Окружность наблюдения

На нем пунктиром изображена окружность, на которой помещаются точки наблюдения с фиксированной координатой г. В дальнейшем мы будем называть эту окружность окружностью наблюдения Сг. В точку Р с угловой координатой ф из источника Q приходит луч QP. Опустим из центра О окружности на луч QP перпендикуляр ОМ. Если обозначить [c.359]

Дадим теперь геометрическую трактовку седловых точек г > и Для этого рассмотрим луч, приходящий на окружность наблюдения Сг после одного отражения в граничной окружности (рис. 51). Если по-прежнему обозначить [c.360]

Огибающая поля лучей 11, 43 Окружность наблюдения 359 Оператор Лапласа 429 [c.454]

Все вершины треугольника перемещаем по дугам окружностей, которыми определяются горизонтальные плоскости движения этих точек. След N h может быть смещенным следом плоскости Nh За точку наблюдения принята точка сс. Следом плоскости движения этой точки является S i- центром вращения является точка оо радиус вращения ос, о с. Натуральная величина радиуса вращения представляется горизонтальной его проекцией ос. [c.84]

Как показывают наблюдения, орбиты (траектории) планет мало отличаются от окружностей. [c.396]

При экспериментальном наблюдении качания маятника Фуко стараются воспроизводить такие начальные условия, которые соответствовали бы отсутствию вращения оси эллипса при со = О, т. е. условиям математического маятника. С этой целью груз оттягивают нитью и в начале движения пережигают ее. Однако и при этом, участвуя во вращения Земли, груз в абсолютном движении получает некоторую начальную окружную скорость, так что в чистом виде явление вращения оси эллипса по отношению к Земле, представляющее следствие только вращения Земли, воспроизвести не удается. [c.442]

Жидкостные смазки (минеральные масла и др.) применяют для подшипников при окружных скоростях вала свыше 10 м/с. Жидкие смазки обладают значительно меньшим внутренним сопротивлением и потерями на трение, более стабильны и способны работать как при высоких, так и при низких температурах, позволяют применять циркуляционную систему подачи смазки, ее охлаждение, фильтрацию, способны проникать в узкие зазоры, обеспечивают хороший отвод теплоты и удаление продуктов износа, допускают смену смазки без разборки подшипниковых узлов. Однако жидкие смазки требуют более сложных уплотнений и регулярного наблюдения за подачей, менее экономичны. К зависимости от условий работы жидкую смазку можно подавать в подшипник различными способами с помощью масляной ванны в корпусе подшипника (уровень смазки в ванне не должен быть выше центра нижнего тела качения), разбрызгиванием из масляной ванны посредством одного из быстроходных колес или специальных крыльчаток. [c.535]

Очевидно, что эти отклонения (как наблюдаемые, так и не поддающиеся наблюдению) объясняются тем, что лежащие в основе эксперимента и теории начальные условия (30.10) предполагают состояние покоя относительно Земли и что именно по этой причине они означают наличие у первоначально покоящегося тела определенной скорости в пространстве. Эта скорость равна произведению угловой скорости вращения Земли на расстояние от тела до оси вращения Земли и потому несколько отличается от окружной скорости земной поверхности под падающим телом. Естественным следствием этого и является некоторое отличие траектории падающего тела от вертикали, проходящей через его начальное положение. [c.228]

Непрерывная без принудительного давления > Войлочные подушки Кольца, сидящие на шейках валов Масляные ванны Масленки, подающие масло на быстровращающиеся детали Простота, автоматичность, надежность в работе. Требуется плотно закрытый резервуар Простота, автоматичность, не требуется наблюдения. Экономичное расходование масла Автоматичность, надежность и обильность смазки. Требуется герметичность уплотнений Смазка осуществляется разбрызгиванием. Неэкономичный расход масла. Требуется герметически закрытый корпус Подшипники скольжения при окружной скорости до 4 м/сек Горизонтально расположенные подшипники скольжения при окружной скорости от 0,5 до 30 Л1/сек Подшипники качения, подпятники, цепи. Зубчатые передачи при окружной скорости до 14 м/сек Подшипники качения. Зубчатые передачи при окружной скорости до 12 м/сек [c.356]

