углеродного материала в области изгиба будет расположен достаточно близко к уровню электронов в вакууме Очевидно, что толщина слоя таких атомов, равная [c.210]

Точно так же, как и в случае многоцикловой усталости, для оценки степени малоцикловой усталостной поврежденности в условиях действия спектра различных по величине амплитуды циклических деформаций требуется использовать какую-либо теорию накопления повреждений. Накопление повреждений при малоцикловой усталости изучалось многими исследователями. В результате установлено, что если по заданным нагрузкам можно достаточно точно определить локальное напряженно-деформированное состояние и если правильно подсчитывается число циклов, то правило Пальм-грена дает вполне удовлетворительные результаты. Если, например, для определения локальных напряжений и деформаций используется модифицированное применительно к усталости правило Нёйбе-ра, описанное в разд. 8.5, и если для анализа процесса локального деформирования используется метод стока, также описанный в разд. 8.5, то, как установлено, линейное правило суммирования повреждений Пальмгрена (8.4) дает возможность получать удовлетворительные оценки долговечности. Для различных материалов значения величины 2 пШ), соответствующие разрушениям в различных условиях нагружения, находятся в пределах от 0,6 до [c.388]

В большой группе работ измерялись спектры пропускания и от-)ажения гранулированных пленок In [974], Aii [975], Те [976], Ga 977], Al [978], Tl [979], А1 + Ag [980], Ag + Au [981]. К сожалению, представленные в этих работах графические данные для и 2 получены по неверным формулам В своих теоретических построениях авторы исходили пз ошибочного понимания плазменного резонанса. Они использовали модифицированную теорию Хампе [982], которая рассматривает свободные электроны как гармонические осцилляторы, что является недопустимой ошибкой, ибо такие электроны не закреплены в определенных равновесных положениях. [c.307]

Возбуждение эмиссионного спектра аэрозолей осуществляется электроионизационным СОг-лазером, представляющим собой модифицированный вариант разработки [15] в малогабаритном транспортируемом исполнении. Максимальная энергия в импульсе генерации лазера достигает 500 Дж длительность главного пика генерации на полувысоте и длительность заднего фронта равны соответственно 0,3 и 1,5 мкс диаметр пучка ПО мм. Перед выходом в атмосферу лазерный пучок формируется оптической зеркальной системой Кассегрена с диаметром большого зеркала 2/ о=500 мм (парабола) и малого 2/ 2=И0 мм (гипербола). Перестройка фокусного расстояния в диапазоне fo=50- 250 м, определяющая дальность зондирования, производится перемещением малого зеркала. Сканирование по углу места осуществляется поворотом телескопа относительно горизонтальной оси, совмещенной с оптической осью лазерного пучка и центром поворотного [c.198]

Алкидные смолы представляют собой полиэфиры, модифицированные маслами или жирными кислотами [15, с. 5—70]. Инициирование процессов фотоокислення покрытий на основе алкидных смол возможно за счет непосредственного поглощения излучения в УФ-области спектра карбонильными и гидропероксндными группами (образующимися в процессе термоокислительного отверждения покрытий), а также двойными связями, присутствующими в жирной кислоте, модифицирующей смолу. Наиболее вероятным местом окисления является метиленовая группа, смежная с двойной связью. [c.37]

Методическое замечание. Исследовались монокристаллы МпРг + Но с содержанием гольмия около 1%, полученные описанным ранее методом [121]. Изучение эффекта Зеемана проводилось с помощью импульсной методики, предложенной П. Л. Капицей с сотрудниками [122] и модифицированной для низкотемпературных исследований кристаллов [123]. Спектры фотографировались на дифракционном спектрографе ДФС-13 с решеткой 600 штр1мм (дисперсия в первом порядке 4 к мм). [c.131]

Для описания спектра размеров атмосферного аэрозоля принято использовать гамма-распределение (чаще модифицированное), экспоненциальное распределение (юнговское), логарифми- [c.89]

