Тонкая структура спектров

Необходимо отметить, что формулы (9. 1) и (9. 3) не описывают тонкую структуру спектра нейтронов деления. Согласно измерениям с хорошим разрешением [4], в этом спектре имеются явно выраженные максимумы при 0,75 1,25 1,6 и 2,6 Мэе, где сосредоточено 5% полного числа нейтронов деления. [c.13]

В средах второй группы основной механизм замедления — неупругое рассеяние. Спектр нейтронов с расстоянием смягчается, тонкая структура спектра выражена слабо, импульс замедленных нейтронов симметричен, обладает большой дисперсией. Обобщенное возрастное приближение (с учетом поглощения и неупругого рассеяния) имеет широкую область применимости. [c.296]

Ш. р. обнаруживаются экспериментально по характерным максимумам в энергетич. спектрах атм. шумов. Обычно наблюдается ок. 5 резонансных пиков на частотах / .тах 8, 14, 20, 26, 32,. .. Гц. Влияние магн. поля Земли приводит к расщеплению резонансных частот /, на 2п + ) компонентов, однако из-за низкой добротности резонатора тонкая структура спектра непосредственно не обнаруживается. Осн. источниками возбуждения Ш. р. являются вертикальные молниевые разряды. Кроме того, определ. вклад могут вносить и эл.-магн. колебания, генерируемые в магнитосфере. [c.480]

Тонкая структура спектра. Спектр поглощения может состоять как из одиночной (нерасщепленной) линии, так и из нескольких линий, максимумы которых находятся при различных скоростях. Тонкая структура спектра является следствием расщепления уровней энергии ядер источника и поглотителя или [c.461]

Характерные особенности ЭПР — тонкая и сверхтонкая структура спектра. Тонкая структура спектра ЭПР проявляется в возникновении группы линий, положение и интенсивность которых сильно зависит от ориентации монокристалла во внешнем поле. Анализ спектра в этом случае сводится к вычислению элементов матрицы Линии ЭПР часто имеют [c.181]

Из-за ограниченного разрешения спектрометра нельзя было разрешить тонкую структуру спектров на рис. 8.10. Детальный спектр накачки был получен в эксперименте [100], где импульсы длительностью 140 ПС на длине волны 1,06 мкм распространялись по световоду длиной 150 м. На рис. 8.11 Показаны наблюдавшиеся спектры накачки при нескольких значениях пиковой входной мощности. Порог ВКР составлял около 100 Вт. При < 100 Вт в спектре проявляется многопиковая структура, характерная для ФСМ (см. разд. 4.1). Однако при Ро> 100 Вт спектр накачки уширяется и становится асимметричным. Действительно, два спектра на рис. 8.11 (средний ряд) качественно подобны спектрам на рис. 8.9 (верхний ряд). Асимметрия спектров связана с совместным действием ФКМ и истощением накачки. [c.242]

УФ-спектры частицы N11 доказывают свободное вращение ее в матрице, причём значение вращательной постоянной близко к известному для газовой фазы. Тонкую структуру спектра объясняют медленной релаксацией вращательного возбуждения молекулы, возбужденные УФ-излучением, возвращаются в основное электронное состояние путем испускания кванта или за счет безызлучательных переходов, но сохраняют вращательное возбуждение на время, достаточное для повторного поглощения излучения вращательно-возбужденными молекулами. [c.133]

Эти результаты для простых металлов усиливают опасение, что мы могли ошибиться, считая силу осциллятора константой и интерпретируя эксперименты на языке плотности состояний. Кроме того, оказывается, что тонкая структура спектра вполне может возникнуть благодаря чисто многочастичным эффектам (см. п. 8 настоящего параграфа), так что при попытках сделать выводы об электронной структуре, исходя из экспериментальных, данных, требуется особая осторожность. [c.387]

