Оптическая реализация

В [90] рассматривается модифицированная оптическая реализация ПХР. Такое преобразование осуществляется с помощью N пар скрещенных цилиндрических линз. Одна линза из пары формирует изображение линии в поперечном направлении, а вторая — формирует спектр в продольном направлении линии (собирает линию в точку). Набор из N пар нужен, чтобы осуществить фокусировку прямых линий с разной ориентацией во входной шюскости. Недостатком этого способа является то, что каждая прямая линия бз- дет переводиться в точку с некоторой эффективностью и другими (Н — 1) парами линз. Это приводит к уменьшению отношения сигнал/шум всего устройства. [c.674]

Из определения 6.5 становится ясно, что реализация р-значных МР-функций (что включает пороговые функции) сводится к р—1 уровневым ЛР-функциям. Но ЛР-функции являются просто двоичными пороговыми функциями с р-значными аргументами. Кроме того, двоичное пороговое кодирование имеет адекватную (электро) оптическую реализацию [4, 5]. Учет этих факторов приводит к выработке общей архитектуры МР-функций, показанной на рис. 6.8. [c.175]

Вопрос о синтезе клеточных логических функций обсуждается в связи с его важностью для управления оптическими компьютерами. Далее рассматривается вопрос об оптической реализации клеточных логических компьютеров, основанных на клеточных автоматах. В некоторых клеточных системах логики параллельно выполняются различные типы операций. Это означает, что оптические методики пространственно-инвариантного фильтрования могут быть применены к локальным клеточным логическим операциям способом, аналогичным тому, как это делается в традиционных оптических вычислениях, основанных на оптическом преобразовании Фурье. Архитектуры локальной клеточной логики описаны в разд. 8.4.2. [c.218]

Оптическая реализация мультипроцессорных архитектур [c.342]

Фильтрующая функция h p) является биполярной, т. е. она состоит из положительной h+ p) и отрицательной h- p) частей. В этом и заключается основная трудность оптической реализации данного алгоритма в некогерентном свете. Дело в том, что импульсный отклик некогерентной оп.тической системы определяется преобразованием Фурье от функции автокорреляции входного или выходного зрачка системы [53] и поэтому является только положительной функцией. Наиболее распространенным методом получения биполярного импульсного отклика в некогерентном свете является двухканальный зрачковый метод. Суть его заключается в следующем. По двум разным каналам, разделенным в пространстве или во времени, оптическая система имеет разные зрачки, подобранные таким образом, чтобы их функции автокорреляции совпадали соответственно с Н+ а>) и Я-(к ), где Н — 178 [c.178]

Оптический пирометр с исчезающей нитью в свое время повсеместно использовался в эталонных лабораториях для реализации международной практической температурной шкалы. Он и сегодня остается широко используемым в науке и промышленности прибором для практической термометрии. По этой причине мы начнем этот раздел с описания его конструкции и работы. [c.365]

Предположим, что имеется идеальный нейтральный фильтр с коэффициентом пропускания т (практическую реализацию такого фильтра рассмотрим позднее) и можно измерить отношение R(Tau, Т) = 1/х следующим образом. Выбрав подходящий детектор со спектральной характеристикой s X), через оптическую систему, которая включает узкополосный фильтр со спектральным коэффициентом пропускания t X), наблюдаем по очереди черные тела при температурах Гди и Т. Температура второго черного тела Т регулируется до тех пор, пока сигнал от детектора, регистрирующего излучение черного тела в точке золота, не станет равен сигналу, возникающему при наблюдении второго черного тела через нейтральный фильтр. При этих условиях можно записать [c.369]

Установленная формальная аналогия, разумеется, не случайна. Как при голографировании, так и при отображении в линзовой либо зеркальной оптической системе речь идет о преобразовании одной сферической волны (предмета) в другую, также сферическую волну (изображения). Формальный вид закона такого преобразования (линейное преобразование кривизны волновых фронтов) предопределен самой постановкой задачи и никак не связан с конкретным способом его реализации. Любой способ, голографический или линзовый, может только изменить кривизну исходного волнового фронта в определенное число раз и добавить к ней новое слагаемое ), но не более того. Анализ физического явления, призванного осуществить эту процедуру, конкретизирует физический смысл соответствующего множителя и слагаемого и их зависимость от характеристик явления и конструктивных особенностей системы. Последнее оказывается очень существенным при сравнительном рассмотрении разных способов. Как уже упоминалось, применение разных длин волн на первом и втором этапе предоставляет голографии неизмеримо более широкие возможности, чем аналогичный фактор в линзовых и зеркальных системах (различие показателей преломления в пространстве изображений и предметов, иммерсионные объективы микроскопов, см. 97), ибо можно использовать излучение с очень сильно различающимися длинами волн, например, рентгеновское и видимое (когда будет создан рентгеновский лазер). [c.253]