По ободу колеса нанесены цифры от О до 9 таким образом, чтобы через каждый оборот вала двигателя одна из цифр по порядку появлялась перед отверстием для наблюдения. Первичное колесо каждый раз при переходе от цифры 9 к цифре О при помощи промежуточной шесте ни поворачивает следующее колесо. десятков" на i/jg окружности. От второго [c.377]

Изложенное выше с качественной стороны в равной степени относится и к вынужденным колебаниям поворотно-симметричных систем с ограниченным порядкам симметрии S, если иметь в виду равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд и соответственно возможность наблюдения бегущих волн лишь дискретно, в сходственных точках. Для этого в приведенных выражениях непрерывно изменяющийся центральный угол ф следует заменить его дискретными значениями ф (А=0, 1, 2,. .., 5-1). [c.34]

Микроскоп имеет возможность перемещаться в горизонтальной плоскости вдоль оси образца и по дуге окружности в вертикальной плоскости, что позволяет вести наблюдения за трещинами по всей поверхности рабочей части образца. С помощью микроскопа длины трещины измерялись с точностью 0,014 мм. [c.45]

Как уже отмечалось, первое экспериментальное наблюдение краевого резонанса в тонких пьезокерамических дисках описано в работе [264]. В 1957 г. аналогичная по свойствам мода была описана в работе [241] в связи с экспериментальным исследованием поведения длинных стальных цилиндров. Автор этой работы наблюдал резонансные колебания на формах, характеризующихся относительно большими значениями радиальных перемещений вблизи угловых окружностей. Собственные частоты таких форм практически не зависели от длины цилиндра. [c.204]

Фазовые объективы отличаются от обычных тем, что в их оптической системе имеется фазовое кольцо. В револьвере 2 конденсора помещены кольцевые диафрагмы, изображение которых проектируется при работе на фазовое кольцо объектива. Для каждого объектива предназначена своя диафрагма. Фазовое кольцо совместно с кольцевой диафрагмой дает эффект фазового контраста в изображении. Винты 3 служат для центрирования изображения кольцевой диафрагмы относительно фазового кольца. При правильной настройке устройства изображение кольцевой диафрагмы должно совпадать с фазовым кольцом (т. е. кольцо должно перекрывать изображение диафрагмы по всей окружности). Для наблюдения за плоскостью фазового кольца во время настройки предусмотрен вспомогательный микроскоп 5, который вставляется в тубус микроскопа вместо окуляра. [c.193]

Расположение наблюдателя на линии внутренней окружности — то же, что наблюдение модели с уровня начала координат (на уровне пола). При этом вся плоскость XY видится как одна прямая линия. [c.689]

Если линия /j/g перпендикулярна к XY, интерференционные полосы являются концентрическими окружностями, общим центром которых является точка, в которой /j/g встречается с плоскостью XY. Следует отметить, что полосы видимы только в том случае, если они отстоят на достаточно большом расстоянии одна от другой, а для этого плоскость XY должна находиться на значительном расстоянии от точек /j, 4 так, чтобы зрительная труба, служащая для наблюдения полос (или глаз), не была фокусирована на точки, расположенные вблизи и /ц. [c.79]

Наблюдения за характером износа бил показали, что форма изнашиваемой поверхности не зависит от сорта размалываемого топлива и металла бил. На форму изнашиваемой поверхности влияет конструкция била, линейная скорость и число бил по окружности. [c.44]

Это решение описывает движение электрона по окружности в плоскости ху в направлении по часовой стрелке с угловой скоростью 0)0—S2. Такую же частоту имеет излучаемая им волна. В результате возникает компонента, смещенная в сторону низких частот на i2 = = [е/(2тУ]В. При наблюдении поперек поля (в плоскости ху) она имеет линейную поляризацию (см. задачу 1 к 1.5). Направление поляризации лежит в плоскости ху, т. е. перпендикулярно индукции магнитного поля. Свет с частотой Шо — 2. распространяющийся вдоль магнитного поля, имеет правую круговую поляризацию. [c.65]

