Резонанс многократный

Линейные резонансные ускорители представляют систему линейно расположенных электродов, к которым приложено переменное электрическое поле, частота поля постоянна и находится в резонансе с движением частицы. Ускоряемые частицы движутся прямолинейно и многократно проходят ускоряющие промежутки. При прохождении каждого ускоряющего промежутка частица приобретает энергию, равную ZeU , где — ускоряющее напряжение в каждом промежутке в вольтах с учетом фазы ср. [c.62]

Для возникновения резонанса необходимо, чтобы на длине резонатора укладывалось целое число полуволн. Резонатор обеспечивает многократное прохождение световой волны, распространяющейся вдоль его оси, по усиливающей среде, вследствие чего эта волна может достичь высокой мощности. Волны, идущие под значительными углами к оси резонатора, при последовательных отражениях частично выходят за пределы зеркал (или активной среды) и поэтому не могут эффективно нарастать. [c.280]

Впрочем, если бы мы пожелали во что бы то ни стало объяснить многократный резонанс струн с помощью сложных колебаний, то нам пришлось бы, например, считать, что начальная фигура струны составилась из различных наложенных друг на друга кривых, так что одна из них является осью для следующей, причем первая образует на всем протяжении струны только одну ветвь вторая образует две ветви, равные и расположенные симметрично, разделяющие ось на две равные части третья образует три равные ветви, разделяющие ось на три равные части, и так далее. [c.513]

Чтобы охватить диапазон измерения толщин 4—60 мм для стали, импульс колебательного контура делится на три диапазона измерения 4—10 10—25 25—60 мм. Если колебательный контур в зависимости от обстоятельств возбуждается только при втором или третьем колебании с помощью многократного отраженного сигнала, то также возникают резонансные позиции. Это означает, что (при толщине пластинки 60 мм) при 30, 20, 15 мм, т. е. при 1/2 1/3 1/4 настоящей толщины, возникает резонанс. Толщины свыше 60 мм для стали могут быть замерены, если измерения ведутся с более высокими резонансными позициями. Но для этого прежде всего должна быть определена приблизительная толщина простым считыванием на шкале глубин осциллограммы. [c.211]

Резонансные явления в рассматриваемой системе могут быть продемонстрированы численно. Для численного моделирования выбран гармонический закон изменения параметров di со временем. Результаты вычислений при е = 4 10 , 0J = 1,5 10 показаны на рис. 2-5. Значения адиабатических инвариантов отображаются в моменты столкновения частицы со стенками. На рис. 2 показаны скачки адиабатического инварианта I. Отдельно взятый скачок изображен на рис. 3. На рис. 4 можно видеть скачки адиабатического инварианта в результате многократных рассеяний на резонансе и один захват в резонанс. Захваченная фазовая точка движется вдоль резонансной кривой, пока не выйдет из резонанса. В случае, показанном на рис. 5, захваченная фазовая точка остается вечно захва- [c.174]

Нормальными, или волнами в пластинах, называют упругие волны, распространяющиеся в твердой пластине (слое) со свободными или слабонагруженными границами. Нормальные волны бывают двух поляризаций вертикальной и горизонтальной. Из двух типов волн наибольшее применение в практике получили волны Лэмба - нормальные волны с вертикальной поляризацией. Они возникают вследствие резонанса при взаимодействии падающей волны с многократно отраженными волнами внутри пластины. [c.284]

Так как в действительности свободные колебания являются затухающими и через некоторое время после прохода через резонанс амплитуда колебаний уменьшается, то для получения результатов, соответствующих опытным данным, следует учесть затухание, т. е. использовать формулу (60) вместо формулы (16). Здесь возникают трудности, связанные с тем, что интеграл не сводится к табулированным функциям, вычисление же его с помощью механических квадратур является крайне сложным, так как подынтегральная функция многократно меняет свой знак внутри интервала интегрирования. [c.240]

Распространение волн по разветвленной системе можно, как мы видели, удобно описать, если представить себе произвольную волну разложенной на компоненты, пропорциональные е , и использовать комплексную проводимость У, зависящую от ю, для определения отклика любой части системы на такие компоненты. Общая формула, которая, если пренебречь ослаблением волны, имеет вид (61), связывает эффективную проводимость у предыдущего разветвления с проводимостями у последующего разветвления. Многократное применение этой формулы в обратном порядке, начиная от наиболее отдаленных разветвлений и кончая самым первым, позволяет охарактеризовать свойства всей системы подобным образом цепи переменного тока изучаются с помощью суммирования (в соответствии с законами Кирхгофа) зависящих от частоты комплексных проводимостей (или сопротивлений) сосредоточенных элементов сети. Эта аналогия вызывает вопрос, могут ли для одномерных волн в жидкости существовать какие-либо сосредоточенные элементы с чисто мнимой проводимостью, подобные таким обычным элементам электрической цепи, как емкости и индуктивности. В этом разделе мы найдем их близкие аналоги, укажем, как можно проанализировать системы с такими элементами, и исследуем условия резонанса, в некоторых случаях аналогичные условиям колебательного контура . [c.144]

