Импульсного поля метод

Импульсного ПОЛЯ метод 35, 131, 247 Инверсионные слои в кремнии 76, 155, [c.669]

Результаты магнитной дефектоскопии можно записать на магнитную ленту, использовав в качестве индикатора тот же магнитный порошок, нанесенный на ленту из целлулоида или какой-либо другой пластмассы. При исследовании лента накладывается на контролируемое изделие, которое намагничивается импульсным полем. В зависимости от того, есть ли дефекты Б проверяемом изделии или их нет, магнитное поле будет распределяться по поверхности детали ио-разному, поэтому ферромагнитные частицы на ленте намагнитятся в различной степени. Преимущество метода записи на магнитную ленту перед обычным порошковым методом заключается в его большой производительности. Например, при проверке качества сварных стыков трубопроводов диаметром 250—300 мм за один период намагничивания можно проверить полностью весь стык по периметру. Запись на магнитной ленте не требует какой-либо дополнительной обработки, а время на ее воспроизведение незначительно. Это позволяет перейти от выборочного контроля (как при просвечивании) к стопроцентному и не только сварных стыков, но и многих других изделий. [c.260]

Наиболее широкое распространение получили масс-спектрометры с магнитными анализаторами. В последние годы значительно продвинулись работы по созданию новых, более простых масс-спектрометров, основанных на различии времени пролета заряженных частиц в электрическом поле или использующих импульсно-радиочастотные методы. Несмотря на эти успехи, масс-спектрометры с магнитными анализаторами еще не утратили своего значения, так как их параметры в большинстве случаев превосходят параметры новых, так называемых динамических масс-спектрометров. [c.8]

Возможно, что при прессовании поле напряжений, создаваемое формующей машиной, заставляет волокно располагаться перпендикулярно направлению действия силы, сохраняя хаотичность направленности волокна в прессмассе. Сам по себе этот факт ценный, поскольку происходит увеличение физико-механических свойств в наиболее нужном направлении, но из-за его случайного происхождения его трудно использовать при работе детали или конструкции. Однако элемент случайности можно исключить, определяя степень анизотропии данного материала с помощью импульсного акустического метода. [c.103]

Рис. 3.5. Осциллограммы, полученные методом импульсного поля [389]. а — осцилляции в Си на центральном сечении плоскостью, перпендикулярной направлению <111> видны резонансные всплески на основной частоте и на частоте гармоники. Плавная кривая показывает изменение поля Н со временем, а две горизонтальные калибровочные линии соответствуют значениям 107 и 112 кГс время развертки составляет примерно 3 мс б — то же, что и i , но без резонансных всплесков и в увеличенном масштабе (время развертки равно около 1 мс). Калибровочные линии соответствуют значениям 107,0 и 109,3 кГс. в — осциллограмма, полученная методом биений биения происходят между осцилляциями в двух образцах для одного образца направление поля параллельно оси < 111>, а для другого — оси < 100> частоты осцилляций различаются примерно на 3%. Калибровочные линии соответствуют значениям 93, 105, 116 и 128 кГс время развертки составляет примерно 5 мс.

Рис. 3.6. Пример использования метода импульсного поля для спектроскопии осцилляций [333]. Резонансные всплески соответствуют различным частотам осцилляций в РЬ и их гармоникам поле направлено вдоль оси <111>. Величина поля в максимуме равна 165 кГс интервал между калибровочными линиями составляет 26,7 кГс (самая нижняя линия соответствует Н = 0).

С разработкой сверхпроводящих магнитов впервые появилась возможность получать чрезвычайно стабильные и однородные сильные магнитные поля (вначале только до 5 10" Гс или около того, но впоследствии вплоть до 10 Гс и выше), которые по желанию можно было медленно и непрерывно изменять. Это открывало пути для развития индукционных методов изучения эффекта де Гааза—ван Альфена в сильных полях при более благоприятных условиях, в частности с большей чувствительностью, чем в случае метода импульсного поля. В таких индукционных методах образец помещается внутрь одной из двух скомпенсированных приемных катушек, но э.д.с. в них возбуждается не непрерывным изменением основного поля //о, как в импульсном методе, а с помощью создания каким-либо способом небольшого периодического изменения намагниченности М с некоторой частотой со и исследования сигнала с приемной катушки на той же частоте со или на частоте одной из высших гармоник /гсо. Большое преимущество таких модуляционных методов заключается в том, что можно применять синхронное детектирование возбужденной в катушке переменной э.д.с., тем самым значительно повышая отношение сигнала к шуму и, следовательно, эффективную чувствительность метода. [c.138]