Характер резонансов в мембранах позволяет объяснять и дру- гой, важный как в теоретическом, так и в практическом планах экспериментально установленный факт почему в одинаковых условиях проведения эксперимента очень высокой воспроизводимостью обладает не только тонкая структура спектров, но и значения частот, на которых наблюдаются определенные биологические эф-фекты, несмотря на то, что дисперсия размеров отдельных клеток и их субклеточных элементов довольно велика. Дело в том, что на величину согласно (2.2) влияет ряд параметров (вычисленная величина 400 м/с определена для некоторых средних их величин и сама является, таким образом, определенным усреднением). В соответствии с (2.1) Л при фиксированной / изменяется пропорционально п, и, следовательно, для данных N и I величина (1-(см. (2.4)) также будет изменяться пропорционально и . А изменение числа длин волн N (для фиксированной /) на периметре мембраны в данных условиях эксперимента очень маловероятно. Мембрана строится последовательно из отдельных кирпичиков — молекул. При пост,роении клеточных структур одна ошибка, как уже упоминалось, приходится на 10 движений, выполняемых в ходе построения [51]. В то же время на длину волны приходится очень малое число молекул [49], так что даже в тех случаях, когда по периметру мембраны укладываются тысячи длин волн Л,- [c.53]

Рис. 4.7. Тонкая структура спектра поглощения водяного пара в спектральном интервале шириной 0,7 см спектр получен с помощью лазерного спектрометра очень высокого разрешения [44].

Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между а-частицей и ядром обратно пропорц. их массам. Если конечное ядро образуется в возбуждённом состоянии, то энергия а-ча-стицы уменьшается на энергию этого возбуждения и, напротив, возрастает, если распадается возбуждённое ядро (т. н. длиннопробежные а-частицы, рис.). Тонкая структура спектров а-частиц позволяет определить энергию возбуждённых состояний ядер. Период полураспада а-радиоакт. ядер экспоненциально зависит от энергии вылетающих а-частиц. [c.19]

Рис. 3. о — тонкая структура спектра ЭПР [c.890]

Выше уже отмечалось, что а-частицы, испускаемые при распаде естественных и искусственных а-радиоактивных изотопов, состоят из отдельных групп, которым соответствуют различные энергии (рис. 66), иначе говоря, пользуясь оптической терминологией, спектры а-частиц состоят из нескольких линий (тонкая структура а-лучей). Линейчатые спектры а-частиц можно подразделить на два типа. [c.227]

Для дифракционной решетки обычно наблюдают спектры второго или третьего порядков, т. е. т = 2 или 3. В соответствии с этим дисперсионная область ДА, = Х/2 или А./3 очень велика. В этом — огромное преимущество дифракционной решетки, которая позволяет анализировать даже белый свет, т. е. очень обширный спектральный интервал (в тысячи ангстремов), тогда как пластинка Люммера—Герке, например, не дает уже отчетливых максимумов, если падающий на нее свет представляет спектральный интервал, превышающий один ангстрем. Поэтому интерференционные спектроскопы пригодны только для анализа очень однородного света, например для спектральных линий, испускаемых разреженными газами. Они оказывают неоценимые услуги при анализе таких линий, позволяя устанавливать наличие нескольких компонент в этой линии (тонкая структура), оценивать ширину линии, наличие изменений (расщеплений) под действием внешних причин (например, эффект Зеемана) и т. д. [c.218]

Изображенная на рис. 33 схема соответствует простейшему случаю а-распада, когда испускающиеся а-частицы имеют только одну строго определенную энергию. Однако это не единственно возможная схема. Выше было замечено, что в составе а-спектров часто наблюдаются группы а-частиц с меньшими (тонкая структура а-спектров), а иногда с большими (длиннопробежные а-частицы) энергиями, чем у основной группы а-частиц. Остановимся на энергетическом истолковании этих особенностей а-распада. [c.117]

Тонкая структура энергетических уровней полностью объясняет особенности спектра излучения щелочных металлов. Рассмотрим для примера спектр лития. С учетом тонкой структуры все уровни энергии атома лития (см. рис. 65) дублетны, за исключением 5-уровней, которые синглетны. Рассмотрим переходы между ними. [c.204]