Неясно, однако, справедлива ли эта поправка в случае длительной диффузии при многократном попадании в резонансы. Как бы то ни было, эта поправка составляет всего около 50 %. По-видимому, такого же порядка и другие ошибки, в частности, из-за приближений вблизи сепаратрисы ). Поэтому можно принять выражение (6.3.33) в качестве разумной оценки средней скорости диффузии. [c.385]

Простой метод вычисления высоты резонаторов, которым мы занимались, приложим только к наиболее низкому колебанию, характер которого совершенно особый. Обертоны резонаторов с узкими горлами относительно очень высоки, и соответствующие колебания ни в какой степени не являются независимыми от инерции воздуха внутри резервуара. Характер этих колебаний будет более очевиден, если мы рассмотрим колебания воздуха внутри совершенно замкнутого сосуда, такого, как сфера однако, редко случается, чтобы высоту можно было вычислить теоретически. Имеются, впрочем, случаи многократного резонанса, к которым приложима наша теория. Они имеют место тогда, когда два или больше сосудов соединяются каналами друг [c.187]

Аналогичный метод приложим к любой сколь угодно сложной комбинации резервуаров и соединительных каналов при единственном ограничении относительно размеров резервуаров и длин волн только что приведенный пример достаточен, чтобы иллюстрировать теорию многократного резонанса. В уже упоминавшемся моем мемуаре [c.190]

Вторая трудность состоит в том, что в ходе эволюции частоты (о(/) сами медленно изменяются. Поэтому на интервале времени 1/е точка может многократно пересекать окрестности резонансных поверхностей. Следовательно, даже замена переменных первого приближения не определена, вообще говоря, вдоль всей траектории на интервале времени 1/е. Однако эта замена является основным средством анализа движения между резонансами. Происходящие при пересечении резонансной поверхности явления рассмотрены ниже в пп. 1.7, 1.8. Грубо говоря, дело здесь обстоит так суммарная мера резонансных областей оказывается малой поэтому для большинства начальных данных движение в них не может сильно повлиять на эволюцию и принцип усреднения позволяет описать большинство траекторий. [c.158]

Резонансные явления в биологических структурах, возникающие при вибрации, теперь широко известны. Физическое явление резонанса возникает при совпадении частот, навязываемых системе извне, с собственной частотой колебаний системы и практически в начальный момент не зависит от интенсивности этих колебаний. Интенсивность, судя по амплитуде, многократно увеличивается лишь позже, при возникновении резонанса, который приводит и к авариям на кораблях, различных видах летательных аппаратов, а в биологии — к патологии или даже к гибели объекта. Именно исходя из резонансной гипотезы действия вибрации на живые объекты, становится понятным, что одна и та же частота вибрации, независимо от ее интенсивности, может в одном случае вызвать лечебный эффект, в дру- [c.143]

Как известно, резонанс может существовать только в ограниченных системах и проявляется в том, что в результате прохождения волны и многократных отражений от границ системы последняя способна накапливать колебательную энергию, причем па частоте, свойственной данной системе (так называемая собственная частота). Если через ограниченную систему проходит волновой импульс со спектром частот, включающим собственную частоту системы, последняя будет проявлять свои резонансные свойства, выражающиеся в затягивании во времени колебаний, происходя- [c.113]

При прохождении сферических волн через тонкий слой, когда его толщина намного меньше длины волны в слое многократные отражения от границ хотя и существуют, но не могут привести к резонансным явлениям, так как в прошедшей волне между интерферирующими многократными отражениями не достигается необходимого для этого сдвига по фазе, равного 2я. Когда же толщина слоя й становится сравнимой с Яс/2 и в прошедшей волне между интерферирующими многократными отражениями в слое достигается сдвиг по фазе 2п, в слое происходит накопление энергии (резонанс слоя). [c.114]