После того как качественный характер модели можно было считать надежно установленным, следующим шагом было возможно более точное определение ПФ по детально измеренным зависимостям частот от ориентации. Ранние исследования методом импульсного поля показали, что частоты осцилляций на центральных сечениях, как и следовало ожидать, близки к расчетному значению [c.247]

Однако при использовании метода импульсного поля необходимо наложить значительное постоянное поле, чтобы к началу импульса насыщение было уже достигнуто, иначе огромное изменение намагниченности в сравнительно слабых полях приведет к перегрузке измерительной схемы. [c.277]

Первое измерение сдвига частоты, вызванного примесями, в благородном металле было проведено с помощью метода импульсного поля Кинг-Смитом [235], который зарегистрировал уменьшение примерно на 0,2% частоты осцилляций на шейке ПФ Ли при добавлении 0,06% Р1 (имеющей валентность на 1 меньше, чем Аи) и на 0,3% при добавлении 0,3% Ag, имеющего ту же валентность, что и Аи для Р1 уменьшение составляет примерно Уз величины, ожидаемой по модели жестких зон , а небольшое уменьшение для А (по этой модели изменения не должно быть) можно объяснить, если произвести линейную интерполяцию между частотами на шейках чистого Аи и чистого А . Более точные последующие измерения (см., например, [434], библиографию можно найти в работе [85]) на различных разбавленных сплавах показали, что при благоприятных обстоятельствах модель жестких зон дает качественное, а иногда даже полуколичественное описание изменений частоты, если принимать во внимание изменение параметров решетки. Однако эта модель начинает давать плохие результаты при больших искажениях решетки или в случае, если разность валентностей примеси и основного металла AZ больше двух или отрицательна. Дополнительные осложнения возникают также, если примесь является магнитной. [c.308]

Для приема необходимо наложенное магнитное поле. Применяется такое же устройство, как при излучении. При импульсном эхо-методе различные исследователи уже предлагали применить одно и то же устройство и для излучения, и для приема — по аналогии с использованием одного совмещенного пьезоэлектрического искателя. Если элемент объема (IV (см. рис. 8.6 или 8.7) движется под действием силы в магнитном поле В, то в нем течет вихревой ток плотностью g, который индуцирует в наложенной катушке некоторое напряжение. Направлением магнитного поля по аналогии с излучением задается и прием продольных или поперечных волн. Индуцированное напряжение имеет ту же частоту, что и механическое колебание. [c.176]

Рекордные импульсные магн. поля получены в системах, принципиальная схема к-рых дана на рис. 4, б. Начальный магн. поток создаётся внутри проводящей цилиндрич. оболочки (лайнера) Ь. Для создания нач. потока может быть использована либо конденсаторная батарея, либо МК-генератор типа изображённого на рис. 4, о затем взрывом В В лайнер подвергается быстрому радиальному сжатию, при этом сжимается захваченный магн. поток. Этим методом получены импульсные поля 10 МЭ с хорошим воспроизведением результатов. [c.662]

Большой интерес представляет обзор [72] работ по импульсным вихретоковым системам, выполненным до 1964 г. В обзоре отражены некоторые теоретические результаты анализа взаимодействия импульса электромагнитного поля с объектом контроля в виде металлического покрытия на металлической основе. При этом предполагалось, что импульс поля представляет собой плоскую волну, падающую нормально к контролируемой поверхности. Кроме того, в обзоре описаны двухимпульсная вихретоковая система, применение метода сквозного прохождения в импульсных системах, преимущества преобразователей с масками с точки зрения улучшения разрешающей способности. Обсуждается система отражения для импульсного поля с использованием узла маски с апертурой. [c.407]

В данном разделе предложена методика численного расчета субкритического и закритического вязкого роста трещины при статическом и импульсном нагружениях. Методика основана на применении МКЭ в квазистатической и динамической упруго-пластической постановке с использованием теории пластического течения и параметра нелинейной механики разрушения — интеграла Т. Она позволяет контролировать развитие трещины при вязком разрушении с учетом неоднородных полей ОН, разнородности материала конструкции по механическим свойствам, реальной геометрии конструкции и ее формоизменения в процессе деформирования. Моделирование трещины осуществляли путем дискретизации полости трещины специальными КЭ (см. подразделы 4.1.3 и 4.3.1). Также излагается предложенный экспериментально-численный метод определения параметра /i материала, отвечающего страгиванию трещины. [c.254]