Оптические методы основаны на взаимодействии пленки жидкости с излучением. Один из способов реализации оптических методов — кино- и фотосъемка процесса с последующей расшифровкой зафиксированного на пленке результата. Например, толщину пленки можно определить по смещению интерференционных полос. [c.254]

Дефектоскопы на основе геометрического метода целесообразно использовать для обнаружения и локализации дефектов. На рис. 33 показана схема реализации указанного метода с применением согласующих пластин, устраняющих отражения от границ раздела объекта контроля. Сигнал от дефекта будет выделяться в чистом виде, давая наиболее точную информацию о его геометрии, пространственном положении и глубине залегания. Суть метода в том, что если оптические оси передающей и приемной антенн направить под одинаковым углом к поверхности объекта контроля и датчик сканировать по поверхности, то максимум сигнала при наличии дефекта будет при таком положении датчика и антенн, когда их оптические оси (после преломления лучей) сходятся на дефекте. Здесь обнаружение дефекта сочетается с определением глубины его залегания и формы путем сканирования. При использовании в антеннах датчика контактных призм из того же материала, что и объект контроля, отпадает необходимость применения согласующей пластины на передней границе раздела. [c.235]

Феноменология пробоя. Сведение исследований физического принципа ЭИ к определению и сопоставлению в.с.х. пробоя различных сред на косоугольных импульсах не раскрывает сущность происходящих физических процессов и ограничивает практические возможности оптимизации процесса в различных технологических применениях способа. Для этого требовалось проведение исследований непосредственно процесса пробоя в реальных условиях реализации способа при вариации вида горной породы и жидкой среды, типа электродов, величины межэлектродного промежутка, формы импульса напряжения, его амплитуды и полярности. Использование в опытах соответствующих материалов (пластичного фторопласта и прозрачного органического стекла) и методик, в том числе метода отсечки напряжения, позволяет оптически фиксировать каналы неполного пробоя в материале, выявлять динамику их прорастания. Исследования непосредственно на образцах горных пород дали возможность выявить эффекты влияния структуры и текстуры породы. [c.26]

Техническая реализация лазерных интроскопов, основанных на измерении оптического поглощения материалов при пропускании через них света состоит в том, что исследуемый образец можно просвечивать либо узким, либо широким лазерным лучом. В первом случае лазерный луч с помощью оптической системы формируется в пятно малого диаметра, которое построчно перемещается относительно образца, или образец перемещается относительно луча лазера. Во втором случае оптическая система формирует широкий луч, который просвечивает весь исследуемый образец. [c.179]

Сигналы, сдвинутые на 90°, получают несколькими способами. Один из них заключается в том, что используют два фотодатчика, размещенных в различных участках интерференционной полосы, расстояние между которыми равно одной четвертой ее ширины. Для удобства практической реализации указанного способа увеличивают ширину интерференционных полос путем наклона опорного зеркала или введения в одно из плеч интерферометра оптического клина, а перед фотодатчиками помещают отверстия диафрагм. Несмотря на простоту реализации этого способа получения фазового сдвига, он обладает рядом недостатков, основными из которых являются использование лишь незначительной части суммарного светового потока, проходящего через небольшие отверстия диафрагм, и сильная зависимость величины фазового сдвига от пространственных искажений интерференционной картины, возникающих в реальных условиях из-за разъюстировки интерферометра, конвекционных воздушных потоков и т. д. и приводящих к изменению пространственного положения полос и их ширины. [c.242]

Роботы второго поколения — это роботы с адаптивным управлением. Они отличаются от программных роботов, во-первых, существенно большим ассортиментом сенсорных устройств, особенно датчиков внешней информации (телевизионные или оптические системы искусственного зрения, тактильные, силовые, локационные датчики и т. п.) и, во-вторых, более сложной системой автоматического управления. Последняя уже не сводится к простому устройству для запоминания и отработки жесткой программы движения, как у роботов первого поколения, а требует для своей реализации управляющей ЭВМ. [c.21]