В случае интерференции многократных отражений в прошедшей волне со сдвигом по фазе, равным я, имеет место некоторое укорочение основного колебательного процесса в прошедшей волне (см. трассы I = О — 15° на рис. 29 Л3), но при этом образуется затянутый колебательный процесс (резонанс), на частоте, отличной от основной частоты импульса — на собственной частоте слоя. В этом проявляются фильтрующие свойства слоя. [c.114]

РЕЗОНАНСНОЕ СВЕТОВОЕ ДАВЛЕНИЕ, см. Световое давление. РЕЗОНАНСНЫЕ УСКОРИТЕЛИ, ускорители заряж. ч-ц, в к-рых ускорение производится ВЧ электрич. полем благодаря многократному прохождению ч-ц через ускоряющие промежутки в резонанс с полем, т. е. в той фазе, когда поле производит ускоряющее действие. См. Ускорители. РЕЗОНАНСЫ (резонансные частицы), короткоживущие возбуждённые состояния адронов. В отличие от др. нестабильных элем, ч-ц, Р. распадаются в осн. за счёт сильного взаимодействия. Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10—10 с, что по порядку величины близко к характерному яд. времени ( 10 2 с). [c.631]

Пружины многократного и неограниченнократного вибрационного действия (клапанные пружины и т. п.) должны рассчитываться на усталость [122] и на резонанс. [c.655]

ЦИКЛИЧЕСКИЙ УСКОРИТЕЛЬ—один из видов ускорителей заряженных частиц, в к-ром частицы во время ускорит, цикла движутся по траекториям, близким к окружности либо спирали. Все Ц, у. (кроме бетатрона) резонансные микротрон, синхротрон, циклотрон, фазотрон. В бетатроне частицы движутся по кольцевой орбите и ускоряются вихревым электрич. полем. В резонансных Ц. у. ускорение происходит в высокочастотном электрич. поле, в ускоряющих промежутках, к к-рым частицы многократно возвращаются. При этом частота обращения частиц и частота колебаний электрич. ноля должны быть так согласованы друг с другом (резонанс), чтобы при каждом последующем обороте частицы проходили ускоряющий промежуток при одной и той же — равновесной—фазе ускоряющего поля (или вблизи неё). Принцип многократного ускорения частиц небольшими электрич. полями позволил ускорять частицы в Ц. у. до энергий, измеряемых сотнями ГэВ и даже несколькими ТэВ. Л. Л. Шьдци. [c.428]

О методе исследования простраиствеиных колебаний внутренние и виешиие резонансы. Математические особенности исследования нелинейных пространственных колебаний обусловлены наличием многократных резонансов. Трудности, встречающиеся как при исследовании устойчивости, так и при приближенном построении резонансных периодических (почти-периодическнх) решений, общеизвестны [4, 15]. Укажем на некоторые подходы, общие для излагаемого круга задач о нелинейных колебаниях тел [4]. [c.267]

В процессе работы я многократно обращался к книге М.А. Ильгамова Профессор Х.А. Муштари . Мне повезло увидеть ее еще в процессе работы и просмотреть корректуру. Я уже отмечал не только высокий профессионализм автора в характеристике деятельности Муштари как ученого, его современников и сподвижников, но особую теплую интонацию книги, корректность в оценках и блестящий стиль письма. Я тогда по-хорошему позавидовал Марату Аксановичу, но все же не предполагал, что эта небольшая по объему книга вызовет такой громкий резонанс. Вот только некоторые отзывы. [c.118]

Импульсно - резонансные толщиномеры. В промежуточный жидкостный слой преобразователь излучает иромодулпрованные по частоте импульсы высокочастотных акустических колебаний. В отраженном импульсе, ирп частотах / = пс12с1, наблюдаются минимумы амплитуды, что позволяет определить толщину. Расстояние между преобразователем и изделием должно быть таким, чтобы время распространения ультразвука в жидкостном промежутке было больше длительности излученного импульса. Однако длительность последнего должна быть достаточно большой, чтобы скорость изменения частоты не превышала допустимой для установления резонанса. Частоту посылок, определяющую скорость контроля, выбирают такой, чтобы за время между двумя посылками полностью прекратились многократные отражения. [c.244]