Схема метода контроля представлена на рис. 6.39. В катушке 1 пропускается переменный или импульсный ток, возбуждающий переменное магнитное поле (указано на рисунке пунктиром). Поле создает вихревые токи в поверхностных слоях объекта контроля 2, электрические параметры которого (частотный спектр, крутизна фрон ГП I да тельность импульсов, со- [c.198]

Общая характеристика. Вихретоковые методы основаны на анализе взаимодействия внешнего электромагнитного поля с электромагнитным полем вихревых токов, наводимых возбуждающей катушкой в электропроводящем объекте контроля. Плотность вихревых токов в объекте зависит от геометрических и электромагнитных параметров объекта, а также от взаимного расположения измерительного вихретокового преобразователя (ВТП) и объекта. В качестве преобразователя используют обычно индуктивные катушки (одну или несколько). Синусоидальный (или импульсный) ток, действующий в катушках ВТП, создает электромагнитное поле, которое возбуждает вихревые токи в электропроводящем объекте. Электромагнитное поле вихревых токов воздействует на катушки преобразователя, наводя в них ЭДС или изменяя их полное электрическое сопротивление. Регистрируя напряжение на зажимах катушки или их сопротивление, получают информацию о свойствах объекта и о положении преобразователя относительно него. [c.82]

Анализ методов расчета полей напряжений и деформаций не входит в задачу настоящей работы и представлен в опубликованном обзоре [149]. Поэтому ограничимся рассмотрением состояния исследований по установлению определяющих уравнений состояния материалов при импульсном нагружении. [c.9]

Для многих практических задач метод Гоффа оказывается непригодным или применим только при выполнении ряда дополнительных условий. Так, при исследовании поля вибраций инженерных конструкций, обусловленных работой машин, приходится иметь дело с неоднородными средами, импульсные переходные функции которых произвольны, вследствие чего в них могут наблюдаться значительные потери корреляции сигналов (см. 3 гл. 3). Поэтому, прежде чем применять метод Гоффа в таком случае, необходимо провести дополнительное исследование 8 [c.115]

Одним из центральных в машиностроении, имеющих значительные традиции и перспективы, естественно, остается вопрос об обеспечении надежности машин. Достижения в области механики деформируемых сред, экспериментальной механики, металлофизики, технологии, механики машиностроительных материалов — это тот фундамент, на основе которого возможно решение ряда актуальных задач в этой области. Среди них, помимо расчетно-проектировочных работ по оценке напряженно-деформиро-ванных и предельных состояний, модельных и натурных исследований в различных средах (при высоких и криогенных температурах, в магнитных полях, при радиации), определения остаточного ресурса индивидуальных машин (текущий контроль условий нагружения, осуществляемый бортовыми системами, ЭВМ, анализ состояний), разработки критериальных подходов к ресурсу с учетом реальных условий эксплуатации, важное место займут создание и применение методов упрочнения (обработка тина магнитно-импульсной, взрывной, ультразвуковой, электрофизической, лазерной, плазменно-пушечной, плакирование, армирование и т. д.). [c.13]

В методе ионизации электрич. нолем регистрируются электроны, освобождающиеся в результате ионизации атома в Р, с, при воздействии на него электрич. поля. В этом случае селективность обеспечивается чрезвычайно резкой зависимостью вероятности ионизации от квантовых чисел п к т. Чаще всего этот метод используется в режиме с временным разрешением после импульсного возбуждения Р. с. подаётся пилообразный импульс электрич, поля. Каждое Р. с, в разрешённом по времени иониэац. сигнале даёт пик через строго определённое время от момента включения поля. Метод отличается простотой, высокой чувствительностью и в отличие от флуоресцентного метода особенно эффективен прн исследовании Р. с. с большими п, когда для ионизации не требуется высоких напряжений алек-трич. полей. [c.394]

Адиабатный импульсно-стационарный метод, применяемый для определения истинной теплоемкости до 700°С, основан на введении заданного теплового импульса Q в калориметр с исследуемым материалом и измерении повышения его температуры M—h — ti. Этот метод принципиально аналогичен методу непосредственного нагрева для исследования жидкостей и газов (см. 5-2). Потери тепла с поверхности образца в среду устраняются автоматически действующей адиабатной оболочкой. Заданный температурный уровень опыта обеспечивается внешним нагревателем. Перед началом каждого опыта в калориметрической системе устанавливается стационарное тепловое состояние с равномерным температурным полем. Для улучшения условий адиабатизации опыты обычно проводят в вакууммированной среде [33, 121]. [c.313]

