Положительные точки перегиба

Если 6 возрастает от нуля до л, р уменьшается от 2Я + а) до (а — 2/ ) значения р всегда положительны. При 6 = 0 и 0 = л касательная перпендикулярна к полярной оси. Если а < 47 , точка С существует, т. е. кривая имеет две точки перегиба (рис. 3, а). [c.22]

Для реальных материалов диаграмма деформирования всегда направлена выпуклостью кверху и не имеет точек перегиба, поэтому n>G, >G,. Вследствие этих неравенств выражения, заключенные в скобки, положительны, а поэтому условие (16.4.4) всегда выполняется. [c.545]

Если точка не может покинуть сферу, если она, например, находится между двумя бесконечно близкими жесткими сферическими оболочками, то она будет давить на внешнюю оболочку, когда реакция положительна, и на внутреннюю, когда реакция отрицательна. В этом случае горизонтальная проекция траектории будет иметь точку перегиба в том месте, где N обращается в нуль. Действительно, в произвольном положении движущейся точки соприкасающаяся плоскость траектории содержит равнодействующую сил N и mg, в точке же, где 7V = 0, соприкасающаяся плоскость содержит только вес mg, следовательно, она будет вертикальна, и горизонтальная проекция рассматриваемой точки будет точкой перегиба. Этот случай не [c.438]

Отложим на оси Сх (фиг. ] 9) от точки С в положительную сторону отрезок СК, равный и (т. е. W со) предшествующее уравнение есть (в полярных координатах г, ) уравнение окружности, построенной на СК как на диаметре. Эта окружность называется окружностью перегибов, а точка К—полюсом перегибов. Точки фигуры, расположенные на этой окружности, проходят в данный момент через точки перегиба своих траекторий, так как их нормальные ускорения v R равны нулю. Обратно, если какая-нибудь точка проходит через точку [c.99]

График ускорений толкателя. Имея график скорости (рис. 342, б), при помощи полюсного расстояния Яа и лучей Яа/, Яа2,. . ., Яа7 строим (рис. 342, в) график ускорений при подъеме. В нем любая ордината равна соответствующему отрезку, отсекаемому лучом на оси V, например 1Ка = 02. Ввиду наличия в точках г п и графика скоростей точек перегиба, кривая ускорений в точках г и и будет иметь положительный и отрицательный максимум, а в точке 4, соответствующей максимуму х графика скорости, кривая ускорений переходит через нуль. Как видим, кривая ускорений в начале и конце подъема не обладает нулевыми ординатами. [c.311]

Если образец был размагничен, то при наложении монотонно возрастающего поля напряженностью Я намагниченность М будет изменяться по кривой намагничивания (рис. 12, о). На этой кривой принято различать три характерных участка начальный участок Оа (зона Рэлея), характеризующийся малым углом наклона и положительной кривизной, средний участок аЬ, характеризующийся большим углом наклона и содержащий точку перегиба, н третий участок Ьс (зона технического насыщения), характеризующийся малым углом наклона и отрицательной кривизной. [c.13]

Равенство (24) показывает, что радиус кривизны кулачкового профиля в точке (соответствующей данному значению угла ф) зависит от положения точки О на неподвижной плоскости и для разных механизмов семейства имеет различные значения. При этом знак р зависит от положения точки О по отношению к окружности Q. Если точка О лежит вне окружности, знак р положительный если точка О лежит внутри окружности — знак р отрицательный. Окружность Q является геометрическим местом тех точек О, для которых р = оо, т. е. для которых соответствующая точка профиля является точкой перегиба. Поэтому назовем окружность Q окружностью перегибов кулачкового профиля. [c.155]

Первая производная, структурно совпадающая с аналогичной зависимостью (5-50) для радиационного теплообменника, при т >>т тр всюду положительна, что указывает на монотонный рост Функция имеет точку перегиба, [c.188]

Принятое правило знаков для М соответствует характеру деформации балки положительный изгибающий момент изгибает ее выпуклостью вниз, а отрицательный — выпуклостью вверх (рис. 135). В сечении, где М переходит через нуль, ось балки имеет точку перегиба на участке, где М=0, ось балки остается прямой. [c.196]

