Положительные точки возврата

В нижней бифуркационной точке х возможны переходы с неустойчивой ветви /(д )-<0 на правую и левую устойчивые ветви 7(д )>0. Правая ветвь реализуется выбором положительных приращений параметров X и х. Отрицательные приращения этих величин преобразуют в точку возврата и выводят процесс на левую ветвь решения. [c.144]

Возврат части выходящего потока на вход реактора является внешней обратной связью, которая может быть либо положительной, либо отрицательной в зависимости от кинетики реакции. Если реактор изотермический, то возврат непрореагировавшей части реагентов обычно является положительной обратной связью, однако режим работы реактора при этом все же устойчив. Увеличение концентрации поступающего реагента приводит к увеличению концентрации реагента в выходном продукте, но при этом для реакций первого, второго или дробного порядков коэффициент усиления будет меньше единицы. [c.435]

Изменение р-. Мы видели уже, что в случае профилей с точкой возврата или с закругленной задней кромкой х положительно. Иначе профиль образовывал бы петлю в передней кромке и не осуществлялось бы конформное отображение. Но в случае профилей с угловой точкой дело обстоит не так. Здесь мы можем построить профиль с отрицательным р-, но это отрицательное значение не должно быть меньше определенной величины. Чтобы показать это, рассмотрим в качестве простого примера профиль Жуковского, отнесенный к системе координат с началом в задней кромке [c.105]

Пусть положительное направление нормали к кривой (46s) в точке (х°, у°) совпадает с касательной к интегральной кривой в этой точке (т. с. в точке возврата), проведенной в ту же сторону от кривой (46s), где располагается интегральная кривая. Такая касательная в точке возврата будет называться также положительной. [c.214]

Покажем, что если наблюдатель движется вдоль интегральной кривой (31)) в направлении, соответствующем возрастанию i, то при прохождении точки возврата положительная касательная в этой точке будет оставаться для него всегда с левой стороны. Отсюда, в частности, вытекает, что положительная касательная является внутренней касательной в точке возврата. [c.214]

ТО можно предположить, что точка х°, у°) совпадает с началом координат (0,0) и что положительная нормаль к кривой (465) в точке (0,0) совпадает с положительной полуосью х. Тогда (/1=0, и поскольку одновременное обращение в нуль производных силовой функции 1/х, возможно лишь в точке равновесия (см. 165), то Ф 0. Так как в точке возврата х = у = О, то из (47) видно, что [c.215]

Однако положительное направление касательной в точке возврата совпадает с положительным направлением оси X, так что x t) >0 (=а ) при малых i О и согласно формуле Тейлора х"о 0. Таким образом. [c.215]

Поскольку у 1) обращается в нуль при = О и также при двух значениях I, близких к 4 = О и определяемых приближенно согласно (52), легко сделать вывод, что при чалых положительных значениях постоянной интегрирования у ° интегральная кривая (51) имеет небольшую петлю (вырождающуюся в точку возврата при +0). [c.217]

Например, среди шести точек перегиба на бантике (рис. 57) четыре положительных, расположенных вблизи точек возврата. [c.122]

А именно, точка возврата положительна, если чётна область, диффеоморфно отображаемая во внутренность рога , образованного критическими значениями в некоторой окрестности этой точки. [c.149]

Пример. Корневое дерево о — — , дефект которого равен 1, реализуется отображением (2-сферы на плоскость), изображённым на рис. 71. Обе точки возврата положительны. [c.149]

Таким образом, кривая (4.17) имеет начало координат точкой возврата, и ее ветви касаются положительной части оси г. [c.52]

Строение главных особенностей. Доказав в п. 2.3 выпуклость особенностей Ландау, мы убедились в том, что в этих точках не может быть слишком заметных неприятностей (таких, как точка возврата, и др.), по крайней мере вне массовой поверхности. В главе I мы докажем значительно более точный результат, справедливый как на массовой поверхности, так и вне ее, и относящийся к строению главных особенностей графов. Рассмотрим критическую точку коранга 1, т. е. точку, в которой уравнения (L) удовлетворяются единственной системой параметров ai (с точностью до общего множителя) ). Мы назовем такую критическую точку главной, если все параметры а,- строго положительны ). Образ главной критической точки мы будем называть главной точкой Ландау (рассматриваемого графа) . В главе I мы докажем, что все главные особенности являются особенностями типа Si в классификации Тома это означает (ср. приложение I), что ситуацию в окрестности критической точки можно описать следующим образом [c.17]