Осуществляя одновременно с регистрацией однозарядных ионов измерение энергий образующихся электронов, можно выделить пороговый (/S = 0) и надпороговые S ф 0) процессы ионизации, приводящие к образованию однозарядного иона в основном и возбужденных состояниях. Осуществляя времяпролетный анализ образованных ионов, можно отделить процесс однократной ионизации от процессов многократной ионизации. Таким образом, можно из всей совокупности различных процессов выделить прямой (пороговый) процесс ионизации, когда /S = О, а ион А+ образуется в основном состоянии. Наконец, и при наличии резонансов можно в суммарной вероятности выделить вклад прямого (порогового) процесса. К сожалению, такой подход, безусловно интересный с точки зрения сопоставления экспериментальных и расчетных данных при сильных полях, систематически не осуществлялся. [c.113]

Вследствие большого показателя преломления при частотах, близких к резонансу, вторичное излучение испытывает многократное отражение, прежде чем покинуть кристалл. Из-за эффектов реабсорбции и комбинационного рассеяния на фононах (вероятность которого возрастает при приближении к резонансу) спектральное распределение вторичного излучения может зависеть от размеров кристалла. При низких температурах рассеяние в основном сопровождается рождением фононов, поэтому уменьшается интенсивность излучения, соответствующего бесфононным переходам, и увеличивается интенсивность стоксовых компонент (см. ниже Правило Стокса). [c.16]

Для назначения параметров рабочей клети и привода прокатного стана устанавливается влияние его конструкции на динамические нагрузки. Численные расчеты проведены на вычислительной машине для различных вариантов. Изменение жесткости Л1ШИН привода при прочих постоянных параметрах эквивалентно изменению собственной частоты системы. Необходимо учитывать возможность резонанса, чтобы избежать многократных перегрузок (табл. 8). Для четырехвалкового планетарного стана, когда Т = 0,07 сек и время обжатия равно 0,03 сек, собственную частоту системы следует выбирать в пределах 110—150 Мсек, что конструктивно достижимо. В этом случае коэффициент динамичности не превышает 1,2. При значительном декременте затухания б = = 0,4 4-0,5 увеличение жесткости системы является допустимым. [c.191]

Румпф и Мекке [751] считают, что наличие в области 3000 см " трех инфракрасных полос вместо одной является бесспорным доказательством неправильности модели Ое)1- При этом они забывают о возможности резонанса Ферми, многократно доказанного для самых различных молекул. В данном случае наличие всех указанных резонансов является неизбежным, если, конечно, частоты ч ц и 13 правильно интерпретированы здесь нет произвольных допущений. Кроме того, Румпф и Мекке, повидимому, не учли, что даже для предложенной ими модели (атомы Н находятся по- [c.394]

Вследствие большого показателя преломления при частотах, близких к резонансу, вторичное излучение испытывает многократное отражение, прежде чем покинуть кристалл. Из-за эффектов реабсорбции и комбинационного рассеяния на фононах (весьма вероятного вблизи резонанса) спектральное распределение вторичного излучения может зависеть от размеров кристалла. При низких температурах рассеяние в основном сопровождается рождением фононов, следовательно, интенсивность излучения, соответствующего бесфононным переходам, уменьшается и увеличивается интенсивность стоксовых компонент. Эффекты комбинационного рассеяния фотонов люминесценции внутри кристалла с ростом температуры уменьшаются, так как при повышении температуры вследствие антистоксового комбинационного рассеяния возрастает роль обратных переходов поляритонов из состояний с энергией < о в состояния с энергией Е Ео вблизи дна экситонной зоны, характеризующиеся большой плотностью. [c.579]

Сами по себе гомоклинные точки еще не дают полной картины всей этой очень сложной области вблизи сепаратрисы. Так как период фазовых колебаний обращается в бесконечность на сепаратрисе, то в ее окрестности имеется бесконечно много вторичных резонанов, соответствующих высоким гармоникам частоты фазовых колебаний. Каждый из этих резонансов имеет свою собственную систему чередующихся эллиптических и гиперболических точек, со своим сложным движением в их окрестности и многократными пересечениями как своих сепаратрис, так и сепаратрис первичного резонанса в гетероклинных точках. Все эти сепаратрисы, по-видимому, всюду плотно заполняют доступное им фазовое пространство. Пересечение сепаратрис фактически показывает, что в этой области не могут существовать инвариантные торы вследствие изменения топологии траекторий ). Подробное обсуждение этих вопросов дано Драгтом и Финном [107]. Однако для малых возмущений все это чрезвычайно сложное поведение происходит лишь в ограниченной инвариантными кривыми области фазового пространства (рис. 3.4, а). [c.200]