Построим изображение зеркала создаваемое отражающей поверхностью разделительной пластинки (М 2 на рис. 5.10). Оптическая длина пути от источника до точки наблюдения для луча, отразившегося от зеркала М2, будет такой же, как и для воображаемого луча, отразившегося от М . Поэтому можно считать, что интерференционная картина, наблюдаемая в фокальной плоскости линзы L, возникает из-за воздушного слоя между отражающей поверхностью М[ и мнимой отражающей поверхностью М 2. При параллельных поверхностях М и Мг полосы имеют вид концентрических окружностей с центром в фокусе линзы. [c.214]

При малых значениях разности ф —ео, как следует из вида поправочного члена, обычная схема метода перевала неприменима. Это связано с тем, что при малых ф — во седловая точка Zi расположена вблизи точки z = 1/а, являющейся точкой разветвления фазовой функции i >[y(z). Заметим еще, что прямую волну, приходящую на окружность наблюдения в точки, для которых ф < ar os-j, (ф — ео < 0) также можно получить из интеграла goo(/", ф), если должным образом его преобразовать. [c.360]

Для звезд, лежащих в плоскости эклиптики, этот эллипс вырождается в прямую, а для звезд у полюса — в окружность. Брадлей действительно обнаружил подобное смещение. Но большая ось эллипса оказалась для всех звезд имеющей одни и те же угловые размеры, а именно 2а = 40",9, что значительно больше ожидаемого параллактического смещения даже для ближайшей к.Солнцу звезды наконец, направление наблюденного смещения оказалось перпендикулярным к ожидаемому вследствие параллакса (см. рис. 20.2, б). Брадлей объяснил (1728 г.) наблюденное явление, названное им аберрацией света, конечностью скорости распространения света и использовал его для определения этой скорости. Годичный параллакс, гораздо менее значительный и зависящий от расстояния до [c.420]

Два альтернирующие вектора дают вращающийся результирующий вектор, если они имеют равные амплитуды и частоты и если разность их фаз равна дополнению угла, содержащегося между их направлениями (ср. упражнение 21, случай окружности это наблюдение привело к открытию вращающегося магнитного поля Галилео Феррариоа). [c.155]

Технологические роторы для обработки инструментом содержат систему исполнительных органов, оснащенных технологическими инструментами, расположенными равномерно по начальной окружности ротора и перемещающимися по замкнутой траектории — окружности ротор, состоящий из сплошного или полого центрального вала, дисков блокодержателя с механизмами крепления инструментальных блоков систему ползунов, являющихся подвижными элементами привода рабочего движения исполнительных органов неподвижные элементы системы привода технологических движений, выполняющие функции кулачков распределительного вала в автоматах систему передачи транспортного, обычно вращательного, движения ротору через зубчатый или червячный редуктор систему управления технологическими движениями инструментов систему наблюдения и контроля правильности функционирования механизмов технологического ротора и состояния потока обрабатываемых деталей. [c.296]

Шорник 5-г о разряда. Сшивание, склеивание и прошивание ремней шириной до 400 л<л< из различных материалов (кожи, резины, ткани и т. д.). Наблюдение за состоянием приводных ремней и своевременное выявление необходимости их лерешивания. (Определение степени натяжения ремней надевание ремней на шкивы. Подбор ремней по передаваемому усилию и окружной скорости. Изготовление манжет. Применение натяжных приборов, молотков, ножниц, игл, пробоек, машинок, кусачек и приспособлений для растяжения ремней. [c.120]

