Масса точки

Если звено находится только во вращательном движении вокруг оси, проходящей через его центр масс, то ускорение а, центра масс 5 этого звена равно нулю и сила инерции F,, также равна нулю F = 0. [c.240]

Так как система замкнута относительно массы, то общее число [c.234]

Через упорядоченный массив точек Л (г = 1, 2,. .., п) проводится обвод первого порядка гладкости, составленный из дуг окружностей (рис. 2.33). [c.45]

Однако следует иметь в виду то обстоятельство, на которое было указано в гл. 1 относительно подсасывающего эффекта отдельных струек, протекающих через отверстия перфорированной решетки. В равной степени это относится и к струйкам, выходящим из отдельных каналов пространственных решеток (трубчатых, хордовых, слоевых и др.). В случае, если выходные струйки обладают разной кинетической энергией (вследствие большей скорости или массы), то струйки, у которых энергия больше, будут подсасывать к себе струйки с меньшей энергией, увеличивая свою массу. В результате за решетками любой формы (как плоскими, так и пространственными) может установиться новая неравномерность профиля скорости. Такое явление должно иметь место и в сечениях за спрямляющей решеткой, помещенной непосредственно над перфорированной решеткой (рис. 3.5, г). [c.83]

Если остановиться на методах расчета распределения потока вдоль каналов с путевым расходом, разработанных в одномерном приближении без учета структурных неоднородностей, вызванных оттоком или притоком массы, то к получаемому при этом уравнению движения различные исследователи приходят двумя основными путями исходя из уравнения импульсов [80, 104] и уравнения энергии [29, 39, 121 ]. В случае изолированных раздающего и соответственно собирающего каналов (см. рис. 10.29, а и б) получается следующее дифференциальное уравнение [73] [c.294]

Дуговые швы желательно выполнять в нижнем положении. Если узел имеет небольшие размеры и массу, то позиционирование его манипулятором время цикла увеличивает незначительно. [c.87]

Точка совершает равномерное движение по окружности со скоростью V = 0,2 м/с, делая полный оборот за время Т = А с. Найти импульс 5 сил, действующих на точку, за время одного полупериода, если масса точки т — Ъ кг. Определить среднее значение силы Р. [c.216]

Ракета начальной массы то поднимается вертикально вверх в однородном поле силы тяжести с постоянным ускорением ng (g — ускорение земного тяготения). Пренебрегая сопро- [c.333]

Так как масса точки т принята постоянной, то ее можно внести иод знак производной. Тогда [c.214]

Считаем, что изменения скорости г точки переменной массы от действия силы F и от изменения массы точки не зависят друг от друга, или общее изменение скорости <1г [c.552]

Так как машины обычно изготовляют из металлов с различной удельной массой, то в общем случае показатель удельной металлоемкости имеет вид [c.101]

Если к валу присоединены несбалансированные массы, то при циклических движениях вала возникают центробежные силы, пропорциональные радиусу движения центра вала. [c.341]

Если неподвижен вал, а вращается подшипник вместе с присоединенными к нему массами, то целесообразно подводить масло через отверстие в подшипнике, расположенное по направлению нагрузки (вид д). Если это конструктивно неосуществимо, то масло подводят через несколько радиальных сверлений в валу. [c.365]

Если бы система имела не две, а три или более последовательно соединенных масс, то уравнение движения для каждой из масс содержало бы три или более неизвестных координат. Так, например, силы упругости пружины, действующие на t-ю массу, полностью определятся смещениями х, ], х,-и хг+i (рис. 535, б). [c.553]

Количеством движения материальной точки называется векторная величина mv, равная произведению массы точки на ее скорость. Направлен вектор mv так же, как и скорость точки, т. е. по касательной к ее траектории. [c.201]

Так как масса точки постоянна, а ее ускорение a=du/df, то уравнение (2), выражающее основной закон динамики, можно представить в виде [c.202]

Введем понятие еще об одной основной динамической характеристике движения — о кинетической энергии. Кинетической энер- гией материальной точки называется скалярная величина ти 12, равная половине произведения массы точки на квадрат ее скорости. [c.213]

Если обозначить через с = и — относительную скорость присоединения или от1еления массы, то формула (18.1) перепишется так [c.181]

После размещения масс звеньев 2 и 3 по точкам В, С, D динамическая модель муфты (рис. 17.3) состоит из 1) Ущ — приведенного момента инерции к звену / 2) — приведенного момента инерции к звену 4 3) Шс — массы точки С. Звенья 2 1 3 лишены масс и осуществляют лишь гео етрическую bh3Ij между точками В, С, D. [c.362]

Решение ряда задач требует построения линий, проходяших через упорядоченный массив точек или через данные точки и имеющие в них наперед заданные положения касательных, кругов кривизны и т.д. Иногда требуется какую-либо графически или аналитически заданную кривую заменить другой кривой. Например, при обработке результатов эксперимента по полученным дискретным значениям изучаемой зависимости требуется вывести ее аналитическое выражение, т.е. необходимо вывести уравнение кривой, проходящей через экспериментально полученные точки. Другой пример конструктор графически задал некоторый аэродинамический профиль, для выполнения аэродинамических расчетов [c.44]