Если а/ возрастает дальше, то величина M[Jli (положительная) уменьшается до тех пор, пока а.1 не примет значения 2тс, при котором Mj/ii опять обратится в нуль. В рассмотренном интервале кривая прогиба имеет точку перегиба. При а/=2тс мы имеем случай просто опертого стержня, ось которого деформирована в кривую с двумя полуволнами соответствующее значение Р второй критической силы дается формулой (21). Если Р возрастает еще дальше, то мы получаем аналогичный ряд явлений, в котором, при определенных значениях а/, могут возникнуть кривые с тремя, четырьмя и т. д. полуволнами. [c.262]

Такое же явление можно часто наблюдать в жидкости, оно явно обнаруживает себя в виде положительного вклада в энтальпию смешения в сплавах, богатых металлом с высокой валентностью, что приводит к асимметричному виду кривой H IN. В некоторых случаях энтальпия смешения может быть положительной на одном конце системы (сплавы, богатые многовалентным компонентом) и отрицательной на другом. К системам, показывающим такое поведение, относятся Ag—Bi, Ag—Sn, Ag—Sb и u—Sn. В большинстве этих систем фазовая диаграмма также ясно отражает положительный вклад в энтальпию при больших концентрациях многовалентного компонента, включая и точку перегиба на кривой ликвидус. [c.51]

Таким образом, функция % q локально положительна в первом квадранте и отрицательна во втором линия перегиба отходит от обтекаемой стенки под прямым углом. Если стенка выпукла в непосредственной близости справа от критической точки, то там функция х/<7 отрицательна, а с удалением от стенки происходит изменение в знаке функции и/<7, соответствующее линии перегиба, касающейся обтекаемой стенки. Аналогичное сказанному справедливо и с левой стороны от критической точки. Итак, имеются одна, две или тр-и линии перегиба, идущие в критическую точку, в зависимости от того, находится ли критическая точка в вогнутой части, совпадает с точкой перегиба или находится в выпуклой части препятствия соответственно. Поэтому на обтекаемой стенке число концов линий перегиба равно числу точек перегиба границы плюс число перегибов в точках отрыва плюс 3 или 1 в зависимости от того, находится ли критическая точка в выпуклой или вогнутой частях. Три линии перегиба должны уходить в бесконечность, поэтому число этих линий, указанное в теореме, можно присоединить в крайнем случае к числу точек перегиба на свободной границе. [c.106]

Теперь рассмотрим луч г (г), направленный в узловую точку N1 (рис. 48). Из (4.47) ясно, что асимптота кривой 0(2) также пройдет через эту точку, хотя и под другим углом к оси. Поскольку Т(г) (в (4.51)) всегда положительно, из (4.47) и (4.50) следует, что вторая производная а (г) всегда имеет знак, противоположный знаку г(г), и равна нулю, если г(г)=0. Следовательно, кривая а (г) всегда вогнута к оси и имеет точку перегиба при г(г)=а(г)=0. Очевидно, что эта точка Q должна быть [c.206]

Сначала мы исследовали функцию С/ (г) и подсчитали число К. ее точек перегиба. Очевидно, г достигает бесконечности в каждой точке перегиба, где [/ " = 0, следовательно, число электродов или полюсных наконечников равно Л +1. Если значение второй производной отрицательно между двумя точками перегиба или между точкой начала/конца и ближайшей точкой перегиба, то нужно выбрать потенциал электрода несколько выше, чем максимальный осевой потенциал в этом интервале. Если вторая производная положительна, потенциал электрода должен быть ниже, чем минимальный осевой потенциал. [c.535]

Таким образом, при увеличении кривизны линии равного уровня функции ограничения /г точка М перестает быть точкой максимума одновременно с потерей свойств устойчивости. Если в точке М линия равного уровня функции цели или граница области допустимых значений имеет точку перегиба или их кривизна изменяется существенно, так что по разные стороны от точки М выражение (35) изменяет знак, то область, окружающая точку равновесия, не будет областью устойчивых движений. Поэтому для точки пересечения областей нескольких ограничений для неустойчивости движения достаточно существования хотя бы одного направления, в котором знак разности (35) был бы положительным. 124 [c.124]