Обратимс51 вновь к примеру изгибных колебаний осесимметричной пластины (5гл = оо). Если при колебаниях такой пластины установлено наблюдение только за перемещеиигм 5 точек, расположенных на некотором- радиусе равномерно по окружности, то наблюдатель будет воспринимать колебания пластины как колебания системы с порядком симметрии 5. Формы колебаний, принадлежащие фактически к неограниченному числу групп (—оо< осесимметричной системы, наблюдатель формально разместит по ограниченному числу групп (—S/2формы колебаний осесимметричной системы, принадлежащие к группам m = rS, где г — целые числа нз последовательности —оо<г-<оо. В общем случае между формально совмещающимися группами существует зависимость [c.18]

В определенных случаях представляет интерес интерпретация динамического поведения вращающейся системы с позиции неподвижного наблюдателя. Пусть система, вращаясь вокруг своей оси с частотой Q, совершает свободные колебания с собственной частотой = Наблюдение ведется за перемещениями по некоторому сходственному направлению соеокупно1Ст,и точек системы, расположенных на некоторой окружности с центром на оси HMvierpHH. В системе координат, связанной с вращающейся системой, эти перемещения опишутся, как показано выше, выражением вида [c.35]

Как видно, матрица ВДП устанавливает по окружно-сти тела в го сходственных точках, за которыми установлено наблюдение, линейную зависимость между комплексными амплитудами волн компонентов перемещений и комплексными амп 1нтудами волн компонентов усилий. Элементы этой матрицы зависят от частоты. Для полного описания динамических характеристик тела в заданных сходственных точках необходимо определять последовательность матриц вида (3.8) для всех чисел. волн, допускаемых порядком симметрии, т. е. для 0 /П 5/2. [c.45]

На рис. 9.2 приведены резонансные кривые, соответствующие тем же г и б. Кривые относятся к тем точкам окружности тела для которых достигаются максимум и минимум резонансных амплитуд при проходе через резонансную зону. Кроме того, здесь приведена также резонансная кривая, принадлежащая точке, которая участвует в колебаниях лишь по первой форме (ф = 0). Вид резонансных кривых зависит от того, за какой из точек по окружности тела устаоовлено наблюдение. Еслл наблюдается точка, соответствующая [максимальным резонансным амплитудам, то при умеренных расстройках г имеется один резонансный пик, хотя вид резонансной кривой может быть несколько искажен по сравнению с номинальным случаем (ф = 0). Если наблюдение ведется за точкой, где резонансные амплитуды минимальны, то четко про- [c.176]

Кольцевые трещины с наружной стороны трубы имеют вид, показанный на фиг. 3-13. Они располагаются вблизи середины завальцованной части трубы, а не у края, где обычно может иметь место перерезание трубы при вальцовке (фиг. 3-14). Иногда в котлах "приходилось наблюдать трещины на внутренней поверхности трубы длиной до окружности. Обычно же, если ведется систематическое наблюдение за местами вальцовки, могут быть обнаружены трещины значительно меньщей длины. Иногда трещины 94 [c.94]

Перечисленными свойствами обладают только волны достаточно малой амплитуды (много люньшей как длины волны, так и глубины водоёма). Интенсипные нелинейные волны имеют существенно несинусоидальную форму, зависящую от амплитуды. Характер нелинейного процесса зависит от соотношения между длиной волны и глубиной водоёма. Короткие гравитац. волны на глубокой воде приобретают заострённые вершины, к-рые при определ. критич. значении их высоты обрушиваются с образованием капиллярной ряби или пенных барашков . Волны умеренной амплитуды могут иметь стационарную форму, не изменяющуюся при распространении. Согласно теории Герстнера, в нелинейной стационарно волне частицы по-прежнему движутся по окружности, поверхность же имеет форму трохоиды, к-рая при малой амплитуде совпадает с синусоидой, а при нек-рой макс. критич. амплитуде, равной Х/2л, превращается в циклоиду, имеющую на вершинах острия . Волее близкие к данным наблюдении результаты даёт теория Стокса, согласно к роя частицы в стационарной нелинейной волне движутся по незамкнутым траекториям, т. е. дрейфуют в направлении распространения волны, причём при критич. значении амплитуды (несколько меньше.м к/2л) на вершине волны появляется не остриё , а излом с углом 120 [c.332]