Используем потенциальную кривую системы гравитационно взаимодействующих Земли и тела (рис. 43 б) для вывода формулы второй космической скорости (определение второй космической скорости было дано на с. 35). Если сохраняющаяся механическая энергия системы отрицательна (И <0 на рис. 43 б), тело, запущенное в радиальном направлении с поверхности Земли (г = Л), удалится на конечное расстояние г, (точка возврата) и упадет обратно на Землю. В случае положительной энергии >0 начальная скорость, сообщенная телу, избыточна, так как, преодолев земное притяжение (г-> оо,й д(а)) = 0), тело будет обладать конечной кинетической энергией И( (оо). Следовательно, минимальная скорость, которую нужно сообщить телу, чтобы оно покинуло сферу действия земного тяготения, определится из условия равенства нулю механической энергии системы 1 = =ту 12-СтМ/г = 0. В момент "запуска" [c.58]

Действительно, если бы разность Q — L не равнялась нулю, а была, например, меньше нуля, это означало бы, что в результате кругового процесса система, возвратившись в исходное состояние, произвела большую работу, чем полученная системой теплота. Если теперь некоторую часть произведенной системой работы, численно равную Q, превратить снова в теплоту и передать окружающим телам, то последние тем самым будут возвращены в исходное состояние следовательно, система и окружающие тела после рассмотренного кругового процесса не будут иметь каких-либо остаточных изменений и будут находиться в том же состоянии, что вначале, и, несмотря на это, будет произведена некоторая положительная работа. Заставив систему совершать подобный круговой процесс много раз, можно было, бы получить любое количество положительной работы без затраты вообще какого-либо количества теплоты, т. е. из ничего , что находится в противоречии с законом сохранения энергии. Поэтому сделанное вначале предположение о том, что при круговом процессе разность между полученной теплотой и совершенной системой работой не равна нулю, должно быть отброшено как неправильное. [c.28]

В самом деле, если бы разность Q—L не равнялась нулю, а была, например, меньше нуля, это означало бы, что в результате кругового процесса система, возвратившись в исходное состояние, произвела работу, большую, чем поглощен- р с. 2-1. ное тепло. Если теперь некоторую часть произведенной системой работы, численно равную Q, превратить обратно в тепло и передать окружающим телам, то последние тем самым будут возвращены в исходное состояние следовательно, система и окружающие тела после рассмотренного кругового процесса не будут иметь каких-либо остаточных изменений и будут находиться в том же состоянии, что вначале, и, несмотря на это, будет произведена некоторая положительная, полезная внешняя работа. [c.29]

Выясним, какой смысл следует придавать этому стремлению сил возвратить точку (или систему) в положение равновесия. Для этой цели обратимся к понятию о работе и, как это вполне естественно, будем считать, что силы стремятся сообщить данное перемещение или препятствуют этому перемещению, в зависимости от того, будут ли эти силы в своей совокупности силами движущими (положительная работа) или силами сопротивления (отрицательная работа). Таким образом, для того чтобы различить, стремятся или нет некоторые силы сообщить точке (или системе) заданное перемещение, достаточно обратить внимание на знак полной работы, которую совершили бы силы на этом перемещении. [c.19]

При дальнейшем увеличении напряженности поля будет достигнуто такое состояние, при котором все домены будут ориентированы в одном положительном направлении (отрезок ВС). Если теперь постепенно уменьшать напряженность электрического поля Е, кривая не., совпадает с кривой поляризации, а будет изменяться по кривой СД. При уменьшении поля до нуля домены не возвратятся в исходное состояние, а останутся в ориентированном положительном направлении состоянии. Отрезок ОД будет представлять остаточную поляризацию. Отрезок ОЕ — величина спонтанной поляризации или то же самое, что поляризации насыщения. [c.194]