В гл. I мы указывали, что линии водорода обладают тонкой структурой каждая из линий состоит из нескольких очень тесно расположенных составляющих (на расстоянии сотых долей ангстрема для линий в видимой части спектра). Первая попытка объяснить эту тонкую структуру принадлежит Зоммерфельду ( 5), который, пользуясь моделью Бора, учитывал зависимость массы электрона от скорости в соответствии с принципом относительности. Теория Зоммерфельда хорошо объясняла число и относительное расположение составляющих тонкой структуры, но находилась в противоречии с фактами, относящимися к влиянию на структуру линий внешнего магнитного поля ( 65). [c.123]

В 1916 г. А. Зоммерфельд, работая над воровской атомной моделью, ввел новый способ квантования электронных систем с помощью двух переменных ( главного и побочного квантовых чисел) и получил для движения электронов необходимые эллиптические орбиты. Благодаря уточнению модели атома Бора были объяснены некоторые спектроскопические данные. Далее Бор в духе классической механики принял массу движущегося электрона постоянной. Зоммерфельд же учел поправки, которые требовала теория относительности, и ввел в теорию Бора релятивистскую массу электрона, заметно меняющуюся в зависимости от изменения громадной скорости электрона, движущегося внутри атома. В результате этого стало ясно, что электронная орбита движется в данной плоскости вокруг фокуса, занятого ядром, т. е. она приобрела вид розетки. Теперь Зоммерфельд смог объяснить тонкую структуру не одного только спектра водорода, но и спектра рентгеновских лучей. Тем самым при построении атомной модели стали учитывать и теорию относительности Эйнштейна. Однако и это новое видоизменение теории Бора, развитое Зоммерфельдом, не давало возможности охватить все опытно наблюдаемые спектральные линии, а модели, содержащие три и более тел (например, гелия), она не в силах была точно рассчитывать. Здесь все время сохранялось противоречие теории фактам, как бы ни усложнялось классическое в своей основе представление об электронной орбите. Только квантовая механика позднее разрешила это противоречие, отказавшись в принципе от классических представлений об электроне как миниатюрном шарике и о точной орбите его движения. [c.454]

Электрон-электронное С.-с. в. в свободных атомах и ионах приводит лишь к малому сдвигу эвергетич. уровней, не вызывая их расщепления. В молекулах, где центр, симметрия нарушена, такие расщепления возникают и дают вклад в мультиплетную тонкую структуру спектров (т. н. 2)-урОвни см. Молекула). Аналогичный эффект возникает и при понижении симметрии во вкутрикристаллическом поле твёрдого тела. [c.646]

Филатова Е. О. Тонкая структура спектров отражения и оптические постоянные кремния и его соединений в области ультрамягкого рентгеновского излучения Автореф. дисс.. .. канд. физ.-мат. наук. — Л. ЛГУ, 1984. — 173 с. [c.45]

Во-вторых, если S 1/2, то, так как в состояния (1) с разными значениями М снин-орбитальная связь вносит различные поправки, возникают начальные расщепления спиновых уровней энергии, пе зависящие от постоянного магнитного поля. Магнитные подуровни иерсстают быть эквидистантными, правило отбора AM == J- 1 становится, вообще говоря, несправедливым и вместо одной линии поглощения появляется несколько линий — возникает, как говорят, тонкая структура спектра ЭПР. [c.72]

Однако, как мы видели, другие эксперименты не подтверждают эти свойства ). Можно предположить, что причиной этого является Внешний шум, который нарушает тонкую структуру спектра, и в зависимости от условий эксперимента субгармоники то появляются, то пропадают. Такое поведение действительно наблюдалось в численном люделировании Кратчфилдом и Хьюберманом 196]. [c.484]

Тонкая структура а-спектров встречается довольно часто. Наибольшее число линий тонкой структуры наблюдается у а-спектров, соответствующих переходам на возбужденные уровни несферических ядер. Это объясняется тем, что у таких ядер имеются уровни с небольшой энергией возбуждения, связанные с вращением ядра. А переходы именно на такие уровни (расположенные вблизи от основного состояния ядра) и порождают а-частицы с близкими энергиями, которые в соответствии с законом Гейгера — Нэттола должны испускаться со сравнимыми вероятностями. [c.120]