При оптической реализации ортогональных разложений возникает неизбежное исжажение базисных функций, вносимое дискретизацией по аргу>1енту при компьютерном синтезе ДОЭ и квантованием по уровню при его послед>топ ем изготовлении. Поэтому нужно у-честь влияние возмущений базисных функций на качество распознавания. При этом особенно важно выяснить, как влияет оптическая реализация РКЛ [23, 24] на сохранение его оптимальных свойств. Полученные в работе [25] теоретические оценки описанных возмущений требуют трудоемких вычислений норм бесконечных матриц и других сложных операций. В этом разделе проведены экспериментальные исследования и построены численные зависимости влияния таких возмущений на устойчивость РКЛ. [c.600]

В связи с применением оптического РКЛ при анализе изображений необходимо учитывать влиянрю опшбок оптической реализации на устойчивость РКЛ. [c.608]

Так как выбор РКЛ среди доугих базисов определялся его оптимальными свойствами, естественно проследить влияние возмущений, возникающих при его оптической реализации, именно на эти свойства. Сохранение оптимальных свойств РКЛ при внесении возмущений будет говорить об устойчивости РКЛ к данным возму-щениям. Среди всех свойств РКЛ выделим два основных ортонормированность базисных функций и некоррелированность коэффициентов разложения. [c.608]

Таким образом, при шаге дискретизации At 0,01 М 256) базисных функций и уровне их зашу мления З/М 15 обеспечивается сохранение основных свойств РКЛ, а значит, и его устойчивость к возмущениям, возникающим прж оптической реализации. [c.614]

Базисные функции Карунена-Лоэва многоградационные и знакопеременные, поэтому для их оптической реализации требуется изготовление полутоновых амплитудно-фазовых фильтров. [c.618]

Метод позволяет существенно сократить затраты машинного времени для по-лух1ения поля направлений, за счет оптической реализации наиболее емкой по количеству вычислений стадии работы. Оптическое вычисление поля направлений реализуется за время, которое необходимо для их ввода в компьютер с помощью [c.676]

При разработке любой логической схемы первоочередной задачей является выбор логических элементов, которые следует использовать. Так, например, может быть использован ряд канонических двоичных множеств логических элементов. Чтобы сделать наше обсуждение условий вхождения логического элемента в каноническую систему более живым, в разд. 4.2 дано краткое описание проблемы полноты двоичной логики. Этот вопрос, обобщенный до представлений о полноте многозначной логики, является решающим при определении, когда группа оптических явлений может рассматриваться как часть канонического множества оптических логических элементов. В разд. 4.3 описан специфический пример многозначной логической системы, обладающей слабой полнотой,— системы счисления в остаточных классах (ССОК). Еще совсем недавно алгебра ССОК рассматривалась применительно к арифметическим вычислениям в остаточных классах. По вопросу оптической реализации различных операций в ССОК имеется большое число публикаций, обзор которых сделан в разд. 4.4. Оптические элементы могут образовывать стандартные блоки оптической многозначной логической схемы. В заключительном, в значительной мере техническом разделе описаны некоторые из необходимых тестов, служащих для установления принадлежности многозначной логической функции каноническому множеству. В этом случае такие многозначные логические функции и их оптическая реализация могли бы послужить новыми элементами оптических многозначных логических схем. [c.114]

Закончим краткий экскурс в многозначную логическую алгебру ССОК и перейдем к рассмотрению оптической реализации операций ССОК. [c.123]

После краткого введения в вопросы полноты множеств двоичных элементарных логических функций была рассмотрена слабая полнота систем элементов, составленных из операций сложения и умножения по модулю р, являющемуся простым числом, и называемых арифметикой ССОК. Было бы разумно на базе этих компонентов непосредственно реализовать заданную переключающую функцию, хотя алгоритмы минимизации числа элементов в системе вычислений отсутствуют. Выполнение переключающих функций особенно привлекательно в ССОК благодаря широкому разнообразию методов их оптической реализации. Более того, характерной чертой почти всех оптических методов является возможность параллельной обработки в больших оптических апертурах. Этот факт указывает на огромные возможности параллельных вычислений для оптической многозначной логики. В то время как существуют аналоговые оптические методы для оптически закодированных периодических величин, таких, как фаза и поляризация, в большинстве методик оптического кодирования в качестве метода кодирования и управления модульными величинами используется пространственная координатная модуляция. Модуляция пространственного положения определяет величину динамического диапазона в области пространственных частот. Оптические системы могут достигать больших диапазонов пространственных частот. Можно рассматривать оптические многозначные логические системы как с электрической, так и с оптической адресацией. Большие достижения, полученные в последнее время в области волоконной и интегральной оптики, а также пико- и фемтосекундной оптики, показывают, что в ближайшем будущем могут стать жизненными оптические Многозначные логические системы. [c.139]