В физику Т. 3. введены Т. Скирмом [I ] в рамках синус-Гдрдона модели (см. Синус-Гордона уравнение). Трактовать Т. 3. на языке теории гомотопий предложили Д. Финкель-штейн и Ч. Мизнер [2]. Концепция Т. з. основывается на наблюдении, что в каждый фиксированный момент времени t полевые ф-ции синус-Гордона модели ф(л-, г) = (ф1,Ф2) можно воспринимать как отображения где R —пространственная ось, а —сфера единичного радиуса (окружность) в пространстве полевых переменных, выделяемая условием фj -1- ф2 = Последнее учитывается напр, переходом к угловой переменной ф(х, ) = ехр [/а(.х-, г)], а наличие топологического сохраняющегося тока J , ц = 0, 1, с компонентами / = —(2я) (7,0[ вытекает из ур-ния непрерывности. Действительно, закон сохранения топологич. тока д ,J = 0 выполняется не в силу ур-ний движения модели (уравнения синус-Гордона) и не как следствие симмет- [c.132]

Условие возникновения Ч.— В. и. и его направленность могут быть пояснены с помощью принципа Пойгенса. Каждую точку А, В, С, D на рис. I и 2) траектории заряж. частицы следует считать источником волны, возникающей в момент прохождения через неё частицы, В оптически изотропной среде такие парциальные волны будут сферическими, распространяющимися со скоростью и = с/л, где п—показатель преломления среды. Допустим, что частица, двигаясь равномерно и прямолинейно со скоростью и, в момент наблюдения находилась в точке . За время f до этого она проходила через точку (A =vr). Волна, испущенная из А, к моменту наблюдения представится сферой радиусом Л = Ш на рис. 1 и 2 ей соответствует окружность J, а волнам, испущенным из В, С, D,—окружности [c.449]

На средневековом Востоке интенсивно развивалось и кинематическое направление античной механики. Это было обусловлено необходимостью обработки результатов астрономических наблюдений, которые проводились в многочисленных обсерваториях. В зиджах IX—XV вв. и в большом количестве специальных трактатов разрабатывались принципы кинематико-геометрического моделирования видимого движения небесных тел. Однако, отправляясь от античной традиции, восточные астрономы сделали существенный шаг вперед в разработке представлений о кинематической сущности движения тел, а некоторые из них близко подошли к таким фундаментальным понятиям, как скорость неравномерного движения точки по окружности и мгновенная скорость в точке. [c.83]

Волны на свободной по-верхности жидкости. Волны, образующиеся на свободной поверхности воды, приводят в движение соприкасающийся с ними воздух. В большинст-Рис. 80. Волновое движение ве случаев массой этого воздуха можно пренебречь по сравнению с массой жидкости. Тогда давление на свободной поверхности жидкости будет равно атмосферному давлению ро. Наблюдения показывают, что при простейшем волновом движении отдельные частицы свободной поверхности воды описывают траектории, приближенно совпадающие с окружностью. В системе отсчета, движущейся вместе с волнами со скоростью их распространения, волновое движение является, очевидно, установившимся движением (рис. 80). Пусть скорость распространения волн равна с, радиус окружности, описываемой частицей воды, расположенной на свободной поверхности, равен г, а период обращения этой частицы по своей траектории равен Т. Тогда в указанной системе отсчета скорость течения на гребнях волн будет равна [c.128]

В экваториальной плоскости (в направлении оси х) амплитуда одной из волн обращается в нуль, поэтому излучение имеет линейную поляризацию при наблюдении вдоль оси х движение заряда по окружности неотличимо от осцилляций вдоль оси у. Рассмотренный пример показывает, что понятие поляризация относится к поведению волиы в данной точке, т. е. состояние поляризации, вообще говоря, различно в разных точках поля. Волна может иметь линейную поляризацию в одних точках и круговую или эллиптическую — в других. Только в некоторых случаях, например для однородной плоской волны, состояние поляризации всюду одинаково. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...