Поверхность нагружения разделяет области упругого и неупругого состояний. Если точка, изображающая какое-либо состояние, находится внутри поверхности нагружения, то это состояние упругое, хотя в нем могут происходить процессы отжига, возврата механических свойств (изменение радиуса и смещения поверхности нагружения), охрупчивания и залечивания материала. Если изображающая точка принадлежит поверхности нагружения, оно может быть как упругим (нейтральное нагружение), так и неупругим. Условия упругого и неупругого состояний, полученные из условий принадлежности изображающей точки поверхности нагружения и положительности приращения накопленной неупругой деформации, имеют вид [c.254]

Если в исходном состоянии транзистор Т- открыт, а транзистор закрыт, то подача положительного импульса на вход 1 приводит к закрытию Tj и открытию Т . В результате этого на выходе имеет место высокий отрицательный потенциал. Возврат в исходное состояние производится подачей положительного импульса на вход О или на вход Гашение . Он характеризуется падением отрицательного потенциала на выходе. [c.101]

Угол продольного наклона шкворня у — измеряется между вертикалью и осью шкворня (верхняя часть которого отклонена назад). При положительном угле продольного наклона шкворня точки пересечения его оси с дорогой лежит впереди точка касания колеса с дорогой (рис. 61,а). Благодаря этому при повороте колеса появляется стабилизирующий момент, стремящийся возвратить колесо в плоскость его качения, особенно заметный при средних и повышенных скоростях движения. Тем самым управление автомобилем значительно облегчается. [c.195]

Угол продольного наклона шкворня (рис. 84, б) способствует стабилизации передних колес автомобиля. Благодаря наличию положительного продольного наклона шкворня, при котором нижний конец его вынесен вперед относительно вертикали, проходящей через середину шкворня, точка пересечения его оси с дорогой лежит впереди точки касания колеса с дорогой на расстоянии п. В результате этого при повороте колеса появляется момент, во время которого колесо стремится возвратиться в положение, соответствующее прямолинейному движению. [c.136]

Перестройка рождения блюдца 50 Перестройки каустик 43 Пирамида, особенность 28 Платоновой иерархия проектирований 159 Поверхность кргювых векторов 198 Поверхность ортов 198 Положительные точки возврата 122, 149 Положительные точки перегиба 122 Порядок кривой 231 Потешщальное поле Ко 83 Потешщальное поле с потешщалом а 83 Почка 142 [c.333]

Следовательно, если AijAij положительно, то максимальные значения 0J — 02 соответствующие точкам возврата, достигаются при условии (4), а минимальные значения соответствуют условию (5), а если М1М2 отрицательно, то точки возврата при значениях 0j — 02, данных выше, меняются местами. [c.266]

Единственным инвариантом кобордиэма для ориентированных и вооружённых фронтов на проективной плоскости является индекс, равный числу точек возврата, подсчитанных с учётом их знаков. Точка возврата положительна, если, двигаясь вдоль кривой в ориентирующем её направлении, мы проходим череэ точку возврата в направлении нормали, вооружающей фронт. [c.122]

Во-вторых, особенности волнового ноля повторяют структуру каустик только в пределе бесконечно высоких частот. При конечных частотах, как отмечалось в [159], [151, 10], амплитудная и фазовая структура поля более стабильны прн развитии сложных каустических поверхностей, чем их геометрия. Если коЬ - большой параметр задачи, то формально (Ло ) > ] ири любой положительной стенени 1 . Фактически при конечных частотах складывается иная ситуация. Так, отношение звукового давления в точке возврата каустики к мавлению в ее неособой точке пропорционально ( (,1) / .При Ло1 = 10 зта величина составляет 1,78 и даже при = 10 -всего 3,16. Поэтому усиление поля вследствие сложной фокусировки может быть далеко перекрыто другими факторами. [c.384]

Если цикл совершается по часовой стрелке, то L > О, > О, а ( 2 < 0. Очевидно, что Qg не может быть положительной величиной. В самом деле, вместе с теплотой Q , полученной от источника теплоты высшей температуры, обш,ее количество теплоты, отданной обоими источниками теплоты и преобразованной в работу, составляет -f + = L. Если Qa > О- то после превращения этой работы в теплоту при температуре t-i и передачи ее источнику теплоты с этой температурой источник не только возвратится к начальному состоянию, но и получит дополнительное количество теплоты, равное Qj- Другими словами, от источника теплоты более низкой температуры 2 будет перенесено к источнику теплоты более высокой темпратуры ti > некоторое положительное количество теплоты Q., без каких-либо остаточных изменений в системе (без затраты работы). Но согласно первой формулировке второго начала термодинамики это невозможно. Следовательно, Q2 не может иметь в случае L > О положительного значения, т. е. Q2 < 0. Таким образом, при положительной полезной работе L рабочее тело получает от более нагретого тела количество теплоты Qi и отдает менее нагретому телу количество теплоты Q , т. е. > О и Q2 < О, Из выражения (2.2) следует, что справедливо соотношение [c.61]