При малом h знак зависит от первого члена. Значит d > О для h>0 и h<0 и кривая лежит выше своей касательной, если/"(ж) > 0. Кривая вогнута, если она обращена выпуклостью вверх (в положительную сторону оси у), следовательно кривая вогнута, если /"(ж) > 0 выпукла, если /"(ж) < 0 имеет точку перегиба, если f"(x] = О [c.442]

Мы видели, что для профилей скоростей без точек перегиба неустойчивость должна обусловливаться действием вязкости. Уравнение энергии показывает тогда, что силы вязкости должны действовать таким образом, чтобы между и - и г -компонентами скорости установилось подходящее соотношение фаз. Сейчас мы покажем ), что если возмущение имеет вид бегущей волны, то около стенки силы вязкости всегда будут производить напряжение, положительное в следующем смысле напряжение, действующее на стенке, направлено в сторону бегущей волны. [c.81]

Перестройка рождения блюдца 50 Перестройки каустик 43 Пирамида, особенность 28 Платоновой иерархия проектирований 159 Поверхность кргювых векторов 198 Поверхность ортов 198 Положительные точки возврата 122, 149 Положительные точки перегиба 122 Порядок кривой 231 Потешщальное поле Ко 83 Потешщальное поле с потешщалом а 83 Почка 142 [c.333]

Поскольку первая производная от скорости, пропорциональная трению Тш, положительна, то и вторая производная (d uldy )y, также больше нуля. Отсюда тангенс угла наклона профиля скорости по координате . g а=ди1ду вблизи стенки должен возрастать с увеличением у, тем самым в зависимости скорости от координаты появится точка перегиба, ибо на границе пограничного слоя tga- 0. [c.103]

Ранее (см. гл. 1) отмечалось, что у известных нам веществ производные d p/dT и dp/df положительны на всем протяжении кривой упругости. Там же, рассматривая характер изменения теплоемкости с с температурой вдоль изохоры, мы пришли к заключению, что в области двухфазных состояний d JdTj y- 0. В таком случае температурная зависимость (при постоянном объеме) должна проходить через экстремум либо иметь точку перегиба. Температура, отвечающая нулевому значению dw , dT) , определяется из следующего соотношения логарифмических производных [c.73]

Если мы изобразим графически ф в зависимости от Р на основании уравнения (XVIII. 26), то кривая при Р = О будет иметь горизонтальную касательную, и поэтому у нее должна быть точка перегиба. Кривая, кроме того, симметрична относительно вертикальной оси. С другой стороны, если построить ф в зависимости от то получающаяся кривая при Р = 6 имеет наклонную касательную и не имеет точки перегиба. Это справедливо только для положительных значений Р , поскольку как -(-jP, так и —Р дают одно и то же значение +jP . Если мы сравним эти данные с рис. XVI. 8, то обнаружим, что равенство (XVIII. 26) дает качественно правильную картину. [c.295]

Реальная характеристика относительного сдвига фазы от пространственной координаты в плоскости жидкого кристалла Д(р(д ), формируемая в ПВМС на краю штрихового объекта, имеет вид монотонной кривой с изгибом, Участки кривой по разные стороны от точки перегиба имеют разные знаки кривизны. Соответст-веппо оптические силы микролинз, образующихся из-за градиента показателя преломления жидкого кристалла на этих участках, также противоположны — OAFia из линз является отрицательной, дрчгая —положительной. Переходная характеристика симметрична относительно точки перегиба и поэтому фокусные расстояния линз можно считать равными по модулю и приблизительно определить их как [c.233]

На фиг. 6 приведены анодные поляризационные кривые для сплавов АМц, АМг-5В и АМг-б в 0,005 п. растворе Na l. Кривые показывают, что по мере сдвига потенциала сплавов в положительную сторону поляризуемость резко падает и в дальнейшем, несмотря на увеличение поляризующего тока, значение потенциала остается практически постоянным. Появление на кривых характерной точки перегиба отвечает значению потенциала пробоя, при котором Б данных условиях происходят нарушение пассивного состояния и возникновение точечной коррозии. [c.73]