Опыты Лэмба и Ризерфорда. Теория Дирака хорошо объясняет тонкую структуру атомных спектров как результат проявления спиновых и релятивистских эффектов. В соответствии с формулой (72.43) уровни энергии атома водорода зависят от главного квантового числа п и квантового числа у. Поэтому два различных состояния с одинаковыми п uj должны обладать одинаковой энергией. В частности, состояния должны обладать одинаковой энергией, причем их совпадение должно быть точным. Уже в 1934 г. спектроскописты высказывали сомнение в [c.400]

Набор К. ч., исчерпывающе определяющий состояние квантовой системы, паз. полны м. Совокупность состояний, отвечающая всем возмо/кным значениям К. ч. из полного набора, образует полную систему состояний. Так, состояния. электрона в атоме определяются четырьмя К. ч. соответственно четырём степеням свободы, связанным с тремя пространств, координатами и спином. Для атома водорода и водородоподобных атомов это главное К. ч. ( =1, 2,. . . ), орбитальное К. ч. ( =0, 1,. . и—1), магн. К. ч. mi, tni I) — проекция орбитального момента на нек-рое направление и К. ч. проекции спина (т = = —Vi)- Др- набор К. ч., более пригодный для описания атомных спектров при учёте спин-орбитальиого взаимодействия (определяющего тонкую структуру уровней, энергии), получается при использовании вместо пц и trig К. ч. полного момента кол-ва движения (y Z —I/./) и К. ч. проекции полного момента (т , [c.328]

В режиме насыщенных мерцаний индекс мерцаний близок к 1 и слабо зависит от параметров среды. Информация о среде содержится в пространственном и временном масштабах, в корреляц. и спектральной ф-циях, В этом режиме возникает тонкая структура модуляции потока при изменении несущей частоты волны, Корреляция флуктуаций потока на двух разнесённых частотах зависит от вида спектра турбулентности и от распределения турбулентной среды по лучу зрения. Осн. информацию о спектре неоднородностей межзвёздной плазмы дали наблюдения мерцаний пульсаров в режиме насыщения. [c.99]

Т. о,, метод позволяет исследовать тонкую структуру оптич. спектров примесных частиц, находящихся в неоднородном кристаллич. поле матрицы, и в обычных условиях скрытую под широким неоднородно уширенным контуром, и, следовательно, получать спектроско-пич, информахщю, недоступную линейным методам. [c.306]

Учёт С. э.чектрона позволил В. Паули (W. Pauli) сформулировать принцип запрета, утверждавший, что в произвольной физ. системе не может быть двух электронов, находящихся в одном и том же квантовом состоянии (см. Паули принцип). Наличие у электрона С., равного i/j, объяснило мультиплетную структуру атомных спектров (тонкую структуру), особенности [c.631]

Развитие физики атома, атомного ядра и элементарных частиц потребовало введения ряда новых Ф. ф. к. Ридбер-га постоянной для бесконечной массы атомного ядра R , определяющей атомные спектры танкой структуры по-сто.чнной а, характеризующей эффекты квантовой электродинамики и тонкую структуру атомных спектров магнитных моментов электрона и протона и р константы Ферми Ср и угла ВайнберГа 0w, характеризующих эффекты слабого взаимодействия, массы промежуточных Z -и W-бозонов mz и являющихся переносчиками слабого взаимодействия, и т. д. Развитие физики сильных взаимодействий на основе кварковой модели составных адронов и квантовой хромодинамики, несомненно, приведёт к новым Ф. ф. к. С др. стороны, имеется тенденция к построению единой теории всех фундам. взаимодействий (эл.-магн., слабого, сильного и гравитационного, см. Великое объединение), что позволило бы уменьшить число независимых Ф. ф. к. Так, уже создана единая теория электрослабых взаимодействий (т. н. стандартная модель Вайнберга—Салама — 1лэшоу), в результате чего константа Ферми Ср перестаёт быть независимой и выражается через константы /г, а, 9w и mw [c.381]

Смотреть страницы где упоминается термин Тонкая структура спектров : [c.83] [c.396] [c.352] [c.172] [c.355] [c.456] [c.39] [c.22] [c.39] [c.74] [c.75] [c.185] [c.594] [c.195] [c.167] [c.192] [c.219] [c.244] [c.290] [c.637] [c.200] [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...