Магнитографический метод контроля. При этом методе, разработанном в нашей стране, результаты записываются на магнитную ленту. Сущность этого метода контроля состоит в намагничивании сварного соединения и фиксации магнитного потока на ферромагнитную ленту. Лента накладывается на контролируемое изделие, которое намагничивается импульсным полем. Магнитное поле, при нали ши дефектов, распределяется по поверхности детали по-разному, и соответственно ферромагнитные частицы на ленте намагнитятся в различной степени. Затем ферромагнитная лента снимается с контролируемого изделия и ее протягивают через воспроизводящее устройство (рис. 124), состоящее из механизма протяжки и осциллографа с усилителем электрических импульсов. [c.250]

С этого времени в большом количестве проводятся эксперимен тальные и теоретические работы по исследованию дисперсии и пог лощения ультразвуковых волн в газах, а затем и в жидкостях, сре ди которых следует отметить работы Кнезера [9] и Бикара [10] К настоящему времени накопилось очень большое количество ра бот по измерению скорости и поглощения ультразвука в газах, в смесях газов, жидкостях, смесях различных жидкостей, растворах, электролитах, проведенных при разных физических условиях (температура, давление, плотность, фазовые переходы и т. д.). Результаты этих измерений важны не только для изучения молекулярных свойств газов и жидкостей, но также широко используются в технике для контроля протекания различных технологических процессов (по изменению скорости и поглощения звука). Методика этих измерений хорошо отработана и изложена во многих учебниках, поэтому мы не будем ее описывать. Отметим только, что на ультразвуковых частотах современные импульсные, фазовые и в особенности импульсно-фазовые методы позволяют получить относительную ошибку Ас/с 10 —10 , а абсолютное значение с измерять с точностью 10" %. Аппаратурная точность может быть выше, однако точность измерения скорости ограничивается трудностью поддерживать неизменными физические свойства среды (температуру, плотность, однородность, отсутствие потоков и т. д.) и неоднородностями акустического поля абсолютное значение а в области ультразвуковых частот можно измерять с ошибкой 2—5%. Трудности в определении коэффициента поглощения звука по результатам измерений также состоят в необходимости детального учета неоднородности излучаемого акустического поля, дифракционных эффектов, неизменности физических свойств среды. Для газов измерения на частотах выше нескольких МГц (при нормальном атмосферном давлении и комнатной температуре) затруднены из-за очень большого поглощения. [c.42]

Импульсное поле отдельной норчальнэй вэлны. Групповая скорость. Интеграл (38.14) будем анализировать с помощью метода стацио-еарной фазы (см. конец 27.1). Выражение в экспоненте запишем в виде [c.235]

Методы измерения С. з. можно подразделить на резонансные методы, метод интерферометра, импульсные методы, оптич. методы (см. Дифракция света на ультразвуке). Наибольшую точность измерения можно получить, используя импульсно-фазовые методы. Оптич. методы дают возможность измерять скорость на гиперзвуковых частотах, вплоть до 10 — 10 2 Гц. Точность измерения С. з. зависит от того, надо ли получпть абсолютные значения С. з. (как, напр., при определении модулей упругости твёрдого тела), или же можно ограничиваться относительными измерениями С. 3. при изменении к.-л. внешних параметров, напр, в зависимости от темп-ры или магнитного поля или же в зависимости от наличия примесей и дефектов. Точность абсолютных измерений на лучшей аппаратуре составляет около %, тогда как точность относительных измерений достигает величины порядка 10 %. [c.329]

В начале 50-х годов, когда сверхпроводящие магниты были еще недоступны, постоянные магнитные поля с достаточной однородностью и стабильностью, пригодные для наблюдения высокочастотных осцилляций дГвА, можно было получить только с помощью электромагнитов с железным ярмом. Величина этих полей обычно не превосходила 2 или 3 х 10 Гс. Правда, существовали отдельные установки с водоохлаждаемыми магнитами, в которых достигались постоянные поля вплоть до 10 Гс, но их было бы затруднительно использовать из-за пульсаций генератора и недостаточной однородности поля. Метод импульсного поля был разрабо- [c.131]