На рис. 8.14 показана функциональная блочная схема оптической реализации клеточной логической матрицы Минника. Входное изображение записано в ПМС1 и подвергается обработке методами параллельной оптической логики. Параллельные логические операции выполняются различными способами. Оптический теневой метод [14] является одним из них. Поскольку эта методика использует оптическое проецирование изображений, то эту методику обычно используют для реализации операций ОКМД, т. е. одни и те же логические операции выполняются для всех элементов входного изображения. Теневой ме- [c.229]

Тем самым оптически реализуются ие все типичные метаморфозы особениостей в однопараметрических семействах каустик общих лагранжевых отображений (это первым заметил Най [197]), хотя сами особенности реализуются и все (Гукенхеймер, [168]). Общая теорема Чеканова, описывающая топологические препятствия к оптической реализации в трехмерном пространстве, такова. Рассмотрим множество критиче- [c.106]

Оптические лагранжевы подмногообразия образуют довольно узкий подкласс в классе всех лагранжевых подмногообразий. Тем не менее, все устойчивые особенности лагранжевых отображений допускают оптическую реализацию. Более того, типичные оптические лагранжевы особенности совпадают с типичными (произвольными) лагранжевыми особенностями (см. [79], [199], [200] и результаты И.А.Богаевского, 1989). [c.49]

Рассмотрим возможность визуализации поперечного сечения объекта с неизменным показателем преломления вдоль одной оси с помощью метода томографической интерферометрии, т. е. используя зондирующие пучкл, оси которых перпендикулярны оси z. Преобразования волнового фронта, необходимые для формирования суммарного изображения распределения показателя преломления, безусловно, остаются прежними. Однако особенности объекта позволяют существенно упростить их оптическую реализацию. Во-первых, зондируя объект широкой плоской волной, в отличие от светового ножа , мы можем сразу выполнить две первые операции получение проекции и ее обратное проецирование. Во-вторых, как будет показано ниже, перемножение волновых фронтов можно реализовать в данном случае за счет последовательного прохо-122 [c.122]

Отметим основные задачи, возникающие при восстановлении омсграммы, которых нет в голографическом отображении инфор-ации. Прежде всего, голограмма, полученная под одним ракурсом, позволяет однозначно восстановить трехмерное изображение. При величении числа ракурсов только расширяется поле зрения и возникает эффект кругового обзора. При этом каждая голограмма отвечает за свой участок объекта. В томографии для восстановления принципиально необходимо многоракурсное зондирование, так как размерность проекции всегда меньше восстанавливаемой функции [в нашем случае одномерная проекция Е(х ), двумерный объект е х, у)]. Для получения томограммы необходимы все проекции одновременно, так как каждая из них участвует в вос-становлениии сечения. По-видимому, это принципиальное отличие голографии от томографии, которое порождает основные трудности при оптической реализации восстановления внутренней структуры объекта. Наиболее важные среди них — пространственная филь-, трация проекций и суммирование преобразованных проекций. [c.151]

Вначале рассмотрим возможность оптической реализации итерационного алгоритма Ван-Циттерта. Согласно этому алгоритму (A-fl)-e приближение решения интегрального уравнения (2.18) можно записать в виде [c.185]

ПОЗВОЛЯЮТ использовать их в таких разнообразных ситуациях, как измерение температуры лопастей турбин авиационных моторов и в сталелитейных печах. В поверочных лабораториях оптические пирометры с исчезающей нитью сейчас вытеснены фотоэлектрическими пирометрами, которые применяются в качестве приборов, используемых для реализации МПТШ-68 выше точки затвердевания золота. [c.311]