При низких температурах, т. е. малых значениях кТ1С, гетерогенное выпадение компонентов Л и В является энергетически предпочтительным процессом, так как свободная энергия смешения АР положительна во всем диапазоне концентраций. При более высоких температурах А/ -кривые в области составов чистых компонентов имеют точки перегиба. Это указывает на то, что образование гомогенных твердых растворов в этих диапазонах концентра-более выгодным, чем гете- [c.152]

При этом, исключая точку О, детонационная волна всюду нересжатая. В точке О, где осуществляется режим Чинмена-Жуге, волна детонации имеет точку перегиба. Вид волны в этом случае при положительных г показан на рис. 1 штриховой линией ОВ1. [c.73]

Распределение осевого потенциала двух- или трехэлектродной однопотенциальной линзы имеет типичную форму, показанную на рис. 101, с одним максимумом или минимумом в зависимости от того, выше или ниже потенциал среднего электрода, чем потенциал крайних электродов. (Для простоты рассмотрим только положительный потенциал.) Функция распределения асимптотически стремится к общему потенциалу крайних электродов Уь Отметим, что экстремальный потенциал С/ех1 ( тах или Vт п) не обязательно равен потенциалу Уг среднего электрода. Действительно, всегда имеем /тах<Уг и /тш>У2, а равенство — только для очень длинных средних электродов, которые практически никогда не используются. Распределение имеет две точки перегиба, где осевые компоненты электростатического поля достигают экстремумов. [c.422]

Рассмотрим случай, когда оба показателя степени в уравнении линии связи (6.30) положительны (рис. 6.5, б). Здесь линия связи имеет положительный фловой коэффициент касательной и в зависимости от соотношения показателей степени может быть выпуклой,, вогнутой или иметь точку перегиба (последний случай на рис. 6.5, б не показан). Так же как и в предыдущем случае, точка М максимума стойкости на линии связи может располагаться как ниже, так и выше точки К условного экстремума первого слагаемого. В первом случае (точка Mi или Мг) направление движения от начальной точки определяется однозначно — в сторону увеличения скорости, т. е. к точке Ki (или Кг). Во втором случае (точки.-Мз или М4) согласно предыдущим рассуждениям в большинстве случаев необходимо также двигаться к точке Ki (или Кг) [c.161]

При переходе от упорядоченного к неупорядоченному состоянию энергия системы, повидимому, возрастает, иначе упорядоченное состояние не было бы устойчиво при низких температурах. Следовательно, при увеличении беспорядка кривая энергии как функция энтропии должна возрастать. На рис. 250 изображены два возможных вида этой кривой. В первом случае кривая (5) имеет точку перегиба, так что может быть проведена прямая, касательная к двум частям этой кривой. Здесь при температуре, соответствующей наклону этой касательной, будет иметь место скачкообразное изменение энтропии и, с. 1едовательно, порядка, с выделением скрытой теплоты, как при плавлении. Во втором случае кривая (5) имеет всюду положительную кривизну, так что порядок меняется непрерывно. [c.530]

Возрастание температуры с увеличением расстояния у де-нает д >,1ду отрицательной. Следовательно, д и ду вначале имеет положительные значения, но в конце концов становится отрицательной на больших расстояниях. Профиль скоростей должен поэтому иметь точку перегиба, вызывая увеличение неустойчивости. Полного исследования этого явления в литературе еще нет. [c.120]

Индекс определяется для фронтов на любой поверхности, ориентированной или нет. Его значения на проективной плоскости могут быть чётными и нечётными. Индекс кривой на проективной плоскости может быть также вычислен подсчётом точек перегиба (вэятых со знаками). Точка перегиба положительна, если фронт пересекает касательную прямую в этой точке в направлении, противоположном направлению вооружающей нормали. [c.122]

Смотреть страницы где упоминается термин Положительные точки перегиба : [c.280] [c.280] [c.243] [c.299] [c.300] [c.69] [c.183] [c.198] [c.104] [c.203] [c.759] [c.171] [c.46] [c.116] [c.31] [c.229] [c.200] [c.298] [c.147] [c.420] [c.534]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...