Возбуждение эмиссионного спектра аэрозолей осуществляется электроионизационным СОг-лазером, представляющим собой модифицированный вариант разработки [32] в малогабаритном транспортируемом исполнении. Максимальная энергия в импульсе генерации лазера достигает 500 Дж длительность главного пика генерации на полувысоте и длительность заднего фронта равны соответственно 0,3 и 1,5 мкс диаметр пучка ПО мм. Перед выходом в атмосферу лазерный пучок формируется оптической зеркальной системой Кассегрена с диаметром большого зеркала 2/ о = 500 мм (парабола) и малого 2/ 2=1Ю мм (гипербола). Перестройка фокусного расстояния в диапазоне Ро = 50... 250 м, определяющая дальность зондирования, производится перемещением малого зеркала. Сканирование по углу места осуществляется поворотом телескопа относительно горизонтальной оси, совмещенной с оптической осью лазерного пучка и центром поворотного зеркала телескопа. Пространственное разрешение определяется протяженностью области наибольшей перетяжки каустики сфокусированного пучка и степенью превышения плотности энергии в указанной области над пороговой плотностью энергии низкопорогового пробоя на частицах аэрозоля (гг пр=Ю... 15 Дж/см ) и составляет 5.. . 25 м. Телескоп Кассегрена одновременно служит для приема свечения лазерной искры, что автоматически обеспечивает согласование приемопередающего тракта лидара. [c.100]

Рис.6.16. Энергетический спектр быстрых электронных состояний на реальной (о и б), термически окисленной (в) поверхностях монокристаллов кремния и в аморфном кремнии (г). Цифры у кривых соответствуют на рис. а) использованию разных трави-теяей и температур вакуумирования на рис. б) химическому модифицированию поверхности. Пункгирные пики (в) — плотность состояний от дислокаций в объеме кремния [26,30]

Пусть Я,1,. ..,К—спектр матрицы Л (0). Ьнейная часть рассматриваемой автономной системы имеет спектр А,1,. .,, К, О-Применим к этой системе теорему Пуанкаре—Дюлака, модифицированную как в предыдущем пункте. Одночлен t z является резонансным членом, если и только если Я,4 = А,у. Следовательно, существует формальная замена 1, Н которая приводит рассматриваемую автономную систему к виду [c.127]

Многоквантовое поглощение и генерация гармоник, конечно, наблюдались и раньше в радиочастотном и СВЧ диапазонах электромагнитного спектра. Там эффекты распространения обычно не играют важной роли, за исключением случая параметрического усилителя бегущей волны. В оптической же области фазовые соотношения между волнами, распространяющимися в нелинейной среде, играют определяющую роль. Особый интерес представляет этот эффект на границе нелинейного диэлектрика. Хорошо известные законы отражения и преломления света в линейной среде можно распространить на нелинейную среду. Модифицированные законы Снеллиуса и Френеля для гармоник света будут рассмотрены в отдельной статье [20]. [c.268]

Такого же типа схема реализована на синхротроне ФИАН Пахра . В схеме применяется фокусирующее зеркало (радиусом около Зм), выходная щель на каретке движется по кругу Роуланда, в этой же каретке смонтированы образец и приемник излучения. Спектрометр представляет собой спектрограф ДФС-451, модифицированный на область спектра 20—2000 А. Для выделения спектральных порядков в этой схеме применяется наряду о пленочными фильтрами система из двух зеркал с переменным углом падения СИ. Горизонтальные сечения обоих зеркал являются сторонами параллелограмма, и система не меняет угла падения излучения на щель при изменении углов падения на зер.кала. В этом обрезающем фильтре из двух зеркал используется пороговая зависимость коэффициента отражения от угла падения в мягкой рентгеновской области.- Установка на базе спектрографа ДФС-451 предназначена для измерения спектров возбуждения люминесценции в Ш ирокой области спектра (20—2000 А), поэтому приемником излучения является сам [c.237]

К, L — комплексная константа /(о(г), I i (г) —модифицированные функции Бесселя М — модуль плоского деформирования Ы— модуль, характеризующий распространение волны в пластине / о( ), Л г(- )—функции Бесселя р, р — давление Рх.х, Ргь Рхх, Pz — компоненты напряжбния и их спектры I2s, Qp — параметры затухания [c.7]