Сводка результатов. — Мы разбирали ряд деталей, изучая колебание струны может быть больше деталей, чем это казалось необходимым. Это было сделано потому, что струна является наиболее простым случаем системы с бесконечным числом собственных частот и легче изучать некоторые свойства, общие для нескольких систем на самой простой системе, чтобы математические выкладки не затемняли физического смысла. Действие трения, как на самую систему, так и через её опоры, и явление многократного резонанса также справедливы и для систем, более сложных, чем струна. Действие затухания, вызванного реакцией воздуха в системах более протяжённых, чем струна, имеет большее значение, но общий характер явлений будет такой же, как и в разобранном нами ьыше случае струны. Мы также разобрали ряд методов изучения проблемы колебаний, применяя их к задачам, в которых метод не слишком затемнён деталями. Эти методы будут очень полезны в дальнейшей работе. В частности, мы давали ряд примеров полезности изучения нормальных мод колебания системы. Раз вопрос о нормальных частотах и соответствующих фундаментальных функциях был разобран для системы с данным рядом граничных условий, мы можем определить движение системы для какого угодно ряда начальных условий и для любого вида действующей силы. Мы можем также обсуждать методом, подобным тому, который изложен в 12, влияние на форму колебаний небольших изменений параметров системы (например, некоторой неравномерности в распределении массы или натяжения). Выражая приложенную силу через фундаментальные функции, мы можем получить выражение для вынужденных колебаний. Мы можем показать, например, что когда частота силы, приводящей в движение систему, равна одной из допустимых частот, тогда система Принимает форму, определяемую соответствующей фундаментальной функцией, с амплитудой, равной бесконечности, если нет затухания вследствие трения (сравнить это с изложенным в последнем параграфе главы П). [c.169]

Синхронизация мод может исгюльзоваться для получения субнано-секундных и.мпульсов с частотой повторения до 1 ГГц. Легче всего это достигается путем дополнительного включения в оптический резонанс нелинейного оптического материала вместо эталона. Он представляет собой насыщающийся поглотитель и производит так называемую пассивную синхронизацию мод. Насыщающийся поглотитель — это материал, прозрачность которого увеличивается с ростом интенсивности излучения. Естественно имеют место флуктуации интенсивности и излучение более высокой интенсивности испытывает большее усиление при двукратном прохождении в резонаторе, чем менее интенсивное. В результате энергия излучения образует одиночный импульс большой мощности, который колеблется внутри резонатора, многократно отра- [c.409]

Реактивные системы )Т1равления (РСУ) летательными аппаратами обычно представляют собой многокамерный ЖРД с вытеснительной системой подачи. Основная особенность таких ЖРД с точки зрения динамики по сравнению с рассмотренными ранее типами ЖРД—это разветвленная трубопроводная система подачи в камеры сгорания жидких или газообразных компонентов и многократное, в том числе и периодическое, включение камер сгорания. Большие длины и разветвленность трактов, периодические режимы работы ЖРД способствуют возникновению в системе питания динамических явлений (гидроударов, резонансов и т. д.) и усложняют расчет динамических режимов этих систем. Динамика процессов в камерах сгорания описана ранее, а в данном разделе рассмотрены динамические процессы в разветвленных системах питания. [c.279]

При возбуждении несколькими следующими друг за другол импульсами напряжения нужно определять результат только одного импульса и многократно складывать его с учетом сдвига во времени с аналогичным результатом от других импульсов. Таким путем можно построить звуковую волну, относящуюся к цугу синусоидальных волн, из результата для одной синусоидальной полуволны и тем самым определить входной и выходной переходные колебательные процессы также и за пределам резонанса. Практически это можно выполнить расчетом, а также графически. [c.164]

Фиг. 522. Осциллограммы, полученные при помощи приставки к рефлектоскопу, предназначенной для измерения толщины. а—последовательность многократных эхо-сигналов в стальной пластине толщиной 30 мм, полученная при выключенной приставке, б—приставка включена, но звуковая головка отнята от образца, в—зьуковая головка приложена к образцу, но приставка не настроена в резонанс, г—правильная настройка приставкп при приложенной к образцу головке.

Фирма Крауткремер выпускает к своему рефлектоскопу приставку для измерения толщины, представляющую собой, по существу, колебательный контур, включаемый параллельно кварцу. Рефлектоскоп регулируется таким образом, чтобы при данной толщине образца имели место многократные эхо-сигналы, а контур настраивается в резонанс с частотой повторения эхо-сигналов при этом частота настройки контура служит мерой толщины образца. На фиг. 522 показано, как следует распознавать момент настройки контура в резонанс. Рефлектограмма а соответствует обычной последовательности многократных эхо-сигналов в железной пластинке [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...