Самолет, имеющий массу то, приземляется со скоростью Vo на полярный аэродром. Вследствие обледенения масса самолета при движении после посадки увеличивается согласно формуле т = то -f- at, где а = onst. Сопротивление движению самолета по аэродрому пропорционально его весу (коэффициент пропорциональности /). Определить промежуток времени до остановки самолета с учетом Т) и без учета [Т ) изменения его массы. Найти закон изменения скорости с течением времени. [c.336]

Вторая аксиома, или основной закон динамики, нринадлежапщй Ньютону, устанавливает зависимость ускорения точки относительно инерциальной системы отсчета от действуютцей на нее силы и массы точки ускорение материальной точки относительно инерциальной системы отсчета пропорционально приложенной к точке силе и направлено по этой силе (рис. I). Если F есть приложенная к точке сила и а ее ускорение относительно инерциальной системы отсчета Oxyz, то основной закон можно выразить в форме [c.237]

Перваи задача. Зная массу точки и ее закон движения, можно найти действующую на точку u.iy. Дейсгвилельно, если, например, заданы уравнения движения точки в декартовой сисгеме координаг [c.243]

Функцию Ф называют диссипативной функцией или функцией 1Ълея. 3ia функция по своей структуре аналогична кинетической )нергии системы, только в нее вместо массы точек входяг коэффициенты сопротивления. [c.435]

Рассмозрим главные особенносзи, связанные с изменением массы, на примере движения одной точки переменной массы. Точку переменной массы примем за геометрическую точку С конечной массой, непрерывно изменяющейся в процессе движения. Вместо точки можно рассматривать также тело переменной массы, если оно совершает поступательное движение. [c.552]

Величину Ф, называют реактивной силой, а 6.МIdt является скоростью изменения массы. Она характеризует изменение массы точки за единицу времени, например за 1 с. Поэтому реактивная сила равна произведению секундного изменения массы точки на относительную скорость отделения частиц массы от гочки переменной массы. [c.554]

В случае уменьшения массы точки с изменением времени величина dM/d/ является отрицательной, а при возрастании ее массы положительной. При уменьшении массы точ1ш вследствие отделения от нее частиц реактивная сила Ф, направлена в сторону, противоположную относительной ско-росги отделяющихся частиц а при увеличении массы точки величина dM jdt больше нуля и реактивная сила Ф, направлена в сторону относительной скорости частиц v . Для реактивного двигателя скорость изменения массы dM/d/ является от- [c.554]

Если в формулу (14) подсчавить значения величин, характеризующих конец горения, когда масса точки (ракеты) состоит только из массы несгоревшей части (массы приборов и корпуса ракеты) Л/,,, то, обозначая через т массу топлива, для скорости движения р, в конце горения имеем [c.556]

Коэффициент пропорциональности т выражает значение HJHii сопротивления пространства, приходящуюся на единицу ускорения и называется инертной массой точки. Таким образом, инертная масса ючки является своеобразным коэффициентом сопротивления пространства. Для малых скоростей движения точки по сравнению со скоростью света масса не завист от скорости и является величиной постоянной. Физическое просчранство ведет себя как идеальная жидкость, которая тоже не оказывает сопротивления движению тел с постоянной скоростью. При больших скоростях масса зависит от скорости. [c.594]

Учет сил инерции. Под силой инерции материальной точки, движущейся с ускорением, понимают силу, равную по величине произведению массы точки на ее ускорение. Направлена сила инерции в сторону, обратную ускорению. В реальном теле, которое можно рассматривать как совокупность материальных точек, силы инер-Ц1П1 распределены по объему тела. Они складываются с другими нагрузками и оказывают влияние на величину возникающих в нем напряжений и деформаций. Часто силы инерции являются основными нагрузками на движущиеся детали. [c.134]

Действительно, при рассмотрении той же колебательной системы можно было бы считать, что имеются две связанные между собой пружины (рис. 535, е), которые подвергаются действию сил инерции —fUiXj и —ГП.2Х2, приложенных соответственно в местах удаленных масс (точки / и 2). Тогда первая пружина нагружена силой —т х — — т х. , а вторая — силой —т.,Х2. При этом перемещение первой массы, равное удлинению первой пружины, [c.553]

Для дальнейшего решения воспользуемся уравнениями (И). Рассматривая точку в произвольном положении М, проводим оси Мх и Мп и изображаем действующую на точку силу тяготения F-, численно F=tngo, где т — масса точки, ga — ускорение силы тяготения в пункте М. Так как ft=0, а Fn=F, уравнения (И) примут вид [c.200]

Распределение масс в системе определяется значениями масс mfe ее точек и их взаимными положениями, т, е. их координатами х-и, Ук, Zk- Однако оказывается, что при решении тех задач динамики, которые мы будем рассматривать, в частности динамики твердого тела, для учета распределения масс достаточно знать не все величины OTh, Xh, Ун, 2ft, а некоторые, выражаемые через них суммарные характеристики. Ими являются координаты центра масс (выражаются через суммы произведений масс точек системы на их координаты), осевые моменты инерции (выражаются tfepes суммы произведений масс точек системы на квадраты их координат) и центробежные моменты инерции (выражаются через суммы произведений масс точек системы и двух из их координат). Эти характеристики мы в данной главе и рассмотрим. [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...