Доплеровское уширение спектральных линий в значительной степени лимитирует возможности оптической спектроскопии высокого разрешения. Известно (см. 5.7), что, увеличивая коэффициент отражения зеркал интерферометра при высокой точности их изготовления, повышая расстояния между отражающими поверхностями и используя сложные интерфером.етры (мультиплексы), можно довести разрешающую силу интерферометра до значения порядка 10 и даже более. Однако при реализации столь большой разрешающей силы в оптических экспериментах часто возникают серьезные затруднения. Конечно, могут появиться задачи, при которых требуется с высокой точностью записать широкий контур, но если обратиться к возможности раздельного наблюдения двух близких по длине волны линий при учете неизбежных флуктуаций источника, то, даже используя прибор высокой разрешающей силы, нельзя их разрешить, если доплеровские контуры сильно перекрываются. Нетрудно оценить ту область, где возникают такие перекрытия пусть л = 5000А и 6Лдо = 0,005А тогда У./ЪУ. 10 , что и объясняет трудность реализации разрешающей силы, если она составляет несколько миллионов. [c.393]

Проведенное рассмотрение также сможет в какой-то степени подготовить читателя к пониманию открывшихся за последнее время возможностей реализации исключительно точных оптических измерений, которые проводмгся < Под крышей допле-ровской линии . Изложение таких современных методов оптической спектроскопии (интерференция агомнь х состояний, некоторые способы лазерной спектроскопии) в рамках этой книги, к сожалению, невозможно. [c.398]

Для подсветки уровней нивелира может быть использовано волоконно-оптическое устройство (Шеховцов Г.А., Кочетов Ф.Г.Волоконно-оптическое устройство для подсветки уровней нивелира Ин-форм.листок. Нижний Новгород, 1994 /Нижегородский ЦНТИ,N368-94), представленное на рис.5. Устройство содержит гильзу 1, карманный фонарик 2 на основе серийно выпускаемых батареек типа "Элемент 373" "Орион R 20" или аккумуляторов Д-0,26,насадку 3 на рефлектор фонарика, стопорные винты 4 и J, световод б на основе стекловолокон с цилиндрическим наконечником 7 и фигурным наконечником 8, в котором стекловолокна 9 из цилиндрической формы развернуты в плоскость (см.ОСТ 3-3990-82, листы 16-17 "Жгуты волоконно-оптические"). Длина S "щетки" стекловолокна должна быть не менее осветительного окна цилиндрического уровня. Для реализации устройства требуется только изготовить гильзу 1 или хомутик для крепления на штативе фонарика 2, насадку 3 с держателем 10 для фиксации наконечника 8 в области цилиндрического уровня. При включении фонарика свет будет передаваться но световоду б и освещать цилиндрический уровень. При этом нскшочается односторонний нагрев уровня при его подсветке. [c.22]

Специалисты полагают, что удешевление фотоэлементов за счет перехода к аморфному кремнию вместо монокристалличе-ского сделает метод прямого преобразования солнечной энергии в электрическую конкурентноспособным по сравнению с другими методами получения энергии. Подробное описание солнечных батарей на аморфном кремнии дано в i[68]. В настоящее время наиболее перспективным материалом считается определенным образом приготовленный аморфный сплав кремния с водородом, фотогаль-ванический эффект в котором был открыт в 1974 г. К 1978 г. КПД солнечных батарей на этом материале достиг 6%. Эта величина в 3—4 раза меньше достигнутой на кристаллических Si и GaAs, однако в последних максимальные значения КПД были получены через 20 лет после открытия соответствующего эффекта. Это подтверждает несомненную перспективность аморфных материалов для использования в солнечных батареях. Для успешной реализации этих батарей необходимо выполнение ряда условий, таких, как большой коэффициент оптического поглощения (в широкой области спектра), эффективный сбор носителей электричества на обеих сторонах полупроводникового материала (пленки), достаточно большой внутренний потенциал, определяющий ЭДС элемента. Эти условия определяются оптическими и электрическими свойствами аморфных полупроводников и в конечном счете энергетическим спектром электронов. Поэтому далее мы перечислим некоторые характерные свойства этих материалов, достаточно тесно связанные с картиной распределения состояний электронов по энергетическим зонам. [c.284]

Последнее выражение можно использовать для модельного представления оптической системы, которое отражает как масштабные преобразования, так и фильтрующее действие оптической системы. Учитывая то, что реализация операции свертки на ЭВМ является трудоемкой задачей, целесообразно перейти от когерентного оптического отклика к его Фурье-образу - когерентной передатс чной функции (КПФ) [c.48]

Изменение оптической плотности в зоне контакта стекломассы с расплавом олова изучали по методике микротомирования на образцах 0 2 мм, также вырезанных на ультразвуковом прошивочном станке со стороны контактной поверхности слитков стекломассы. Для реализации методики в конструкцию одного из серийно выпускаемых микротомов [9] были внесены небольшие изменения, описанные ниже. При микротомировании стекол из-за высокой их твердости пригодны только алмазные режущие инструменты [1]. Поэтому стальной нож микротома был заменен державкой с алмаз- [c.212]