Если же ребром возврата является пространственная кривая V, то положительные и отрицательные полукасательные образуют две неперекры-вающиеся полости (см. рис. 271), граничащие друг с другом по линии V. [c.222]

Т. е. поверхность зарядилась положительным зарядом. В соответствии с теоретическим анализом с ростом деформации сдвиг заряда поверхности в сторону положительных значений проходит через максимум на стадии динамического возврата увеличивается, а затем несколько уменьшается подобно уменьшению механохн-мического эффекта. Аналогичные результаты получаются и в растворе H I. Если измерять изменение заряда поверхности по ср-шкале Л. И. Антропова, т. е. по величине сдвига потенциала незаряженной поверхности гр , то можно сделать вывод, что деформация практически незаряженной поверхности (в недеформированном состоянии ф близко к ф , что согласуется с данными работы [94]) привела к возникновению положительного заряда, характеризующегося сдвигом Аф порядка 0,1—0,16 В, что находится в соответствии с расчетным значением, полученным выше. [c.105]

Понятие о секториальной скорости легко распространяется также на точку, совершающую совершенно произвольное движение в пространстве. Чтобы притти к этому обобщению, возвратимся сначала к случаю плоского движения и именно к выражению (20) угловой скорости относительно начала О. В точке О восставим к плоскости движения перпендикуляр и направим по нему ось г, ориентируя ее таким образом, чтобы получить правосторонний триэдр Охуг. На этой оси нанесем вектор V, длина которого равна абсолютной величине секториальной скорости (20) и который обращен в положительную или отрицательную сторону этой оси, смотря по тому, имеет ли секториальная скорость точки положительное или отрицательное значение можно сказать, что вектор г отображает векториальную скорость как по величине, так и по знаку. Всматриваясь в выражение (20) ближе, мы видим, что построенный таким образом вектор V представляет собою половину векторного произведения двух векторов, имеющих компоненты [c.109]

Одним из важных понятий при описании свойств разряда методом ВАХ является устойчивость рабочей точки, т. е. возможность длительного поддержания разряда в ней. Из общих соображений ясно, что совокупность рабочих точек на возрастающих участках ВАХ Л л>0) всегда устойчива. Действительно, случайная положительная флуктуация тока вызовет возрастание напряжения на балластном сопротивлении и, так как ео= onst согласно уравнению (3.50), уменьшение U. При Л л>0 это приведет к падению /, т. е. возврату тока в исходное состояние. Аналогичным образом существующая отрицательная обратная связь погасит и случайную отрицательную флуктуацию тока. На падающих участках ВАХ ( пл<0) ситуация иная — рост тока приводит не только к росту падения напряжения на внешнем сопротивлении, но и падению напряжения на разряде. Поэтому для стабилизации положения рабочей точки необходимо, чтобы вызванное случайной флуктуацией тока изменение напряжения на балластном сопротивлении превышало по величине соответствующее падение на разрядном промежутке. Это возможно, если сопротивление внешней цепи удовлетворяет неравенству [c.91]