В условиях эксперимента Кеплина и Шенберга это напряжение примерно в 20 раз превышало бы величину истинного эффекта, и различные проверки Рендлза подтвердили, что именно эффект вихревых токов доминировал в наблюдениях. С тем же эффектом, вероятно, связаны и большие значения амплитуд, полученные в большинстве экспериментов на основе метода импульсного поля, хотя без знания конкретной геометрии можно оценить лишь порядок величины эффекта вихревых токов. Только в случае висмута [452] и, возможно, сурьмы [327] величина наблюдавшегося эффекта совпадала по порядку с величиной, ожидаемой на основе осцилляций энергии Ферми. Однако даже для этих металлов эффект вихревых токов должен быть сравнимого порядка величины, хотя в этом случае более значительный вклад дают сильные осцилляции коэффициента Холла R (той же природы, что и эффект дГвА), чем осцилляции AB/At. [c.194]

Очевидный метод измерения падения напряжения на образце в виде монокристаллической проволоки, через которую течет постоянный ток, применим в том случае, если осцилляции ШдГ не слишком малы именно такой метод использовался в ранних экспериментах на Bi. Гораздо большей чувствительности можно, однако, достичь, применяя модуляцию поля, как было описано выше при рассмотрении других случаев. В сущности соответствующая теория определяется формулой (4.37), если заменить Kq на / 1а1 /а , где / — ток в образце при синхронном детектировании усиливается только один из членов типа osn t, а значительно ббльшая постоянная составляющая исключается. Возможно также применение метода импульсного поля, но в этом случае изменяется частота осцилляций во времени (спадая до нуля в максимуме импульса, когда dH/dt = = 0), так что синхронное детектирование использовать нельзя. [c.197]

Вольфрам служит хорошим примером одного из ранних определений ПФ переходных металлов, выполненного достаточно детально [165]. Сложность спектра частот дГвА (определенных усовершенствованным методом импульсного поля) демонстрируется рис. 5.23. Как упоминалось ранее, в дополнение к основным ветвям Р-спектра появляется также много неосновных ветвей (гармоник и комбинационных частот, обязанных магнитному взаимодействию). Последовательная расшифровка спектра была осуществлена главным образом с помощью модели ПФ, основанной на расчетах зонной структуры из первых принципов и слегка модифицированной для согласования с экспериментальными данными. ПФ в окончательном виде показана на рис. 5.24. Оказалось возможным аналитически описать детали различных листов с помощью довольно сложных формул, включающих значительное число подгоночных па- [c.273]

Наблюдение эффекта де Гааза — ван Альфена в ферромагнетиках, впервые осуществленное Андерсоном и Голдом [17] в Fe, представляло некоторую сложность, поскольку требуется наблюдать сравнительно слабые магнитные осцилляции (IMI s 1 Гс) в присутствии огромной ферромагнитной намагниченности насыщения (Л/jj 10 Гс). Однако при должном внимании к особенностям, обусловленным ферромагнетизмом, выясняется, что исследование этих осцилляций немногим труднее, чем в случае обычного металла со сложной ПФ. Наличие сильной ферромагнитной намагниченности является не столь большим осложнением, как можно было бы думать, поскольку в тех полях, которые необходимы для наблюдения осцилляций (несколько единиц на 10 Гс), эта намагниченность уже полностью насыщена. Таким образом, при изменении поля (в случае использования метода импульсного поля или модуляцион- [c.276]

Каждый конкретный способ исследования эффекта дГвА имеет свои подводные камни. Так, в методе вращающего момента подвес не должен быть слишком податливым, чтобы не возникло искажений из-за значительного поворота образца (см. п. 3.3.2 и 6.7.1.2). в методе импульсного поля (п. 3.4.1) амплитуда осцилляций может зависеть сложным образом от условий эксперимента вследствие резонансов в детектирующей системе, а также за счет вихревых токов, возбуждаемых в образце и приводящих к неоднородности поля и нагреву. В модуляционном методе (п. 3.4.2.1) весьма важен адекватный учет влияния амплитуды модуляции на форму осцилляций, если необходимо получить сравнимые по амплитуде осцилляции при различных значениях магнитного поля. Существенно также правильно учесть роль вихревых токов, влияние которых, вообще говоря, зависит от магнитного поля за счет магнетосопротивления. Лучше всего сделать их влияние пренебрежимо малым, работая на достаточной низкой частоте, хотя это и может привести к снижению чувствительности измерений. [c.445]