На основе нашего опыта разработки и реализации NODIF можно заключить, что разрабатываемая спецификация NODIF должна быть расширена и дополнена информационными моделями других типов оптических элементов в том числе, дифракционных (голографических), растровых и пр. [c.53]

Один из вариантов реализации метода ИК интроскопии заключается в просвечивании объектов исследования ИК излучением и визуализации прошедшего через объект излучения с помощью электронно-оптического преобразователя или телевизионной системы [40, 226]. Примером подобного прибора является микроскоп МИК-1, позволяющий осуществлять видение в таких полупроводниковых материалах, как Si и GaAs, выявлением дефектов в объеме полупроводника. Однако использование в качестве источника излучения широкополосных тепловых излучателей значительно ухудшает качество изображения и затрудняет количественную интерпретацию получаемой информации. [c.181]

Все многообразие оптических схем ЛДИС можно привести к следующим основным типам, примерная реализация которых представлена на рис. 165 [245] 1) схемы с опорным пучком (рис. 165, а—б) 2) дифференциальные схемы (рис. 165, г, 3). [c.282]

В основу компоновки гиростабилизатора положен процесс перебора сочетаний подвариантов частей, сопровождающийся подгонкой этих частей друг к другу. Каждый из трех вариантов эскизной компоновки, изображенных схематически, построен на различных сочетаниях подвариантов конструкций карданова подвеса, оптической головки, узла гироскопов и акселерометров, астрокупола. Пунктирная стрелка а говорит об особом, косвенном характере реализации большей части требований в конструкции на этапе эскизной компоновки. Процесс отбора технических требований, наиболее существенных для компоновки, уже позади. Сейчас конструктор оперирует не самими требованиями, а теми конструктивными подвариантами, в которых они уже реализованы. Здесь конструктор в значительной степени мыслит вариантами . [c.58]

В плотно компонуемых устройствах почти любые локальные изменения веса и размеров отдельных деталей распространяются на все устройство в целом. В этих условиях от степени полноты реализации одного какого-либо требования могут зависеть, и существенно, как габариты и вес всего устройства, так и прочие его характеристики. Например, увеличение точности отработки (или точности отсчета) углов поворота телескопа оптической головки может быть достигнуто увеличением диаметра зубчатого сектора (см. рис. 2.11). Но от диаметра зубчатого сектора существенно зависят габариты всей оптической головки, поэтому цена реализации требования точности отсчета углов, выраженная в габаритах, весьма велика. Реализация требования точности по нижнему пределу позволяет значительно уменьшить габариты оптической головки, а следовательно, и всего гиростабилизатора с астрокоррекцией. [c.64]

Широкое распространение в приборостроении, в счетно-решающих устройствах, в автоматических системах управления и др. получили коноиды. Применение их в приборах позволяет решать задачи, связанные с реализацией двух и более переменных условий г = f (х, у). Обработка коноидов выполнима также с применением делительных головок и столов на фрезерных координатных или шлифовальных станках. Предварительная обработка может быть выполнена с помош,ью аживерсальной механической делительной головки, чистовая же, как правило, с помош,ью оптической головки. Для обработки таких сложных криволинейных поверхностей, как коноид, в отличие от плоских кулачков может быть применен метод единичных уколов (по точкам). Коноид можно представить как бы состоящим из большого числа плоских кулачков, имеющих различные геометрическую форму и размеры (рис. 86, а). Обработка коноидов сложна и требует выполнения большого объема расчетов по настройке станка и головки. В зависимости от заданной точности и чистоты поверхности коноида определяют углы поворота заготовки а в поперечном сечении 1—1, 2—2,.. ., п—я и назначается величина шага продольного перемещения AZ-j, ALj, Мз и т. д. [c.254]

Е д и н II а длины (метр). В течение более 20 лет единица длины поддерживалась с помощью КЭ на основе длины волны X палучення Кг. С 1983 12-й Генеральной конференцией по мерам и весам рекомендовано новое определение метра, основанное на соотношении X= v и канонизированном значении скорости света в вакууме с = 299 792 458 м/с. Для реализации эталона используют, как правило, гелий-неоновыйлазер, частота генерации к-рого л) измеряется с помощью КЭ секунды. Это позволяет связать эталоны единиц времени и длины см. Оптические стандарты частот.ы). [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...