При большей эффективности катодного процесса вероятен случай, когда катодная кривая на рис. 37, а) не доходит до петли активного анодного растворения и пересекается с анодной кривой только на участке полного пассивного состояния (точка G). В этом случае система будет находиться в самопроизвольно устойчиво-пассивном состоянии и растворяться с ничтожной скоростью коррозии в пассивном состоянии, соответствующей току Exfi. Стационарный потенциал коррозии такой системы Ех, будет положительнее потенциала полного пассивирования Еап но отрицательнее потенциала анодного пробивания пассивной пленки Еа или потенциала перехода в транспассивное состояние т, т. е. Елп< Ех, < -Бпр или ЕапК < E-t. Очевидно, что для этого случая плотности катодных токов при потенциале пассивирования и потенциале полной пассивности превосходят предельную плотность тока пассивирования, и соответственно плотность тока полного пассивирования in и гк, > г пп (см. рис. 37, а), В этом случае обш,ая реальная кривая анодной поляризации системы изображается линией E fiS (см. рис. 37, б). Для данной системы устойчиво (даже без наложения внешнего анодного тока) только одно пассивное состояние. И если каким-либо образом система искусственно будет выведена из пассивного состояния (катодной поляризацией, механической зачисткой), то после снятия внешнего воздействия система опять возвратится в пассивное состояние. Это — самопроизвольно пассивирующаяся коррозионная система. [c.63]

II выключателя 81, стартер не включится по следующей причине. При возврате выключателя 5/ в положение II разомкнется цепь питания обмотки вспомогательного реле и под действием возникшей в ней э. д. с. самоиндукции ток пойдет по цепи обмотка дополнительного реле — диод У010 — переход коллектор-эмиттер транзистора УТЗ — диоды У012 и У011. В результате в точке между диодом УОЮ и конденсатором С7 появится положительный потенциал. Так как с этой точкой через диод У08 и резистор НИ соединена база транзистора УТ2, на ней также появится положительный потенциал, и транзистор УТ2 откроется. База транзистора УТЗ при этом соединится с корпусом автомобиля, и он закроется. Для того чтобы вывести триггер из этого состояния и повторить попытку пуска, необходимо вернуть выключатель 81 в положение О и затем повторить попытку пуска. Такая особенность схемы устройства блокировки предотвращает повторное быстрое включение стартера при продолжающем вращаться после первой попытки коленчатом вале [c.156]

Потенциалы ионизации и возбуждения. На освобождение электрона от связи с атомным ядром, вследствие чего и происходит образование положительного иона, необходимо затратить определенное количество энергии. Энергия, израсходованная на отрыв электрона, называется работой ионизации. Работа ионизации, выраженная в электрон-вольтах, называется потенциалом ионизации. Если сообщить связанному электрону газовой молекулы или атома некоторое количество дополнительной энергии, то электрон перейдет на новую орбиту с более высоким энергетическим уровнем, а молекула илн атом будут находиться в возбужденном состоянии. Количество энергии, выраженное в электрон-йОЛЬтах, которое необходимо затратить для возбуждения атома или молекулы газа, называется потенциалом возбуждения. Возбужденное состояние атома или молекулы газа является неустойчивым, и электрон может снова возвратиться на стационарную орбиту, а атом или молекула перейдет в нормальное невозбужденное состояние. Энергия возбуждения при этом передается в окружающее пространство в форме светового электромагнитного излучения. [c.29]

Заметим, что в случае проективной плоскости поднятие д на ориентируемое двулистное накрытие также является периодической точкой, так что мы можем сразу считать, что многообразие М ориентируемо. Рассмотрим маленький трансверсальный отрезок 7, содержащий д. В силу непрерывности отображение возвращения на этот отрезок определено в некоторой окрестности точки д в 7. Выберем одностороннюю окрестность I точки д настолько малой, что первая точка пересечения с 7 не содержится в I, ИО бесконечно многие ее образы возвращаются в I. Параметризация этой окрестности параметром нз [О, 5) дает непрерывное отображение / по-лзгинтервала [О, 6) на полуинтервал [О, 8 ) с неподвижной точкой 0. Орбита точки р дает бесконечно больщое количество точек х 6 (О, 5), для которых х) < X, поэтому либо /(х) < X для всех х 6 [О, 5), либо полуинтервал [О, 6) содержит неподвижную точку у. Последний случай невозможен, так как тогда отрезок [О, у] будет инвариантен относительно / и, следовательно, найдется инвариантное относительно потока кольцо, которое отделяет орбиту точки д от орбиты р, так что д ш р). Но если /(г) < х, то все точки X 6 (О, 5) положительно и монотонно стремятся к 0. Так как времена возврата на / ограничены, это значит, что отрезки орбиты точки р между двумя последовательными возвратами сходятся к орбите д, так что ш р) совпадает с орбитой д. [c.456]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...