Изобретение и разработка преобразователей с маской [39—41] существенно расширили возможности метода импульсных вихревых токов. Поперечное сечение такого преобразователя показано на фиг. 12.4. Материал, из которого изготавливается маск а, должен быть хорошим проводником типа меди. Катушка возбуждения намотана на ферритовый сердечник, пиковая импульсная мощность возбуждения составляла около 1 кет. Ось катушки возбуждения несколько смещена относительно оси конусообразной апертуры маски. Стенки маски должны иметь достаточную толщину, чтобы поле практически не проникало сквозь нее для всех наблюдаемых длительностей импульсов. Таким образом, поле ограничено размерами апертуры, что значительно улучшает разрешение по сравнению с тем, которое могло быть достигнуто при использовании преобразователя, состоящего из катушки, намотанной на ферритовый стержень или на центральную часть ферритового сердечника броневого типа. Преобразователи с маской были использованы, например, для испытания металлов методом сквозного прохождения [39—41]. В этом случае возбуждающая катушка помещается около одной стороны металлического листа, а приемная — около противоположной. При прохождении сквозь металл импульсное поле ослабляется и задерживается. Поэтому величина и запаздывание сигнала — в отдельности или вместе — могут быть использованы для контроля качества металла. Наблюдения проводились на листе нержавеющей стали, в котором были высверлены отверстия разного диаметра и глубины [40]. Одно отверстие, например, было диаметром 0,34 мм и просверлено насквозь, другое— диаметром 0,15 мм и просверлено на глубину 0,5 мм. Этот метод применялся также для испытаний труб, причем приемная катушка помещалась внутри трубы. [c.399]

Перед способом выключения этот способ имеет то преимущество, что при нем устраняется погрешность, вызываемая отключением защитного тока см. пояснения к формуле (3.22). Импульсный метод успешно применяется при наличии блуждающих токов, в присутствии коррозионных элементов и при неотключаемых соединениях с незащищенными объектами (заземлителями для предотвращения влияния высоковольтного поля). [c.106]

В первой части книги представлены некоторые вопросы теории и практики методов, разрабатываемых в Отделе физики неразрушающего контроля АН БССР, а также результа-1Ы исследования физических процессов и явлений, протекающих в материалах при воздействии переменных и постоянных полей, статических и динамических нагрузок. В области теории нелинейных процессов в ферромагнетиках получены общие соотношения для расчетов гармонических составляющих э. д. с. накладных преобразователей в зависимости от коэрцитивной силы, максимальной и остаточной индукции при наложении постоянного и переменного полей. Даны обзор по теории феррозондов с поперечным и продольным возбуждением, практические рекомендации по их применению. Приведены результаты исследований магнитостатических полей рассеяния на макроскопических дефектах, обоснована возможность их моделирования, рассмотрены режимы записи указанных полей при магнитографической дефектоскопии, обеспечивающие максимальную выяв ляёмость дефектов. Анализируется характер изменения магнитных, механических и структурных свойств высоколегированных и жаропрочных сталей в зависимости от режимов термической обработки для обоснования метода контроля по градиенту остаточного поля ири импульсном локальном намагничивании, который широко используется при контроле механических свойств низкоуглеродистых сталей. [c.3]

В первых экспериментальных наблюдениях явления внедрения разряда в поверхностный слой твердого диэлектрика (А.Т.Чепиков) при использовании в качестве модельного материала пластичного фторопласта при пробое в толще материала (в поле продольного среза образца) отчетливо фиксировался обугливающийся след от канала разряда, а на образцах горных пород - воронка откола материала. Этими опытами были начаты систематические исследования физических основ способа и многообразных технологических его применений. Данная разновидность способа разрушения твердых тел электрическим пробоем, использующая эффект инверсии электрической прочности сред на импульсном напряжении, получила название электроимпульсного способа разрушения материалов (ЭИ). Работы многих исследователей свидетельствуют, что гамма пород и материалов, склонных к ЭИ-разрушению, достаточно обширна. Главными предпосылками для разрушения материалов таким способом является их склонность к электрическому пробою и хрупкому разрушению в условиях импульсного силового нагружения. Электрическому пробою подвержено большинство горных пород и руд, различные искусственные материалы -продукты пффаботки или синтеза минерального сырья, а именно те, которые по электрическим свойствам могут быть отнесены к диэлектрикам и слабопроводящим материалам. За пределами возможностей способа остаются лишь руды со сплошными массивными включениями электропроводящих минералов. По условиям разрушения к трудно разрушаемым из диэлектрических материалов относятся лишь не склонные к хрупкому разрушению в естественных условиях пластмассы и резины. Но и в данном случае применение метода охрупчивания материалов глубоким охлаждением делает ЭИ-метод разрушения достаточно эффективным." [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...