Вольфрам служит хорошим примером одного из ранних определений ПФ переходных металлов, выполненного достаточно детально [165]. Сложность спектра частот дГвА (определенных усовершенствованным методом импульсного поля) демонстрируется рис. 5.23. Как упоминалось ранее, в дополнение к основным ветвям Р-спектра появляется также много неосновных ветвей (гармоник и комбинационных частот, обязанных магнитному взаимодействию). Последовательная расшифровка спектра была осуществлена главным образом с помощью модели ПФ, основанной на расчетах зонной структуры из первых принципов и слегка модифицированной для согласования с экспериментальными данными. ПФ в окончательном виде показана на рис. 5.24. Оказалось возможным аналитически описать детали различных листов с помощью довольно сложных формул, включающих значительное число подгоночных па- [c.273]

В разд. 6.3 при обсуждении влияния МВ на осцилляции одной частоты Р полностью игнорировалось то обстоятельство, что даже без МВ в спектре осцилляций присутствуют все гармоники с частотами гГ (будем называть их гармониками Лифшица — Косевича, или ЛК-гармониками, чтобы отличать их от гармоник, обязанных МВ). Пренебрежение ЛК-гармониками при рассмотрении осцилляций на пузе в благородных металлах вполне оправданно, так как в типичных условиях экспериментов они очень слабы. Однако часто это не так, и мы теперь обсудим влияние МВ на осцилляции, содержащие кроме основной частоты Р также все ЛК-гармоники. Задача состоит в том, чтобы решить уравнение, получающееся при подстановке в формулу (2.152) величины В вместо Я. Если записать В = В Ь и выбрать В так, чтобы значение P/BQ было целым, то модифицированная ЛК-формула (2.152) для оциллирующей намагниченности, параллельной полю, примет вид [c.374]

Возможен такой когерентно-оптический процессор для обработки модифицированных синограмм, в котором полност1 ю устранены механические движения его элементов. Действительно, пусть на вход процессора подаются одновременно все проекции, повернутые на тот угол, под которым они были получены, и смещенные относительно оптической оси на одинаковое расстояние. Тогда в задней фокальной плоскости сферической линзы спектры проекций будут иметь дополнительный линейный фазовый набег, вызванный смещением проекций в пространственной области. Скомпенсировать этот набег можно, например, с помощью плоско-вогнутой конической линзы (аксикона). Помещая в фокальную плоскость также двумерный р-фильтр с радиальной щелевой диафрагмой на выходе процессора, будем иметь сумму фильтрованных обратных проекций, одновременно распространяющихся вдоль оптической оси. Так как используется когерентное излучение, то различные фильтрованные проекции при регистрации на выходе процессора будут складываться друг с другом по амплитуде, т. е. с учетом знака проекций. В этом случае изображения сечения можно наблюдать непосредственно на некотором экране, поставленном в плоскость регистратора. [c.176]

Существенным преимуществом АМАК-2 является возможность реализовать автоматическую обработку первичных МСГ, что также позволяет реализовать оперативную обработку в процессе проведения измерений. В основе автоматической обработки МСГ МАК лежат модифицированные алгоритмы когерентной селекции регулярных фаз (годографов) волн [47, 48] и фазовое прослеживание (корреляция) с оценкой кинематических и динамических параметров для каждой фазы волны. Для каждой фазы (периода) волны, формирующей годограф, определяются времена вступлений фазы от момента ее возбуждения. Времена - Т1, ТЗ, Т5 определяются до пересечения сигналом заданного порога с линейной интерполяцией времена -Т2, Т4 и амплитуды положительного и отрицательного экстремума оцениваются с параболической интерполяцией. Вычисляется также энергия фазы волны от Т1 до Т5. Промежуточным результатом автоматической обработки является новый метод представления результатов в виде спектра скоростей фаз (SVP), позволяющего отобразить практически все регулярные, устойчивые фазы волн и затем реализовать их интерактивную идентификацию. [c.77]

Сила ван-дер-ваальского взаимодействия между двумя конденсированными телами 1 и 2 определяется их функциями диэлектрической проницаемости на мнимой оси частот 81(1 и 2(1 )- Эти функции связаны только со спектром поглощения (оптическими постоянными) исследуемых материалов, который отражает их химический состав, структурные особенности, молекулярное строение, ориентацию молекул и т.д. Следовательно, исследования спектров поглощения и определение оптических постоянных позволяют рассчитать силу взаимодействия между любыми контактирующими материалами. Более того, направленное изменение спектра поглощения, как правило, модифицированием поверхностного слоя материалов позволяет увеличивать или уменьшать силу взаимодействия между компонентами в зависимости от поставленной задачи. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...